Теплота Пельтье

Эффект Пельтье. При прохождении электрического тока в термически однородной системе в месте соединения двух различных проводников выделяется или поглощается теплота (теплота Пельтье), пропорциональная силе тока. [c.22]

Подсчитаем поток теплоты (З на катоде. Этот поток состоит из кинетической энергии, уносимой в единицу времени электронами эмиссии, энергии, излучаемой за то же время катодом в пространство, потерь теплоты из-за теплопроводности и теплоты Пельтье. Переход электронов из катода в анод сопряжен с затратой работы Сф р кроме того, вылетевшие из катода электроны обладают энергией теплового движения, равной в среднем 2кТ. Поэтому составляющая часть (3 , связанная с эмиссией электронов, [c.609]

Эффект Пельтье — в изотермических условиях и при фиксированном значении разности электрического потенциала на концах термодинамической пары в месте спая проводников выделяется либо поглощается теплота Пельтье, [c.201]

Подсчитаем поток теплоты на катоде. Этот поток включает в себя кинетическую энергию, уносимую в единицу времени электронами эмиссии энергию, излучаемую за то же время катодом в пространство потерю теплоты, обусловленную теплопроводностью, и теплоту Пельтье. [c.583]

В замкнутой цепи при разности температур АТ кроме теплоты, передаваемой теплопроводностью, и теплоты Джоуля (ими пренебрегают) мощность йЕА[ = 01-2 АТ(11 расходуется на теплоту Пельтье [c.418]

В выражении (864) теплота Пельтье [c.420]

Эффект Пельтье (1834 г.) — в месте контакта разных проводников А и В в дополнение к теплоте Джоуля выделяется или поглощается (в зависимости от направления тока) количество теплоты (теплота Пельтье), пропорциональное силе протекающего электрического тока и времени [c.206]

Обратимое выделение или поглощение теплоты Пельтье зависит только от свойств каждого проводника термопары, т.е. от абсолютных коэффициентов Пельтье каждого из проводников. В температурных измерениях это явление может играть существенную роль только при достаточно больших удельных плотностях электрических токов в измерительных цепях. [c.207]

Коэффициент Пельтье. Если по цепи, составленной из двух различных спаянных металлов, пропускать ток, то в одном из спаев выделяется, а в другом поглощается одинаковое количество теплоты Q, называемое теплотой Пельтье. Она определяется по формуле [c.81]

У.4.40. Теплота Пельтье, выделяемая или поглощаемая в спае при прохождении [c.59]

Задача 5-36. Объясните различие между джоулевой теплотой и теплотой Пельтье. [c.361]

Теплота Пельтье возникает только в местах контактов различных между собой металлов. [c.361]

Если обозначить через dQp теплоту Пельтье, через dQt теплоту Томсона, то можно записать [c.362]

Рекомендуется сварку разноименных металлов вьшолнять на относительно жестких режимах униполярными импульсами тока (см. рис. 5.19, в - Э). При этом существенную роль в тепловыделении играют термоэлектрические эффекты (В. Томсона, Пельтье), действие которых проявляется как в контакте разноименных металлов, так и на границе твердый -жидкий металл. В зависимости от направления сварочного тока на указанных границах выделяется или поглощается теплота Пельтье (Qп = Щ в св, где П - коэффициент Пельтье), которая, суммируясь с Джоулевой теплотой, влияет на формирование температурного поля в зоне сварки. Следовательно, при разработке режимов сварки разноименных и разнотолщинных деталей на машинах постоянного тока, низкочастотных и конденсаторных необходимо учитывать полярность импульса тока, которая подчас играет решающую роль в смещении литого ядра встык свариваемых деталей. Полярность тока следует выбирать такой, чтобы дополнительно выделялась теплота Пельтье со стороны тонкой детали или детали из материала с большей тепло-, электропроводностью. [c.332]

Теплота Пельтье по границам пленок с металлом, или по границам жидкого металла с твердым, или по границам разнородных металлов [c.115]

Здесь П — коэффициент Пельтье для данной границы. Теплота Пельтье, как известно, полярна, так как пропорциональна только первой степени тока. Как следует из приведенных общих формулировок, необходимо учитывать изменение тока во времени. Это значит, что во всех случаях электронагрева следует принимать во внимание форму кривых электрического тока. [c.115]

Особую роль в несимметрии тепловыделения при точечной сварке играют такие полярные явления как теплота Пельтье. [c.160]

Если изменить направление тока и создать перемещение электронов в металл с большей средней энергией электронов, то электроны-пришельцы будут отнимать часть энергии у металла и тем самым охлаждать его. Следовательно, теплота Пельтье в зависимости от направления тока может складываться с теплотой Джоуля или вычитаться из нее. [c.160]

Численно теплота Пельтье учитывается по формуле [c.160]

Используя соотношения Онзагера Ьде = легко, далее, установить, что И = еТ, и, следовательно, тепловой поток, обусловленный теплотой Пельтье, есть [c.94]

В зависимости от направления тока теплота Пельтье будет или понижать температуру по какую-то сторону плоскости контакта, или повышать ее против того значения, какое обеспечивает теплота Джоуля. Оценивать относительную роль теплоты Пельтье для различных контактов можно посредством показателей термоэлектродвижущей силы, поскольку [c.165]

Этот параметр можно измерить он называется теплотой Пельтье. Некоторые типичные значения П/Т представлены в табл. 16.1. Феноменологический коэффициент Ьде может быть связан с теплотой Пельтье. Так как между двумя контактами отсутствует разность температур, дТ/дх = О, и уравнения (16.3.4) и (16.3.5) принимают вид [c.346]

П. э. объясняется тем, что ср. энергия носителей тока зависит от их энергетич. спектра, концентрации и механизмов их рассеяния и поэтому в разных проводниках различна. При переходе из одного проводника в другой эл-ны либо передают избыточную энергию атомам, либо пополняют недостаток энергии за их счёт. В первом случае вблизи контакта выделяется, а во втором поглощается теплота Пельтье. При переходе эл-нов из полупроводника в металл энергия эл-нов проводимости ПП значительно выше уровня Ферми металла, и эл-ны отдают свою избыточную энергию. При противоположном направлении тока из металла в ПП могут перейти только те эл-ны, энергия к-рых выше дна зоны проводимости ПП. Тепловое равновесие в металле при этом нарушается и восстанавливается за счёт тепловых колебаний крист, решётки. При этом поглощается теплота Пельтье. На контакте двух ПП или двух металлов также выделяется (или поглощается) теплота Пельтье вследствие того, что ср. энергия носителей заряда по обе стороны контакта различна. [c.523]

Эффект Пельтье. Из (8.81) и (8.82) легко находим, что при прохождении в изотермических условиях через спай двух различных проводников электрического тока в спае выделяется или поглощается (в зависимости от направления тока) теплота, пропорциональная силе тока (эффект Пельтье). Наряду с этим еще всегда выделяется положительное джоулево тепло. Но оно пропорционально квадрату силы тока поэтому при достаточно малом токе можно пренебречь джоулевым теплом по сравнению с теп- [c.161]

Необходимость существования эффекта Пельтье вытекает из следующих соображений. При равенстве температур спаев в замкнутой цепи (рис. 113) термоток отсутствует. При нагревании перехода 1 возникает термоток в направлении, показанном на рис. 113. Этот термоток в цени совершает работу, например, на выделение джоулевой теплоты. Если осуществляется стационарный режим, то подводимая к этому переходу теплота при неизменной температуре превращается в другие формы энергии в цепи тока. Это означает, что проходящий через переход ток уносит из перехода энергию, сообщаемую ему в форме теплоты, т. е. охлаждает переход. Так доказывается необходимость существования эффекта Пельтье и правило, определяющее зависимость эффекта нагревания или охлаждения перехода в зависимости от направления [c.349]

На контакте двух долупроводников или двух металлов также выделяется (или поглощается) теплота Пельтье, вследствие того, что ср. энергия участвующих в токе носителей заряда по обе стороны контакта различна. [c.552]

Нас будет интересовать квазистацнонарный тепловой режим, установившийся в системе образец I и краевые иластины II и III и соответствующий частоте тока < . В этом случае условие, ири котором можно пренебречь отдачей с боковых ирверхностей и, следовательно, считать задачу одномерной, принимает вид ш а ра/1 S, где /. и а — соответственно теплопроводность и температуропроводность исследуемого образца р — периметр S — площадь поперечного сечения. Отсюда определяется ширина образца. Математически задача сводится к решению одномерного уравнения теплопроводности для трехслойной системы. Имеется несколько вариантов опыта. В первом варианте между центральным образцом и краевыми пластинами существует как тепловой, так и электрический контакт. Во втором варианте опыта контакт центрального образца с периферийным только тепловой. В том и в другом случае приходится учитывать при формулировке краевых условий теплоемкость тонкого металлического контактного покрытия между краевым и центральным образцом. Такое покрытие, очевидно, совершенно необходимо во втором варианте опыта, где в качестве теплоты Пельтье используется теплота, выделяющаяся на границе между металлом и центральным образцом. В нервом варианте опыта металлическая прослойка применяется для улучшения свойств контакта. Симметричное расположение центрального образца и периферийных полупроводниковых образцов обусловлено возможностью при таком расположении измерять разностную температуру между границами 1—1 и 2—2 и, следовательно, исключить из рассмотрения влияние джоулевой теилоты, с которой связано изменение температуры, не сказывающееся на разностной температуре. Система уравнений теплопроводности для трехслойной задачи принимает вид [c.15]

В основных представлениях удобно пользоваться абсолютным удельным коэффициентом термоЭДС данного проводника, который мож ю определить, если данный проводник в паре с абсолютным термоэлек-тродом, не обладающим термоэлектрическим эффектом. Таким абсолютным термоэлектродом может быть любой сверхпроводник. Температурный диапазон существования сверхпроводников узок по сравнению с диапазоном температур, в котором примененпе ПТ эффекта-вно. Поэтому абсолютные удельные коэффициенты термоЭДС определяют косвенно, по измеренной теплоте Пельтье или Томсона. [c.206]

Формула (8.30) показьшает, что при протекании электрического тока через перпендикулярные слои в системе появляются локальные градиенты температур =7 0 (и 0), хотя суммарный градиент = 0. Локальные градиенты возникают за счет вьще-ления или поглощения теплоты Пельтье при протекании тока через термоэлектрически неоднородную систему. Подставив формулу (8.30) в (8.29), находим <Е> [c.159]

Если составить контур из полупроводниковых материалов дырочного п электронного типа, то при прохождении тока в месте контакта полуветвей контура будет выделяться или поглош,аться некоторое количество тепла (теплота Пельтье), в сотни раз превышающее тешто, которое поглощается или выделяется в аналогичном, но составленном из разнородных металлических проводников К01нтуре. [c.41]

Дн оулева теплота пропорциональна квадрату тока Р, а теплота Пельтье пропорциональна току в первой степени I. [c.361]

На контакте двух полупроводников или двух металлов также выделяется (или поглощается) теплота Пельтье вследствие того, что средняя энергия участвующих в токе электронов по обе стороны контакта различна. Вообще причина всех Т. я. — нарушение теплового равновесия в потоке (т. е. отличие средней эне))гии электронов в потоке от ео значения на уровне С ерми). [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...