Девиация точки

Определение ускорения движения точки векторным способом. Девиация точки [c.84]

Векторы AM, и ВО — соответственно относительная и переносная девиации точки М. [c.146]

Теперь установим связь между абсолютной, относительной и переносной девиациями точки М. [c.146]

Если окажется, что величина девиации зависит от работы двигателя, то необходимо определить девиацию на восьми курсах при работающем двигателе. На самолет, стоящий на площадке, устанавливают девиационный пеленгатор (линия О—180 должна совпадать с продольной осью самолета) и ставят самолет в линию полета на курс 0°. Для этого на шкале визира пеленгатора устанавливают отсчет курсового угла для магнитного курса 0° и провертывают самолет до тех пор, пока ориентир не попадет в плоскость визирования. Затем, дав компасам успокоиться в течение 2—3 мин., отсчитывают компасные курсы. Разность между магнитным курсом, на который был установлен самолет, и компасным курсом является девиацией. То же са1 ве производят на остальных семи курсах. В результате получают таблицу девиации для проверяемых компасов. [c.167]

Эпюра моментов, полученная по формулам (7.2.32), представлена на рис. 98,6. Смещение конца консоли 1,85 сл(, девиация сечения г/ = 0,0242. В соответствии с полученной эпюрой моментов и учетом продольных сил определены дополнительные фиктивные моменты, действующие в точках 1—5 (рис. 98, в). [c.183]

Далее опять определяем смещения точек 1—5 с учетом заданных и дополнительных нагрузок. На рис. 98, г показана упругая линия стержня в этом случае. Прогиб конца консоли равен. 1,95 см, а девиация концевого сечения составляет 0,0256. [c.184]

Силами, де. ствующими на точку М, являются притяжение А Земли и натяжение Т нити. Эти две силы не уравновешиваются, так как точка М не совершает абсолютного прямолинейного и равномерного движения. Сила Т по абсолютной величине равна, а по направлению противоположна той силе, которую мы называем силой тяжести весом) mg материальной точки. Угол а, который образует направление ОМ отвесной нити с силой притяжения А, есть то, что называют девиацией (отклонением) вертикали вследствие вращения Земли. Если бы Земля не вращалась, то силы Л и Г = mg были бы уравновешены. Тогда они были бы равны и противоположно направлены, и угол а был бы равен нулю. [c.250]

Если плоскость (Р) поворачивать вокруг вертикали, то в каждом азимуте будет иметь место различная девиация, так как а, а следовательно, и Fj зависят от этого азимута. [c.194]

В действительности вес Р превосходит силу Fj, и девиация меняет знак в соответствии со знаком г . Девиация достигает своего абсолютного максимума вместе с силой Fj, т. е. когда а = 0, или, иначе, когда плоскость (Р) содержит F и совпадает, следовательно, с плоскостью меридиана. В этом частном случае р есть угол между земной осью (север — юг) и направленной вниз вертикалью или дополнение широты места (до 90°). Если обозначить широту через L, то получим, в зависимости от направления вращения Гц, [c.194]

Все эти явления вытекают из предыдущей теории. Правда, в предыдущих расчетах мы не учитывали влияния рамы, которая совершает колебания вокруг ребер призм вместе с осью тора. Легко, однако, убедиться в том, что рама не оказывает заметного влияния на величину девиации. В самом деле, единственными новыми силами, которые нужно было бы учесть в относительном движении оси тора, будут силы инерции переносного движения и сложные центробежные силы для всех точек рамы. Силами инерции переносного движения можно пренебречь вследствие малости угловой скорости вращения Земли, а сложных центробежных сил, имеющих сколько-нибудь заметную величину, нет, так как рама не участвует во вращательном движении тора. [c.196]

Девиация в плоскости меридиана будет поэтому определяться той же формулой, что и прежде [c.197]

Пример 1. Если материальной точке, движущейся по эллипсу около некоторого центра, сообщить незначительную скорость av в направлении нормали в тот момент, когда она проходит через один из концов большой оси, то легко найти, что тангенциальная девиация по истечении четверти периода [c.279]

Предположим сперва, что силовое поле симметрично относительно некоторой оси и что точки О, О расположены на этой оси, причем соответствующие скорости пусть будут V, V . Пусть а точке О под прямым углом к оси приложен такой импульс оО, что угол отклонения оси составит лб, а последующая поперечная девиация в точке О составит Точно так же пусть при обращенном движении поперечный импульс v W, приложенный в точке О, производит поперечную девиацию р в точке О. Теорема, выражающаяся формулой (6), утверждает, что [c.280]

Так как предполагается, что ось х направлена к северу, то знак этого выражения показывает, что речь идет об отклонении тяжелого тела к югу. Достаточно посмотреть на второе из равенств (51), чтобы убедиться, что эта вторая девиация будет значительно меньше восточной ). [c.122]

Оценка влияния сопротивления воздуха на деривацию падающего ТЯЖЕЛОГО ТЕЛА. Закон изменения деривации (60) в зависимости от времени или, что одно и то же, в зависимости от пропорционального ему аргумента прямо следует из того, что скорость t, вначале равная нулю, на основании соотношения (59) остается всегда отрицательной, так что деривация С постоянно убывает, а так как при 1 = 0 деривация тоже равна нулю, то она остается всегда отрицательной при х О. Если при этом мы вспомним, что ось 2г здесь направлена к западу (предыдущий пункт), то увидим, что — С дает как раз ту восточную девиацию падающего тяжелого тела, которая происходит от вращения Земли и для которой в п. 26 мы уже получили первое приближенное значение, не принимая во внимание сопротивление воздуха. Уравнение (60), наоборот, учитывает также и это важное физическое обстоятельство. Интересно количественно оценить эффект этого сопротивления воздуха, сравнивая восточную девиацию 8 = — С, получаемую из уравнения (60), с аналогичной девиацией В в пустоте. [c.127]

Центробежные моменты инерции (моменты девиации). Остановимся на только что отмеченном обстоятельстве если прямая а, проходящая через точку О, не является перманентной осью вращения, а начальная угловая скорость совпадает с ней по направлению, то ось мгновенного вращения при движении тела по инерции будет смещаться тотчас же после начала движения из своего начального положения а. Чтобы несколько выяснить причины этого явления, посмотрим, нельзя ли добавить (к возможным внешним активным силам с результирующим моментом относительно точки О, равным нулю) новую силу, которая препятствовала бы оси а перемещаться и вынуждала бы твердое тело перманентно вращаться вокруг нее с заданной начальной угловой скоростью. [c.90]

Первая и главная из них возникала вследствие быстрого накопления угловых погрешностей системы из-за самопроизвольного ухода гироскопов. Ориентировочные оценки, которые можно было сделать уже в то время из чисто геометрических соображений, показывали, что угловая погрешность ориентации оси ротора гироскопа в одну дуговую минуту может приводить в такой системе к ошибке определения места судна, равной одной морской миле ( 1,85 км). Поскольку лучшие образцы свободных гироскопов имели скорость ухода примерно на уровне 300—600 дуговых минут в час, следовало ожидать, что скорость накопления ошибки определения места предлагаемым устройством будет многократно превосходить даже максимальную скорость хода судна (20—30 миль в час.). Чтобы система была пригодной к использованию, необходимо было, следовательно, изыскать возможность сокращения рассматриваемой погрешности на три-четыре порядка. В возможность достижения этого на обозримом отрезке времени в то время трудно было поверить. Другим и притом принципиальным препятствием к осуществлению навигации рассматриваемым методом был известный уже в то время факт наличия у гиромаятника скоростной и баллистической девиаций. Способ устранения этих девиаций еще не был открыт. [c.179]

Так как при вьшолнении этой операции не допускается наличия посторонних магнитных масс вблизи самолета, то после каждой установки самолета на заданный угол тягач отгоняют на расстояние в несколько сот метров. За весь цикл эта операция повторяется многократно, поэтому процесс списывания девиации довольно трудоемкий. [c.20]

Подобным же образом можно выразить девиации нормали плоскости, припоминая, что внутренняя девиация нормали равна и противоположна девиации соответствующей ей жидкой линии. Если назовем через [, девиацию нормали плоскости и отложим на этой нормали длину г, проложения которой по осям суть х, у, 7., то получим формулы [c.38]

Если девиация магнитного ко.мпаса на различных курсах имеет значительную величину, то ее уменьшают при помощи девиационного прибора. Для этого самолет устанавливают на магнитный курс 0° и, вращая поперечные магниты девиационного прибора при помощи отвертки, изготовленной из антимагнитного материала, доводят девиацию компаса до нуля (фиг. 138,а). Затем, установив самолет на магнитный курс 90°, вращением продольных магнитов доводят девиацию и на этом курсе до нуля (фиг. 138,6). После этого устанавливают самолет на магнитный курс 180° и, если на этом курсе наблюдается девиация, то ее уменьшают до половины, вращая, поперечные магниты (фиг. 138,в). Установив затем самолет на магнитный курс 270°, уменьшают имеющуюся девиацию до половины, вращая продольные магниты (фиг. 138,г). Наконец, последовательно устанавливая самолет на магнитные курсы О, 45, 90, 135, 180, 225, 270 и 315°, отсчитывают и записывают остаточную девиацию для каждого курса. [c.168]

Таким образом, мы видим, что отношение 8/8, при т О стремится к единице, как это можно было и прямо предвидеть, так как сопротивление воздуха сказывается тем Merfbme, чем меньше промежуток времени, в течение которого оно действует. Более того, мы видим, что когда эта продолжительность t падения будет достаточно короткой и, следовательно, достаточно малым будет соот-ветствуюш,ее значение (57) аргумента х, отношение 8/8д будет отличаться от своего предельного значения, равного единице, на Если такой поправкой можно пренебречь, то влияние сопротивления воздуха на восточную девиацию падающего тяжелого тела становится неощутимым, поэтому вполне законным будет от него отвлечься, как это и было сделано в предыдущем параграфе. [c.129]

Девиация Пусть точка М, определённая радиусом-вектором г, описывпет некаГорую криволинейную траекторию (фиг. 45) и пусть [c.64]

Помимо величины запаса статической устойчивости и величины неустойчивости, рассмотрены и другие критерии выбора и сравнительной оценки походок. Одним из них явился критерий оценки походок по их комфортабельности. В работах [4, 5] показано, что, несмотря на полную развязку корпуса экипажа от неровностей дороги, достигаемую автоматической адаптацией движителей, движение экипажа не будет полностью комфортабельным. В результате перераспределения весовых нагрузок в ногах экипажа, возникающего в процессе шагания, а также в силу того, что как сами ноги, так и грунт обладают некоторой упругостью, возникают вертикальные смещения точек подвеса ног к корпусу и связанные с этим девиации корпуса — его угловые и линейные (по вертикали) отклонения от заданного положения в пространстве. Здесь свойство переменности структуры экипажа приводит к тому, что, помимо необходимости рассмотрения многократной статической неопределенности системы при нахождении опорных реакций в ногах, следует учитывать изменение кратности этой неопределенности при каждом подъеме или постановке одной, двух и даже трех ног шагающей машины одновременно. [c.33]

Амплитуда изменения фазы т наз. индексом угл. модуляции или девиацией фазы. Макс. отклонение частоты, определяемое из (2) и (3) как Дю = тО, наз. девиацией частоты. При гармонической модуляции фазомодулиро-ванное колебание с индексом модуляции т полностью совпадает с частотно-модулированным колебанием с девиацией частоты До) = /иО. Различие между фазовой и частотной модуляцией обнаруживается при модуляции спектром частот. При фазовой модуляции индекс модуляции не зависит от частоты модулжщи (т = onst), а девиация частоты пропорц. частоте модуляции (Дш = тП). При частот- [c.264]

Автоматический выбор длины выдвижения опускающейся ноги по сигналу опорного сенсора связан с проблемой накопления ошибки сенсоров. Б результате некоторой податливости грунта и упругостей в конструктивных элемеетах движителя происходит некоторое уменьшение вертикальной осадки движителей по мере перемещения их относительно Kopnj a вследствие переменности нагрузки на них при изменении положения проекции центра масс корпуса относительно опорного многоугольника. Одновременно с этим происходит и некоторое малое измене-, ние угловой ориентации наложения корпуса в пространстве (девиация). Б то же время вновь опускающаяся нога ставится в свободном ненапряженном состоянии на недеформируемый грунт. Последующее увеличение нагрузки на эту ногу и соответствующая осадка точки ее подвеса обусловливают дополнительную осадку всего корпуса. Процесс повторяется при [c.603]

Суть явления может быть понята на примере гармонических колебаний точки подвеса (рис. 7) когда приложенная к маятнику инерционная сила —mwy, создающая момент вокруг вертикальной оси, изменяет свой знак на обратный, одновременно изменяется и знак плеча а , на котором эта сила действует, в результате чего знак момента остается неизменным. Поэтому и среднее за период качки значение момента инерционных сил вокруг вертикальной оси отнюдь не обращается в нуль, несмотря на то, что среднее значение самой силы за период колебаний равно нулю. Это и явилось непосредственной причиной повышенных отклонений компаса на качке, названных интеркардинальной девиацией. За чрезмерно большие девиации, которым был подвержен первый компас Аншютца при сильном волнении моря, он был окрещен компасом для хорошей погоды и вскоре был снят с вооружения. Механика воздействия периодических моментов на показания гирокомпаса впоследствии (1920) явилась темой диссертационной работы М. Шулера Пока же начались упорные поиски путей преодоления этого недостатка прибора. [c.152]

Приложим теперь свойства исследованного конуса к нашему кинематическому вопросу. Каждой образующей конуса удлинения е будет соответствовать на той же полости другая образующая с тем же удлинением , расположенная таким образом, что плоскость, проходяихая через обе обра-ззшщие, пройдет через характеристику оси вращения. Если при данном вращении одна образующая будет соответствовать не изменяющей направления линии, то другая будет нормалью соответственной ей плоскости при этом при данном направлении вращения частицы всегда можно сказать, которая из образующих соответствует линии и которая нормали для этого стоит только припомнить, что девиация линии совершается от радиусов меньшего удлинения к радиу- ам большего удлинения, а девиация нормали — наоборот. [c.51]

И нормаль соответствующей ей плоскости. Чтобы найти две другие, не изменяющие направлений линии, проводим плоскость, перпендикулярную к я эта плоскость рассечет конус постоянных направлений или по одной линии, которая есть характеристика я, или по этой линии и еще по двум другим линиям и с. Так как характеристика линии а не должна, вообще говоря, сохранять от внутренней девиации угол с линией а, то в первом случае будет для данного вращения существовать только одна не изменяющая направления линия а и одна нормаль а не изменяющей направления плоскости во втором случае мы будем имст1> три не изменяющие направления линии а, с и три не изменяющие своего направления плоскости, проходящие через эти линии. Нормали Ь и с к плоскостям ае и аЬ будут лежать на линии пересечепия конуса постоянных направлений с плоскостью, перпендикулярной к , и будут обладать тем свойством, что плоскости ЬЬ и сс пройдут через характеристику оси вращения. Нз указанного построения образующих Ь и Ь, с и с следует, что если пара образующих а и а лежит на полости оси вращения, то пары Ь и I/, с и с . нежат или обе на полости оси вращения, или обе на полости характеристики оси вращения, или, наконец, обе мнимы в случае же, когда пара а и а лежит на полости характеристики оси вращения, то пары 6 и , с и с наверно действительны и. лежат одна на полости оси вращения, другая на полости характеристики оси вращения. [c.52]

Смотреть страницы где упоминается термин Девиация точки : [c.84] [c.146] [c.450] [c.359] [c.140] [c.280] [c.132] [c.90] [c.91] [c.108] [c.217] [c.122] [c.173] [c.281] [c.77] [c.77] [c.154] [c.160] [c.32] [c.32] [c.35] [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...