Распространение звука в трубах

Распространение звука в трубе конечной длины. На рис. IV.5.1 представлен отрезок трубы с координатами концов О, /. К концу трубы с координатой х = 1 присоединен поршень с акустическим j импедансом и действует извне сила давления На другом [c.125]

Первая часть посвящена выводу волнового уравнения акустики, исследованию вопроса распространения плоских волн, вопросу прохождения плоских волн через границы сред и исследованию простейших типов излучателей. Далее подробно рассмотрены вопросы распространения звука в трубах и звуко-проводах. Наконец в последних главах разбирается теория сложных излучателей различных типов (сферического, цилиндрического, поршневого) и некоторые вопросы рассеяния волн на сфере и цилиндре. [c.3]

Уравнение распространения звука в трубе [c.77]

Развитые выше соображения имеют большое значение для учета особенностей распространения звука в трубах. Если для измерительных целей надо создать плоскую волну в трубе (например, в акустическом интерферометре), то при низких частотах всякие неоднородности возбуждения начального сечения (2 = 0) не будут играть существенной роли. Колебательные движения высших мод, возникшие в трубе, для которых /и О и га О, будут очень сильно ослабевать по мере удаления от начала и на некотором расстоянии от источника (например, громкоговорителя, приставленного к трубе) останется только плоская волна с модой (0,0), вызываемая суммарной объемной пульсацией, да- [c.134]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА В ТРУБАХ [c.17]

Экспериментальные определения ц обычно основывались на измерении затухания звука, но теоретическое истолкование таких измерений далеко не просто. Так, Стокс в своей теории затухания звука не только предполагает, что ц = О, но все внимание уделяет только величине ц и, кроме того, не учитывает рассеяние, вызываемое теплопроводностью (тепловая диффузия). Последнее было учтено Кирхгофом, который также вычислил (с большим завышением) затухание, обусловленное трением в пограничном слое при распространении звука в трубах ), причем учитывалась только величина л. Но, по-видимому, оба эти автора не рассматривали затухание звука как средство для измерения величины ц. [c.71]

Распространение звука в трубах [c.21]

При распространении звука в трубе, наполненной водой, необходимо учитывать деформацию стенок трубы. Скорость звука в такой трубе определяется выражением, полученным [c.280]

В гл. 2 более подробно обсуждаются вопросы одномерного распространения возмущений и показывается, что возможен единый подход к широкому классу на первый взгляд совсем различных систем сюда включаются распространение звука в трубах, пульсация крови в артериях и длинные волны в открытых каналах. К основным вопросам, рассмотренным в первой половине гл. 2, относятся следующие (1) различное влияние разрывных или постепенных изменений свойств трубопровода или канала на распространение волн, (11) приложение развитой теории к распространению волн в разветвляющих системах и (111) изучение различных возможных резонансов. [c.9]

Рис. 2.10 соответствует также условиям распространения звука в трубе с жесткими стенками. Преобразователи перекрывают поперечное сечение трубы, и между ними распространяются плоские волны. [c.49]

Акустич. сопротивление в системе СИ измеряется в Н с/м % в системе СГС — в дин с/см (иногда эту единицу наз. акустич. Ом ). Понятие И. а. важно при рассмотрении распространения звука в трубах пере- [c.148]

Распространение звука в трубах с податливыми стенками [c.224]

I 23] РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА В ТРУБАХ 27t [c.271]

Эквипотенциальные поверхности являются плоскостями, перпендикулярными к оси х поэтому уравнение (2.20) описывает плоскую волну. Примером м жет служить распространение звука в трубах небольших (по сравнению с X) сечений. [c.65]

Если бы стенки трубы были аГ)Солютно жесткими, то скорость распространения ударной водны совпадала бы со скоростью распространения звука в жидкости последняя равняется, как об этом уже упоминалось, [c.263]

Выражение (5.29) известно как формула Н. Е. Жуковского, которым было показано, что скорость распространения ударной волны при абсолютно жестких стенках трубопровода равна скорости распространения звука в воде (1425 м/с). В общем случае скорость распространения ударной волны с зависит от рода жидкости, материала, диаметра и толщины стенок трубы и может быть определена по формуле [c.68]

Уравнение для скорости распространения звука в жидкости, находящейся в круглой тонкостенной трубе, с учетом деформации ее стенок при гидравлическом ударе, приобретает следующий вид [c.369]

Приращение давления, возникающее в конце трубы в связи с гидравлическим ударом, такое же, как и при прямом гидравлическом ударе. Принимая скорость распространения звука в воде примерно 1300 м/с и время закрытия водопроводного крана ts = 3 с, получаем, что прямой гидравлический удар может осуществиться в трубопроводе длиной не менее /=с 5/2= 1300-3/2= 1950 м. [c.372]

Последняя формула охватывает две важные теории теорию звучания флейт или органных труб и теорию распространения звука в свободной атмосфере. Следует лишь надлежащим образом определить обе произвольные функции ниже изложены принципы, которыми надлежит руководиться при этом определении. [c.376]

Понятие И. а. важно при рассмотрении распространения звука в трубах нерем. сечения, рупорах и подобных системах или при рассмотрении акустич. свойств излучателей и приёмников звука, их диффузоров, мемб-раи и т. п. (см. Излучение звука). Для иалучающих систем от И. а. нри заданной объёмной скорости зависит мощность излучения, кпд и др. характеристики для приёмников звука И. а. определяет условия согласования со средой. Акустич. сопротивление в системе СИ измеряется в Н-с/м , в системе СГС — в дин-с/см (иногда последнюю единицу наз. акустич. Ом ). [c.129]

Как показывает анализ явлений теплопроводности, в волне малые отклонения от адиабатного закона наступают не при низких частотагх, а, наоборот, при чрезвычайно высоких. Отклонение от условий адиабатности происходит также при распространении звука в трубе с металлическими стенками. Однако на скорость звука это влияет очень мало. [c.24]

Другие процессы, которые приводят к зависящим от температуры поправкам для распределения энергии в жидкости (например, испарение и конденсаци/Ч в двухфазных смесях плп ионизация и рекомбинация в газах прп высоких температурах), могут также влиять на акусыпеское затухание на длине волны, давая пиковые значения при некоторой характерной для данного процесса частоте и последующий спад кривой, однако при этом изменение скорости звука (от равновесного до замороженного значения) мало. Заметим также, что затухание совершенно другого тина, связанное с касательными напряжениями (214), играет важную роль каждый раз, когда звуковые волны распространяются по касательной к твердой стенке, например при распространении звука в трубе с твердыми стенками этот случай кратко рассматривается в гл. 2. За дальнейшими подробностями относительно процессов диссипации в жидкости следует обращаться к разд. 3.5. [c.111]

Очевидно, что свойства звуковых волн в канале с затуханием, даже для основной волны, сильно осложнены, когда безразмерная проводимость стен не мала по сравнению с единицей. Если к этому прибавить тот факт, что многие пористые аку-стическве материалы обладают импедансом, сильно зависящим от частоты, становится очевидным, что лишь немногие, причем довольно шаткие, обобщения могут быть сделаны относительно распространения звука в трубах с сильно поглощающими стенками. Изучение графика на листе V показывает, что для отрицательных фазовых углов (преобладание упругости) и для большРхХ значений к (малые значения импеданса или высокие частоты) величина может стать достаточно большой, и тогда даже основная волна может сильно затухать. Дальнейший анализ показывает, что в этих случаях основная волна далека от однородной плоской волны, и большая часть энергии волны отсасывается от оси трубы к периферии, где она наиболее быстро поглощается по мере того, как распространяется вдоль трубы. Положительный фазовый угол (инерционное реактивное сопротивление) создаёт противоположный эффект. Изменение акустических свойств с частотой является наибольшим, [c.407]

Подстановка этого выражения в общее уравнение распространения звука в трубе переменного сечения, позволяет определить акустическое сопротивление бесконечого рупора в функции его геометрических параметров и частоты. [c.74]

Джэкоби [3126] рассчитал распространение звука в трубах, заполненных жидкостью, для случаев абсолютно жестких стенок трубы, абсолютно податливых стенок и для стенок , образованных жидкостью с другим волновым сопротивлением, т. е. для случая цилиндрического столба жидкости, находящегося внутри безгранично простирающегося объема другой жидкости. Теоретические результаты можно найти в оригинальной работе (см. также [2781]). В дополнение к упомянутой работе Джэкоби Керран [2658] недавно исследовал теоретически и экспериментально распространение звука в пространстве между двумя концентрическими цилиндрами. [c.394]

В абсолютно н есткой трубе = оо и = /Ef/pf — скорость распространения звука в жидкости (для воды = 1435 м/с). [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...