Отражение звука 127 и далее

Одностороннее сжатие 27 Отражение звука 127 и далее [c.245]

Согласно равенству (7,16) при отражении звука, распространяющегося в трубе большого сечения, которая переходит далее в трубу малого сечения (б > г), не будет происходить скачка фазы давления, но фаза скорости частиц будет претерпевать скачок, равный к (как и при отражении от среды с большим акустическим сопротивлением При обратном соотношении [c.160]

Вычислим далее коэффициенты прохождения и отражения звука. В данном случае мы имеем дело с прохождением звуковой волны через неоднородную структуру, и звуковое давление должно, вообще говоря, зависеть от положения точки наблюдения. Поэтому необходимо условиться о том, что мы будем называть коэффициентами прохождения и отражения звука для неоднородной структуры. [c.147]

Как показано в предыдущем разделе, использование особенностей отражения ультразвуковых волн при критическом угле падения является весьма перспективным. Применяя данный метод, можно обнаружить все те изменения физических свойств материала, которые влияют на затухание или скорость звука. Далее будут рассмотрены некоторые примеры. [c.148]

Результаты Гопкинсона не позволили сделать какой-либо обоснованный вывод. Скорости, при которых разрыв проволоки происходил у нижнего зажима при грузах весом в 7,25 фунта, 28 фунтов и 41 фунт если бы падение было действительно свободным, соответственно равнялись 250, 236 и 226 дюйм/с. Он был серьезно озадачен тем, что образцы не разрушались от отражения волны у верхнего зажима при падении груза весом 7,25 фунта, тогда как падения груза весом в 41 фунт с высоты 2 футов было достаточно для разрыва i). Он заявлял, что пытался безуспешно приписать это расхождение трению в самой проволоке, сравнимому с таким феноменом, как звук в воздухе. В конце концов он приписал расхождение мгновенным перенапряжениям и недостаточной жесткости опор у верхнего зажима, что дало бы сдвиг в сторону больших значений веса. [c.196]

Рассмотрим сферический источник звука с уровнем звуковой мощности 100 дБ. Согласно закону обратных квадратов, в открытом пространстве уровень интенсивности звука на расстоянии 3 м от такого источника составит 79 дБ. Внесем этот источник в большое помещение размерами, скажем, ЮХ ХЗ м. Допустим, что коэффициент поглощения стен, потолка и пола в этом помещении равен 0,05 (так будет, если помещение построено, например, из оштукатуренного кирпича или бетона). Что мы услышим теперь Во-первых, по-прежнему прямой звук будет приходить непосредственно от источника к уху, и, если мощность источника не изменилась и между ним и ухом не поставили какого-либо препятствия, уровень интенсивности этого звука по-прежнему составит 79 дБ. Однако, после того как мы услышали прямой звук, волна пробежит далее и упадет на стены, пол и потолок. Эти поверхности поглотят 5% звуковой энергии, а 95% отразят обратно к нам. Звуковые волны снова пробегут мимо нас, и этот процесс будет повторяться снова и снова. Чтобы звук потерял 20% своей энергии, то есть чтобы его уровень упал на 1 дБ, он должен испытать более четырех отражений. В результате добавления всех последовательных отражений, следующих друг за другом, пока они совершенно не затухнут, интенсивность первой отраженной волны окажется увеличенной в 18 раз. Можно показать, что в результате от сложения всех отражений интенсивность звука увеличивается в [c.181]

Упрощённые рассуждения, которые дали нам возможность подсчитать время реверберации, основывались на так называемом статистическом подходе к объяснению явления реверберации. Мы определили средний свободный пробег волны между двумя отражениями. Кроме того, во всех наших рассуждениях мы пользовались законами прямолинейного распространения звука и отождествляли звуковую волну с лучом. Другими словами, мы пользовались геометрической акустикой, нигде не затрагивая вопроса о волновом характере распространения звука. Такой подход к рассмотрению процессов распространения звука в помещениях даёт много ценного для проектирования помещений с хорошими акустическими свойствами и служит основой инженерной архитектурной акустики. Однако, как мы уже говорили ранее, понятие луча и использование чисто геометрических представлений при исследовании распространения волн справедливо лишь в определённых [c.211]

Возникающая при разрыве диафрагмы падающая ударная волна достигает минимального сечения при i = 1. При движении волны по сужающемуся участку сопла ее интенсивность увеличивается, растут давление и скорость газа за ней. При этом давление за волной может значительно превышать давление в ресивере, а скорость газа — скорость звука в стационарном течении (в рассматриваемом примере почти в 3 раза). При прохождении падающей ударной волной минимального сечения давлепие и скорость газа в нем максимальны. Далее при распаде этой волны на отраженную и проходящую в минимальном сечении происходит падение скорости и Давления. Дальнейшее развитие течения во времени определяется взаимодействием с минимальным сечением затухающих во времени волн разрежения и ударных волн, приходящих от входного сечения. [c.247]

Левая часть соотношения (3.11) не зависит от угла падения волны. Поэтому наклонное падение волны с произвольным можно описать, только когда правая часть содержит аддитивную произвольную постоянную. Далее, в среде без дисперсии к со. Следовательно, рассмотреть отражение немонохроматической волны (с фиксированным углом падения) удается, только если правая часть (3.11) содержит произвольную мультипликативную постоянную. Таким образом, для наших целей годятся далеко не любые функции j (z) и g(j ). В дальнейшем для краткости мы будем называть зависимости k(z) (профили волнового числа звука), допускающие точные решения задачи об определении коэффициента отражения плоской волны, решаемыми профилями. [c.49]

Если скорость звука непрерьшна во всей среде, а плотность постоянна, то при I Го I 1 обязательно й < 1, и предельное выражение (3.123) для коэффициента отражения можно упростить далее [c.76]

Заметим, далее, что согласно формуле (2.27) на границе раздела двух однородных жидкостей с одинаковой плотностью и близкими значениями скоростей звука с и i коэффициент отражения равен [c.77]

Отметим, далее, что помещения, предназначенные для электроакустической передачи звука (радиостудии, звуковые киноателье) требуют несколько пониженной реверберации по сравнению с помещениями, в которых звук слушается непосредственно. Это объясняется, во-первых, наложением процессов отзвука в помещениях, где происходит воспроизведение звука (ср. 93), и, во-вторых, тем, что при непосредственном слушании бинауральное восприятие (т. е. слушание двумя ушами, позволяющее ориентироваться в направлении прихода звуковых волн) даёт слушателю возможность сосредоточить внимание на прямом звуке и до известной степени психологически изолироваться от диффузных отражений. [c.414]

Рассмотренная модель (рис. 4.1, а) и соответствующие формулы (4.1) — (4.4) верны в том случае, когда источники помещены в безграничную недиснергирующую среду, где сигналы от источников распространяются прямо до точки наблюдения и далее уходят в бесконечность. Однако если имеются отражающие поверхности, то в точку наблюдения, помимо прямых сигналов, придут и отраженные сигналы. На рис. 4.2 изображено несколько путей распространения звука от г-го источника (машины) к точке наблюдения в помещении с тремя отражающими плоскостями. В реальных помещениях таких путей бесконечное число. Поэтому адекватной расчетной моделью в этом случае является [c.113]

Рассмотрим далее радиационные силы, действующие н.я плоскопараллельную частично поглощающую пластпнку (рис. 41). К — коэффициент отражения от пластины по энергии ), а t — коэффициент про.зрачности пластгшы по энергии. ведем коэффициент поглощения пластины в виде а = Ql Ei, где Q — энергия, поглощаемая единицей площади пластины в единицу времени, с — скорость звука в окружающей среде. Тогда из закона сохранения потока энергии имеем [c.198]

Гающей кварцевого приемника, <5удет минимальной. Далее, с увеличением угла 6 до 02 энергия принимаемой ультразвуковой волны станет равной нулю. Угол 0i представляет собой угол полного отражения продольной волны, 02 — угол полного отражения поперечной волны. Выведите формулы определения упругих постоянных образца по углам 01 и 02, если скорость звука в окружающей образец жидкости равна vi. [c.248]

Из ур-ия (19) видно, что удвоение веса стены увеличивает звукоизоляцию только на 4,3 (1Ь. Очевидно, что улучшение звукоизоляции путем увеличения веса стен сверх того, что необходимо по соображениям прочности здания, стоило бы слишком дорого. Поскольку вес строительных конструкций за исключением капитальных стен редко превышает 200 кг/м , можно принять аа основу для расчета 3. к. ур-ия (19) и (20). Ур-ие (19 ) можно применять для проверки звукоизоляции конструкций весом от 200 до 1 ООО кг/м и даже немного выше без большой ошибки. Как указано, потеря интенсивности звука при передаче через конструкции возрастает очень медленно с увеличением веса конструкций чтобы добиться при том же весе лучшей звукоизоляции, необходимо конструкцию разделить на 2—3 составные части. Если бы представилась возможность отделить эти части полностью друг от друга без всякой связи между ними (даже через воздух), то была бы достигнута идеальная изоляция, но конструкций без воздушной связи осуществить невозможно. Далее, если даже можно построить двойную стену без каких-нибудь связей кроме воздушных, например двойную брандмауерную стену, то нельзя осуществить такие двойные междуэтажные перекрытия. Связью между отдельными частями конструкций служат упругие прокладки, к-рые д. б. 1) настолько прочными, чтобы выдержать нагрузку, и 2) по возможности мягкими (податливыми). Для расчета звукоизоляции двойных стен с упругими прокладками предположим, как раньше для одиночных стен, что стоны колеблются с одинаковой амплитудой по всей площади. Обозначим массу единицы поверхности первой стенки через Ш1, соответственно для второй стенки (фиг. 3). Представим, как и прежде, смещения частиц в падающей на стену и отраженной от нее волнах [c.258]

Можно считать, что акустической трактовке этой темы положил начало замечательный мемуар Виллиса 2). Его опыты проводились при помощи свободного мундштука и язычка, изобретенного Крат-ценштейном (1780), а впоследствии Гренье (Огеп1ё), и с большой точностью имитирующего действие гортани. Успешно повторив сначала эксперимент Кемпелена, воспроизводившего гласные звуки путем экранирования в различной степени отверстия воронкообразной полости, соединенной с мундштуком, он перешел далее к изучению влияния различной длины цилиндрической трубки, причем устройство было похоже на устройство, применяемое в органных трубах. Результаты показали, что тембр гласных зависит от длины трубы. Из этих и из других экспериментов он заключил, что полости, издающие (при независимом звучании) одинаковые тоны придадут тот же оттенок гласной данному мундштуку и, конечно, всякому мундштуку, если тон мундштука ниже, чем тон полости . Виллис продолжает (стр. 243) Небольшое теоретическое рассуждение покажет, что некоторых из этих эффектов, пожалуй, можно было ожидать. Согласно Эйлеру, если возбудить одиночное колебание у дна трубы, закрытой на одном конце, то оно распространится до отверстия трубы со скоростью звука. Здесь образуется эхо колебания, которое побежит обратно, отразится от дна трубы и затем снова появится у отверстия, где образуется новое эхо, и так далее, последовательно, до тех пор, пока движение не расстроится вследствие трения и несовершенства отражения... Следовательно, эффект выразится в виде [c.451]

В общих чертах процесс запуска сопла протекает следующим образом. Во входном сечении мгновенно при возникновении распада произвольного разрыва происходит увеличение скорости и падение давления. Затем до момента времени i а 8 устанавливается стационарное втекание со скоростью звука, так как газ из ресивера поступает в отверстие и ускоряется до скорости звука. Если бы труба была цилиндрической, то такой режим течения существовал бы иостоянно. Однако из-за сужения сопла формируется отраженная ударная волна, которая движется навстречу потоку и достигает входного сечения при i = 8. В отраженной ударной волне происходит увеличение давления почти до давления в ресивере, а сама волна уходит в ресивер. Далее от входного сечения движется к минимальному сечению волна разрежения, которая, отражаясь от стенок, может порождать чередующиеся волны сжатия и разрежения, однако существенно меньшей интенсивности, чем первая отраженная волна. С течением времени интенсивность волн уменьшается и асимптотически происходит выход на стационарное значение. [c.247]

В начале звучания объекта следует задатъ полный уровень прямого сигнала в модуле реверберации, а далее постепенно снижать его. Напротив, уровень реверберированного сигнала нужно постепенно повышать. Однако это еще не все. Понятно, что при удалении реального объекта отраженный сигнал от его звука не может долго усиливаться — он также постепенно ослабевает, начиная с определенного расстояния. Таким образом, огибающая уровня реверберации должна быть как бы в форме холма сначала уровень сигнала повышается, а затем, превысив уровень прямого сигнала, начинает постепенно снижаться, оставаясь, однако, выше уровня прямого сигнала (рис. 3.2). [c.180]

Кроме того, из рис. 4.2 видно, что расстояние мнимых источников от отражающих поверхностей возрастает по мере увеличения порядка отражения. Это последнее обстоятельство позволяет говорить о зонах мнимых источников того или другого порядка. Так, непосредственно за поверхностью отражения начинается зона мнимого источника первого отражения, за этой зоной расположена зона вторых отражений, далее зона третьих отражений и т. д. Наиболее наглядно такое. убегание в бесконечность мнимого источника получается в том случае, если имеем точечный источник, расположенный в центре сферического помещения. Зоны мнимых источников различйых порядков для такого случая расположены концентрическими, сферическими слоями, причем толщина каждого слоя равна диаметру шара О. Можно, следовательно, заключить, что протяжение каждой зоны равно О (рис. 4.3). При возникновении звука в помещении в точку приема сперва приходит энергия прямого луча, затем приходит энергия лучей первого отражения, т. е. первой зоны, затем энергия второй зоны, затем третьей [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...