Жидкости скорость распространения звука

В зависимости от того, как предполагается видоизменять динамические характеристики [2.1—2.4]. В некоторых случаях это видоизменение может быть значительным, ведущим к излучению звука в жидкую среду, а иногда и к значительным изменениям собственных частот и форм колебаний. Демпфирующее влияние жидкости зависит от многих факторов, таких, как плотность жидкости, скорости распространения звука в ней, а также от массовых и жесткостных характеристик самой конструкции. [c.67]

Уравнения (141,5) и (141,6) определяют распространение звука в сверхтекучей жидкости. Уже из того факта, что этих уравнений — два, видно, что существуют две скорости распространения звука. [c.723]

Предположение о несжимаемости среды, в частности жидкости в гидродинамике и гидравлике, оправдываемое большой скоростью распространения звука в ограниченной области течения при сравнительно малых скоростях движения среды, приводит к бесконечной скорости распространения звука [c.153]

При скорости движения газа, приближающейся к скорости распространения звука в нем, изменения плотности газа становятся весьма значительными и его течение приобретает иной характер, резко отличный от течения жидкости (см. 36). [c.131]

Сжимаемость жидкости необходимо учитывать также в процессах, в которых скорость движения самой жидкости имеет величину порядка скорости распространения звука. (Такие случаи пока еще не реализованы в гидравлических процессах.) [c.18]

Если бы стенки трубы были аГ)Солютно жесткими, то скорость распространения ударной водны совпадала бы со скоростью распространения звука в жидкости последняя равняется, как об этом уже упоминалось, [c.263]

По своему значению с близка к скорости распространения звука в данной жидкости а так как знаменатель формулы [c.103]

Выражение (5.29) известно как формула Н. Е. Жуковского, которым было показано, что скорость распространения ударной волны при абсолютно жестких стенках трубопровода равна скорости распространения звука в воде (1425 м/с). В общем случае скорость распространения ударной волны с зависит от рода жидкости, материала, диаметра и толщины стенок трубы и может быть определена по формуле [c.68]

Уравнение для скорости распространения звука в жидкости, находящейся в круглой тонкостенной трубе, с учетом деформации ее стенок при гидравлическом ударе, приобретает следующий вид [c.369]

Практический интерес представляет сравнение величин гидравлического удара при течении жидкостей и газов. Скорости распространения звука, например, в воде и воздухе равны соответственно 1300 и 470 м/с скорости течения по трубопроводам и воздухопроводам — 1,5 и 50 м/с. Плотность воды в 900 раз больше плотности воздуха. Порядок величин отношения прироста давления в потоках газа и жидкости при внезапном торможении составит [c.369]

Пример 5.2. Определить давление гидравлического удара при внезапном закрытии задвижки в трубопроводе, по которому перекачивается жидкость, имеющая плотность 820 кг/м , со скоростью 2 м/с. Скорость распространения звука в жидкости 1000 м/с. [c.120]

Скорость распространения звука в сжимаемой жидкости определяется формулой [c.615]

Скорость звука. Скорость распространения звука в термодинамически подобных жидкостях выражается следующей общей формулой [c.28]

В теории теплообмена несжимаемыми могут считаться все истинные (капельные) жидкости, а также газы, если скорость течения последних существенно меньше скорости распространения звука. Кроме того, обычно допускаемые в практике скорости течения несжимаемых жидкостей таковы, что динамическая составляющая температуры торможения весьма мала по сравнению с термодина-миче( дой температурой потока. [c.167]

Вычислим скорость распространения звука в жидкости с пузырьками газа. Ввиду того, что плотность смеси велика, а упругость обеспечивается упругостью воздушных пузырьков, скорость распространения звука в смеси должна быть низкой. Тогда, если и при распространении звуковой волны в смеси происходит идеальный теплообмен, то можно считать температуру практически постоянной. В этом случае давление и плотность смеси связаны уравнением (8.14). Если же при распространении звуковой волны теплообмен между пузырьками газа и жидкостью не успевает произойти, то для газа в пузырьках справедливо уравнение изо- [c.204]

Исключив производную с помощью уравнения (8.56) и выразив плотность среды по уравнению (8.57), получим формулу для определения скорости распространения звука в жидкости с пузырьками пара [c.214]

Скорость распространения звука в жидкости, находящейся в упругой трубе, [c.42]

В воздухе непропорционально большие эффекты могут быть вызваны незначительной относительной влажностью или небольшой примесью СО2, равно как и пылью, а также шероховатостью стенок (в трубах). Для большинства жидкостей поглощение сильно зависит от частоты кроме того, необходимо тщательно следить за содержимым пузырька. Так, при относительном объеме пузырька, равном 0,17%, скорость распространения звука [c.71]

Кратко изложенные выше факты являются серьезным доводом в пользу пригодности уравнений Навье — Стокса для потоков несжимаемых вязких жидкостей, к которым относятся течения обычных газов и жидкостей при скоростях, значительно меньших скорости распространения звука (т. е. если М<0,2). Однако для большинства приложений нельзя полагаться на правдоподобные гипотезы, перечисленные в 1, хотя эти гипотезы в других условиях могут оказаться полезными. Поэтому особенно при рассмотрении турбулентности требуется весьма [c.74]

Теоретические и экспериментальные исследования показывают, что газы при скоростях, небольших по сравнению со скоростью распространения звука в них, ведут себя как несжимаемые жидкости. А капельные жидкости (например, вода) при больших давлениях ведут себя как сжимаемые жидкости. [c.5]

В момент времени / фронт волны повышенного давления оказался на расстоянии х от запорного устройства (рис. 9.2). До торможения давление было ро, а скорость течения Ио. В массе жидкости, заторможенной между сечением 1—1 и запорным устройством, давление стало р-ВДр. В течение времени Д/ оказывается заторможенной масса жидкости рсоДл . При этом фронт волны повышенного давления продвигается на расстояние 1 х. Скорость распространения фронта повышенного давления Др является скоростью распространения звука в жидкости [c.364]

В случаях, когда скорость движения жидкости мала по сравнению со скоростью распространения звука в этой жидкости, влиянргем инварианта Маиевского на процесс движения жидкости можно пренебречь. Тогда и критерий Эйлера выпадает из инвариантной зависимости. Это свидетельствует о том, что влияние сжимаемости жидкости следует учитывать только при скорости ее движения, сравнимой со скоростью распространения звука в этой жидкости. [c.615]

В абсолютно н есткой трубе = оо и = /Ef/pf — скорость распространения звука в жидкости (для воды = 1435 м/с). [c.129]

Завлсимость скорости распространения ультразвука в жидкостях от величины адиабатической сжимаемости определяет изменение скорости ультразвука в жидкой среде при изменении температуры и давления. Сжимаемость всех жидкостей, в том числе и смазочных масел, сильно увеличивается при повышении температуры и понижается при увеличении давления, что и вызывает соответственно либо уменьшение, либо увеличение скорости звука. Характеристики твердого тела, а именно — детали узла трения во время работы остаются практически неизменными, не меняется ни состав, ни размеры, поэтому скорость распространения звука в деталях, находящихся в контакте, остается постоянной. Параметры смазочного слоя во время работы непрерывно меняются, толщина слоя, давление в нем, температура взаимосвязаны, поэтому изменение одного из их влечет изменение других. Скорость распространения звука в этом случае не может оставаться постоянной. Поскольку [c.292]

Если в данной среде изменятся упругие свойства, то соответственно изменится и скорость прохождения ультразвуковых колебаний, что, в свою очередь, вызовет изменение положения и формы импульса на экране индикатора — электронно-лучевой трубки. При прозвучивании таким методом сосуда с клеем в момент незначительного испарения растворителя произойдет изменение упругих свойств растворенной массы и на экране индикатора произойдет смещение импульса. Смещение импульса, являющегося следствием изменения напряжения на управляющих электродах индикатора, может быть использовано для управления потоком растворителя, поступающего в сосуд с клеем. К достоинствам метода следует отнести его высокую точность и возможность измерения концентрации на движущемся потоке жидкости. Чувствительность импульсных приборов для измерения скорости распространения звука определяется отно-пшнием [c.222]

Несжимаемыми практически могут считаться все истинные (ка пельные) жидкости, а также газы, если скорость течения последних существенно меньше скорости распространения звука. Теплообмен в рассматриваемых условиях может быть описан системой из уравнений (5-3), (5-6) и (5-7). Коэффициент теплоотдачи связывается с температурным полем в жидкости уравнением [c.94]

МАХА ЧИСЛО — один из критериев подоОйя в механике жидкости и газа. Представляет собой отношение скорости течения и в данной точке газового потока к местной скорости распространения звука а в движущейся среде — М = via [назв. по имени австр. учёного Э. Маха (Е. Ma h)]. [c.75]

Бее экспериментальные точки находятся выше теоретической кривой, когда X = idem, и значительно выше кривой, когда учтено фазовое равновесие в звуковой волне. Хотя в экспериментах не достигнута достаточная точность, тем не менее все опытные точки группируются около кривых, которые показывают зависимость скорости распространения звука от паро-содержания и давления двухфазной жидкости. С ростом паросодержания приведенная скорость звука падает, доходит до минимума и затем возрастает до единицы при паросодержанин, равном единице. Давление увеличивает упругость смеси, поэтому с его ростом повышается и скорость звука. [c.66]

Скорость распространения звука в воде составляет 1445 м1сек в широко применяюш,емся в гидросистемах масле марки АМГ-10 при температуре 20° С она равна 1290 м сек. Скорость передачи импульса для деаэрированного масла практически не зависит от давления жидкости в трубопроводе и уменьшается с повышением вязкости жидкости (в особенности при малых диаметрах трубопровода). Практически при приближенных расчетах труб принимают а = 1000 м сек. [c.42]

Если предположить, что жидкость несжимаема, (р = onst), то по (65) а = оо. Это означает, что в модели несжимаемой жидкости возмущения распространяются с бесконечной скоростью, т. е. всякое изменение давления в данном месте потока должно мгновенно сказаться в любом другом месте. В ряде случаев такое предположение может с достаточным для практики приближением приниматься для расчетов, в других, как далее будет показано, от него приходится отказываться и пользоваться схемой сжимаемой жидкости — газа, имеющего конечную скорость распространения звука. [c.103]

ХЬзер на жидкости с тепловой нелинейностью. Наиболее универсальной нелинейностью является тепловая, обусловленная изменением показателя преломления среды при ее нагреве. Очевидно, что такой нелинейностью обладают все среды, но наиболее шльной эта нелинейность бывает в жидкостях и газах, что связано с перераспределением плотности среды при ее неоднородном нагреве. Процесс же перераспределения плотности протекает за конечное время, определяемое при невысоких перепадах температур скоростью распространения звука. Поэтому изменение с температурой показателя преломления жидкости или газа описьшается двумя константами изохорической (дп/ЬТ)г и изобарической (дп/дТ)р. Вторая из этих констант измеряется в равновесии, когда после нагрева произошло выравнивание давления, и хорошо известна для разных сред. Первая же константа (изохорическая) не измерена, и известно лишь, что она меньше второй. Типичные значения (Эи/ЭГ) для изотропных жидкостей имеют порядок 10 К . Еще большие величины наблюдаются у анизотропных жидкостей-нематических жидких кристаллов dnjdT)p 10 К . В этом случае большая нелинейность обусловлена в основном зависимостью параметра порядка кристалла от температуры. Именно изменение параметра порядка (особенно вблизи фазового перехода) приводит к такому большому изменению показателя преломления ориентированного нематического жидкого кристалла. [c.185]

О других вариантах вынужценного рассеяния звука. Как уже говорилось, рассеяние на резонансных элементах - пузырьках - аналогично ВКР в оптике. Возможно, однако, и рассеяние на различных типах волн, не имеющих выраженных резонансов, но изменяющих скорость распространения звука. Такими модами могут быть в вязкой жидкости вихревые моды, тепловые волны и, наконец, гидродинамические моды - акустические течения. Все это - аналоги рассеяний рэлеевского типа в оптике. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...