Распространение звука в газах и парах

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА В ГАЗАХ И ПАРАХ (табл. 7.1-7.4, рис. 7.1-7.12) [c.134]

Распространение звука в газах и парах 76 [c.3]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА В ГАЗАХ И ПАРАХ [c.76]

Теплопроводность является свойством материалов, связанным с переносом по ним тепла за счет взаимодействия между собой отдельных атомов ионов или молекул. В газах и парах одна молекула сталкивается с другой, имеющей меньшую кинетическую энергию, и передает ей некоторую долю своей энергии. В жидкостях перенос тепла за счет теплопроводности осуществляется по типу распространения продольных колебаний (аналогично распространению звука). В твердых же телах тепловая энергия переносится за счет взаимодействия соседних атомов (ионов) решетки. В металлах перенос тепла за счет теплопроводности в значительной мере определяется передачей энергии свободными электронами. Теплофизические характеристики относятся к таким свойствам материалов, которые показывают, какое большое значение имеет знание строения кристаллической решетки, состава и микроструктуры материала при получении изделия с заданными свойствами. [c.105]

Важный для нас случай распространения давления в текущей жидкости можно свести к предыдущему случаю, если рассматривать явление в системе отсчета, движущейся вместе с. жидкостью. Отсюда следует, что распространение давления относительно жидкости происходит со скоростью с. Относительно пространства, в котором жидкость течет со скоростью го, давление распространяется вниз по течению со скоростью с + -ш, а вверх по течению — со скоростью с — ги. Легко видеть, что в том случае, когда IV больше с, изменение давления вверх по течению не распространяется совсем. Поэтому газы и пары при движении со скоростями, большими скорости звука, ведут себя совершенно иначе, чем при движении с дозвуковыми скоростями. [c.352]

Отсутствие удовлетворительных данных о скорости распространения звука в насыщенных парах вызвало необходимость систематических исследований по измерению скорости звука 3—7] в насыщенных и перегретых парах различных жидкостей. Полученные результаты позволили не только сделать заключение о степени приемлемости формулы (1), но и развить способ вычисления термодинамических функций паров и газов с использованием экспериментальных данных о скорости распространения звука. Кроме того, получение систематических данных о скорости звука в парах различных веществ имело и самостоятельное значение. [c.49]

Распространение звука в гетерофазных средах, таких, например, как жидкость с пузырьками газа или пара, кавитационная область, кильватерная струя, верхние слои океана, содержащие большое количество газовых пузырьков различного радиуса, криогенная жидкость, содержащая паровые пузырьки, и т. д., отличается особенностями газовые, паровые или парогазовые пузырьки приводят к рассеянию звука, вызывают увеличение поглощения звука и дисперсию. [c.139]

Основные уравнения течения. 9.2. Поступательно-вращательное течение идеальной жидкости. 9.3. Скорость распространения слабых волн. 9.4. Кризис течения и критическая скорость. 9.5. Изоэнтропическое течение газов и паров в каналах. 9.6. Непрерывный переход через скорость звука. 9.7. Неизоэптроппческое течение газа по трубам. [c.6]

Формула (215) показывает, что скорость звука в газе, т. е. скорость распространения упругих деформаций, зависит от при-)оды и состояния газа и является прямой функцией температуры. 1роцессы, связанные с большей скоростью движения газов (паров) по каналам, в которых происходит превращение потенциальной энергии сжатых газов в кинетическую энергию, широко применяются в современной технике в газовых и паровых турбинах, соплах реактивных и ракетных двигателей и др. Большими считаются скорости, близкие, равные или превышающие скорости звука в газе. Например, скорость звука в воздухе при 15° С составляет около 340 м/с. При движении с такими скоростями в потоке газа происходят большие изменения давления, температуры и плотности. [c.67]

Проанализируем полученное решение. Прежде всего отметим, что скорость звука в двухфазной среде вблизи пограничной кривой не равна скорости звука в сухом паре непосредственно над пограничной кривой. Это объясняется тем, что при распространении звуковой волны во влажном паре, т. е. при сжатии и разрежении среды, происходит переход вещества из одной фазы в другую. Скорость звука в двухфазной среде меньше, чем в газе с теми же газовой постоянной и показателем изоэнтропы. Для примера определим скорость звука во влажном паре вблизи пограничной кривой (ф а 0), что исключит ВЛИЯНИ6 инертной массы капелек и позволит оценить только влияние фазовых переходов. [c.212]

Как и реакция горения, конденсация пара представляет собой экзотермический процесс. Роль теплоты реакции q играет при этом количество тепла, выделяющегося при конденсации пара, заключённого в единице массы газа ). Конденсационная адиабата , определяющая зависимость от V. при заданном состоянии р , К, исходного газа с неконденсированными парами, выглядит так же, как и изображённая на рис. 119 адиабата для реакции горения. Взаимоотношение между скоростями распространения скачка v , Vn и скоростями звука j, с., на различных участках конденсационной адиабаты определяется нера-вествами (122,1). Однако не все из перечисленных в (122,1) четырёх случаев могут реально осуществиться. [c.603]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...