Теория молекулярного поля определение спонтанной намагниченности

Теория молекулярного поля П 329—333 вблизи критической точки П 338 восприимчивость П 332, 338 закон Кюри — Вейсса критика ее II329 низкотемпературная спонтанная намагниченность П 332 определение спонтанной намагниченности П 330, 331 применимость в случае сверхпроводящего перехода II359 (с), 360 (с) сравнение критической температуры, полученной в ее рамках, с точным значением П 331 Теория упругости П 71—75 [c.444]

Bo-первых, если первоначальный вариант теории вырос, исходя из вполне определенных физических представлений о возникновении в ферромагнетике ниже точки Кюри эффективного молекулярного поля (см. том 2, гл. 3), составляющих основу полуфеноменологической теории Вейсса, то произведенное нами дальнейшее обобщение этой теории представляется откровенно формальным. На феноменологическом уровне можно предложить и другие более или менее удачные варианты видоизменения первоначального уравнения состояния Я = Н в, М). Поэтому гипотеза Видома, включающая два момента, — предположение о структуре этого уравнения состояния, Я = МФ(т, М / ) = МХ Ф(Хт, , и предположение о полном подобии всех фазовых переходов Л-типа и критических явлений, — оказались столь привле-, кательной именно потому, что она в едином своем акте позволила полностью снять проблему произвола в выборе конкретной модели магнетика. При этом мы молчаливо полагаем, что функция двух аргументов Ф такова, что поверхность термодинамических состояний Я = Н 0, М) (см. рис. 64-А) как бы натянутая на кривую спонтанной намагниченности М = Мо 0), лежащую в плоскости Я = О, вне области критической точки т = О, М = О не имеет более никаких аналитических особенностей. [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...