Звука распространение по трубке

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА ПО ТРУБКЕ 413 [c.413]

Распространение звука по трубке [c.413]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА ПО ТРУБКЕ 415 [c.415]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА ПО ТРУБКЕ 359 [c.359]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА ПО ТРУБКЕ 361 [c.361]

В этом параграфе мы рассмотрим особенности распространения звуковых воли в трубках, диаметры которых малы по сравнению с длиной волны звука X. [c.201]

Здесь У—сила звука в звуковом пучке круглого сечения диаметром 2г, р—плотность и с—скорость звука в жидкости, О—формфактор, определяемый отношением радиуса г пучка к радиусу Г(, трубки, вдоль оси которой происходит распространение звука, по формуле [c.306]

Согласно теории Кирхгофа [1047] и Гельм-гольца ), при распространении звука в газах, заключенных в узкие трубки, увеличение потерь на трение и теплопередачу обусловливает уменьшение скорости звука по сравнению со скоростью в свободном пространстве. Напротив, влиянием радиальных колебаний трубки в этом случае можно пренебречь. Теория Гельмгольца— Кирхгофа дает для скорости звука в трубе радиуса г при частоте f следующую формулу [c.394]

Если звук приходит по оси, то пути его распространения по трубке и через отверстия одинаковы и составляющие звукового давлений от прошедших через трубку колебаний синфаз-ны и, следовательно, сумма их, воздействующая на диафрагму. Максимальна. Если же звук приходит Под углом 0 к оси, трубки, то разность пути звука по всей трубке и пути от входа в трубку до входа в отверстие, находящееся на расстоянии d от входа в трубку, обусловит сдвиг фаз, определяемый как d ( — os 0) ((о/С>. В свою очередь, это создает сдвиг фаз различной величины между двумя колебаниями, пришедшими через разные отверстия, что приводит, следовательно, к уменьшению результирующего давления, действующего на диафрагму. [c.75]

Если звук приходит по оси, то пути его распространения по трубке и через отверстия одинаковы и составляющие звукового давления от прошедших через трубки колебаний сиифазны и, следовательно, сумма их, воздействующая на диафрагму, максимальна. [c.102]

I дпть к правому и левому уху в одинаковых фазах, для чего приходится ввести на пути опережающего звукаис-кусственное запаздывание при помощи компенсатора. К. может быть акустический или электрический. В акустическом К. запаздывание достигается тем, что опережающий звук заставляют приобрести некоторую добавочную разность хода L—L (фиг. i) при распространении по трубке, длину которой можно плавно изменять так обр. добиваются нулевой разности фаз и кажущейся локализации звука в средней плоскости, как раз спереди зная длину трубки компенсатора L L угол звукового луча со средней плоскостью А определяют по формуле [c.375]

При распространении звука соотношения Г. а. могут потерять свою применимость в результате усложнения структуры звукового поля, а затем вновь восстановить её. Так, при приближении к каустической поверхности Г, а. даёт при расчёте поля ошибочные результаты (в частности, согласно лучевой картине, поле на каустике обращается в бесконечность) по удалении от каустики звуковое поле снова правильно описывается лучевой картиной. При физ. выделении лучевой трубки, напр, при диафрагировании плоской волны большим отверстием а экране, когда, согласно Г. а., проходящий пучок параллельных лучей должен был бы распространяться неограниченно, в действительности лучи постепенно вытесняются с боков дифракц. полем и на расстоянии от экрана D — линейный [c.438]

Теория детонации в газах. Как известно, химич. превращеняя во взрывчатой газовой смеси могут иметь три основные различные формы, отличающиеся по величине скорости реакции. Гомогенное превращение, когда в каждой точке реакционного пространства реагируют в 1 ск. одинаковые количества вещества. Этот процесс возможен лишь тогда, когда скорость реакции настолько мала, что выделяющееся при реакции тепло путем теплопроводности м. 6. распределено по всему содержимому сосуда, т. е. процесс практически протекает изотермически. При больших скоростях реакции возникают сильные местные разогревы, к-рые в свою очередь ускоряют течение реакции и этим становятся исходным местом для второго типа процесса горения , при к-ром фронт горения высокой темп-ры пробегает по газовой смеси. Все же при этом давление в реакционной трубке практически одинаково, оно повышается равномерно и есть давление всего реагирующего вещества. При еще большем повышении скорости наступает такая стадия, когда не только тепло, но и связанное с реакцией повышение давления уже не успевают распределяться по окружающей массе. Эта стадия достигается тогда, когда скорость распространения фронта горения превышает скорость звука. В этом случае частицы нагревшегося газа, граничащие о фронтом горения, будут испытывать ударное сжатие, к-рое с своей стороны должно пове-сгч к дальнейшему увеличению скорости реакции Наступает третья фаза реакции, т. е. детонация, при которой местное повышение темп-ры связано с мгновенным повышением давления. Теоретически гомогенный процесс реакции является наиболее простым с точки зрения кинетики химического превращения, в то время как при горении, а тем более при детонации процесс усложнен взаимодействием теплопроводности и сжатия. Наоборот, если ограничиться только макроскопич. рассмот- [c.273]

Пример 13. Металлический стержень свободно вставляется в трубку той же самой длины, но сделанную из другого материала их концы соединены одинаковыми твердыми дисками, симметрично установленными на концах. Показать, что периоды возникающих колебаний, имеющих узел в центре системы, равны 2пНх, где 2/— длина стержня нли трубки, с — корень уравнения 2Мх = = та tg (xla) + m a tg (х/а ), M, m, m — массы диска, стержня и трубки к а, а — скорости распространения звука по стержню и трубке. [c.495]

Чтобы исключить необходимость механических поворотов четырех рупоров, было разработано приспособление, позволяющее оператору изменять эффективную длину трубки, подходящей к каледому уху. С помощью такого устройства менялась эффективная длина акустического волновода, что обеспечивало одинаковую силу звука в каждом ухе. Подобный компенсатор длины траектории распространения акустических колебаний был откалиброван так, чтобы направление на источник звука можно было определять непосредственно по положению регулятора длины трубки. [c.12]

Формула (329) была экспериментально проверена Дёрзингом [517]. Она применима только для тех частот, для которых диаметр О трубы мал по сравнению с длиной волны или, другими словами, для частот, много меньших резонансной частоты радиальных колебаний трубы. Поэтому в формулу (329) не входит частота. В ультразвуковой области это условие не выполнено и, как уже упоминалось выше в этом пункте, возможно возникновение радиальных резонансов, оказывающих сильное влияние на распространение звука вдоль трубы. Действительно, при исследовании распространения ультразвука по трубе, заполненной жидкостью, Бойлю, Фроману и Филду [329, 331, 332, 599] удалось экспериментально обнаружить дисперсию звука и селективное поглощение. В качестве примера на фиг. 432 дан график частотной зависимости скорости звука в заполненной керосином стеклянной трубке (внутренний диаметр 3,1 см, толщина стенок 1,4 мм). Из расположения экспериментальных точек видно, что скорость звука уменьшается при приближении к частоте радиального резонанса, затем возрастает скачком и при дальнейшем повышении частоты снова уменьшается, приближаясь к значению скорости в неограниченной среде. Сплошные кривые рассчитаны по теории Филда [592, 594, 597]. [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...