Эксимерные молекулы

Таблица 18.28. Константа скорости k образования эксимерной молекулы при тройном столкновении А +В+С АВ +С, см /с (r=300 K) [26]

Реакция Константа скорости A В Эксимерная молекула k [c.408]

Таблица 18.29. Константа скорости тушения эксимерных молекул к, 10 см /с

Эксимерная молекула Тушащая частица k Эксимерная молекула Тушащая частица k [c.409]

В эксимерной молекуле Аг Г атомы связаны одновременно по ионному (фтор и возбужденный аргон) и но ковалентному (атомы аргона) типам хим. связи. [c.80]

Зависимость энергии S эксимерной молекулы от расстояния R между составляющими её атомами X и Y верхняя кривая — для верхнего лазерного уровня, нижняя кривая — для нижнего лазерного уровня. Значения йм и йш" соответствуют центру линии [c.500]

Оптимальные параметры активной среды Э. л. соответствуют оптимальным условиям образования эксимерных молекул. Наиб, благоприятные условия для образования димеров инертных газов R j соответствуют диапазону давлений 10—30 атм, когда происходит интенсивное образование таких молекул при тройных столкновениях с участием возбуждённых атомов [c.500]

Эксимерные молекулы 514 Экстенсивное свойство 50 Экстраплоскость 37 Экструзия 163 Электреты 267, 664, 676 Электрическая (-ий) [c.741]

Зависимость энергии S эксимерной молекулы от расстояния Н между составляющими её атомами X и V верх, кривая — для верх, лазерного уровня, нижняя — для ниж. уровня. [c.860]

В Э. л. используются двухатомные эксимерные молекулы — короткоживущие соединения атомов инертных газов друг с другом, с галогенами или с кислородом см. табл.). Излучение этих молекул соответствует видимой или УФ областям спектра. Это объясняет интерес к Э. л. как к источникам УФ когерентного излучения. Аномально большая ширина линии усиления открывает возможность перестройки частоты генерации. [c.861]

Эксимерная молекула Длина волны к в центре линии перехода, А Ширина линии усиления, А [c.861]

МОЛЕКУЛЯРНЫЙ ЛАЗЕР — лазер, в к-ром активной средой являются молекулярные газы (наир., Oj, N2, D2), а инверсия населённостей осуществляется в системе электронных уровней молекул (напр., Nj-лазер) или колебат. уровней (напр., СОа-лазер, см. Молекулярные спектры). По способу создания инверсии населённости (накачки) в М. л. различают газодинамические лазеры (СОа), газоразрядные лазеры, в т. ч. эксимерные лазеры. [c.206]

Эксимерные лазеры. Класс импульсных газовых лазеров, объединенных названием эксимерные , возник сравнительно недавно (начало 70-х г.) [321. Генерация в них происходит на электронных переходах двух атомов молекул, существующих в возбужденном состоянии и диссоциирующих при переходе в основное состояние. [c.44]

Электронные переходы в молекулах Эксимерные лазеры [c.51]

В качестве передатчиков лидаров для зондирования озона в тропосфере и нижней стратосфере до высоты 15 км кроме эксимерных лазеров и лазеров на красителях используют также 4-ю гармонику АИГ Nd-лазера, которую сдвигают в стоксовую область с помощью рамановских ячеек с Н2 и D2. Межи и др. [65 оценили статистические и систематические погрешности восстановления концентрации озона при зондировании на длинах волн 266, 289 и 299 нм на ОВП (рис. 6,21). Учитывалось мешающее поглощение молекулами SO2 и NO2. Энергия излучения на трех длинах волн была порядка 10 мДж. Время накопления бралось 2,5 мин. Пространственное разрешение варьировалось от 0,3 км на высоте [c.188]

Э к с и м е р н ы е М.в. Атомы инертных газов (и нек-рых др. элементов, напр. Hg) в возбуждённом состоянии проявляют свойства, сходные со свойствами атомов щелочных металлов, В частности, они образуют эксимерные молекулы с временем н изни от 4 "10 с (для АгР) до 4-10- с (для Аг ). Эксимерные образова- [c.79]

ЭМСИМЁРНЫЙ ЛАЗЕР—газовый лазер, работающий на электронных переходах эксимерных молевул (молекул, существующих только в электронно-возбуждённых состояниях). Зависимость потенц. энергии взаимодействия атомов эксимерной молекулы, находящейся в основном электронном состоянии, от межъядерного расстояния является монотонно спадающей ф-цией, что отвечает оттал- [c.500]

Основу активной среды 3. л. составляют обычно двухатомные эксимерные молекулы—короткоживущие соединения атомов инертных газов друг с другом, с галогенами или с кислородом. Длина волны излучения Э. л. лежит в видимой или ближней УФ-области спектра. Ширина линии усиления лазерного перехода Э. л. аномально велика, что связано с разлётным характером нижнего терма перехода. Характерные значения параметров лазерных переходов для наиб, распространённых Э. л. представлены в таблице. [c.500]

Теоретическое исследование процесса усиления коротких импульсов в эксимерном лазере выполнено в [80, 81]. Важным, хотя быть может и несколько неожиданным на первый взгляд, оказывается вывод о том, что по мере сокращения длительности импульса, процесс усиления становится практически полностью некогерентным. Это обусловлено специфической структурой спектра эксимерной молекулы. Поэтому, если при усилении пикосекундных импульсов возможны проявления когерентных эффектов, связанных с осцилляциями населенностей на отдельных вращательных переходах, разбиение на субим- [c.275]

С другим атомом устойчивую, так называемую эксимерную молекулу. Когда возбужденный электрон релаксирует, молекула разрушается. При этом условия лазера выполняются практически идеально, поскольку молекулы в основном состоянии не суш,ест-вуют и Л 1 = 0. Лазерное действие эксимерных систем впервые было обнаружено в жидком ксеноне, который накачивался электронным пучком. Впоследствии были созданы эксимерные лазеры на газообразных молекулах Хег, Кгг, Агг, а также на соединениях инертных газов с галогенами, таких, как ХеВг, ХеР, ХеС1, КгР, АгР, КгС1. Атомы возбуждаются электронными пучками высокой энергии или с помош,ью быстрых разрядов. Эксимерные лазеры могут испускать свет в ультрафиолетовой и вакуумно-ультрафиолетовой областях спектра. [c.52]

Эксимерные молекулы - молекулы, существующие только в электронновозбужденных состояниях. [c.514]

Активная среда Э. л, состоит из инертного газа при атмосферном или несколько большем давлении с возможными малыми добавками галогенсодержащих молекул (давление р атм). Эксимерные молекулы образуются в результате протекания след, процессов [c.861]

МОДУЛЬ [продольной упругости определяется отношением нормального напряжения в поперечном сечении цилиндрического образца к относительному удлинению при его растяжении сдвига измеряется отношением касательного напряжения в поперечном сечении трубчатого тонкостенного образца к деформации сдвига при его кручении Юнга равен нормальному напряжению, при котором линейный размер тела изменяется в два раза] МОДУЛЯЦИЯ [есть изменение по заданному во времени величин, характеризующих какой-либо регулярный физический процесс колебаний <есть изменение по определенному закону какого-либо из параметров периодических колебаний, осуществляемое за время, значительно большее, чем период колебаний амплитудная выражается в изменении амплитуды фазовая указывает на изменение их фазы частотная состоит в изменении их частоты) пространственная заключается в изменении в пространстве характеристик постоянного во времени колебательного процесса] МОЛЕКУЛА [есть наименьшая устойчивая частица данного вещества, обладающая его химическими свойствами атомная (гомеополярная) возникает в результате взаимного притяжения нейтральных атомов ионная (гетерополярная) образуется в результате превращения взаимодействующих атомов в противоположно электрически заряженные и взаимно притягивающиеся ионы эксимерная является корот-коживущим соединением атомов инертных газов друг с другом, с галогенами или кислородом, существующим только в возбужденном состоянии и входящим в состав активной среды лазеров некоторых типов МОЛНИЯ <есть чрезвычайно сильный электрический разряд между облаками или между облаками и землей линейная является гигантским электрическим искровым разрядом в атмосфере с диаметром канала от 10 до 25 см и длиной до нескольких километров при максимальной силе тока до ЮОкА) [c.250]

Рабочей частицей в эксимерных лазерах являются молекулы — димеры некоторых благородных газов и их галоидов, способные существовать устойчиво только в возбужденном состоянии. Это обстоятельство объясняет их название ex ited dimer, т. е. димеры в возбужденном состоянии. Механизмы создания инверсной заселенности эксимерных лазеров иллюстрируются схемой электронных уровней димера XY (X соответствует атомам благородных газов Хе, Кг, Аг, а У — галогенов F, С1, Вг и т. д.) [c.164]

Развал молекулы в основном состоянии обеспечивает автоматическое опустошение нижних лазерных уровней. Из-за отталкивательного характера нижнего терма генерация эксимерных лазеров, как видно на рис. 4.20, может осуществляться в широкой полосе длин волн. Отличительной чертой эксимерных лазеров являются также [c.165]

Рассмотрим теперь наиболее интересный класс эксимерных лазеров, в которых атом инертного газа (например, Аг, Кг, Хе) в возбужденном состоянии соединяется с атомом галогена (например, F, С1), что приводит к образованию эксимерагалоге-нидов инертных газов. В качестве конкретных примеров укажем ArF (Я, = 193 нм), KrF (А, = 248 нм), ХеС1 (А, =309 нм) и ХеР (А, = 351 нм), которые генерируют все в УФ-диапазоне. То, почему галогениды инертных газов легко образуются в возбужденном состоянии, становится ясным, если учесть, что в возбужденном состоянии атомы инертных газов становятся химически сходными с атомами щелочных металлов, которые, как известно, легко вступают в реакцию с галогенами. Эта аналогия указывает также на то, что в возбужденном состоянии связь имеет ионный характер в процессе образования связи возбужденный электрон переходит от атома инертного газа к атому галогена, Поэтому подобное связанное состояние также называют состоянием с переносом заряда, Рассмотрим теперь подробнее КгР-лазер, так как он представляет собой один из наиболее важных лазеров данной категории. На рис, 6.26 приведена диаграмма потенциальной энергии молекулы KrF, Верхний лазерный уровень является состоянием с переносом заряда и ионной связью, которое при R = oo отвечает состоянию положительного иона Кг и состоянию 5 отрицательного иона F. Поэтому энергия при R = оо равна потенциалу ионизации атома криптона минус сродство атома фтора к электрону. При больших межъядерных расстояниях кривая энергии подчиняется закону Кулона. Таким образом, потенциал взаимодействия между двумя ионами простирается на гораздо большее расстояние (5— ЮЛ), чем в случае, когда преобладает ковалентное взаимодействие (ср., например, с рис, 6.24), Нижнее состояние имеет ковалентную связь и при R = oo отвечает состоянию 5 атома криптона и состоянию атома фтора. Таким образом, в основном состоянии атомные состояния инертного газа и галогена меняются местами. В результате взаимодействия соответствующих орбиталей верхнее и нижнее состояния при малых межъядерных расстояниях расщепляются на состояния 2 и П. Генерация происходит на переходе поскольку он имеет наибольшее [c.383]

Создание эффективных оптических нелинейных материалов для дальнего УФ- и ВУФ-диапазонов, работающих в широком эксплуатационном интервале температур и плотности лучевой мощности. Успешное решение этой задачи необходимо для продвижения в технологии субмикронных СБИС и микропроцессоров, а также в изучении и управлении кинетикой фотохимических процессов, инициируемых возбуждением валентных электронов, включая селективное выделение специфических молекул и радикалов, вплоть до разделения изотопов и лазерной имплозии (сверхобжатия при лазерном термоядерном синтезе). Необходимость в значительных средних мощностях обусловливает предпочтительность использования оптически нелинейных конденсированных сред по сравнению, например, с эксимерными лазерами или лазерами на парах металлов. Перспективными материалами для этого диапазона помимо широко известного карбамида и его аналогов, по-видимому, являются ацентрические монокристаллы с решеткой из легких атомов или монокристаллы комплексных фторидов с легкими катионами (см. табл. 8.2). [c.271]

ЮТ ультрафиолетовый и рентгеновский участки диапазона спектра частот. Однако первый освоен крайне слабо. Создана часть приборов на аргоне, криптоне и азоте.. Онн излучают в диапазоне волн 0,29...0,33 мкм и имеют очень незначительную мощность. Лишь работы последнего времени показали, что могут быть созданы и лазеры высокой мощности [14]. Для этого пригодны так называемые эксимерные лазеры на аргоне, криптоне и ксеноне. Эти инертные газы устойчивы только в виде одноатомных молекул. Однако некоторые возбужденные состояния Агг, Кгг, Хег могут образовывать связанные состояния, они-то и получили название эксимеров (молекула, устойчивая в возбужденном состоянии,.не связанная в основном состоянии). Эксимеры инертных газов при высоком давлении испускают молекулярное излучение в области вакуумного ультрафиолета и обладают высоким коэффициентом преобразования кинетической энергии в световое излучение. Возбуждение происходит при взаимодействии с быстрыми электродами. На рис. 16 показана последовательность реакций, происходящих в экси-мерном лазере на Хег. Верхнее возбужденное состояние лазерного перехода возникает в результате сложной последовательности соударений, в которой участвуют ионы Хе, Хеа, атомы Хе, молекулярные эксимеры Хег и свободные электроны [c.42]

Генерация на переходах из устойчивого электронно-возбужденного в отталкивательное основное состояние реализована в лазерах на молекулах инертных газов и галои дах инертных газов (так называемые жсимерные лазеры) Использовались молекулы Лга, КГа, Хеа, ХеР, ХеС1, КгР АгР и др. Эксимерные лазеры интересны, в частности, тем. что позволяют получать генерацию в УФ области спектра ) [c.21]

Большинство лидарных измерений, основанных на комбинационном рассеянии, производятся только в ночное время из-за сильной засветки в дневное время. Одним из путей, помогающих избежать помехи этого рода, является работа в интервале длин волн между 230 и 300 нм. Стратосферный озон поглощает приходящее солнечное излучение в этом спектральном интервале и, следовательно, определяет область спектра, нечувствительную к солнечной засветке. К сожалению, работа в этом спектральном интервале не всегда оправданна, так как поглощение излучения озоном, обусловливающее нечувствительность к солнечной засветке, вызывает также ослабление выходного лазерного импульса и комбинационного рассеяния в обратном направлении. Указанная проблема еще больше усугубляется сильной зависимостью поглощения молекулами озона от длины волны (полосы Хартли). В работах [328, 329] сделана попытка использовать для дистанционного определения содержания водяного пара в атмосфере и температуры атмосферы многочастотные лидарные измерения по спектру комбинационного рассеяния в интервале длин волн, нечувствительном к солнечной засветке. Автор работы [328] применил четырехчастотный неодимовый лазер на иттрий-алюминиевом гранате, а в работе [329] дано сравнение результатов, полученных с помощью четырехчастотного ИАГ-неодимового лазера, двухчастотного лазера на красителях и двух эксимерных лазеров. Сделан вывод, что удобные перестраиваемые лазеры на красителях позволяют оптимизировать отношение сигнал/шум. К сожалению, нечувствительный к солнечной засветке спектральный интервал является самым опасным для зрения (см. разд. 5.9), и это, возможно, ограничит его использование при дистанционном лазерном зондировании. [c.367]

Генерацию в УФ (0,2—0,4 мкм) области спектра получают на переходах между электронными состояниями устойчивых молекул, а также на переходах с возбуждённого устойчивого верхнего в нижнее неустойчивое электронное состояние неустойчивых молекул типа димеров инертных газов или димеров атом инертного газа — атом галогена (атомы могут объединяться в такие молекулы только в возбуждён-лом состоянии, см. Эксимерные лазеры). Возбуждение активной среды осуществляется в импульсном электрич. разряде или с помощью пучка быстрых эл-нов. Эти Г. л. используются в физ., хим. и биол. исследованиях, ф Справочник по лазерам, пер. с англ., под ред. А. М. Прохорова, т. 1, М., 1978 К а р-л о л Н. В., К о н е в Ю. Б., Мощные молекулярные лазеры. М., 1976 Г о р д и е ц Б. Ф., Осипов А. И., Ш е л е п и н Л. А., Кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры. М., 1980. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...