Сфероид в сопротивление

С ростом размеров (при Го>2 мм), пузырьки при всплытии начинают постепенно деформироваться в сплющенные сфероиды. В этом случае коэффициент сопротивления становится большим в направлении малой оси сфероида, чем в направлении большой оси. [c.53]

Эта сила меньше силы, действуюш ей на сферу радиуса, равного экваториальному радиусу сфероида. То, что эта сила меньше, представляется естественным, так как площадь поверхности и объем сплюснутого сфероида меньше, чем для сферы. Относительная малость этого снижения сопротивления также неудивительна, так как полярные области сферы вносят малый вклад в ее сопротивление следовательно, частичное удаление этих областей не оказывает существенного влияния на сопротивление. [c.168]

Для сравнения сопротивления сплюснутого сфероида и сферы радиуса а запишем уравнение (4.26.34) в виде [c.174]

Для сравнения сопротивления вытянутого сфероида и сферы с тем же экваториальным радиусом Ъ запишем (4.30.8) в виде [c.181]

Сопротивление сфероида, осаждающегося в цилиндрической трубе [c.391]

Сфероидизация значительно увеличивает скорость ползучести стали, на временном сопротивлении сказывается меньше, снижая его на 10—15%. Относительное сужение и относительное удлинение повышаются. На ударной вязкости сфероидизация отражается обычно слабо, однако в тех случаях, когда сфероиды образуются преимущественно по границам зерен, ударная вязкость снижается. [c.163]

Перлит в указанных сталях состоит из чередующихся пластинок феррита и цементита. При длительном воздействии высоких температур цементит меняет пластинчатую форму на круглую, постепенно превращаясь в сфероиды. Входящий в состав перлита феррит сливается с основной ферритной массой, а мелкие частицы цементита превращаются в более крупные (коагулируют), образуя скопления структурно свободного цементита. С увеличением степени сфероидизации снижаются прочность стали и сопротивление ползучести. [c.422]

Жидкость. Гидравлика изучает, как правило, законы движения жидкостей, протекающих со скоростью, значительно меньшей скорости распространения звука. В этих условиях законы движения жидкостей можно с некоторыми коррективами распространить и на газы. Тогда ниже под обобщающим термином жидкость будем подразумевать газы, а также жидкости, способные сохранять свою форму при незначительных объемах (капля-сфероид). Эти виды жидкостей имеют некоторые общие физико-механические свойства. Так, газы и особенно капельные жидкости оказывают значительное сопротивление всестороннему сжатию. Однако при этом объем газов значительно уменьшается, а объем капельных жидкостей в большинстве случаев почти не изменяется. В связи с этим иногда газы называют сжимаемыми, а капельные жидкости — несжимаемыми жидкостями. Как сжимаемые, так и несжимаемые жидкости слабо сопротивляются деформациям сдвига [c.9]

Когда такое отсутствие сопротивления рассматривается наряду с внутренним движением жидкости внутри и вокруг этих колец, то оказывается, что они дают нам пример, и я верю — единственный, котором теория линий тока хорошо применима к движению в вязкой жидкости. Форма массы движущейся вперед жидкости не совпадает с массой кольца, а имеет вид сплющенного сфероида, намного большего, чем кольцо, которое он охватывает. Этот сфероид подобно кольцу постоянно увеличивается, однако в любой момент имеет определенную форму, и движение воды, его окружающей, является таким же, [c.264]

На рис. 2.8 приведены относительные значения бокового сопротивления в зависимости от аналогичного фактора формы. Пунктирной линией нанесены точные результаты для сфероидов. Относительный коэффициент бокового сопротивления можно вычислять по формуле [219] [c.72]

О (6/Z) . Значения сопротивления сфероида в бесконечной среде, т. е. lQ7i iU/ K + a Lx), находятся либо из табл. 7.5.1, либо из табл. 5.11.1. [c.388]

Сопротивление сфероида в пуазейлевом потоке, или перепад давлений, обусловленный осаждением сфероида в цилиндрической трубе [c.391]

Некоторые значения параметра сопротивления, равного отно-шению сопротивления сфероида к его сопротивлению в безгра- [c.383]

Круглая струя жидкости с осесимметричными свободными границами представляет собой исторический и уникальный пример безвихревого течения, поле скоростей которого было точно описано с помощью аналитических функций. В других случаях, в том числе и в случае осесимметричных трехмерных течений, не существует формул, аналогичных полученным в двумерной теории. Важный вклад в строгую математическую теорию трехмерных струй и каверн внесли Рябушинский [62], Гилбарг [29], Серрин [72, 73], Гарабедян, Леви и Шеффер [23] и др. Однако практический расчет осесимметричных свободных струйных течений по-прежнему основан на разнообразных приближенных методах. К ним относятся, например, два метода расчета полей течения и сил с помощью замены каверны телом, близким по форме к телу Рэнкина, определяемому методами распределения источников — стоков [59, 89], а также релаксационные [53, 77] и электролитические [67] методы расчета осесимметричных течений. Гарабедян [22] предложил итерационный метод аппроксимации функции тока и использовал его для расчета поля кавитационного течения и сопротивления круглого диска по модели Рябушинского. Сопротивление дисков, конусов и других тел рассчитывалось по известным распределениям давления для аналогичных двумерных профилей [4, 58, 60]. В случае кавитационных течений для трехмерных аналогов двумерных тел получаются другие формы каверн. Однако распределения скоростей (и следовательно, давления) на смоченной части эллипсов и сфероидов подобны. Поэтому для тел с затупленной носовой частью лобовое сопротивление определяется с достаточной точностью. Наоборот, результаты для клина и конуса с одинаковым углом при вершине различны. [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...