Приведенная пара сил

Приведенный момент сил находится из равенства мощности приведенной пары сил сумме мощностей сил и пар сил, действующих на звенья механизма [c.74]

Для определения момента приведенной пары сил Ма представляем эту пару сил в виде двух составляющих одна из которых приложена в центре вращения начального звена, а другая в точке В, отстоящей от центра А на расстоянии Ua. Составляющие пары сил направляем перпендикулярно отрезку АВ. Определив составляющую F, приложенную в точке В, анало- [c.142]

Силы инерции, которые приходится учитывать при исследовании движения механизма, являются массовыми силами, так как в общем случае ускорения отдельных точек движущегося тела различны. При исследовании механизмов приходится приводить силы инерции отдельных материальных точек звена к одной силе и к одной паре сил. Такая сила называется в механике главным вектором приведенных сил инерции, а момент, создаваемый приведенной парой сил, получил название главного момента сил инерции материальных точек звена. [c.18]

По аналогии с П. определяют приведенную пару сил как пару сил, условно приложенную к одному из звеньев м. (звену приведения) и определяемую из равенства элементарной работы этой [c.267]

На сх. а и б представлены соответ ственно варианты с поступательным й вращательным звеньями приведения. Даны силы Fi и пары сил Т(, приводимые к звену 1. Обозначения о) - линейная скорость t-й т. и угловая скорость i-ro звена vb, Щ — линейная скорость т. В и угловая скорость звена h 1ав — длина звена АВ. Из определения приведенных силы f и приведенной пары сил Tj следует, что [c.267]

ПРИВЕДЕННАЯ ПАРА СИЛ - см. Приведенная сила. [c.330]

По аналогии с П. определяют приведенную пару сил как пару сил, условно приложенную к одному из звеньев м. (звену приведения) и определяемую из равенства элементарной работы этой пары сил сумме элементарных работ сил и пар сил, действующих на звенья м. [c.330]

Приведенная масса м. 330 Приведенная пара сил 330 Приведенная сила 330 Приведенный момент инерции м. 330, 331 Приведенный момент сил 330, 331 Реакция в кинематической паре 372 Силовое передаточное отношение 275, 415 Силовой анализ м. 415 Угол давления 480 [c.547]

Приведенной силой или приведенным моментом называют условные силу или момент (пары сил), которые, будучи приложены к звену приведения, развивают мощность iV , равную сумме мощностей SiV/,, развиваемых приводимыми силами и моментами. [c.124]

Г. Вместо приведения всех сил инерции звена к силе и паре сил или к результирующей силе, приложенной в определенной точке этого звена, в некоторых случаях удобно заменить эти силы силами инерции масс, сосредоточенных соответствующим образом в выбранных точках, которые носят название замещающих точек. В этом случае определение сил инерции звеньев сводится к определению сил инерции масс, сосредоточенных в определенных точках, и, таким образом, отпадает необходимость определения пары сил инерции от углового ускорения звена. [c.241]

Такой процесс замены системы сил одной силой и парой сил называют приведением системы сил к заданному центру. [c.41]

Случай приведения к паре сил [c.49]

Если при приведении плоской системы сил к какому-либо центру окажется, что главный вектор R = 0, а главный момент Lf) 0, то такую плоскую систему сил можно привести к одной паре сил, алгебраический момент которой равен главному моменту системы сил относительно центра приведения, и в зтом. случае главный момент не зависит от выбора центра приведения. [c.49]

Приведение к паре сил. Если =0, то система сил приводится к одной паре сил, причем главный момент в этом случае, согласно (2), не зависит ог выбора центра приведения. В рассматриваемом случае оба инварианта системы сил равны нулю, г. е. [c.80]

Метод приведения сил трения заключается в следующем. Сначала определяют реакции в кинематических парах структурных групп механизма, а также уравновешивающую силу или уравновешивающий момент без учета трения (см. 3). Затем по найденным реакциям определяют силы трения в кинематических парах и подсчитывают суммарную мощность этих сил, после чего находят приведенную силу трения или приведенный момент сил трения. [c.93]

Через произвольный центр О, после приведения к которому получены сила и пара сил с моментом М = Мд, проведем оси координат X, у, г (рис. 153). [c.112]

После приведения системы сил к этому центру получим силу, приложенную в центре приведения и равную главному вектору заданных сил и пару сил с моментом М, равным главному моменту Мо всех сил относительно центра приведения О. [c.114]

Главный вектор равен пулю, а главный момент Mq не равен нулю. В этом случае силы приводятся к паре сил с моментом М, равным главному моменту Л о этих сил относительно центра приведения. [c.115]

Если в результате приведения системы сил к данному центру окажется, что главный вектор этой системы равен нулю, а главный момент ее отличен от нуля, то данная система эквивалентна паре сил, причем главный момент системы равен моменту этой пары и не зависит в данном случае от выбора центра приведения. Если /Ио = 0, а О, то система приводится к равнодействующей, приложенной в центре приведения О. [c.41]

Выберем произвольную точку О — центр приведения — и приведем к нему силу Ри т. е, перенесем силу Р в точку О (рис. 1.44, б) присоединим пару силе моментом Мх=Мо Р. . Затем приведем к точке О силу р2. перенесем ее в эту точку и присоединим пару с моментом Мо—М (р2). Так же поступим и с остальными силами Рз и Р , присоединив пары с моментами Мз=М (Рз) и М =Мо(Р ). [c.36]

Как видно из рис. 1.44, б, в результате последовательного приведения заданных сил к точке образовались система сходящихся сил и система присоединенных пар с моментами, равными моментам заданных сил относительно точки (центра) приведения. [c.36]

Частные случаи приведения системы сил к силе и паре рассмотрены в [c.37]

Полезная работа м. (полезная работа) 267 Приведенная ыасса м. 267 Приведенная пара сил 267 Приведенная сила 267 Приведенный момент инеранн н. 267 Приведенный момент сил 267, Пусковой момент 285 Реакция а кинематической паре 292 Силовое передаточное отношение 222, 324 Угол давления 372 [c.427]

Замечание. О невозможности приведения пары сил к равнодействующей. Проведем доказательство от противного. Пусть пара сил (р1, р ) приводится к равнодействующей К, приложенной к какой-либо точке А тела. Тогда эта пара и сила К (К =—К), приложенная в точке А, эквивалентны нулю (рис. 4.5). На основании только что доказанного павный вектор и главный момент этой системы должны быть равны нулю. Примем за центр приведения точку А, тогда главный момент О н равен моменту пары [c.62]

Мы ограничимся рассмотрением случаев, когда звено совершает плоскопараллельное движение и имеет плоскость материальной симметрии, параллельную плоскости его движения. При этом точкой приведения сил инерции авена целесообразно брать его центр масс (рис. 45), так как упрощается выражение момента инерционной пары сил — главного момента сил инерции, что то же, инерционного момента. Он оказывается равным М = -1 г, (9.2) [c.78]

Приведенный момент — это пара снл, приложенная к звеиу приведения н определяемая из равенства элементарной работы этой пары сил сумме элементарных работ сил и моментов, действующих на звенья механизма. Из равенства элементарных работ вытекает равенство мгновенных мощностей. Аналогично определяется и приведенная сила Fn- [c.120]

Процесс замены силы F силой F и парой сил (F, F") называют приведением силы F к заданному центру В. По теореме об жвивалептности пар сил пару (F, F" ) можно заменить любой другой парой сил с таким же векторным моментом. [c.41]

Таким образом, доказана основная леорема статики любую систему сил, действующих на твердое те.ю, можно привести к сале, равной главному вектору системы сил, и паре сил, векторный момент которой равен главному моменту системы сил относителыю точки, выбранной ш центр приведения. [c.42]

Действительно, пусть при приведении к точке О получаются главный вектор и пара сил, ajn ебраичсский момент которой равен главному мо- 40 [c.49]

Но линия действия равнодействующей силы R отстоит от центра приведения на расстоянии d=LolR. Действительно, этом случае имеем силу и пару сил с векторным моментом L(j, причем силы пары можно считать расположенными в одной плоскости с силой R так как векторный момент пары перпендикулярен силе R (рис. 73). Поворачивая и перемещая пару сил в ее плоскосли, а также изменяя силы пары и ее плечо, при сохранении векторного момента можно получить одну из сил пары R, равной по модулю, но противоположной по направлению главному вектору R. Другая сила пары R и будет равнодействующей силой. Действительно, [c.80]

Таким образом, мы доказали следующую теорему о приведении системы сил любая система сил, действу юи),их на абсолютно твердое тело, при приведении к произвольно выбранному центру О заменяется одной силой R, равной главному вектору системы сил и приложенной в центре приведения О, и одной парой с MOM HhioM Мо, равным главному моменту системы сил относи-шльно центра О (рис. 40, б). [c.39]

Подставляя сюда числовые значения сил, найдем, что Rx——40 Н, Ry — —ЗОН, Мо-=и,3 Н-м. Таким образом, заданная система сил приводится к приложенной в центре приведения О силес проекциями40 H,Ry=—30 Н (R=50 И) и паре сил с моментом Мо= 11,3 Н-м. [c.45]

Из приведенных теорем следует, что не изменяя действия пары сил на твердое тгло, пару сил можно переносить в любую плоскость, параллельную плоскости ее действия, а также изменять ее силы и плечо, сохраняя неизменным модуль и направление ее момента. [c.43]

В случае, если главные моменты заданной системы сил относительно произвольно выбранных центров приведения геометрически равны между собой, то рассматриваемая система сил приводижя к паре сил (рис. 152, в). [c.111]

К системе сил инерции точек твердого тела можно применить метод Пуансо —метод приведения сил к некоторому центру, рассмотренный в статике (ем. ч. I Статика , 27). В динамике за центр приведения сил инерции выбпрагот обычно центр масс тела С. Тогда в результате приведения получится сила Ф, равная главному вектору сил инерции точек тела, и пара сил с моментом М равным главному моменту сил инерции относительно центра масс [c.284]

Общее уравнение динамики (117.6) позволяет составить дифференциальные уравнения движения любой механической системы. Если механическая система состоит из отдельных твердых тел, то силы и[]ерции точек каждого тела можно привести к силе, приложенной в некоторой точке тела, и паре сил. Сила равна главному вектору сил инерции точек этого тела, а момент пары равен главному моменту этих сил относительно центра приведения (см. 109). [c.320]

Отсюда сразу следует, что любая система сил, действующих на тело, может быть либо уравновешена, либо заменена одной силой — равнодействующей, или парой сил, или, на1Сонец, тремя силами, образующими винт. В этом случае винт называется дина-мой. Условия, при которых имеет место каждый из этих четырех случаев, указаны в приведенной выше табл. IV. [c.360]

Сила ,1 = 1,28 кН, дейсгвующая вдоль радиуса колеса, переносится в точку С непосредственно. Для приведения к точке С) силы 7 ,1 = 4 кН приложим к этой точке уравновешенную систему сил и —Рц л тогда, кроме приведенной си-чы Р,и образуется пара сил Р,и —Рп), отмеченная на рисунке одной черточкой (присоединенная пара сил). При переносе в точку С силы 7 а1 = 0,48 кН аналогичным образом появляется пара Р й —Ра ), отмеченная двумя черточками. Сила Р,2, действуюпдая вдоль радиуса колеса 2, переносится в точку Сг непосредственно. При переносе в точку силы образуется пара р , —Ра) отмеченная на рисунке тремя черточками. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...