Течение течение жидкости в кольцевом

Средняя скорость течения жидкости в кольцевой пленке равна [c.147]

Рис. 4. Профили скорости при течении жидкости в кольцевом канале к — 8,83) при различных числах Re.

Экспериментальные исследования [Л. 5] обнаружили существование четырех режимов течения жидкости в кольцевых каналах. При этом был обследован характер течения жидкости в кольцевых зазорах, относительная величина которых составляла — = 0,214 и -— = 0,362 в диа- [c.407]

Покажем, что полученное распределение скорости совпадает с точным решением в двух важных частных случаях. При потенциальном течении жидкости в кольцевом канале, образованном двумя концентрическими окружностями, точное распределение скорости выражается формулой (4.29) w = w rji. [c.96]

Примерно такое же увеличение истинного газосодержания за счет снижения поверхностного натяжения системы газ — жидкость было отмечено Е. Г. Леоновым, который исследовал закономерности течения двухфазных жидкостей в кольцевых каналах ( труба в трубе ). [c.142]

Течение жидкостей в кольцевых щелях подчиняется общим законам гидравлики, причем число Re вычисляется по выражению [c.32]

Фиг. 8. Расчетные схемы течения жидкости в кольцевой щели.

Течение жидкости в кольцевом зазоре. Средняя скорость Щр течения жидкости в зазоре между плунжером и цилиндром в случае концентричного зазора, имеющего длину L в направлении движения жидкости, составит [c.33]

При гравитационном течении жидкости в кольцевой щели средняя скорость истечения определяется по формуле [c.200]

При ламинарном режиме течения жидкости в кольцевом канале между колоннами труб для получения ориентировочной величины К также приходится пользоваться формулой (50). Движение жидкости в подъемных трубах круглого и кольцевого сечений из нефтяных скважин совершенно не изучено. Условия движения жидкости в этих трубах бывают чрезвычайно разнообразны и могут изменяться во времени. Во всех случаях работы погружных агрегатов в нефтяных скважинах на поверхность по кольцевому трубопроводу поднимается нефть в смеси со свободным газом, причем содержание в смеси свободного газа по мере подъема жидкости к устью скважины увеличивается за счет выделения из нефти растворенного в ней газа. [c.123]

Применение этой формулы для случая течения жидкости в кольцевом пространстве между колоннами насосных труб едва ли может быть оправдано. Однако по указанным выше причинам это приходится допускать. [c.123]

Течение жидкости в кольцевых щелевых уплотнениях и объемные потери [c.124]

Тепловые явления при течении жидкости в кольцевой щели рассматриваются в работах [18, 19 и др.]. Изменения температуры жидкости в щелевых герметизирующих устройствах, вызванные диссипативным нагревом жидкости, с учетом деформации стенок от сил давления исследовал Г. А. Никитин [62]. [c.47]

Рис. 38. Докритический ламинарный режим течения жидкости в кольцевом канале.

Геометрические величины гидродинамики. Смоченный периметр - периметр живого сечения, по которому периметр ЖС соприкасается со с ограничивающими стенками (для течения жидкости в кольцевом канале, образованном концентрически расположенными трубами) [c.61]

Ламинарное и турбулентное течение жидкостей в кольцевом канале [c.113]

ЛАМИНАРНОЕ И ТУРБУЛЕНТНОЕ ТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТЕЙ В КОЛЬЦЕВОМ КАНАЛЕ [c.113]

При течении жидкости в несимметрично обогреваемых кольцевых каналах в условиях тепловой стабилизации н постоянных плотностях тепловых потоков числа Нуссельта на соответствующих поверхностях могут быть определены по следующим формулам [22] [c.124]

В условиях кольцевой структуры двухфазного потока на. поверхности жидкой пленки образуются мелко- и крупномасштабные, волны. Фазовая скорость крупномасштабных волн больше средней скорости течения жидкости в пленке. Под влиянием потока пара капли жидкости срываются с гребней крупномасштабных волн и уносятся в ядро потока. Это так называемый механический (или динамический) унос. Как показано в гл. 1, при заданных свойствах жидкой и паровой (газовой) фаз, геометрии канала и плотности орошения началу срыва капель с поверхности пленки отвечает вполне определенное значение скорости пара (газа). По достижении этой скорости чисто кольцевая структура потока переходит в дисперсно-кольцевую. [c.231]

Анализ проводится для описанного выше одномерного движения двухфазного потока кольцевого типа в плоском канале (рис. 1). Для упрощения анализа движение фаз предполагается ламинарным. Уравнения Навье—Стокса для течения жидкости в пленке и пара (газа) в центре канала в проекциях на оси прямоугольных координат X я у имеют вид [c.165]

Для выражения закона течения жидкости в безразмерной форме введем понятие гидравлический радиус , под которым для кольцевой щели будем понимать отношение удвоенной площади поперечного сечения потока к смоченному периметру. Для кольцевых щелей в этом случае гидравлический радиус равен ширине щели (номинальной величине зазора) s. [c.86]

Рассмотрим течение жидкости в зазоре, образованном двумя плоскими торцовыми поверхностями, из которых одна движется относительно другой. Такой случай имеет место, например, в гидростатической опоре с кольцевой камерой или же, с некоторым приближением, в торцовом распределительном золотнике аксиально-поршневого насоса. [c.309]

В настоящей работе содержатся результаты расчетно-теоретического и экспериментального исследований гидродинамики и теплообмена при развитом вынужденном течении несжимаемой жидкости в каналах (в основном —в кольцевом) при различных граничных условиях и режимах течения (ламинарном и турбулентном). [c.223]

Аналогичным методом решались задачи теплообмена при течении несжимаемой жидкости в круглых и кольцевых каналах при различных граничных условиях и различных профилях скорости (Ю). Ниже приводятся табл. 1 и 2 значений локальных чисел Нуссельта для различных каналов и профилей скоростей. [c.225]

Рис. 20. К определению конфу-зорного течения жидкости в зазоре, образованном двумя параллельными стенками кольцевой формы, из которых одна вращается в своей плоскости, а вторая неподвижна

Рис. 22. К определению течения жидкости в зазоре, образованном двумя параллельными стен-П26) ками кольцевой формы, из кото- рых одна имеет возвратно-поступательное движение, перпенди-

Течение жидкости в узких щелях, которые могут быть как плоскими так и кольцевыми, представляет практический интерес в связи с герметизацией гидроагрегатов, плотность соединения подвижных пар которых обеспечивается выполнением гарантированного малого зазора [168 J. [c.31]

Значения чисда Миг, рассчитанные по формуле (4.83), меньше, чем по зависимости (4.67), полученной для пучков с числом труб Ш> 31 (см. рис. 4.13). Такое отличие можно объяснить влиянием периферийного ряда труб при различных методах эксперимента и обработки опытных данных. Известно, что условие теплоотдачи на периферийном ряду труб или стержней [57] аналогичны условиям теплоотдачи при течении жидкости в кольцевом канале с нагревом только одной стенки, когда коэффициент теплоотдачи снижается. По-видимому, этот эффект наблюдается и в пучках с 19 витыми трубами при [c.124]

Для исследования плоского нестационарного движения вязкой ньютоновской жидкости будем применять уравнения (1.2)-(1.5) при 7 = 0, q =0, F, 0, записываемые в полярных координатах г, (р. Рассмотрим одно решение этих ургышшй, сводящееся к отысканию функций радиуса г и автомодельной переменной а и описывающее течение жидкости в кольцевом секторе, рис. 1,8 [c.23]

Изменение скорости течения жидкости в каналах почти на порядок для трубы ti = 10 м от 2 до 15 м/с, для кольцевого канала d-s = 10 мм от 0,7 до 4 м/с) не сказалось в пределах точности опытов на значениях Гкрц. По-виднмому, вероятность и характер контактов жидкости со стенкой мало зависят от скорости или числа Рейнольдса жидкого ядра. [c.295]

Замкнутый термосифон. Как ни странно, при всем внимании к аттрактору Лоренца как парадигме хаоса в конвективном течении было сделано немного попыток поставить эксперимент, который повторил бы все предположения модели Лоренца. Таким экспериментом, вплотную приближающимся к модели Лоренца, является опыт с течением жидкости в кольцевой трубке в поле силы тяжести. Связь этого эксперимента с моделью Лоренца была замечена Хартом [61]. Конвективные течения представляют интерес как модели геофизических течений, подобных теплым восходящим потокам или течению подземных вод сквозь проницашые слои земной коры важны также приложения к системам нагрева с помощью солнечной энергии или к системам охлаждения активной зоны реакторов. [c.120]

Рис 39. а) Картина вторичного течения жидкости в кольцевом канале при / = 30мА. б) Картина вторичного течения согласно [205] при Rв/Rв p=l,5. [c.126]

Баранник Ю.Д. Исследование теплообмена при ламинарном напорном течении Куэтта в кольцевом канале (сопряженная задача). - В кн. Математические методы механики жидкости и газа. Сб. науч.тр. Днепропетровск Изд. Днепропетров, ун-та, I98I, с.86 - 90. [c.105]

Рассмотрим зада< у о вш уишенном установившемся ламинарном движении жидкости в концентричной кольцевой щели. Дли общности примем, что одна из стенок щели, например, внутренняя, движется со скоростью вдоль оси труби. Подобное течение осуществляется в межтрубном пространстве скважины,в зазорах плунжерных глубинньк насосов, в теплообменниках "труба в трубе" и т.п. Исследованиями установлено [Зб], что для узких щелей ламинарный режим течения сохраняется до чисел Рейнольдса [c.84]

По длине парогенерирующей трубы устанавливаются различные формы течения. В области поверхностного кипения пар, образующийся на стенке трубы, конденсируется в недогретой жидкости. По мере уменьшения вниз по течению недогрева жидкости происходит развитие двухфазного пристенного слоя и, когда не-догрев исчезает, пузыри пара начинают распределяться по всей массе жидкости, постепенно объединяясь в средней части трубы. Образующиеся крупные паровые полости перемежаются с прослойками жидкости. Подобный режим (участок D) называется пробковым или снарядным режимом течения. С ростом паросодержания х (отвечающее термодинамическому определению массовое расходное паросодержаниел есть отношение массовых расходов пара и пароводяной смеси) паровые пузыри сливаются и занимают всю среднюю часть трубы, внутри которой несутся мелкие капельки влаги. При этом жидкость, кипящая на стенке, образует кольцевой слой, вследствие чего режим течения называется дисперсно-кольцевым (участок DE). [c.172]

Влияние эксцентрицитета. При ламинарном течении несжимаемой жидкости в узком кольцевом канале величина утечек прямо пропорциональна третьей степени радиального зазора. Поэтому расход жидкости при истечении ее через неконцентричный кольцевой канал не будет тем же, как при строго концентричном расположении вала и втулки, даже в случае сохранения равенства площадей проходных сечений. Влияние эксцентрицитета на утечки учитывается формулой [c.52]

Отсутствие диссипации пря стационарном течении сверхтекучей компоненты обнаруживается при наблюдении долгоживущего циркуляц. движения жидкости в кольцевом канале. В силу непрерывности параметра порядка фаза ф может измениться при обходе канала лишь на 2лК, что приводит к квантованию циркуляции сверхтекучей скорости fv dr = (hlm)N. Тем самым всевозможные течения разбиваются на классы течений, характеризуемые целочисленным инвариантом N. Течения внутри одного класса с данным N могут непрерывно переходить друг в друга, а переходы между течениями разных классов требуют [c.454]

При дисперсно-кольцевом режиме течения в слое жидкой пледки имеются паровые включения, а паровое ядро содержит капли жидкости. Граница между фазами выражена более или менее четко. Поверхность раздела приблизительно повторяет поверхность канала. Течение состоит из трех зон относительно медленно текущая жидкостная пленка (возможен ламинарный или турбулентный режим течения) капли жидкости в ядре, движущиеся со скоростью, во много раз превышающей скорость жидкости в пленке еще более быстро движущийся пар [2.13], увлекающий за собой капли и жидкость в пленке. [c.43]

Рис. 15. К определению кон-фузорного течения жидкости в зазоре, образованном параллельными неподвижными стенками кольцевой формы

Уравнение (1-1) является основой для определения I в большинстве приборов для измерения вязкости. Тапример, двумерное течение может быть аппроксимировано течением жидкости в узком кольцевом зазоре между двумя большими цилиндрами. Когда один цилиндр вращается, жидкость, которая прилипает к твердым границам, подвергается сдвигу, определяемому приложенным крутящим моментом. В случае очень узкого зазора скорость жидкости меняется линейно от 20 [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...