Формфактор

Динами чески й формфактор кф в переходной области увеличивается с ростом Rei, что указывает на более значительную зависимость С/ от числа Rer для неправильных частиц, чем для шара. Это различие проявляется тем значительнее, чем больше /. [c.49]

Рассмотрим уравнение (5-1") с учетом выражения (5-2) для случая ламинарного и турбулентного следов за движущейся неправильной частицей. Такой переход оправдан тем, что при анализе мы используем закономерности для f, экспериментально установленные в гл. 2 именно для таких частиц. Наряду с этим при определении поверхности частиц F учтем геометрический формфактор f [c.152]

В основу книги положено второе издание учебника Введение в ядерную физику . Однако настоящее, третье издание существенно отличается от второго большим количеством дополнений и переработкой практически всего старого материала. Из дополнений можно упомянуть диаграммы Фейнмана, формфакторы нуклонов, вопрос об универсальном слабом взаимодействии, фазовый анализ нуклон-нуклонного рассеяния, вопрос о СЯ-инвариантности и ее нарушении в распаде нейтрального /С-мезона, (л—л)-рассеяние и др. [c.6]

Интересно отметить, что из приведенного сопоставления выясняется, какой линейный размер целесообразно считать характерным для данного рода явлений. Естественного масштаба здесь не имеется, искусственным же, но физически обоснованным масштабом, является отношение объема тела к его поверхности. Для неограниченной пластины (листа) с толщиной 25 получаем L=S для неограниченного круглого стержня L = r/2 для неограниченного квадратного стержня с ребром а L = b/4 для куба с ребром а L = a/6 и т, д. Если в качестве характерного размера будет принято не отношение V/F, а непосредственно какой-нибудь отрезок L, то в показателе степени появится дополнительный множитель Ф = Ь 1Ь = Ь Р/У, называемый формфактором. Например, если для неограниченного круглого цилиндра за характерный размер L взять радиус г, то Ф = 2. [c.57]

Для традиционной методики определения р и S величина формфактора при постоянной работе выхода обратно пропорциональна тангенсу угла наклона прямой Фаулера—Нордгейма или касательной к ВАХ, как, например, в [168]. При растяжении катода р увеличивается, значит, наклон кривой должен уменьшаться. В то же время, при увеличении р с ростом напряжения ток с катода растет быстрее, значит, наклон кривой должен увеличиваться. Для разрешения этого противоречия рассмотрим простейшую модель упругого автокатода (рис. 3.5а). Будем считать, что катод и анод плоские и идеально гладкие. Площадь катода постоянна и равна Sq. Катод связан пружиной с неподвижным основанием. Межэлектродное расстояние при отсутствии напряжения d , при смещении катода d, расстояние от эмиттирующей поверхности до неподвижного основания Zq и /, соответственно. Работа выхода постоянна и равна 4,7 эВ [169]. Примем для простоты dg = Iq. Относительное удлинение ка- [c.107]

Отсюда видно, что величина формфактора обратно пропорциональна термическому сопротивлению тела при постоянном коэф- фициенте теплопроводности Я, = 1. [c.63]

Формфактор С введен по общей формуле, приводимой в работе Слепяна, частным случаем которой является формула (4. 18). [c.48]

Учёт виртуальных радиац. поправок [1 приводит к характерному подавлению амплитуды осн. процесса вида ехр (—ai ), к рое компенсируется в полном сечении вкладами процессов с испусканием реальных тор-ыо ных квантов. В тех случаях, когда нормальное для данного жёсткого процесса испускание реальных квантов невозможно (напр,, из-за ограничения их фазового объёма), компенсация оказывается неполной, в результате чего возникают Д. л. а. формфактор-пого типа ехр —— вероятность не- [c.559]

Рис. 2. Электромагнитные формфакторы частиц, отнесённые к теоретическим предсказаниям id формулы кваркового счёта,

Учтем формфактор частиц при оценке d , поскольку исследования проведены с частицами различной формы, включая и движущиеся шарики. Осно1вные данные об имеющихся к настоящему времени опытах по теплооб- [c.161]

I — геометрический формфактор частицы Тст, Тт — среднеинтегральные температуры стенки канала и тиердых частиц, °К F r, Vn — поверхность и объем канала, охватывающего дисперсный поток. [c.272]

Другие проявления векторной доминантности связаны с тем, что р-мезон имеет определенный изотопический спин Т = 1), в то время как спин фотона неопределен. Поэтому при доминировании р-мезонного полюса фотон можно считать частицей с Т =1, для которой сохраняется изотопический спин при столкновениях. На основе векторной доминантности еще до открытия р-мезона удалось количественно объяснить изложенное в начале настоящего пункта поведение нуклонных электрических и магнитных формфакторов. Например, равенство нулю среднеквадратичного электрического радиуса нейтрона объясняется просто тем, что при испускании нейтроном нейтрального виртуального р-мезона (рис. [c.393]

Величина Ф в этой форм501е характеризует геометрические свойства тела и называется формфактором. [c.63]

Б. п. широко используется при апали.эе упругого и неупругого рассеяния и служит осн. методом извлечения информации о формфакторах элe.vIeптapныx частиц, атомов и атомных ядер. [c.226]

Соотношения (2) и (3) позволяют связать дтатрпчные элементы заряж. векторного адронного тока с соответствующими матричными элементами эл.-магн. тока (в частности, связать формфакторы в процессах упругого рассеяния заряженны.ч лептонов и нейтрино на нуклонах). [c.250]

F Fi — структурные функции Г. н. п., или глубоко неупругие формфакторы протона. Ff и Fi связаны с полными сечениями поглощения соответственно по-шеречно (7) и продольно (L) поляризованного виртуального фотона у. [c.498]

Структура Д. изучена весьма детально, наир, олек-трич. формфактор измерен до переданных Д. импульсов [c.578]

В квантовой теории ноля большое значение имеют также Д. с. для более сложных, чем ф-ции Грина, ф-ций отклика формфакторов., ам-плитуд рассеяния и др. Особую роль играют Д, с. для амплитуды упругого рассеяния вперёд, связывающие, в силу оптической теоремы, непосредственно наблюдаемые величины действит. часть амплитуды и полное сечение рассеяния. Эксперим, проверка Д. с., выведенных непосредственно из общих принципов квантовой теории поля, показала применимость этих принципов вплоть до масштабов —10 см. Д. с. послужили исходным пунктом целого ряда методов описания сильного взаимодействия (см. Дисперсионных соотношений метод). Одиако они в значит, мере утратили свою исключит, роль в связи с успехами квантовой хромодинамики как динамич. теории сильного взаимодействия. [c.642]

В эмпирич. методе псевдопотенцпала не рассчитываются, а подбираются, с тем чтобы значения к) в выбранных точках ЗБ совпадали с определёнными экспериментально. Потенциалы Vggi можтю представить как сумму вкладов отд. атомов решётки. Послсдгнте записываются в виде произведения структурного фактора, Зависящего только от положения атома в ячейке, и формфактора атомных потенциалов, к-рые определяются только типом атома и практически по зависят от соединения, куда этот элемент входит. Это даёт возможность, определив псевдопотеициалы данных атомов из спектров одних веществ, рассчитывать затеи спектр др. соединений, образованных ими. [c.91]

Для реальной жидкости можно получпть приближённую интерноляц. ф-лу Фейнмана, связывающую спектр возбуждений со статич. формфактором жидкости 5(А-), к-рый можно определить по рассеянию рентгеновских лучей жидкостью [c.271]

Представление о партонах возникло из обнаруженного экспериментально различия в поведении структурных функций глубоко неупругих процессов и формфакторов упругого рассеяния лептопов на адронах, к-рые оказалось возможным совместить только на основе предположения о существовании точечных (слабо взаимодействующих) составляющих адронов — партонов. Дальнейшее экснерии. изучение жёстких процессов, [c.311]

Для случая двухчастичных реакций ф-лы К. с. п., установленные в 1973 II), определяют энергетич. зависимость дифференд. сечений рассеяния на большие углы при высоких энергиях V"s в системе центра инерции (с. ц. и.) сталкивающихся частиц и фиксированном угле рассеяния О, а также формфакторов адронов а(<) при больших передачах 4-импульса q = —V. [c.342]

S и (З)-симметрии выражается в терминах амплитуды эл.-магн. распада т]-мезопа, т -кп + л 7, поскольку слабый адронный ток и эл.-магн. ток адронов принадлежат одному октету. Формфактор /4 определяет (посредством интерференции с /i a) Я-нсчетные эффекты и может быть измерен ва опыте, несмотря на то, что вклад его в полную вероятность распада пренебрежимо мал. [c.386]

Введение в экспериментальную физику частиц Изд2 (2001) -- [ c.130 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.507 ]

Теория рассеяния волн и частиц (1969) -- [ c.503 ]

Алгебраические методы в статистической механике и квантовой теории поля (0) -- [ c.36 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...