Закон аддитивности масс массы

Современная теория строения вещества отрицает закон аддитивности масс, но в пределах классической механики можно принять этот закон. [c.223]

Понятие массы как меры инертности, введенное для материальной точки, применимо и к поступательно движущемуся твердому телу все частицы такого тела (в общем случае обладающие разными массами) имеют одинаковые ускорения, и поэтому масса тела в силу закона аддитивности масс равна сумме масс его отдельных частиц. [c.15]

Закон аддитивности масс 15 [c.638]

Закон аддитивности масс 144 [c.748]

В теории фазовых превращений предполагается, что процессы конденсации и испарения не зависят друг от друга и для потоков испаряющихся и конденсирующихся молекул применим закон аддитивности. Используя эти положения для двухфазной системы при отсутствии равновесия, т. е. для процессов видимого испарения или видимой конденсации, различные авторы получили выражения для суммарных потоков молекул или массы [13, 14]. Однако в них не учитывалось имеющееся направленное движение молекул. Это обстоятельство впервые было учтено в работах [15, 16] наиболее подробный анализ массопереноса на границе раздела фаз выполнен в работах [17, 18]. [c.228]

МАССА — фундам. физ. величина, определяющая инерционные и гравитац. свойства тел — от макроскопич, объектов до атомов и элементарных частиц — в нерелятивистском приближении, когда их скорости пренебрежимо малы по сравнению со скоростью света с, В этом приближении М. тела служит мерой содержащегося в теле вещества и имеют место законы сохранения и аддитивности М. масса изолиров. системы тел не меняется со временем и равна сумме М. тел, составляющих эту систе.му. Нерелятивистское приближение является предельным случаем относительности теории, рассматривающей движение с любыми скоростями вплоть до скорости света. [c.50]

Для измерения аддитивных (экстенсивных) величин (например, длины, массы) можно опираться на воспроизведение размеров их единиц. Так как температура не подчиняется закону аддитивности, то воспроизведение одной эталонной точки (тройной точки воды) не позволит точно определять другие температурные точки. Поэтому необходимо точное воспроизведение нескольких температурных точек (они называются реперными), совокупность которых образует температурную шкалу. Между реперными точками шкала воспроизводится с помощью эталонных средств, в которых температура определяется через какую-либо аддитивную величину, связанную с температурой функциональной зависимостью заданного вида. Коэффициенты [c.329]

Примем в дальнейшем основной закон осреднения по массе (60) для главного вектора объемных сил F, удельных внутренней энергии U и кинетической энергии а также для полной энергии Е — U К. Тогда будем иметь следующие формулы аддитивности по массе для этих величин [c.70]

На аддитивности и сохранении массы в классической механике остановимся особо. Постоянство массы при действии силы на тело означает ее независимость от скорости движения тела и является экспериментальным фактом, использованным при определении массы в формулах (5.3) и (5.4). Закон сохранения полной массы изолированной системы как суммы масс входящих в нее тел является для классической механики утверждением тривиальным в механических процессах тела сохраняют свою индивидуальность, не испытывают каких-либо превращений, связанных с изменением массы. Но и в классической механике можно рассматривать механическое соединение двух (или нескольких) тел в одно, разделение одного тела на несколько частей. Например, два тела можно стянуть болтами, склеить, тело можно распилить на части и т. д. Во всех этих случаях выполняется свойство аддитивности массы масса целого равна сумме масс частей. Это утверждение имеет самостоятельное значение и является обобщением опыта. Но аддитивность массы приблизительна и справедлива только для классической области движений и взаимодействий, т. е. когда рассматриваются макроскопические части тела и и <сс. [c.72]

Закон сохранения массы. Каждое тело обладает некоторой неотрицательной аддитивной инвариантной характеристикой, называемой массой. Масса тела сохраняется не изменяется) при любом его движении. [c.24]

Абсолютно неупругое столкновение. Это такое столкновение, в результате которого обе частицы слипаются и далее движутся как единое целое. Пусть две частицы, массы которых nii и Ша, имеют до столкновения скорости Vi и V2 (в /(-системе). После столкновения образуется частица с массой т + т-2, что прямо следует из аддитивности массы в ньютоновской механике. Скорость v образовавшейся частицы можно найти сразу из закона сохранения импульса [c.115]

Но для этого нужно знать, как ускорение связано с массой тела и с действующей на него силой. Эта связь нам пока неизвестна. Как быть Выход один сравнивать массы косвенным путем. Пусть мы имеем эталонное тело, масса которого принята за единицу. Соединенные вместе два одинаковых эталонных тела образуют новое тело. Спрашивается, какова масса этого тела Чтобы ответить на этот вопрос, нужно знать, по какому закону складываются массы. Мы этого пока не знаем. Но предположим, что масса сложного тела равна сумме масс его отдельных частей. Предполагая так, мы принимаем, что масса — величина аддитивная. [c.48]

С математической точки зрения рассуждения Гюйгенса, быть может, нельзя признать вполне строгими. Но мы и не стремились к этому. У нас была иная цель показать, что идеи Гюйгенса с необходимостью приводят к закону сохранения импульса и указывают на глубокую связь этого закона с симметриями пространства-времени. Подчеркнем, что мы исходили лишь из принципа относительности Галилея и не использовали основные принципы динамики Ньютона (например, закон равенства действия и противодействия). Более того, попутно мы пришли к целесообразности введения важнейшей динамической величины — массы тела как меры количества вещества — и установили ее аддитивный характер. [c.10]

Так, например, при прочих одинаковых условиях (одинаковая температура и т. п.) внутренняя энергия двух мелких капель воды не будет равна внутренней энергии одной большой капли, масса которой равна сумме масс двух мелких, если учитывается энергия, связанная с поверхностным натяжением ). Очевидно, что внутренняя энергия, связанная с взаимным притяжением частей тела по закону всемирного тяготения, также не аддитивна. [c.208]

Экспериментальные сведения о массе тел, которые получены в различных разделах физики, позволяют сделать заключение, что масса — величина скалярная (истинный скаляр), всегда положительная, обладает свойством аддитивности. Для изолированной системы справедлив закон сохранения ее полной массы. [c.72]

При разработке технологии пайки важнейшее значение имеет паяемость металла, т. е. способность его образовывать качественное паяное соединение [7]. Паяемость не является свойством металлов, характеризуемых экстенсивной величиной, под-чиняюшейся закону аддитивности (как, например, объем, масса и др.), или интенсивной величиной, не подчиняющейся этому закону (как, например, температура и др.). Она выражает отношение основного металла к жидкому припою, реализуемое в определенных условиях. [c.277]

ЭНТРОПИЯ ВСЕЛЁННОЙ—величина, характеризующая степень неупорядоченности и тепловое состояние Вселенной. Количественно оценить полную Э. В. как энтропию Клаузиуса (см. Энтропия) нельзя, поскольку Вселенная не является термодинамич. системой. Действительно, из-за того, что гравитационное взаимодействие является дальнодействующим и неэкранируемым, грави-тац. энергия Вселенной (в той степени, в какой её вообще можно определить) не пропорциональна её объёму. Напр., в ньютоновском приближении гравитац. энергию сферич, массы М с однородной плотностью р можно оценить по ф-ле и—GM-V = — Ср где С — ньютоновская гравитационная постоянная, V—объём. Полная энергия Вселенной тоже не пропорциональна объёму и потому не есть аддитивная величина. Кроме того. Вселенная, согласно Хаббла закону, расширяется, т. е. нестационарна. Оба эти факта означают, что Вселенная не удовлетворяет исходным аксиомам термодинамики об аддитивности энергии и существовании термодинамич. равновесия. Поэтому Вселенная как целое не характеризуется и к.-л. одной темп-рой. Оценить Э. В. как энтропию Больцмана А In Г, где k — Больцмана постоянная, Г—число возможных микросостояний системы, также нельзя, поскольку Вселенная не пробегает все возможные состояния, а эволюцио- [c.618]

Для замкнутых, или изолированных систем (такие системы не взаимодействуют с внешними телами и не обмениваются энергией ни в какой форме с внешней средой) сущ,ествуют функции переменных Лагранжа, называемые интегралами движения. Интеграл движения системы называется аддитивным (от латинского addi-iio — прибавление), если он равен сумме интегралов движения составляющих систему частиц. Аддитивных интегралов движения четыре — масса, импульс, момент импульса и энергия. Как показывает опыт, эти четыре величины, характеризующие состояние замкнутой системы, не меняются со временем. Это позволило сформулировать в ньютоновской механике законы сохранения массы, импульса момента импульса и энергии, которые обусловлены основными свойствами материи и движения, а также пространства и времени, как основных форм существования материи. [c.134]

Второй закон термодинамики постулирует существование двух различных функции состояния — абсолютной температуры Т и энтропии 5, свойства которых будут указаны ниже. Абсолютная температура Т — положительная величина, которая является функцией только эмпирической температуры 0. Считаем, что энтропия обладает свойством аддитивности, т. е. что полная энтропия системы равна сумме энтропий ее частей. В механике сплошной среды вводят удельную энтропию (на единицу массы), или плотность энтропии 5, так что полная энтропия 5 равна интегралу рвйУ. Энтропия [c.187]

В. Н. Николаевский (1962, 1963) записал уравнения движения насыщенной пористой среды в виде совокупности уравнений импульса для всей реды в целом и для жидкости и уравнений баланса массы для твердой и жидкой фаз. Линеаризованные (относительно состояния покоя и и установившегося фильтрационного течения) уравнения движения были замкнуты им с помощью обобщенного закона Гука, связывающего эффективные напряжения ), пороВое давление и деформации твердой фазы. В последнем использовалось предположение об аддитивности деформаций переупаковки твердых, как бы несжимаемых, частиц скелета среды и деформаций гидростатического расширения (сжатия) этих частиц под действием [c.592]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...