Резонансы пион-нуклонные

Максимумы в сечениях рассеяния л-мезонов на нуклонах при энергиях 190, 600, 900 и 1300 МэВ называются пион-нуклонными резонансами . Пион-нуклонные резонансы [c.237]

Пион-нуклонные столкновения. Резонансы [c.92]

Иногда пион-нуклонные резонансы называют возбужденными состояниями нуклона или изобарами нуклона. [c.237]

Почти все элементарные частицы нестабильны. Частиц, стабильных в свободном состоянии, существует всего девять протон, электрон, фотон, а также антипротон, позитрон и четыре сорта нейтрино. Многие частицы имеют времена жизни, колоссальные по сравнению с характерным временем пролета 10" с. Так, нейтрон живет 11,7 мин, мюон — 10" с, заряженный пион— 10" с, гипероны и каоны — 10 с. Как мы увидим ниже, все эти частицы распадаются только за счет слабых взаимодействий, т. е. были бы стабильными, если бы слабых взаимодействий не существовало. Еще меньшее время (порядка 10" с) существуют нейтральный пион и эта-мезон. Распад этих частиц обусловлен электромагнитными взаимодействиями. Наконец, существует большое количество частиц, времена жизни которых столь близки к времени пролета, что многие из них частицами можно считать с большой натяжкой. Эти частицы называются резонансами, так как они регистрируются не непосредственно, а по резонансам на кривых зависимости различных сечений от энергии, примерно так же, как, например, уровни ядер идентифицируются по резонансам в сечениях ядерных реакций. Многие резонансные состояния часто трактуются как возбужденные состояния нуклонов и некоторых других частиц. [c.281]

Доля энергии, уносимая дочерними частицами, достигает в среднем в нуклон-нуклонных взаимодействиях 50%, причём 25—30% от этого значения составляет энергия нейтральных пионов я . Остальную энергию (w50%) сохраняет частица той же природы, что и первичная, или близкая к ней по кварковому составу (напр., протон, нейтрон, гиперон, Л-резонанс и др. в случае первичного протона). Такие частицы наз. лидирующими. Они имеют широкий спектр (рис. 2), Вызывая развитие электронно-ядер- [c.566]

Резонансы образуются и при других сочетаниях частиц, например пиона с нуклоном. Наиболее известен из них барионный -резонанс (Д-изобара) с и= 1232 МэБ, 7 = 3/2, /=3/2, который за ядерное время распадается по схеме А - р+п . [c.261]

ПИОН-НУКЛОННЫЕ, ПИОН-ПИОННЫЕ И ДРУГИЕ РЕЗОНАНСЫ И АНТИРЕЗОНАНСЫ [c.243]

Поражает как обилие элементарных частиц, так и их разнообразие. Резко различаются между собой их массы, времена жизни (напомним, что это далеко не все характеристики частиц). Почти у каждой частицы имеется ее двойник — античастица, в связи с чем их число сразу же должно быть увеличено почти вдвое. В ряде случаев част1щы имеют различные зарядовые состояния, например под символом кси-гиперона 2 скрываются две частицы — нейтральный и отрицательно заряженный кси-ми-нус-гиперон S , под символом К следует понимать две частицы — нейтральный каон и положительно заряженный АГ -ка-он. Больпше группы частиц объединены под названием резонансы . Характерным для этих частиц является их малое время жизни ( 10 с), все они рассматриваются как различные возбужденные состояния одной частицы, например нуклона. И здесь символы отдельных резонансов больше указывают на их существование, нежели на действительную картину наличия множества частиц, принадлежащих данному резонансу и отличающихся друг от друга зарядовыми состояниями, массой и временем жизни. Так, нуклонный резонанс А, открытый в 1951 г. Э. Ферми в опытах по рассеянию пионов на протонах, включает в себя следующие частицы. [c.186]

Методами, описанными в п. 5, именно на этом пути в сечении п — я был обнаружен резонанс, соответствующий р-мезону. Ширина этого резонанса составляет 155 МэВ, т, е. очень велика. Наличие р-мезона сказывается на многих явлениях и, в частности, как мы увидим в следующ,ем пункте, суш,ественно влияет на структуру нуклона. Другой метод получения информации о пион-пионном взаимодействии состоит в изучении реакции [c.386]

Г., несомненно, играют большую ро.ль в механизме строения адронов. Это подтверждается следующим 1) из глубоко неупругих процессов рассеяния на нуклонах вытекает, что па долю Г. приходится ок. 50% всей энергии нуклона примерно такую же долго энергии несут Г. в пионах 2) в методе, осн. на феноменоло-гич. учёте влияния глюонного и кваркового вакуумного конденсата на параметры адронных резонансов, первый, как правило, играет доминируютцую роль. [c.500]

Член и , определяется диаграммами (рис. 6), где двойная линия отвечает распространению т. н. Д-изобары (см. Резонансы), заштрихованные треугольники изображают совокупности диаграмм, переводящих нуклонную пару- частица-дырка или Д-иэобару с нуклонной дыркой в пион. Учёт У—Д-взаимодействия приводит к нелинейной зависимости от р Ар/(1 Н--Ь ар), а > 0. [c.435]

В области энергий выше порога мезонообразования и до 10 эВ при взаимодействии пионов с протонами или нуклонами ядер наблюдается интенсивное образование квазисвязанных мезониых и барионных систем, т. н, резонансов, с временем жизни 10 22 — с. Эти [c.585]

В сильном взаимодействии П. и нейтрон имеют одинаковые свойства и рассматриваются как два зарядовых состояния одной частицы — нуклона, к-рому приписывается квантовое число изотопический спин I = /j (см. Изотопическая инвариантность). Важнейшее проявление сильного взаимодействия с участием П,— адерные силы, связывающие нуклоны в ядре. При теоретик, описании сильного взаимодействия П. плодотворным оказался подход, основанный на предположении о том, что П. окружён облаком виртуальных частиц, н-рые он непрерывно испускает и поглощает. Взаимодействие П. с др, частицами рассматривается как процесс обмена виртуальными частицами. Напр., ддерные силы и низкоэвергетич. процессы объясняются в основном обменом виртуальным пионом между нуклонами. Эксперим. данные по рассеянию П. и нейтронов более высоких энергий объясняются участием в виртуальных процессах наряду с отд. пионами групп пионов, д также разл. меэоивых резонансов. [c.165]

В третьей обласги энергии за порогом образования пиона и до 2 ГэВ длина волны у-кванта становится порядка размеров нуклона и взаимодействие происходит в осн. с одним нуклоном. В сечении фотопоглощения на свободном нуклоне четко проявляются 3 пика, отвечающие возбуждению Д (1232 МэВ)-изобары и двух частиц-резонансов—Л (1520 МэВ) и N (1680 МэВ). В том случае, когда у-гвант поглощается нуклоном, находящимся в ядре, пик, связанный с образованием Д-изобары. проявляется столь же чётко, тогда как 2 остальных сильно уширяются. Такое размытие пиков во многом обусловлено движением нуклонов в ядре. В области возбуждения Д-изобары характерно универсальное для всех ялсрсечекие — отношение о/А (в пределах точности измерений) одинаково для всех ядер от Be до U. Это свидетельствует о том, что свойства свободной Д-изобары не сильно изменяются в ядре. [c.371]

Реакции под действием у-квантов. Осн. источник у-кван-тов—тормозное излучение, имеющее непрерывный спектр. При энергиях у-квантов 10 МэВ энергетич. зависимость сечения их поглощения ядро.м характеризуется широким максимумом (см. [игаптские резонансы). При больших энергиях идут процессы выбивания нуклонов из ядра, напр, (у, п), фрагментация нуклонов в ядре и фоторождение пионов (у, J ). В делящихся ядрах с большой вероятностью идёт реакция фотоделения (у, О- В области энергий у-квантов, больших неск. десятков МэВ, фотоделение ядер становится возможным практически для всех элементов. Фото деление ядер в области промежуточных энергий ( 100 МэВ) практически всегда сопровождается вылетом достаточно большого числа нейтронов и лёгких ядерных фрагментов. [c.669]

Так, Давид в какой-то степени повлиял на тему моей кандидатской диссертации. Вскоре после моего появления в ФИАНе и опубликования двух моих работ по фоторождению пионов и рассеянию фотонов на нуклонах с учетом изобарных состояний, Давид спросил, собираюсь ли я их защищать. Это действительно входило в мои планы. Давид сказал, что Ландау критически относится к изобарам. Но-видимому, под влиянием этой информации я сделал еще несколько работ по инвариантной структуре амплитуды рассеяния частиц со спином и ее разложениям по парциальным волнам, которые и составили мою диссертацию. Позднее, когда резонансы прочно вошли в физику частиц, стало ясно, что критика Ландау была напрасной. Вместе с тем, результаты по спиновой структуре амплитуды рассеяния тоже оказались полезными и тогда же были использованы при построении дисперсионных соотношений. [c.396]

Изоспип этого резонанса / = 3/2. Соответственно величина /3 может принимать значения 3/2, 1/2, —1/2и —3/2,и согласно соотношению (4.2) его возможными зарядовыми состояниями, поскольку барионное число Б = 1, являются Q = +2, +1, О, —1. Резонанс А(1232) распадается на нуклон и пион. Их угловые распределения в с. ц. м. позволяют определить спин резонанса. Если бы он равнялся сумме спинов нуклона (J = 1/2) и пиона (J = 0), то угловое распределение было бы изотропным. Оказалось, однако, что это распределение имеет вид 1 + Зсо8 в, откуда следует, что сипи резонанса 7 = 3/2 (для J = 5/2 в этом распределении должны были бы быть члены с со8 О, для 7 = 7/2 с со8 и т. д. — увеличение спина на [c.95]

Совокупность экспериментальных данных по рассеянию и фоторождению я-мезонов на нуклонах приводит к следующей картине процесса. Сначала происходит возбуждение нуклона и образование резонансного, или т. н. изобарного, состояния нуклона, а затем быстрый распад возбужденного нуклона на нуклон и л-мезон. Возбуждение нуклона при рассеятт происходит за счет энергии падающего я-мезона,а и фоторождении нуклон возбуждается у-квантом. В остальном оба процесса происходят почти одинаково. Лри фоторождении пионов, как и в процессе рассеяния, проявляется замечательное свойство системы — резонанс, ответственный за появление максимумов при энергии 320, 770 и 1000 Мэе (см. рис, 10 в ст. Пи-мезоны). Эти максимумы сдвинуты на 150. Мэе за счет порога образования л-мезоиов в фотоядерных реакциях. [c.177]

До сих пор мы говорили о резонансах, возбуждаемых при взаимодействии между собой элементарных частиц, например Tt-мезона с протоном. Это так называемые вакуумные (свободные, элементарные) резонансы. Однако резонансы могут возбуждаться и внутри атомного ядра. Б настоящее время широко изучаются свойства ядерной А-изобары, которая возбуждается в процессе нуклонной р, п), пионной (п, 7t°, ядерной [( Не, [c.249]

Кроме рассмотренных выше (см. 112, пп. 1, 5, 6) элементарных процессов взаимодействия пионов [рождение и рассеяние л-мезонов на нуклонах, образование пионных резонансов, (л —л)-рассеяние] ядерная активность л-мезонов должна также проявляться и в более сложных процессах взаимодействия пионов с атомными ядрами, т. е. в виде пион-ядерных реакций. [c.254]

Количеств, изучение св-в пионов и их вз-ствий выполняется преим. на пучках ч-ц высокой энергии, получаемых на ускорителях. Совр. протонные ускорители дают пучки пионов (образованных в результате вз-ствия ускоренных протонов с ядрами мишени) с потоком до 10 пионов в 1 с. Наиб, специфичное для я-мезонов сильное вз-ствие характеризуется макс. симметрией, малым радиусом действия сил и большой константой связи ( ). Так, безразмерная константа, характеризующая связь пионов с нуклонами, 1%с 14,6, на три порядка превышает безразмерную константу эл.-магн. вз-ствия а=е /%с Vlз7 К процессам сильного вз-ствия пионов относятся их рассеяние нуклонами и ядрами, рождение пионов в столкновениях адронов, аннигиляция антинуклонов и нуклонов с образованием пионов, рождение пионами К-мезонов и гиперонов и др. Неупругие вз-ствия адронов при высоких энергиях ( 10 ГэВ) обусловлены преим. процессами множеств, рождения пионов (см. Множественные процессы). В области меньших энергий (0,1—1 ГэВ) при вз-ствии пионов с др. мезонами и барионами наблюдается образование резонансов, к-рые могут проявляться, напр., в виде максимумов в энергетич. зависимости полных сечений реакций [c.531]

Исследование процессов вз-ствия пионов с ч-цами и ядрами существенно для выяснения природы элем, ч-ц и определения структуры ядер. Пионы определяют периферич, часть сильного вз-ствия, в частности яд. сил. На малых расстояниях между нуклонами яд. силы обусловлены преим. обменом пионными резонансами. [c.532]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...