ЯГР-спектр поглощения ширина линий

Если еш е учесть, что в спектре поглощения центров линии с шириной обычно отсутствуют, то можно принять —ц I Ydl l + ЫП)- В результате выражение для /ол (юо, I2) приводится к виду [c.332]

Для выбора оптимальных условий записи спектров при градуировке спектрометра часто применяют следующий способ. По эталонному спектру поглощения проводят оценку полуширины наиболее узкой полосы поглощения. Спектральную ширину щели берут приблизительно равной Д полуширины полосы. После вычисления и установки рабочей ширины щели подбирают усиление регистрирующей схемы с таким расчетом, чтобы во время записи перо самописца не выходило за пределы шкалы. Затем устанавливают приемлемый уровень шумов путем подбора постоянной времени усилителя. Скорость сканирования определяют таким образом, чтобы время записи наиболее узких линий поглощения было равно 10—20 т. Правильность выбора условий записи контролируют сравнением качества записанного и эталонного спектров. [c.150]

Эквивалентная ширина — ширина соседнего с линией участка непрерывного спектра, энергия которого равна энергии, поглощенной в линии. [c.1200]

При квантовом описании возможность преобладания в ЛСЭ вынужденного излучения над поглощением объясняется небольшим различием частот волн, к-рые электрон способен излучить (сОц) и поглотить ((Оп)- Эго различие обусловлено отдачей, испытываемой электроном при излучении или поглощении кванта, а в ряде случаев также отклонением от эквидистантности спектра колебат. уровней электрона (напр., уровней электрона в однородном магн. поле, см. Ландау уровни). Т. к. в реальных условиях уширение спектральных линий, обусловленное конечностью времени пребывания в пространстве взаимодействия с волной (естеств. ширина линии), существенно больше разности частот (<йц—(о ), то вынужденное излучение и поглощение [c.565]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ — спектры поглощения, испускания или рассеяния, возникающие при квантовых переходах молекул из одного энергетич, состояния в другое. М. с. определяются составом молекулы, её структурой, характером хим. связи и взаимодействием с внеш. полями (и, следовательно, с окружающими её атомами и молекулами). Наиб, характерными получаются М. с. разреженных молекулярных газов, когда отсутствует уширение спектральных линий давлением такой спектр состоит из узких линий с доплеровской шириной. [c.201]

Из общих соображений ясно, что параметр, характеризующий эффективность использования лазера в селективных процессах с характерной шириной линии поглощения Avr, должен содержать также ширину спектра генерации и I. Конкретный вид параметра для сравнения лазеров должен учитывать особенности конкретного процесса. [c.74]

В 1958 г. Р. Мессбауэр показал, что при некоторых условиях (достаточно низкая температура, мягкое у-излучение, жесткая связь ядер в кристалле) в спектре поглощения у-квантов появляется узкая линия (сплошная на рис. 203), максимум которой соответствует энергии ядерного перехода Е = Ео. Если по каким-либо причинам (под действием любого поля) энергия перехода, т. е. разница возбужденного и основного уровней, изменяется в источнике или в поглотителе на АЕ, причем АЕ > Г (здесь Г — естественная ширина линии резонансного поглощения, Г — Й/т h — h/2n, h — постоянная Планка, а т — среднее время жизни возбужденного состояния ядра), то линия резонансного поглощения исчезает. Однако ее можно получить вновь, используя [c.460]

В общем случае ЯГР-спектр поглощения может быть сложным. Ниже рассмотрены основные параметры спектра число линий (сверхтонкая структура) спектра, положение центра каждой линии, ширина линии и ее высота, характеризующая интегральную интенсивность резонанса. [c.163]

Линия ЯМР симметрична относительно частоты = 01о, когда величина (м) максимальна. Частотный интервал между точками спектра ЯМР, в которых величина поглощения становится равной половине максимального значения [ (га)]тах/2, называется шириной линии ЯМР (био)- Функция (и) имеет размерность времени, поэтому можно записать Г2= [ (га)]тах/2, где Тг —время спин-спиновой релаксации, определяется диполь-дипольным взаимодействием и связано непосредственно с шириной линии ЯМР, как бюо Тз (рис. 9.3). [c.174]

На фиг. 8.9 представлены так называемые модели частокола , которые могут быть использованы для описания зависимости коэффициента поглощения от частоты. Модель равномерного частокола состоит из спектральных линий одинаковой высоты и ширины, равноотстоящих друг от друга и наложенных на серый фон. В большинстве звездных спектров, например, спектральные линии видны на фоне континуума. Модель частокола в общем случае состоит из линий (или узких полос), имеющих различную высоту, ширину и расположенных, на разных расстояниях друг от друга. Эта модель первоначально была предложена Чандрасекаром [18], а затем была использована авторами работ [19—22] для решения задач теплообмена излуче- [c.311]

Однако, если излучающее и поглощающее ядра связаны в кристаллической решетке (или во всяком случае в конденсированной фазе), то при определенных условиях энергию отдачи воспринимает не отдельное ядро, а кристалл в целом, масса которого на много порядков превосходит массу ядра. Появляется конечная вероятность испускания (поглощения) у-квантов без отдачи. В спектре этому процессу соответствует несмещенная линия естественной ширины. Иначе говоря, максимум испускания (и поглощения) соответствует энергии Е ,, не смещенной на R (пунктирная линия на рис. 11.1), а ширина линии на половине высоты [c.135]

Вообще говоря, естественную ширину линии можно измерить как ширину линии поглощения, образовавшейся в сплошном спектре источника. Для этого луч света от источника со сплошным спектром нужно пропустить через пучок тех атомов, естественную ширину линии которых нам требуется измерить. [c.236]

При времени жизни возбужденного атома порядка 10 сек величина Av 10 гц. Поскольку v 10 гц, мы видим, что на оптических частотах относительная ширина линии довольно мала. Но к подобным расчетам нужно подходить осторожно. Например, переходам с метастабильного уровня в основное состояние должна соответствовать линия с чрезвычайно малой естественной шириной. Но такие явления редко наблюдают в спектроскопии некогерентного излучения, ибо они маскируются более сильными эффектами. Поскольку естественная линия имеет лоренцеву форму, необходимо учитывать наличие широких крыльев контура линии в спектрах поглощения. [c.322]

В [73] наблюдался эффект двухфотонного поглощения в парах воды в видимом оптическом диапазоне. Использовалась сверхчувствительная методика внутрирезонаторной спектроскопии. Селективное двухступенчатое возбуждение осуществлялось путем воздействия на содержимое газовой внутрирезонаторной кюветы (L = = 20 см р= 7 мбар) внешнего излучения лазера на рубине с /ц — 60 кВт-см 2 о)п= 14401 см и лазера на стекле с Nd (соз = = 8600 см /Nd—10 Вт-см 2), на базе которого функционировал внутрирезонаторный спектрометр с шириной спектра рабочего диапазона Ао)—100 см пороговой чувствительностью 10 см и разрешением 0,08 см Внешний лазер был настроен в резонанс с переходом 5-4—4-3 полосы 103 водяного пара. Из-за быстрой вращательной R—/ -релаксации (/p lO с-атм) полосы 103 водяного пара по сравнению с временем термализации (2 10 с-атм) в спектре двухфотонного поглощения наблюдались линии с переходами по энергетике более низкими, чем частота точного двухфотонного колебательного резонанса со = oH + o)Nd —23000 см" [c.21]

Закон Стокса для подобного типа излучения не имеет места. Ломмель дал новую, более общую формулировку, верную для стоксова и для антистоксова излучения. Так как спектральные линии (как испускания, так и поглощения) обладают определенной шириной, то закон Стокса в формулировке Ломмеля можно выразить так спектр излучения в целом и его максимум всегда сдвинуты по сравнению со спектром поглощения и его максимумом в сторону длинных волн. Этот закон обычно называют законом Стокса — Ломмеля. [c.363]

Оптические квантовые генераторы с плавной перестройкой частоты служат основой для спектральных приборов с исключительно высокой разрешающей силой. Пусть, например, требуется исследовать спектр поглощения какого-либо вещества. Измерив величину лазерного потока, падающего на изучаемый объект и прощедшего через него, можно вычислить значение коэффициента поглощения. Перестраивая частоту лазерного излучения, можно, следовательно, определить коэффициент поглощения как функцию длины волны. Разрешающая способность этого метода совпадает, очевидно, с шириной линии лазерного излучения, которую можно сделать очень малой. Ширина линии, равная, например, 10 см" , обеспечивает такую же разрешающую способность, как дифракционная рещетка с рабочей поверхностью длиной 5 м, а изготовление таких больших решеток представляет почти неразрешимую задачу. [c.819]

В основе количественного анализа по спектрам комбинационного рассеяния света лежит пропорциональная зависимость между интенсивностью комбинационных линий и количеством молекул в единице объема (см. (3.11), (3.48)). При наличии смеси веществ интенсивность линий каждого из компонентов, как правило, прямо пропорциональна его концентрации. В растворах эта пропорциональность иногда нарушается из-за межмолекулярного взаимодействия, которое изменяет симметрию молекулы и производную ее полшзизуемости dajdQi, что оказывает влияние на интенсивность комбинационных линий. Сильное изменение частоты, интенсивности и ширины линий комбинациО Н НОго рассеяния света (так же как и полос ИК-спектра поглощения) наблюдается, например, при образовании межмолекулярной водородной связи в индивидуальных жидкостях (вода, спирты и др-), а также в растворах. [c.138]

В жидкости атомы или молекулы за счёт диффузии могут перемещаться на сколь угодно большие расстояния, поэтому наблюдать несмещённую линию естеств. ширины в жидкостях нельзя. Однако т. к. время жизни возбуждённого ядерного уровня конечно, то, если перемещение за время т мало или сравнимо с %, спектры испускания и поглощения у-квантов не должны сильно отличаться от соответствующих спектров твёрдых тел. Анализ показывает, что при учёте как колебательного, так и диффузионного движений в спектрах поглощения II испускания содержится несмещённая линия, но уширенная на величину ДГ = где В коэф. диф- [c.101]

Расстояния до далёких галактик, в к-рых индивидуальные объекты неразличимы (далее 10—15 Мпк), определяются с малой точностью. Наиб, значение имеют ди-намвч. методы, основанные на корреляции между массой и светимостью галактик. Индикатором массы служат макс, скорость вращения галактики п определяемая ею дисперсия наблюдаемых скоростей звёзд (находится по ширине линий поглощения в спектре галактики) или, чаще, нейтрального водорода. [c.286]

Эксперим. методы С. к. аналогичны применяемым в др. методах спектроскопии (см. Спектральные приборы, Спектрометрия). Характерные ширины спектральных полос (10 м ) связаны с осн. веществом кристалла, спектральные линии поглощения и испускания шириной от неск. сотен до единиц см (при комнатной темп-ре) принадлежат примесям и др. дефектам кристалла. Для исследования тонкой структуры спектров образцы охлаждают до азотных (77 К), гелиевых (4,2 К) и более низких темп-р, при этом ширины линий составляют доли СМ . [c.625]

Неоднородно уширены линии примесных ионов в неоднородных кристаллах и аморфных твёрдых телах. Значительное однородное уширение (5са- 10 —10 с ) испытывают молекулярные линии в жидкостях и растворах. Вследствие перекрытия колебательно-вращат. полос Б большинстве случаев вместо отд. спектральных линий в спектрах поглощения и люминесценции наблюдаются широкие полосы. Во мн. экспериментах лазерной спектроскопии и радиоспектроскопии (особенно в пучковых) время взаимодействия атомов или молекул с полем излучения мало по сравнению с временем жизни возбуждённого уровня. В результате наблюдас.мый контур линии поглощения (или вынужденного испускания) испытывает т. н. время-пролётнос (или просто пролётное) уширение. При этом ширина контура (с/—размер области вза- [c.263]

Структура электронных спектров кристаллов при обычных условиях сильно размыта под действием тепловых колебаний атомов кристаллич. структуры, и в большинстве случаев наблюдаются широкие размытые спектральные полосы. При гелиевой темп-ре. можно наблюдать дискретные спектральные линии, к-рые возникают при прямых переходах между экситонными зонами, при переходах между дискретными уровнями электронов и дырок, локализованных на дефектах решётки, либо на акцепторных или донорных примесях в гомеополярных полупроводниках (см. Спектроскопия кристаллов). Помимо колебаний атомов на форму и ширину экситонных линий влияют тип связи в кристалле, его зонная структура и микроструктура экситонного возбуждения. В сильнолегир. полупроводниках ширина линии может зависеть от степени легирования. Дискретные линии наблюдаются и при комнатной темп-ре в поглощении и люминесценции кристаллов, содержащих ионы переходных металлов (хром, железо, палладий, платина и др.), лантанидов и трансурановых элементов, имеющих незаполненные d- и /-оболочки. В кристаллах высокого качества линии таких примесных ионов, напр, линия иона в рубине и линия в иттрий-алюминиевом [c.263]

Пространственное ограничение волновых ф-ций носителей заряда размерами слоя (квантовой ямы GaAs) для толщин слоев играет гл. роль в процессах излучения и поглощения. Др. фактором, влияющим на спектры излучения и поглощения в гетероструктурах, является наличие резких границ раздела. Ширина линий излучения Э. коррелирует с совершенством поверхностей раздела—чем совершеннее поверхность раздела, тем уже линия. [c.503]

Поскольку энергия возбуждения экситона Е = /гсо (со — частота падающего света), то из уравнения (3.44) следует, что с уменьшением размера наночастиц линии оптического спектра должны смещаться в высокочастотную область. Такое смещение (до 0,1 эВ) полос поглощения в спектрах наночастиц u l (й( = 31, 10 и 2 нм), диспергированных в стекле, наблюдали в работе [399]. На рис. 116 в качестве примера показаны оптические спектры наночастиц dSe [414] при уменьшении их диаметра полоса поглощения сдвигается в область более высоких энергий, т. е. наблюдается голубое смещение. В первом приближении энергия максимума полосы поглощения обратно пропорциональна квадрату радиуса г- частиц dSe. Большая ширина полос поглощения (примерно 0,15 эВ, или 1200 см ) обусловлена дисперсией размера наночастиц — отклонение диаметра частиц от средней величины составляло 5 %. Выполненный в [414] анализ позволил найти истинную ( гомогенную ) ширину линий поглощения, точно соответствующую данному размеру частиц в результате показано, что уменьшение диаметра наночастиц приводит к увеличению ширины линий поглощения (рис. 3.17, кривая 7). [c.113]

Гамма-резонансный (ГР) спектр представляет собой зависимость интенсивности у-кван-тов, излученных источником и прошедших через поглотитель или рассеянных им, от относительной скорости источника или поглотителя. Основное достоинство получающегося спектра — чрезвычайно узкая линия поглощения (рассеяния). Отношение ширины линии к энергии излучаемого у-кванта, т. е. разрешающая способность, обычно составляет 10 — что в абсолютных величинах соответствует точности определения энергии 10 — 10 эВ. Возможность измерения столь малых энергетических сдвигов оказалась весьма полезной для изучения различных сверхтонких взаимодействий в твердых телах. Благодаря этому применение эффекта Мессбауэра положило начало развитию метода исследования твердых тел —ядерной гамма-резонансной (иногда просто гамма-резонансной) спектроскопии, метода ЯГРС или ГРС [3, 4]. [c.161]

Вообще говоря, энергетические уровни в газах уширены довольно слабо (ширина порядка нескольких гигагерц и меньше), поскольку действующие в газах механизмы уширения слабее, чем в твердых телах. Действительно, в газах, находящихся при обычных для лазеров давлениях (несколько мм рт. ст.), столк-новительное уширение очень мало и ширина линий определяется главным образом доплеровским уширением. В связи с этим в газовых лазерах не используется, как в твердотельных лазерах, оптическая накачка с помощью ламп. В самом деле, такая накачка была бы крайне неэффективна, поскольку спектр излучения этих ламп является более или менее непрерывным, в то время как в активной газовой среде нет широких полос поглощения. Как уже упоминалось в гл. 3, единственный случай, когда генерация была получена в газе при оптической накачке такого типа, — это цезий, возбуждаемый линейной лампой, заполненной гелием. В данном случае условия для оптической накачки вполне благоприятны, поскольку некоторые линии излучения Не совпадают с линиями поглощения s. Однако цезиевый лазер [c.343]

Если спектр поглощения состоит из узких полос или спектральных линий, для упрощения задачи переноса излучения в несерой среде может быть использована модель узкой полосы. Согласно этой модели, ширина полосы предполагается достаточно [c.310]

Из выражения (1.8) видно, что интегральное по спектру линии сечение пере-хода равно произведению локального в ценпре линии а на ширину линии Лул (с точностью до близкого к единице множителя я/2). Интегральный коэффициент поглощения света в некоторой лшнии вычисляется с. помощью о аналогичным образом aj =o Ni o Ng, (здесь учтено, что уровень 4 практически ие заселен, а на уровне I находятся все И01ны). Если же падающий свет имеет [c.25]

Так как радиус полярона в / -центре равен или лишь немногим превышает постоянную решетки, то модель С. И. Пекара по существу мало отличается от Де-Буровской модели F-центра, однако, на основе поляронной теории, разработанной С. И. Пекаром и его сотрудниками [41—47], впервые оказалось возможным дать количественный расчет принятой модели / -центра. С. И. Пекар показал, что спектр поглощения i -центров должен представлять собой серию линий конечной ширины, частоты которых определяются выражением [c.24]

Рассмотренные переходы (см. рис. 1.15) называются однофотонными (или одноквантоБыми), так как в каждом из них принимает участие только один квант света. Каждому переходу между двумя состояниями соответсгв -ст определенный испущенный или поглощенный квант энергии. Следует заметить, что вынужденные переходы относятся к однофотонным. Поглощенные кванты определяются по тому, насколько уменьшается интенсивность падающего на вещество излучения, представляющего последовательность квантов с мало отличающейся энергией (непрерывный спектр). Совокупность такнх квантов, прошедших через спектральный прибор, разлагающий электромагнитное излучение по длинам волн, образует спектральную линию поглощения (рис. 1.16). Ее ширина (разность волновых чисел на высоте 1/2 интенсивности) зависит от ширины энергетических состояний (см. 7), теплового движения молекул (эффект Доиплера), столкновений молекул, напряженности электрических и магнитных полей н т. д. При увеличении температуры и давления ширина линий растет. Минимальная ширина спектральной линии, связанная с шириной энергетических состояний, называется естественной шириной (пунктирный контур на рис. 1.16) и составляет величину порядка Дл=10 А. [c.43]

Весьма своеобразным проявлением межмолекулярных взаимодействий в растворах является обнаруженное в 1952 г. Шпольским с сотр. расщепление электронных спектров поглощения и испускания органических соединений при низких температурах на ряд компонентов. Если в качестве растворителей применяются нейтральные, легко кристаллизующиеся нормальные парафины — насыщенные соединения ряда С Н2и+2, то для данного вещества можно выбрать такой растворитель, что в образовавшемся при замораживании мелкокристаллическом твердом растворе вибронные полосы спектров флуоресценции (поглощения) распадаются на ряд узких линий, ширина которых может достигать 2—3 см"1. При этом возникают закономерно связанные группы линий (муль-типлеты), расположение и интенсивность которых зависят от растворителя и температуры (квазилинейные спектры). Они позволяют обнаружить весьма тонкие детали колебательной структуры электронных спектров. Расщепление вибронных полос на совокупность квазилиний наблюдается у достаточно большого числа соединений с сопряженными связями при условии тщательного подбора растворителей. [c.124]

Сущность гррдуироБки заключается в том, что для данной спектральной области получают на градуируемом приборе спектр поглощения, так подбирая условия (спектральную ширину щели, толщину кюветы если это газ,— то давление), чтобы он проявил структурные особенностп, свойственные эталонному. Тогда, зная длину волны каждого макснмулга поглощения, можно построить графическую зависимость. Для целей более точной градуировки один и тот же спектр получают несколько раз и положение отдельных полос или линий определяют как среднее из нескольких измерений. Не следует забывать, особенно при точной градуировке, что длина волны заметно зависит от показателя преломления [c.420]

Теория рассеяния излучения в спектральной линии — одна из важных глав теоретической астрофизики [77]. Она развивалась, начиная с двадцатых годов нашего столетия. Сначала рассматривалось образование фраунгоферовых линий поглощения без рассеяния. Согласно модели атмосферы Шварцшильда—Шустера над фотосферой, где формируется непрерьшный спектр, располагается слой, содержащий поглощающие в линиях атомы. При этом в центре пинии поглощение наибольшее и убывает согласно профилю поглощения. Это давало возможность качественно объяснить величины эквивалентных ширин линий. Однако профили линий этой теорией воспроизводились неадекватно. Необходимо было учесть рассеяние. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...