Полуограниченный стержень

I 16] НЕОГРАНИЧЕННЫЙ и ПОЛУОГРАНИЧЕННЫЙ СТЕРЖЕНЬ 47 [c.47]

Полуограниченный стержень ж > 0. Теплообмен на поверхности ж = 0. Температура среды а os ш . Начальная температура равна гулю. В данном-случае берем г в виде интеграла [c.226]

Термические методы стационарного режима, металлы. В этом случае обычно используется металлический образец в форме стержня, концы которого поддерживают при различных температурах. Полуограниченный стержень рассматривается в 3 гл. IV, а стержень конечной длины — в 5 гл. IV. [c.32]

Полуограниченный стержень. Периодически изменяющаяся температура. Метод Ангстрема [5—10] [c.137]

Полуограниченный стержень рассматривается в [30J. [c.144]

Полуограниченный стержень, движущийся в направлении его продольной оси со скоростью U. Конец х=0 поддерживается при постоянной температуре 1>1. Решение, справедливое как для положительных, так и для отрицательных значений U, имеет вид [c.149]

Полуограниченный стержень, движущийся в направлении его продольной оси со скоростью U. Плоскости х = Q и х=21 поддерживаются при постоянных температурах, равных соответственно Vi и 2- Искомое решение имеет вид [c.149]

Если в формуле (П1-33) положить I = сх), то получим полуограниченный стержень, температурное поле которого описывается уравнением [c.190]

Полуограниченный стержень. Определим поле температуры Т х) и расход тепла ( о через полуограниченный стержень а О, на конце которого х = 0) поддерживается постоянная температура Г (ж = 0) = ТQ, а собственное излучение поверхности стержня подчиняется степенному закону ооб = сГ". [c.105]

Постановка задачи. Дан полуограниченный стержень, боковая поверхность которого имеет тепловую изоляцию. Температура стержня везде одинакова и равна Т начальная температура). В начальный момент времени конец его помещен в среду с постоянной температурой Тс> То. Теплообмен между окружающей средой и неизолированным [c.181]

ПОЛУОГРАНИЧЕННЫЙ СТЕРЖЕНЬ БЕЗ ТЕПЛОВОЙ ИЗОЛЯЦИИ [c.186]

Постановка задачи. Имеется тонкий полуограниченный стержень [c.322]

Если величина 5 = /(х) будет достаточно большой, то поставленная задача будет аналогична задаче охлаждения системы тел (составной полуограниченный стержень), на границе соприкосновения которых поддерживается постоянная температура и имеется отрицательный источник тепла. Поэтому решения дифференциальных уравнений (1) и (2) ищем в виде [c.424]

Зная температуру термометра и температуру стенки, можно определить температуру измеряемой среды te или по температуре среды и температуре стенки оценить температуру термометра [4]. Следует еще раз отметить, что эти расчеты носят приближенный, оценочный характер, так как реальные термометры имеют конструкцию более сложную, чем полуограниченный стержень. Кроме того, в выражении (8.1) учитывается только передача теплоты теплопроводностью. Можно приближенно считать, что передача теплоты по термометру только за счет теплопроводности имеет место при измерении температуры жидкостей, полностью заполняющих пространство, в котором расположен термометр. [c.70]

Постановка задачи. Если неограниченное тело рассечь плоскостью, то по обе стороны от нее расположатся два полуограниченных тела. Примером полуограниченного тела может служить сухой грунт, прогреваемый с поверхности. Свойствами полуограниченного тела в начальный период прогрева обладают стены зданий и печей, плоские участки теплоизоляционных покрытий, достаточно длинный цилиндрический стержень, изолированный со стороны боковой поверхности, а также тела любой другой формы, если радиус кривизны поверхности много больше толщины прогретого слоя. [c.42]

НЕОГРАНИЧЕННОЕ И ПОЛУОГРАНИЧЕННОЕ ТВЕРДОЕ ТЕЛО И СТЕРЖЕНЬ [c.36]

Исследуются условия возникновения неограниченных низкочастотных резонансов при взаимодействии упругой двухмассовой системы с упругим основанием. Система включает упругий стержень, связывающий массивное тело Mi с жестким, занимающим на поверхности среды произвольную область JTi штампом М2. В качестве основания рассматривается полуограниченная среда, имеющая критическую частоту распространения волн (слой, пакет слоев и т.д.). [c.156]

Из изложенного в п. 5.1.4 следует, что исследование резонансных свойств системы упругий нагруженный массами стержень — полуограниченная среда сводится к согласованному решению краевой задачи (5.1.9), (5.1.10) и краевой задачи о колебании полуограниченной среды, на поверхности которой должны выполняться условия (5.1.11) и (5.1.12). [c.157]

Имеем тело, с одной стороны ограниченное плоскостью yz, а с другой стороны простирающееся в бесконечность. Такое тело называют полуограниченным телом, например, бесконечно длинный стержень, боковая поверхность которого имеет идеальную изоляцию. [c.74]

Примером полуограниченного тела может служить длинный стержень, боковая поверхность которого изолирована, при условии, что толщина и ширина стержня незначительны по сравнению с длиной. В предыдущей главе было показано, что распространение тепла при малых значениях числа Фурье происходит аналогично распространению тепла в полуограниченном теле. [c.148]

Постановка задачи. В качестве примера полуограниченного тела может служить тонкий длинный стержень с тепловой изоляцией боковой поверхности. В начальный момент времени конец стержня помещается в среду, температура которой есть некоторая заданная функция времени = fix). Теплообмен между неизолированным кон- [c.313]

Постановка задачи. Дан полуограниченный тонкий стержень, боко- [c.348]

Постановка задачи. Ограниченный стержень приведен в соприкосновение с полуограниченным стержнем, имеющим другие термические коэффициенты. Боковые поверхности стержней имеют тепловую изоляцию. В начальный момент времени свободный конец стержня мгновенно нагревается до температуры Т , которая поддерживается постоянной на протяжении всего процесса нагревания граничное условие первого рода). Найти распределение температуры по длине стержней. [c.369]

Рассмотрим задачи, причиной нелинейности которых является граничное условие. С этой целью определим поле температуры Т и плотность теплового потока с через полуограниченный тонкий стержень (площадь поперечного сечения Р, периметр П, максимальный диаметр d), на конце которого поддерживается постоянная температура Го, а собственное излучение поверхности подчиняется степенному закон) [c.214]

Полуограниченныв стержень аз>0. Конец ас = 0 поддерживается при температуре а os г. Начальная температура равна нулю. Рассмоярим интеграл [c.224]

Полуограниченный -стержень ж > 0. Теплообмен при as = О со средой постоянной температуры Гд. Начальная теише-ратура равна нулю. В данном случае мы берем [c.225]

Полуограниченный стержень ос > — а. Стержень от ас= —а до йс = 4 из одного материала, отас = 0 и до бесконеч-вости — из другого. Конец ж. = —а поддерживается при постояй-ной температуре t Начальная температура равна пулю. Будем относить, согласно обычным обозначениям, величины К , с , к интервалу — а < ж < О и К , с , к интервалу а > 0. [c.227]

Полуограниченный стержень л > О с нулевой начальной температурой. При t>Q граница л = О noдdepжuвaem я при постоянной температуре Vq. Здесь функция и должна удовлетворять уравнению (2.6), обращаться в нуль при = О и иметь значение V e при х = 0 и > 0. [c.135]

Полуограниченный стержень. Случай установившейся температуры. Метод Форбса [c.136]

Неограниченный в полу ограниченный стержень. Решения для неограниченного и полуограниченного стержня могут быть на йдены таким же способом. Так же как и в кольце Фурье, поперечное сечение стержня предполагается настолько малым, что температура во всех точках сечения может приниматься такой же, как и температура в центре сечения. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...