Плавучесть тела

Плавучесть тела (способность тела плавать) зависит от соотношения величин G и Р .. Различают три основных случая [c.271]

Плавучесть тел. Обозначим вес тела через G. В зависимости от соотношения подъемной силы Р и веса тела G возможны следующие состояния тела, погруженного в жидкость [c.59]

Плавучесть тела определяется законом Архимеда, согласно которому давление жидкости на погруженное в нее тело направлено по вертикали снизу вверх и сила давления Р (подъемная сила) по величине равна массе жидкости в объеме тела P = —yV. [c.10]

Гидростатическая сила плавучести тела, погруженного в жидкость, рассматривается отдельно от динамических (подъемной и лобовой) сил, вызванных движением жидкости относительно тела. [c.393]

Плавучесть тела — его свойство плавать при заданной нагрузке, имея заранее установленное погружение. Запас плавучести — добавочная нагрузка, которая соответствует весу [c.19]

Рассмотрим условие плавучести тел. Для равновесия тела, плавающего на Свободной поверхности, условия G — P недостаточно. В самом деле, из рис. И 1.3 ясно, что в случае, если центр тяжести тела и центр давления не лежат на одной вертикали (например, при наклоне, или, как говорят, крене тела), появляется пара сил Р и G, которая стремится вращать тело. Поэтому условий равновесия плавающего тела будет два [c.52]

Плавучесть тела. В зависимости от соотношения между весом плавающего тела О и подъемной силой Р возможны три состояния те 1а, погруженного в жидкость [c.23]

Закон Архимеда. Закон Архимеда, открытый им за 250 лет до н. э., характеризует плавучесть тела, погруженного в жидкость. Для теоретического вывода закона Архимеда рассмотрим давление жидкости на тело, погруженное в нее. Для упрощения допустим, что поверхность тела не имеет перегибов и поэтому с любой горизонтальной прямой пересекается только в двух точках (рис. 1.25). Рассечем тело вертикальными [c.48]

Плавучесть тела. Плавучестью называют способность тела плавать в жидкости в погруженном или частично погруженном состоянии. [c.27]

Плавучестью тела называется его способность плавать при заданном весе. Мерой пловучести плавающего тела является водоизмещение,- [c.86]

Использовались полые герметичные разъемные шары из плексигласа диаметрами Л = 3,1 4,5 6,7 см, частично заполненные свинцовой дробью. Для каждой стратификации количество дроби подбиралось таким образом, чтобы уровень нейтральной плавучести тела приходился на центр поля зрения. [c.41]

Траектория движения центра шара и параметры донного вихря представлены на фиг. 2 (здесь 2 = г Н, т = /Г ). Поскольку процесс является существенно нестационарным, данные приводятся в нескольких системах координат лабораторной (/-система, ось г направлена вертикально вверх, 2 = О на горизонте нейтральной плавучести тела) и в двух связанных с телом неинерциальных системах (с-системы над телом 2(. = 0на верхнем полюсе шара и ось 2 направлена вертикально вверх под телом -ось 2с направлена вниз, начало координат помещается на нижний полюс шара). [c.45]

Плавучесть тела — его свойство плавать при заданной нагрузке, имея заранее установленное погружение. Запас плавучести — добавочная нагрузка, которая соответствует весу жидкости в объеме надводной части плавающего тела. [c.20]

В теории плавания тел используют два понятия плавучесть и остойчивость. [c.27]

Плавучесть и остойчивость плавающих тел [c.59]

Аналогично решается задача об упругом теле, которое находится под всесторонним давлением интенсивности q, например, в жидкости. Если параметр q принять в качестве обобщенной силы, то обобщенным перемещением окажется изменение объема ДУ указанного тела. Эта проблема актуальна в расчетах запаса плавучести судна подводного плавания. [c.240]

В дополнение к гидродинамической силе, действующей на не-косую частицу, она испытывает также действие гидростатической, или выталкивающей, силы, которую нужно также принять во внимание. Результирующая всех внешних сил, действующих на частицу со стороны жидкости, складывается из сил этих двух типов. Как известно, выталкивающая сила приложена к центру плавучести В тела, расположенному в центре тяжести вытесненной жидкости. Для несжимаемой однородной жидкости в однородном гравитационном поле положение точки В является характерным свойством самой частицы, зависящим только от ее внешней геометрии. [c.223]

Сферически изотропные тела (см. разд. 5.5, случай 4) с однородной плотностью не только обладают свойством устойчивого падения при любой ориентации нейтральная устойчивость по терминологии теории плавучести [4]), но также изотропны по отношению к поступательному движению. Тела такого типа поэтому будут всегда падать вертикально со скоростью [c.230]

Чистый вес погруженного тела равен истинному весу ми-нус сила плавучести, т. е. [c.41]

В положении равновесия вес тела должен быть равен подъемной силе плавучести. Следовательно, вес ареометра = [c.41]

Гидростатическая сила плавучести для тел, погруженных [c.184]

Рассмотренные вопросы имеют значение при изучении колебаний легких частиц, взвешенных в жидкости (например, пузырьков газа), а также при расчете колебательного движения тел, имеющих положительную плавучесть, погруженных в жидкость. В последнем случае под р следует понимать среднюю плотность всей системы. [c.284]

Плавучесть тел. Если вес С погруженного в жидкость тела меньше архимедовой силы Р=у117, т. е. С<СР, то тело всплывает если С Р, то оно тонет если [c.38]

Плавучестью тела называется способность тела плавать в по-лупогруженном состоянии. Остойчивостью называется способность плавающего тела при отклонении в заданных пределах от положения равновесия возвращаться в это положение после прекращения действия отклоняющих сил. [c.59]

Плавучестью тела называется способность его плавать при заданной нагрузке. Если сила тяжести тела G больше архимедовой силы Р (рис. 3-2, а), то тело тонет. Если G—P (рис. 3-2,6), то тело плавает в погруженном состоянии. Если Gархимедова сила Р не уменьшится до значения G (рис. 3-2, в). [c.64]

Пример 2. Пусть радиус шарового тела г = 0,105 м, скорость течения v = 2 м1сек чистая плавучесть тела G —Р = кГ. Имеем 5 = яг2 == 0,0346 Лч = 19,8 v S = 2,74 кГ, [c.116]

Закон Архимеда. Закон Архимеда, открытый им за 250 лет до н. э., характеризует плавучесть тела, цтогружонного в жидкость. Для теоретического вывода закона Архимеда рассмотрим давление жидкости на тело, [c.47]

Плавучесть тела. Плавучесть тела определяется условиями его равновесия на свободной гооверхности. Если вес шогружениого в жидкость тела О меньше архимедовой силы, т. е. меньше шлы давления жидкости на него, или Р = yW>G, тело всплывает. Бели Р<0, тело тонет. При Р — О = тело не тонет и е всплывает, находясь в состоянии покоя в любой точке водного пространства. [c.48]

Плавучесть тела. Если вес погруженного в жидкость тела О меньше архимедовой силы, т. е. меньше силы давления жидкости на него, или [c.49]

В начале каждого опыта грейфер с захваченным шаром устанавливался в центре бассейна на выбранном расстоянии от горизонта нейтральной плавучести тела. После освобождения тела регистрировались картина его движения и вызываемые возмущения среды. Опыт повторялся спустя ЗСМО мин и более после вырождения всех динамических и структурных возмущений. [c.41]

Фиг. 5. Регистрограмма датчиков удельной электропроводности, установленных на уровне нейтральной плавучести тела (/) и выше него на 7,5 см (2), в условных единицах. Кривые сдвинуты относительно друг друга по вертикали на 7 единиц

Фиг. 5. Регистрограмма датчиков <a href="/info/88274">удельной электропроводности</a>, установленных на уровне нейтральной плавучести тела (/) и выше него на 7,5 см (2), в условных единицах. Кривые сдвинуты относительно <a href="/info/206085">друг друга</a> по вертикали на 7 единиц

Таким образом, сила давления покоящейся жидкости на погруженное в нее тело направлена вертикально вверх и равна весу жидкости в объеме тела. Этот результат составляет содержание закона Архимеда сила А называется архимедовой или гидростатической подъемной силой. Если О — вес тела, то его плавучесть определяется соотношением сил А и 0. При О > А тело тонет, при О < А — всплывает, при О = А — плавает в состоянии безразличного равновесия. Следует иметь в виду, что линии действия сил С и Л могут не совпадать, так как линия действия веса С проходит через центр тяжести тела, а линия действия архимедовой силы А — через центр его объема. При неравномерном распределении плотности тела может появиться момент, способствующий опрокидыванию тела. [c.84]

Плавучестью называют способность тела плавать в по-лупогруженном состоянии. [c.27]

Наряду с силами упругости восстанавливающими свойствами обладает также сила плавучести. На рис. 1.6 сплошными линиями показаны прямостенное (рис. 1.6, а) и непрямостенное (рис. 1.6, б) плавающие тела в положении равновесия, а штриховыми линиями — отклоненные положения этих тел. Здесь предполагается. [c.12]

Со школьных лет читатель знаком с законом Архимеда. Величайший из математиков и механиков своего времени (287—212 гг. до и. э.) в сочинении О нлаваюш их в жидкости телах доказал основные предложения — теоремы, одна из которых приведена ниже в том виде, в каком она была им сформулирована Предложение пятое. Если более легкое, нежели жидкость, те го будет в нее номеш е-но, то оно погрузится настолько, что объем жидкости, равный объему погруженной части, будет весить столько же, как и все тело . Таким образом, закон Архимеда устанавливает, что Mepoii плавучести, т. е. количественной оценкой свойства судна плавать, является объем V вытесненной нлг воды, па ыва( мып объемным водоизмещением корабля (объем подводной части) и измеряемый в кубических метрах. Вес воды (в тоннах) в этом объеме [c.76]

Казалось бы, что в столь простом вопросе не может быть неясностей, хотя справедливости ради следует напомнить, что основное уравнение плавучести (3.1) нашло свое практическое применение в кораблестроенпп лишь через 19 веков после нояв.мния трактата О нлаваю-ш,их в жидкостях телах . [c.77]

Тела с постоянной плотностью (т. е. однородные тела) наиболее часто встречаются в практике. Для них центры масс и плавучести совпадают, так что = 0. Это значительно упрощает рассмотрение вопроса об ориентации тела. В частности, конечное расположение тела теперь определяется просто из условия параллельности Гдм и g. Однородное некосое тело будет поэтому ориентировано при падении так, чтобы линия, соединяющая его центр гидродинамических напряжений (т. е. центр реакции) и центр масс, была параллельна направлению силы тяжести. Из двух возможных направлений этой линии то направление, для которого [c.232]

Тело, падающее под действием силы тяжести, обычно достигает постоянной установившейся скорости падения, когда ускоряющая его гравитационная сила с учетом поправки на плавучесть равняется тормозящей силе сопротивления. Для обтекания сферы применим закон Стокса, сравнимые соотношения имеются и для тел других форм, как это обсуждалось в гл. 4 и 5. Многочисленные эксперименты, проведенные со сферами в самых разных средах, показывают, что при значениях чисел Рейнольдса iVRed построенных по диаметру сферы, меньших 0,05, отклонения от закона Стокса не превышают 1%. Число Рейнольдса, равное 0,05, соответствует падающей в воздухе сфере диаметром 77 мкм и единичной плотности. [c.476]

Из изложенного способа вычисления вертикальной составляющей силы гидростатического давления вытекает закон Архимеда, утверждающий, что на погруженное тело действует подъемная сила плавучести (выталкивающая сила), равная весу вытесненной жидкости. Интеграл от hdSz, взятый по поверхности полностью погруженного тела, равен объему тела. Обозначая объем через Wn, получаем для силы плавучести Fn выражение [c.40]

В теории плавания тел используют два понятия плавучесть и остойчивость. Плавучесть — это способность тела плавать. Остойчивость — способность плавающего тела восстанавливать нарущен-ное при крене равновесие после устранения сил, вызвавших крен. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...