Единицы временно пространства

Насыщенным называется пар, находящийся в термическом и динамическом равновесии с жидкостью, из которой он образуется. Динамическое равновесие заключается в том, что количество молекул, вылетающих из воды в паровое пространство, равно количеству молекул, конденсирующихся на ее поверхности. В паровом пространстве при этом равновесном состоянии находится максимально возможное при данной температуре число молекул. При увеличении температуры количество молекул, обладающих энергией, достаточной для вылета в паровое пространство, увеличивается. Равновесие восстанавливается за счет возрастания давления пара, которое ведет к увеличению его плотности и, следовательно, количества молекул, в единицу времени конденсирующихся на поверхно- [c.35]

Слева стоит изменение в единицу времени энергии жидкости в некотором заданном объеме пространства. Стоящий справа интеграл по поверхности представляет собой, следовательно, количество энергии, вытекающей в единицу времени из рассматриваемого объема. Отсюда видно, что выражение [c.27]

Наконец, остановимся на вопросе об излучении звука из открытого конца трубки. Разность давлений между газом в конце трубки и газом в окружающем трубку пространстве мала по сравнению с разностями давлений внутри трубки. Поэтому в качестве граничного условия на открытом конце трубки надо с достаточной точностью потребовать обращения давления р в нуль. Скорость же газа v у конца трубки при этом оказывается отличной от нуля пусть uq есть ее значение здесь. Произведение Svo есть количество (объем) газа, выходящего в единицу времени из конца трубки. [c.415]

Время в классической механике считается универсальным для всех точек пространства, формально не зависящим от движения материального тела. За единицу времени принимается средняя солнечная секунда, равная 1 86 400 средних солнечных суток ). Течение времени предполагается непрерывным каж- [c.142]

Дифференциальное сечение канала реакции — отношение вероятности перехода системы в единицу времени в элемент фазового пространства открытого капала реакции к плотности потока падающих частиц. [c.267]

Подсчитаем поток теплоты (З на катоде. Этот поток состоит из кинетической энергии, уносимой в единицу времени электронами эмиссии, энергии, излучаемой за то же время катодом в пространство, потерь теплоты из-за теплопроводности и теплоты Пельтье. Переход электронов из катода в анод сопряжен с затратой работы Сф р кроме того, вылетевшие из катода электроны обладают энергией теплового движения, равной в среднем 2кТ. Поэтому составляющая часть (3 , связанная с эмиссией электронов, [c.609]

Изучая движение жидкости, поток считают непрерывной средой, каждая точка которого характеризуется гидродинамическим давлением р и скоростью движения V, являющимися одними из главных его параметров. Гидродинамическое давление — это внутреннее давление, развивающееся при движении жидкости. Скорость движения жидкости в данной точке — это скорость перемещения в пространстве частицы жидкости, находящейся в данной точке. Она определяется длиной пути, пройденного частицей жидкости в единицу времени. [c.29]

Подсчитаем поток теплоты на катоде. Этот поток включает в себя кинетическую энергию, уносимую в единицу времени электронами эмиссии энергию, излучаемую за то же время катодом в пространство потерю теплоты, обусловленную теплопроводностью, и теплоту Пельтье. [c.583]

Рассмотрим движение элементарной частицы в форме элементарного параллелепипеда с ребрами Ах, Ау, dz за элементарный промежуток времени d/. Поскольку расстояния, которые преодолевает частица за единицу времени, пропорциональны скоростям, исследование поведения частицы для несжимаемой жидкости сводится к изучению величины. скоростей в разных точках внутри выделенного объема жидкости. За элементарный промежуток времени рассматриваемый параллелепипед переместится в новое положение. При этом вследствие разных скоростей точек он не только перемещается в пространстве, но и изменяет свою первоначаль- [c.64]

Важной отличительной чертой проводимого здесь анализа является то, что процесс переноса теплоты рассматривается происхо- дящим в пространстве и во времени в уравнении (12.1) это обстоятельство не учитывается. Подсчитаем количество подводимой и отводимой теплоты в единицу времени для элемента среды в виде прямоугольного параллелепипеда, размеры которого достаточно малы для того, чтобы в его пределах можно было бы предположить линейное изменение плотности теплового потока (рис. 12.1). По оси Ох в левую грань элемента за единицу времени подводится количество теплоты Аг/Дг, из правой грани отводится [c.267]

Теория газового потока основана на следующих положениях газовый поток является сплошным (неразрывным), движение по каналу с большой скоростью осуществляется адиабатно через каждое поперечное сечение канала в единицу времени протекает одна и та же масса вещества, т. е. соблюдается закон сохранения массы-, все параметры состояния рабочего т- ла в данной точке пространства и во времени остаются постоянными, т. е. газовый поток [c.66]

Виды лучистых потоков. Суммарное излучение, проходящее через произвольную поверхность F в единицу времени, называется потоком излучения Q, Вт. Лучистый поток, испускаемый с единицы поверхности по всем направлениям полусферического пространства, называется плотностью потока излучения Е, Вт/м [c.162]

Итак, допустим, что для каждой ускоряющей силы известна скорость, какую она способна сообщить в течение определенного промежутка времени, который мы примем в качестве единицы времени, движущемуся телу, действуя на него все время одинаковым образом, и будем измерять ускоряющую силу именно с помощью этой самой скорости последняя же в свою очередь должна измеряться тем пространством, которое движущееся тело прошло бы в течение такого же времени, если бы оно продолжало двигаться равномерно на основании теорем Галилея известно, что это пространство всегда вдвое больше пространства, фактически проходимого телом под постоянным действием ускоряющей силы. [c.322]

Наконец, наблюдения над электромагнитными и электродинамическими дальнодействиями замкнутых электрических токов привели к выражениям для пондеромоторных и электромоторных сил, которые во всяком случае примыкают к выражениям, которые Лагранж дал для механики весомых тел. Первым, кто дал такую формулировку для законов электродинамики, был Ф. Нейман ) (старший). Электрические токи, т. е. количество электричества, которое в единицу времени проходит через элемент поверхности, ограниченный материальными частицами проводника, рассматриваются им как скорости. Позже В. Вебер и Клаузиус дали другие формы, в которых вместо скоростей тока фигурируют относительная или абсолютная скорости количеств электричества в пространстве. Для замкнутых токов следствия из этих разных формулировок во всем совпадают. Они оказываются различными для незамкнутых токов. Накопленные в этой области факты показывают, что закон Неймана недостаточен, если, применяя его, принимать в расчет только движение электричества, происходящее в проводнике. Нужно, кроме того, принять во внимание также рассмотренные Фарадеем и Максвеллом движения электричества в изоляторах, которые имеют место при возникновении или при исчезновении в них диэлектрической поляризации. Если таким путем расширить закон Неймана, то под него подойдут и экспериментально изученные до сего времени действия незамкнутых токов. [c.433]

Единицы измерения звуков и шума. Интенсивность или сила звука в какой-либо точке пространства измеряется количеством звуковой энергии, проходящей в единицу времени [c.319]

Наименьший промежуток времени, ио истечении которого мгновенные значения периодически изменяющейся величины (например,. звукового давления) начинают повторяться в той же последовательности Количество периодов, приходящееся на единицу времени Скорость распространения в пространстве звуковых колебаний Наименьшее расстояние (по направлению распространения колебаний) между двумя точками, находящимися в одинаковом звуковом режиме в один и тот же момент времени (например, в одинаковой фазе сгущения или разрежения) [c.254]

Количество звуковой энергии, испускаемое источником звука в единицу времени Количество звуковой энергии, проходящее в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения Десятикратный логарифм (десятичный) отношения фактической силы звука в данной точке пространства к так называемой пороговой силе звука [c.255]

Количество периодов, приходящееся иа единицу времени Скорость распространения в пространстве звуковых колебаний Наименьшее расстояние (по направлению распространения колебаний) между двумя точками, находящимися в одинаковом звуковом режиме в один и тот же момент времени (например, в одинаковой фазе сгущения или разрежения) [c.347]

Здесь Е - плотность потока поднимающихся частиц, т.е. масса частиц, пролетающих вверх через единицу площади данного сечения в единицу времени. Под входящими в (2.13) величинами можно понимать как локальные, так и усредненные по сечению значения. Точно такое же соотношение справедливо и для концентрации (т.е. объема частиц в единице объема надслоевого пространства) частиц, проходящих через данное сечение сверху вниз (падающих обратно в слой). [c.64]

Единицы времени, пространства и массы были до сих пор произвож.-пыми. Без ущерба для общности можно пх выбрать так, чтобы / 1,4 = 1 [c.276]

Движение тел совершается в пространстве с течением времени. Пространство в механике мы рассматриваем как трехмерное евклидово проетранство. Все измерения в нем производятся на основании методов евклидовой геометрии. За единицу длины при измерении расстояний принимается 1 м. Время в механике считается универсальным, т. е. протекающим одинаково во всех рассматриваемых [c.95]

Задача 1406. Материальная точка, масса которой изменяется сслсдствие отделения от нее материальных частиц, движется в безвоздушном пространстве без воздействия внешних сил. Считая, что частицы отделяются с постоянной скоростью и, определить скорость точки в момент / и путь, пройденный ею с начала движения, если масса отделяющихся частиц в единицу времени посто- [c.512]

Остановимся подробнее на понятии теплового равновесия, очень важном для последующего изложения, в значительной мере связанного с изучением энергетики п юцессов излучения и поглощения света. Для этого полезно обратиться к термодинамическому рассмотрению явлений внутри замкнутой полости. Пусть стенки этой полости полностью отражают падающий на них свет. Поместим в полость какое-либо тело, излучающее световую энергию. Внутри полости возникнет электромагнитное поле и в конце концов ее заполнит излучение, находящееся в состоянии теплового равновесия с телом. Равновесие наступит и в том случае, когда каким-либо способом нацело устранится обмен теплом исследуемого тела с окружающей его средой (например, будем проводить этот мысленный опьгг в вакууме, когда отсутствуют явления теплопроводности и конвекции). Лишь за счет процессов испускания и поглощения света обязательно наступит равновесие излучающее тело будет иметь температуру, равную температуре электромагнитного излучения, изотропно заполняющего пространство внутри полости, а каждая выделенная часть поверхности тела будет излучать в единицу времени столько энергии, сколько она поглощает. При этом равновесие должно наступить независимо от свойств тела, помещенного внутрь замкнутой полости, влияющих, однако, на время установления равновесия. Плотность энергии электромагнитного поля в полости, как показано ниже, в состоянии равновесия определяется только температурой. [c.400]

Появление нового фактора, например времени, требует введения второй (рис, 367) коорд1И1атной оси OXLOZ, на которой отложено время. Диаграмма превратилась в двухмерную, лежащую в двухмерном пространстве (на плоскости). По диаграмме видно, что через шесть единиц времени жидкость испарилась, и ее объем стал 60 слг-1 [c.73]

Предположим, что излучающее тело окружено идеально отражающей, непроницаемой для излучения оболочкой. Тогда излучение, испускаемое телом, не рассеивается по всему пространству, а, отражаясь спота стенками, сохраняется в пределах полости, падая вновь на излучающее тело и в большей или меньшей степени вновь им поглощаясь. В таких условиях никакой потери энергии наша система — излучающее тело и излучение — не испытывают. Однако это еще не значит, что испускающее тело и излучение находятся в равновесии между собой. Энергия нашей системы содержится частично в виде энергии излучения (электромагнитных волн), частично в виде внутренней энергии излучающего тела. Состояние системы будет равновесным, если с течением времени раепределение энергии между телом и излучением не меняется. Поместим внутрь полости нагретое тело (твердое, жидкое или газообразное — безразлично). Если в единицу времени тело больше испускает, чем поглощает (или наоборот), то температура его будет понижаться (или повышаться). При этом будет ослабляться или [c.683]

Допустим, что в полость, окруженную оболочкой с идеально отражающими стенками, помещено тело. Излучение, иепускаемое телом, не рассеивается по всему пространству, а, отражаясь от стенок, сохраняется в полости, падая вновь на тело и частично поглощаясь в нем. В таких условиях никакой потери энергии в системе тело — излучение не происходит. Однако это еще не означает, что тело и излучение находятся в равновесии между собой. Энергия такой системы содержится частично в виде энергии излучения, т. е. электромагнитных волн, а частично — в виде внутренней энергии тела. Состояние системы будет равновесным, если с течением времени распределение энергии между телом и излучением не меняется. Поместим внутрь полости нагретое тело (твердое, жидкое или газообразное). Если в единицу времени тело испускает больше, чем поглощает (или наоборот), то температура его понижается (или повышается). При этом испускание [c.130]

При этом хотя излучение каждого тела зависит только от его собственной температуры, а не от температуры окружающих тел, более теплые тела будут охлаждаться, так как они испускают большее количество энергии, чем получают от окружающих тел, а менее нагретые тела нагреваются, потому что они получают больше энергии, чем отдают. Кроме того, пространство внутри полости всегда заполнено лучистой энергией. Опыт показывает, что в конечном счете устанавливается стационарное состояние (тепловое равновесие), при котором все тела, приобретают одинаковую температуру. В таком состоянии тела поглощают в единицу времени столько энергии, сколько отдают ее, а плотность излучения в пространстве между ними достигает некоторой определенной величины, соответствующей данной температуре. Отсюда ясно, что если два тела обладают различной способностью к поглощению, то и их способность к испусканию не может быть одинаковой. Действительно, раз установилось тепловое равновесие, то для каждого тела имеет место равенство между количеством испускаемой и поглощаемой им в единицу времени энергии. На основе этих рассуждений Прево (1809) сформулировал следующее правило если два тела поглощают разное количество энергии, то и испускание их различно. [c.131]

Всякое движение тел совершается в пространстве и во времени. Движение тел в пространстве рассматривается относительно произвольно выбранной системы координат, которая, в свою очередь, связана, с каким-либо телом, называемь1м телом отсчета. Тело отсчета и связанная с ним система координат называются системой отсчета. Пространство в механике рассматривается как трехмерное евклидово пространство. Все измерения в нем производятся на основании методов евклидовой геометрии. За единицу длины при измерении расстояний принимается одни метр. Время в механике считается универсальным, т. е. протекающим одинаково во всех системах отсчета. За единицу времени принимается одна секунда. Время является скалярной непрерывно меняющейся величиной. В задачах кинематики его принимают за независимое переменное. Все другие величины (расстояния, скорости и т. д.) рассматриваются как функции времени. В дальнейшем при изучении кинематики и динамики часто используются понятия момент времени / и промежуток времени А/ . Под моментом времени I будем понимать число единиц из.мерения времени 1 (напри.мер, секунд), прошедших от некоторого начального момента (начала отсчета времени), например, от начала движения. Про.нгжутком времени будем называть число единиц времени At = — П, отделяющих два каких-нибудь [c.89]

Рассмотрим движение жидкости сквозь проницаемые грани элементарного параллелепипеда, неподвижно закрепленного в пространстве и сохраняющего неизменными размеры и форму. Вдоль оси Ох через грань параллелепипеда в единицу времени внутрь его входит масса рШзсАуАг, из противоположной грани уходит масса [c.276]

Влажность пара, выходящего из барабана котла, повышается с повышением паронапряжения зеркала испарения, т. е. с возрастанием отношения количества пара, произведенного в котле за единицу времени, к площади зеркала испарения (м ), с повышением паронапряжения парового объема котла, т.е. с повышением отношения количества пара, произведенного котлом в единицу времени, к объему парового пространства барабана м ), и с подъемом уровня воды в барабане. [c.312]

Пространство, в котором распространяются УЗ волны, называют акустическим (ультразвуковым) полем. Распространени . волны в нем связано с переносом энергии. Количество энергии, переносимой волной за единицу времени через единицу площади, перпендикулярной к направлению распространения, называют интенсивностью ультразвука, которая в плоской волне пропорциональна квадрату амплитуды звукового давления и обратно пропорциональна акустическому сопротивлению среды [c.21]

Применим теперь одно выражение, введенное для электрического тока, к рассмотренным здесь движениям жидкости. Именно, мы будем говорить о сопротивлении жидкости, протекаюндей в пространстве, ограниченном твердой стенкой и двумя поверхностями равных потенциалов скоростей мы будем под этим подразумевать разность значений потенциала скоростей на обеих поверхностях, разделенную на объем жидкости, проходящей в единицу времени через поперечное сечение. Тогда сопротивление пространства, ограниченного рассмотренным гиперболоидом и простирающегося в обе стороны в бесконечность, будет равно [c.180]

Вообще можно какую-нибудь известную ускоряющую силу принять в качестве единицы и к ней относить все прочие силы. Тогда в качестве единицы пространства следует принять удвоенную величину того пространства, которое под влиянием той же равномерно действующей силы тело пройдет в течение промежутка времени, принятого в качестве единицы времени, а скорость, полученная за то же время под постоянным действием Toii же силы, будет в этом случае единицей скоростей. [c.322]

Действительно, если бы профиль скоростей был везде прямолинейным, то средняя скорость течения масла в зазоре была бы во всех его сечениях (например. Ах и на рис. 41) одинаковой и равной половине скорости V движения точек на поверхности вала. Очевидно, объем жидкости, который при этом проходил бы через какое-либо поперечное сечение зазора в единицу времени и равнялся площади зазора, умноженной на среднюю скорость течения в нем, был бы неодинаков в различных сечениях. Он был бы наименьшим в минимальных по ширине сечениях зазора и наибольшим в сечениях зазора, максимальных по ширине. Это, однако, невозможно, потому что в таком случае количество жидкости, втекающей в пространство между двумя сечениями зазора через одно из них (А2А2), было бы больше количества жидкости, вытекающей из этого же объема за то же время через другое [c.94]

Как видно из рис. 3.19, высота зоны всплесков, где коэффициент теплоотдачи резко меняется, по порядку равна высоте слоя в неожи-женном состоянии. В [65] показано, что локальный (по периметру трубы) коэффициент теплоотдачи линейно возрастает с увеличением количества частиц п, контактирующих в единицу времени с поверхностью нагрева в данном месте (до п 3-10 м" .с" в слое частиц 0,2-0,5 мм), после чего наступает насыщение . Максимум интенсивности теплоотдачи находится в кормовой и лобовой зонах поверхности, В соответствии с уменьшением концентрации частиц средний по периметру коэффициент теплоотдачи а к одиноч-, ной трубе также экспоненциально меняется по высоте надслоевого пространства [c.123]

Для измерения количества теплового излучения применяются энергетические единицы. Количество энергии, излучаемой в полусферическое пространство единицей поверхности источника в единицу времени, т. е. поверхностная плотность испускаемого во всех направлениях потока, называется лучеиспускательной способностью поверхности тела и обозначается через Е, вт м - или ккал1м -ч. В оптике аналогичную величину называют светимостью. [c.188]

Вода способна растворять различные газы. Если и закрытом сосуде налита вода и пространство ад нею заполнено каким-лнбо газом, то его молекулы проникают в воду, и этот процесс поглощения будет продолжаться ло тех пор, пока не установится равновесное состояние. Это состояние характеризуется тем, что процесс ipa TBO,рения газа закончился и далее сколько молекул газа проникнет в воду за единицу времени, столько же и вернется из воды обратно. [c.19]

На рис. а — г показаиы периодич, К. разл. формы, в к-рых любое значение u(t) повторяется через одинаковые промежутки времени Т, называемые периодом К., т. е. u t+T) — u(t). Величину, обратную периоду Т и равную числу К. в единицу времени, наз, частотой К. v=l/ часто пользуются также круговой или цик-лич. частотой 0) = 2яу. Обычно частота измеряется в герцах (Гц), что соответствует числу К., совершаемых в 1 с. В случае пространств. К. вводят аналогичные ноплтия пространств, периода (или длины волны Я) и волнового числа k = 2nfX. [c.400]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...