Мультиполи

Перейдем к определению коэффициента захвата Для этого необходимо решить уравнение движения пузырьков газа с учетом их диполь-дипольного взаимодействия. Без учета мультиполей уравнение для силы диполь-дипольного притяжения имеет вид (ср. с (4. 7. 45)) [c.174]

Течения, определяемые такими комплексными потенциалами, называют мультиполями, а Мп — напряжением мультиполя. [c.261]

Мультиполи, расположенные в бесконечно удаленных точках, описывают течения с комплексными потенциалами [c.262]

Моменты инерции центробежные 172 Мультиполи 261 [c.343]

Мультиполь- мультипольное Молекулы с дн-польными и квадрупольными моментами Е(г)= КуГ- до 40 [c.159]

Мультиполь- мультипольное 1 Молекулы с квадрупольными моментами . Е г)= куг- до 20 [c.159]

Y-Излучение — самопроизвольный процесс перехода ядра из возбужденного состояния в основное (или менее возбужденное), сопровождающийся испусканием кванта коротковолнового электромагнитного излучения. В зависимости от механизма образования у-излучение подразделяется на электрическое и магнитное и характеризуется определенной мультиполь-ностью, т. е. величиной уносимого им момента k (для электрического) или /м (для магнитного излучения). [c.181]

Основную роль в сверхтонком расщеплении уровней играет взаимодействие электронов с мультиполь-ными моментами ядра наинизших порядков — магнитным дипольным и электрическим квадрупольным моментами. В первом приближении моменты J и 1 можно считать сохраняющимися и тогда полная энергия уровня записывается в виде суммы [71 [c.839]

Нуклид Период полураспада E.J, кэБ Мультиполь- ность перехода Коэффициент внутренней конверсии / // [c.1047]

Не сущ,ествует свободных квантов мультипольностей 0 и AfO. Структуру 0-мультиполя (т. е. сферическую симметрию) имеет кулоновское поле точечного заряда. Поэтому действие кулоновского поля иногда трактуют как действие через промежуточный виртуальный 0-квант (см. подробнее гл. VI, 6, п. 4 гл. VII, 6). Нулевым полным моментом этого кванта можно, например, объяснить сохранение момента заряженной частицы, движущейся в поле точечного заряда. [c.163]

Мультипольная терминология основана на классическом, неквантовом понятии мультиполей. Так, при колебаниях электрического диполя испускаемое электромагнитное излучение с квантовой точки зрения состоит из 1-фотонов. [c.163]

Введение мультиполей полезно тем, что они аналогичны состояниям частиц с фиксированным орбитальным моментом в том отношении, что если длина волны фотона много больше размеров физической системы, с которой он взаимодействует, т. е. [c.163]

Как и во всех видах распадов, времена жизни у-активных ядер зависят от различия спинов и четностей начального и конечного состояний. Обычно это различие проявляется в том, что испускание частиц низких энергий с большими орбитальными моментами оказывается затрудненным. В применении к испусканию фотонов это общее положение приходится несколько видоизменять, потому что для фотона из-за нулевой массы не существует понятия орбитального момента. Как мы уже говорили в гл. IV, 11, вместо орбитального момента для фотона вводится понятие мультипольности. Здесь полезно заново прочесть гл. IV, 11, где классификация V-квантов по мультипольности рассматривается подробно. Там же вводятся и объясняются обозначения для разных мультиполей. [c.260]

Поэтому высшие мультиполи всегда подавлены, и в основном происходят переходы минимальной мультипольности, допустимой законами сохранения момента и четности. [c.261]

Каждый из членов этого ряда является гармонической функцией и представляет собой течение от источника, диполя и мультиполей более высокого порядка, расположенных в начале координат О. Этот ряд сходится равномерно, и его можно почленно дифференцировать и интегрировать. [c.171]

Совместное применение правил отбора по моменту и четности приводит к выводу, что радиационный переход между двумя энергетическими состояниями атомного ядра, как правило, должен происходить путем испускапия двух наименьших по I мультиполей, удовлетворяющих отбору четности [c.167]

PJPk = (—1. Обычно осуществляется наименьшее возможное значение 4 (или 1м), так как с ростом порядка мультиполь-ности на единицу вероятность излучения уменьшается в раз. [c.182]

Таким образом, у фотона нет s-, р-, d- и других состояний с определенными значениями I. Однако для фотонов существуют аналоги таких состояний, называемые мультиполями. Мультиполь электромагнитного поля — это состояние свободно распространяющегося поля, обладающее определенными полным моментом L и четностью П. Можно показать, что для свободного фотона возможны состояния с полными моментами L = 1, 2, 3,. .. При этом для каждого значения момента существует одно состояние с положительной четностью и одно — с отрицательной. Обратим внимание на то, что для фотона отсутствует состояние с нулевым полным моментом. Каждое состояние фотона с определенными моментом и четностью называется мультиполем определенного типа. Именно, состояние с моментом L и четностью (—1) называется электрическим 2 --полем, а состояние с моментом L и четностью (—1) — магнитным 2 -полем. В частности, низшие мультиполи имеют следующие названия диполь — при L = 1, квадруполь — при 1 = 2, октуполь — при [c.162]

L = 3. В соответствии с только что сказанным электрические диполь и октуполь, а также магнитный квадруполь — нечетны, в то время как магнитные диполь и октуполь, а также электрический квадруполь — четны. Для обозначения v следующие ставшие практически стандартными обозначения сначала ставится буква Е для электрического мультиполя и буква М для магнитного. Вплотную к этой букве пишется цифра, равная полному моменту L. Например, электрический дипольный квант обозначается через 1, магнитный дипольный — через М, электрический квадрупольный — через 2, и т. д. [c.163]

Роль виртуальных квантов особенно ярко проявляется в О—0-переходах. Явление О—0-перехода возникает в том случае, когда основной и первый возбужденный уровни ядра имеют спин 0. Такая ситуация имеет место, например, в ядре gaGe , у которого основной и первый возбужденный уровни имеют характеристики как это указано на схеме рис. 6.29. Если ядро возбуждено на первый уровень, то оно не может потерять свое возбуждение путем испускания v-кванта, так как мультиполя 0 с нулевым моментом не существует (см. гл. IV, 11). Но оказывается, что виртуальный fO-квант с нулевым моментом и положительной четностью может существовать. И этот квант действительно обеспечивает снятие возбуждения ядра путем внутренней конверсии. Такая конверсия и называется О—0-переходом. [c.265]

ГИГАНТСКИЕ РЕЗОНАНСЫ (гигантские мультиполь-ные резонансы) — высокопозбуждённые состояния атомных ядер, к-рые интерпретируются как коллектинные когерентные колебания с участием большого кол-ва нуклонов (см. Колебательные возбуждения ядер). Известны Г. р., соответствующие колебаниям объема ядра, ядерпой поверхности, протонов относительно нейтронов, колебания, связанные с переворотом спина нуклонов и с обменом зарядом (см. ниже). Экспериментально Г. р. проявляются как широкие максимумы в [c.455]

Классическая теория. Произвольное распределение неподвижных или движущихся зарядов можно описать с помощью плотностей заряда р и тока j, удовлетворяющих ур нпю непрерывности Поле, создавае.мое такими источниками вне области их размещения, описывается как совокупность полей мультиполей. монополя (заряда), диполя, квадруполя и т. д. Однако такое описание продуктивно только тогда, когда размер I области, содержащей источники, мал по сравнению с длиной волны излучения К=2л1к = 2 кс1<а [c.630]

Мультипольное излучение ядер. Если для атомных электронов их скорости удовлетворяют ooTnoui iiiiHM i a(ij- /137, то для нуклонов в ядре величины а, о) в V пе находятся в к.-л. определ. соотношениях. Поэтому для атомных ядер применение разложения по мультиполям возможно только при выполнении двух неравенств [c.105]

МАГНИТНЫЙ МОМЁНТ — фнз. величина, характеризующая магн. свойства системы заряж. частиц (и.чи отд. частицы) и определяющая наряду с др. муль-тнпольными моментами (динольным электрич. моментом, квадрупольным моментом и т. д., см. Мультиполи) взаимодействие системы с внеш. эл.-магн. полями и с др. подобными системами. [c.686]

МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ -излучение, обусловленное изменением во времени мультипольных моментов системы. Излучение огранич. системы источников представляет собой расходящиеся сферич. волны, так или иначе промодулированеые по угл. переменным. Его анализ естеств. образом приводит к разложению излучаемого поля по полному набору сферических функций, обладающих определ. угл. зависимостью. При этом сама система источников, описываемых ф-циями координат (г) и времени (i), может быть представлена в виде набора вполне определ. конфигураций излучателей — мультиполей. Отд. мультиполи как источники излучения характеризуются только ф-циями времени — мультипольными моментами. Их зависимость от времени связана как с внутр. динамикой системы, так и с пе-рем. внеш. воздействиями. Представление излучаемого системой поля в виде суперпозиции полей отд. мультиполей плодотворно не только в прямых задачах исследования поля излучения сложных источников, но и в обратных задачах восстановления свойств источников по характеристикам их излучения. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...