Ангстрема метод

Ангстрема метод 19 Анизотропия теплопроводности в случае преобладания U-процессов 90—93 [c.281]

Изучение состояния поляризации можно провести как в отраженном, так и в проходящем свете. В случае металлов преломленная волна практически поглощается в очень тонком поверхностном слое. Поэтому в данном случае целесообразно использовать измерения в отраженном свете. Наоборот, при слабом отражении от диэлектриков основным методом исследования является эллипсометрия в проходящем свете. В тех случаях, когда возможны соответствующие измерения в отраженном и проходящем свете, эллипсометрия в отраженном свете удачно дополняет эллипсометрию в преломленном свете, и наоборот. Следует отметить, что эллипсометрия позволяет не только определять оптические константы чистых поверхностей материалов, она позволяет также, исходя из непосредственно измеряемых параметров эллипса поляризации, определить характеристики тонких поверхностных пленок, возникающих вследствие адсорбции и т. д., например толщину (вплоть до долей ангстрема) и показатель преломления (с точностью до 10" ) поверХНОСТНОГО слоя. [c.64]

Параметр решетки - чрезвычайно важная характеристика. Современные методы рентгеновского исследования позволяют измерить параметр с точностью до 4-го или даже 5-го знака после запятой, т.е. до одной десятитысячной - одной стотысячной доли Ангстрема. [c.17]

Применение радиоактивных изотопов позволяет непосредственно в дорожных условиях наблюдать влияние различных эксплуатационных факторов на износ деталей автомобиля, в частности двигателя. Большая чувствительность метода позволяет измерять величину износа, например поршневых колец двигателя, в ангстремах на один километр пути автомобиля. [c.82]

В применении к металлам метод создания и анализа тепловых волн с целью определения величины а сформулирован сто лет тому назад Ангстремом. Металлический узкий и весьма длинный (теоретически предполагается бесконечно длинный) стержень с одного конца поочередно подогревается паром и охлаждается потоком воды, чем создается тепловая волна с периодом Т. По истечении достаточного промежутка времени в любой точке стержня х, расположенной примерно в центральной его части, устанавливается распределение температуры, выражающееся периодической функцией времени /(- ). Регистрация хода температуры го времени в двух соседних точках стержня и позволяет найти коэффициент температуропроводности материала стержня а. Полученное выражение для а содержит в качестве неизвестных величин коэффициент теплопроводности материала /. и коэффициент теплообмена от боковой поверхности стержня в окружающую среду а. Только знание последней величины может привести к раздельному нахождению значений X и а, а в силу известной связи последних с объемной теплоемкостью в виде I = с ,а-- к конечному определению и а, т. е. всех трех теплофизических характеристик [c.11]

Все усовершенствования метода Ангстрема, осуществленные в последующие годы, развивались не по линии учета или преодоления этого коренного недостатка метода, а хотя и в важных, но совершенно других направлениях, из которых отметим следующие [c.13]

Несмотря на указанные дефекты, метод Ангстрема в таком виде распространен во всех странах, применяется во многих работах геофизического и метеорологического характера. Такая популярность метода вызвана его простотой и доступностью в условиях природной периодичности температурного режима. Этим же и объясняется непрерывный поток работ, появляющихся на страницах многочисленных физических журналов, посвященных улучшению различных сторон метода Ангстрема. [c.14]

Нестационарные методы (измерения периодических тепловых потоков — метод Ангстрема [11]). Эти методы измерения основаны на использовании дифференциального уравнения теплопроводности. Нестационарные методы не нашли широкого применения. [c.141]

Косвенный метод исследования применяется ограниченно из-за трудности однозначно интерпретировать эффекты контраста на изображении и идентифицировать различные структурные составляющие, из-за частого возникновения артефактов, связанных с деформацией реплики при ее отделении от объекта и при различных манипуляциях с ней. Кроме того, разрешение электронно-микроскопических изображений лимитируется разрешением самой реплики, которое в лучшем случае достигает нескольких десятков ангстремов. В то же время развитие растровой (сканирующей) электронной микроскопии позволяет примерно с тем же разрешением прямо изучать поверхностный рельеф металлического образца, а также по рентгеновскому характеристическому излучению определять химический состав различных структурных составляющих и даже наблюдать картину распределения того или иного химического эле. гента по поверхности объекта. Поэтому практическая значимость косвенного метода невелика и в настоящее время ограничена электронной фрактографией. [c.50]

Развитие аналитических методов в электронной микроскопии. Современный электронный микроскоп все более становится аналитическим прибором благодаря разработке и применению различных приставок и прежде всего приставок для локального химического анализа. Наиболее распространена приставка для анализа характеристического спектра рентгеновских лучей, возникающих при взаимодействии быстрых электронов с исследуемым образцом. Трудности количественного определения содержания того или иного элемента связаны с необходимостью эталонирования экспериментальных спектров (для эталонирования необходимо точно знать толщину фольги, объемную долю исследуемой фазы и т. д.). В приборах новейших конструкций локальность определения химического состава, ограниченная размерами падающего на образец электронного пучка, достигает десятков ангстремов. Поэтому весьма перспективны растровые (сканирующие) электронные микроскопы просвечивающего типа, снабженные такой приставкой наличие интенсивного электронного зонда малого [c.61]

Полуограниченный стержень. Периодически изменяющаяся температура. Метод Ангстрема [5—10] [c.137]

См. также работу [32], в которой рассматривается соотношение между методом Ангстрема и двумя методами Неймана. Следует отметить, что методы, изложенные в этом параграфе, позволяют совершенно не учитывать начальное распределение температуры в стержне. [c.145]

По отношению к прозрачной фазовой пластинке контраст изображения увеличивается в ]/Л раз. В принципе при N = 2500 d = 3,4) можно наблюдать разности хода порядка ангстрема при контрасте, равном 0,1. Чтобы это осуществить на практике, прибор нужно полностью защитить от паразитного света, что представляет громадные затруднения (это осуществляется, например, при изучении дефектов полировки объектива коронографа). Метод фазового контраста позволяет тем не менее получить высокую чувствительность при условии, что сама оптическая система достаточно хороша — свет в ней рассеивается очень слабо. [c.111]

Обычное требование при всех методах высокотемпературной вакуумной металлографии — создание остаточного давления. Если нагрев производить в контролируемой атмосфере, содержащей нейтральные или активные среды, то на поверхности образцов возникают пленки различного состава. Это позволяет выявлять строение металла и сплава, изучать коррозионные свойства"составляющих, фиксировать кинетику процесса окисления и т. д. Образованные на поверхности пленки толщиной в несколько сотен ангстремов окрашивают поверхность в различные цвета, меняющиеся при изменении температуры нагрева. [c.241]

Для исследования металлографических объектов в электронном микроскопе просвечивающего типа используются прямой и косвенный методы. Прямой метод заключается в исследовании очень тонких слоев металла (фольг), прозрачных для пучка электронов. Этим методом удается обнаружить различные дефекты в кристаллической решетке, главным образом дислокации. Косвенные методы исследования структуры осуществляются с помощью отпечатков-реплик, которые воспроизводят рельеф поверхности шлифа. Реплики получают нанесением на поверхности шлифа раствора фотопленки в амилацетате или путем напыления угля в вакууме. Полученная тем или иным способом реплика отделяется от шлифа при погружении образцов в травящий раствор, после чего ее помещают в электронный микроскоп. При прохождении электронного луча через реплику благодаря неодинаковому рассеянию электронов в разных ее участках на экране электронного микроскопа воспроизводится рельеф поверхности шлифа. Разрешение, достигаемое на репликах, составляет от нескольких десятков до нескольких сотен ангстремов. [c.53]

Абеля теорема 31 Ангстрема метод определения ко-эфиииентов теплопроводности и теплообмена 50 [c.286]

Метод Ангстрема [12]. В методе Ангстрема (метод те.мпературнои волны) температура на [c.285]

Метод Ангстрема [9.14]. В методе Ангстрема (метод температурной волны) температура на одном конце длинного цилиндрического образца меняется по синусоидальному закону. Измеряется затухание температурной волны и фазовый сдвиг температуры в образце (рис. 9.12). Если в точке х = О отклонение температуры образца от средней температуры меняется во времени по закону Т (0) = То sin (i>t, то в пренебрежении тепловыми потерями изменение температуры на расстоянии х будет определяться формулой Т х) = То ехр (—Yм/2ссх) sin (го/ — )/оз (2ах)). В этих условиях коэффициент температуропроводности можно найти или по затуханию волны 1/А, (х) —ехр (—Yа> 2ах) или по фазовому сдвигу ф (х) =Ytt>l2ax, т. е. со = шх /[2 (1пХ) М == тх /2 f [8]. Этот метод [c.61]

Stot результат мы могли бы получить непосредственно, так же как в дискуссии метода Ангстрема. Предположим, что по истечении достаточного времени температура в теле становится периодической-. - Тогда она должна выражаться членами вида [c.59]

Определение коэфнциентов теалопроводности и теплооб меаа ари помощи коротких стержней по методу Неймана. Вебер в своей работе О теплопроводности железа и нейзильбера ) описал ряд экспериментов, проведенных им по методу , предложенному Нейманом в его лекциях. Идея этого метода та же, что о метода Ангстрема, но только в данном случае периодически изменяют температуру обоих концов стерщня, так что математическим решением врдачи является решение, приведенное в предыдущем параграфе. [c.82]

Метод Р, с, в. используется для исследования структуры ТОНКИХ приповерхностных слоёв монокристаллов, деформированных в результате выеш. воздействий (диффузии примесей, ионной имплантации, эпитаксиального наращивания плёнок разл, состава и т. д.). Этим методом изучают также структурное состояние примесных атомов в кристаллах и адсорбиров. слоёв на его Поверхности, определяют степень аиорфизации приповерхностных слоёв, измеряют разбухание кристал-лич. структуры, приводящее к сдвигу атомных плоскостей по сравнению с исходным положением на малые доли ангстрема. [c.364]

Чтобы завершить рассмотрение особенностей метода, отметим его основные недостатки. Они обусловлены тем, что значения длин волн электронов, получаемые в современных электронографах с ускоряющим напряжением в несколько десятков киловольт, составляют сотые доли ангстрема, что меньше длин волн, применяемых рентгеновских лучей. Поэтому углы дифракции, определяемые по уравнению Вульфа - Брэгга, очень малы. Например, для межплоскостного расстояния 0,1 нм при длине волны 0,005 нм (ускоряющее напряжение порядка 50 кВ) угол дифракции составляет всего около 1,5 град. Вследствие этого разрешающая способность по этому методу ниже и меньше точность определения меж-плоскостных расстояний, чем при использовании рентгенографии. [c.23]

В своей работе О теплопроводности железа и нейзильбера Вебер [33] описал ряд экспериментов, проведенных им по методу, предложенному Нейманом в его лекциях. Идея этого метода та же, что и идея метода Ангстрема (см. 4 настоящей главы), но в данном случае периодически изменяют температуру обоих концов стержня. Конец А стержня АВ поддерживается при температуре и,, а конец В — при температуре V2 в течение интервала времени О изменение температур продолжается достаточно долго, то влияние начального распределения температур исчезнет и возникающее установившееся периодическое колебание температуры можно исследовать методом, изложенным в 6 гл. III. [c.147]

Третий из осуществленных нами методов измерений конлексных характеристик основан на использовании температурных волн иной конфигурации — плоских температурных волн, распространяющихся вдоль оси цилиндрического образца. Применение таких температурных волн для измерений температуропроводности хорошо известно для длинных иолубесконечных образцов — это метод Ангстрема, для коротких образцов (пластины) —метод О. А. Кра-ева и А. А. Стельмах [17]. Как тот, так и другой метод при условии измерения мощности, что легко осуществить в случае электронного нагрева, могут быть использованы в качестве комплексных методов, дающих не только температуропроводность, но и теплопроводность (или теплоемкость). Метод измерения комплекса тепловых свойств, основанный на варианте метода Ангстрема, был осуществлен и исследован А. Н. Нурумбетовым и Л. П. Филипповым. Мы остановимся на иной разновидности метода, предназначенной для сравнительно коротких образцов. [c.123]

Систематические ошибки а) субъективные ошибки измерения кривизны и профиля линий на рентгенограмме, связанные с различием положений центра тяжести и максимума линии, точечностью линии, смещением соседних линий (наложением кривых интенсивности) б) ошибки аппаратуры износ и старение аппаратуры, влияние конструкции и метода съемки, однородное или неоднородное сжатие пленки, эксцентриситет образца, кривизна пленки, неточность фокусировки, связанная с формой и расположением образующей, положение экватора пленки, наклон первичного пучка лучей, аксиальное и экваториальное расхождение пучка лучей, высота образца (наложение конусов интерференции), точность угловых измерений, сдвиг счетчика, регистрация импульсов, поглощение или пропускание лучей образцом, температура образца, преломление рентгеновских лучей в образце в) ошибки процесса измерения-, неточные шкалы приборов, неточности в угловых экстраполяционных функциях, зависимость поправки на преломление от состояния кристаллов, неопределенность длины волны, асимметрия спектральных линий, неточность абсолютного значения Х-единицы или ангстрема. [c.642]

ПОМОЩЬЮ методов классической механики, т. е. теория является неадекватной для систем разреженных газов, где становятся важными квантовомеханические эффекты при взаимодействиях типа частица — частица. Когда де-бройлева длина волны Х = Ь1ти (к — постоянная Планка, т — масса частицы ни — скорость частицы) становится порядка величины, соизмеримой с размером частицы или больше (около 1 ангстрема или больше), квантовомеханические эффекты становятся важными. При низких температурах для легких частиц (гелий при температуре порядка 100° К или меньше) эти эффекты становятся значительными. Для области гиперзвуковой аэродинамики такие эффекты являются пренебрежимо малыми для большинства, если не для всех ее задач. [c.368]

Процесс восстановления тетрахлорида < титана сложен. В результате реакций, идущих с выделением большого количества тепла, возникают местные перегревы до температуры спекания титака. Поэтому получается спекшаяся масса металлических зерен, изобилующая огромным количеством глубоких извилистых капиллярных пор диаметром от нескольких миллиметров до единиц Ангстрема. Величина удельной поверхности губки колеблется от 0,1 до 0,4 Поры заполнены магнием и его хлоридом. Соприкасаясь с воздухом, хлорид магния поглощает влагу и при нагревании образуется окись. Поэтому единственным рациональным методом очистки является обработка губки при давлении 0,1 —0,005 мм рт, ст. и высокой температуре (вакуумная сепарация). [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...