Электрический ток в вакууме

Магнитная постоянная цо—абсолютная магнитная проницаемость вакуума в Международной системе — определяется из уравнения для силы взаимодействия двух параллельных электрических токов в вакууме [c.35]

Дифференциальное уравнение теплового баланса для тонкого стержня, разогреваемого электрическим током в вакууме для области малых Ь = Тт — Т, где Тт — равновесная температура в центральной части стержня, в предположении линейной зависимости от температуры электросопротивления и степени черноты приводится к виду [c.38]

Методика основана на решении уравнения баланса энергии образца, нагреваемого электрическим током в вакууме и находящегося в стацио- нарном состоянии [1] [c.42]

Электрический ток в вакууме. В идеальном вакууме отсутствует какое-либо весомое вещество. Однако в вакууме возможно про- [c.496]

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ВАКУУМЕ. ЭМИССИЯ 237 [c.237]

Электрический ток в вакууме. Эмиссионные явления [c.237]

В работе [277] детально рассмотрены вопросы, связанные с распределением температуры в стержнях, обогреваемых электрическим током в вакууме, в широком диапазоне конструктивных параметров. Подобно многим предшественникам авторы работы [277] разлагают подынтегральную функцию в ряды им удалось разделить стержень на характерные области, для которых найдены быстро сходящиеся разложения. В работе [277] приведены интересные результаты собственных измерений авторов, которые убедительно оправдывают допущения, сделанные ради упрощения задачи. [c.146]

Электрический ток смещения в вакууме — явление изменения электрического поля в вакууме. [c.116]

Электронной лампой называется электровакуумный при-бор (ЭВП), работа которого основана на взаимодействии потока электронов с электрическим полем в вакууме. Электронные лампы состоят из баллона, внутри которого создан вакуум и помещены электроды — катод, анод и сетки. Из катода при нагревании выделяются электроны, которые попадают в электрическое поле, действующее в пространстве между катодом и анодом. При наличии ускоряющего поля, создаваемого приложенной между анодом и катодом разностью потенциалов, электроны будут двигаться к аноду. Между анодом и катодом может быть расположена сетка (сетки). На сетку относительно катода подают отрицательный или положительный потенциал, изменением величины которого управляют электронным током в лампе. Электронные лампы можно классифицировать по назначению и числу электродов. [c.341]

Магнитная индукция. Основная характеристика магнитного поля — магнитная индукция В наиболее наглядно может быть определена по механическому действию, которое испытывает электрический ток в магнитном поле. Воспользуемся для этой цели формулой (7.12), в которой положим а = я/2, 5 = 1 см . Напомним, кроме Того, что коэффициент Же = 1/с. При этих условиях за единицу магнитной индукции можно принять индукцию такого поля, в котором максимальный момент, испытываемый контуром площадью 1 см и обтекаемым током, численная величина которого равна с (т. е. скорости света в вакууме, измеренной в см/с), составляет I дин-см. Эта единица индукции называется гаусс (Гс). Иначе можно определить гаусс как индукцию такого поля, в котором каждый сантиметр прямолинейного проводника, расположенного перпендикулярно полю и по которому протекает ток с единиц, испытывает силу в одну дину. Размерность индукции, согласно любому из определений, [c.204]

Электроника представляет собой науку, которая изучает принципы действия и технику использования приборов, основан- ых на свойствах электрического тока в пустоте, т. е. в вакууме (электронные приборы), в разреженных газах (ионные приборы) и в электронных полупроводниках. Промышленная электроника занимается применением электронных, ионных и полупроводниковых приборов с целью преобразования электрического тока в приводах и механизмах для контроля управления и автоматизации технологического процесса. [c.72]

В электрошлаковой печи расходуемый электрод плавится под действием тепла, выделяющегося в расплавленном шлаке при прохождении через него электрического тока. Переплав в дуговой печи ведут на постоянном токе в вакууме, а в электрошлаковой печи — на переменном токе под шлаком при атмосферном давлении. [c.310]

Переменное электрическое поле в вакууме или диэлектрике характеризуется вектором плотности тока смещения В [c.331]

Электродуговые печи применяют для плавки всех жаропрочных сплавов на основе железа, никеля, титана, хрома, а также легированных тугоплавкими металлами. Нагревание металлической шихты с помощью электрического тока позволяет легче осуществить быстрый подъем температуры в ванне, точнее регулировать скорость нагрева расплавленного металла, создать жидкоподвижный шлак над зеркалом жидкого металла и самое главное позволяет вести металлургические процессы в различной атмосфере при любом давлении как в вакууме, так и при давлении выше атмосферного. [c.242]

Электрический ток смещения—совокупность электрического тока смещения в вакууме и электрического тока поляризации. [c.117]

Связь термического и электрического контактных сопротивлений с неровностями поверхности. Термическое и электрическое контактные сопротивления можно рассматривать совместно, поскольку между электропроводностью металлов и их теплопроводностью существует тесная физическая связь, а явления, протекающие на указанных двух видах контактов, в ряде случаев могут быть одинаково математически описаны [3, 13]. Контактирующие тела благодаря неровностям поверхности имеют лишь дискретные точки фактического соприкосновения, группирующиеся в ограниченных районах номинальной поверхности контакта. И когда тепловой поток (или электрический ток) встречает в вакууме контактную поверхность, разграничивающую два тела, по нормали к ней, то тепловая энергия стягивается в уплотненные линии для того, чтобы пройти через микроконтакты. Сопротивление такого типа при протекании теплового потока через граничную поверхность называют стягивающим контактным сопротивлением. Очевидно, что величина данного сопротивления определяется величиной и формой неровностей контактирующих поверхностей. [c.50]

Приложение внешнего смещения V вызывает изменение формы барьера и величины ДФ. Этот эффект аналогичен эффекту Шоттки при термоэлектронной эмиссии в вакуум. Учет этого эффекта в предположении, что форма барьеров у границ металл — диэлектрик определяется только силой электрического изображения, приводит к следующему приближенному выражению для плотности тока, текущего через структуру металл— диэлектрик—металл (МДМ) [c.276]

При исследовании строения и свойств металлов и сплавов в широком диапазоне температур в вакууме или в защитных газовых средах нагрев образцов до заданных температур осуществляется различными методами, которые в первом приближении можно разделить на две группы. К первой группе следует отнести способы, при использовании которых нагрев производится внешними источниками тепла, передающими тепловую энергию образцу за счет радиационного излучения или теплопроводности. Во вторую группу входят методы нагрева за счет теплового действия электрического тока. [c.72]

Исследуемые металлические образцы, помещенные в вакуум или в среду защитных газов, нагреваются также за счет теплового действия электрического тока, подводимого к ним непосредственно. По характеру передачи электрического тока к образцам можно выделить два основных способа контактный и бесконтактный. При контактном нагреве образец непосредственно присоединяют к источнику переменного тока промышленной частоты (50 Гц) низкого напряжения. Использование постоянного тока нерационально, поскольку вследствие электролиза может происходить перенос содержащихся в образце примесей, в частности углерода, что изменяет химический состав образца по его длине. Скорость контактного нагрева образца зависит от величины его электрического сопротивления и эффективного значения пропускаемого тока /дф, протекающего через образец. Количество выделяющегося в образце тепла может быть определено из уравнения Ленца—Джоуля [c.75]

Если исследуемые образцы являются плохими проводниками электрического тока (полупроводниками или диэлектриками), целесообразно использовать способы, показанные на рис. 30, а—з. При изучении температурной зависимости твердости металлических материалов методом вдавливания в поверхность образца алмазного или сапфирового индентора в нашей практике успешно применяются методы нагрева, схемы которых изображены на рис. 30, бив. Микростроение металлов и сплавов при их нагреве и растяжении в вакууме или в защитных газовых средах можно изучать при радиационном нагреве (см. рис. 30, б), а также при контактном электронагреве (см. рис. 30, д). [c.77]

Авторы считали интересным выяснить, существует ли рутений, подобно железу, в о. ц. к. модификации при высоких температурах. Исследование в настоящей работе проводили на порошке рутения высокой чистоты производства фирмы Johnson, Mat-they and o. Порошок был напрессован на вольфрамовую проволоку, с/д которую затем подвергали нагреву. jy электрическим током в вакууме в камере Дебая — Шерера. Корректи- .да ровку на излучательную способность < 37 проводили на основании данных pa- ijA f боты Дугласа и Адкинса [19], которые испытывали образцы, изготовленные из прессованного порошка. [c.245]

Г. Вакуумом называется такая степень разрежения газа, при которой можно пренебрегать соударениями между его молекулами и считать, что средняя длина свободного пробега 7 (II.2.3. Г) превышает линейные размеры с1 сосуда, в котором газ находится (7>й). Проводимость межэлект-родного промежутка в состоянии вакуума называется электрическим током в вакууме. Молекул газа при этом столь мало, что процессы их ионизации не могут обеспечить такого числа электронов и положительных ионов, которое необходимо для электропроводности. Проводимость меж-электродного промежутка в вакууме может быть обеспечена лишь с помощью заряженных частиц, возникших за счет эмиссионных явлений на электродах. [c.237]

Идея использования электрической энергии для освещения появилась еще у первых исследователей гальв нического электричества. В 1801 г. Л. Яг. Тенар, пропуская через платиновую проволоку электр ическгш ток, довел ее до белого накала. В 1802 г. русский физик В. В. Петров получив впервые электрическую дугу, заметил, что ею может быть освещен темный покой . Тогда же он наблюдал электрический разряд в вакууме, сопровождавшийся свечением [17]. Несколько лет спустя английский ученый Г. Дэви также высказывал мысль о возможности освещения электрической дугой. Таким образом, в экспериментальных работах начала XIX в. уже были выявлены три принципиально разные возможности электрического освещения, реализованные позднее в лампах накаливания, дуговых и газоразрядных осветительных приборах, однако до практического их освоения было тогда далеко. [c.53]

Измерение электрического сопротивления и излучательных характеристик металлов производится на цилиндрических образцах длиной 300 и диаметром 1 мм, нагреваемых постоянным током в вакууме. Измеряется сила тока, протекающего через образец, падения напряжения на рабочем участке и его температура. По этим данным определяется электрическое сопротивление и излучательная способность. Указанные характеристики исследованы для вольфрама, молибдена и других элементов в интервале от 800 до 2400 3000° С. Таблиц 4, библиогр. И назв. [c.183]

Единица силы тока. Прохождение злектрического тока можот сопро ождаться нагреванием и свечо21ием вещества, рааличны/1 н его химическими превращениями, магнитным взаимодействием. Из всех известных действий тока только магнитное взаимодействие сопровождает электрический ток при любых условиях, в любой среде и в вакууме. [c.177]

Электромагнитная система сдшищ система СГСМ). При построении этой системы первой производной электрической единицей вводится единица силы тока с использованием закона Ампера в качестве определяющего уравнения. При этом абсолютная магнитная проницаемость рассматривается безразмерной величиной. В связи с этим в некоторых уравнениях, связывающих электромагнитные величины, появляется в явном виде корень квадратный из скорости света в вакууме. [c.30]

Электрический ток проводимости — явлеш1е направленного движения свободных носителей заряда в веществе или в вакууме. [c.116]

Рис. 4. Образцы сплицированного в вакууме вольфрама после окисления в печи сопротивления (1) п при нагреве электрическим током (2].

Полированный образец (см. рис. 7.8) устанавливается в вакуумную камеру и нагревается в вакууме пропусканием электрического тока до заданной температуры, контролируемой приваренной к образцу термопарой. В необходимый момент времени в камеру напускается строго дозированная порция воздуха. Под воздействием кислорода на поверхности образца образуется окисная пленка. Ее толш ина зависит от величины поверхностной энергии, которая, в, свою очередь, зависит от кристаллографической ориентации поверхности и плотности дефектов. В результате толщина окисной пленки скачкообразно изменяется при переходе от одного зерна к другому. Регулированием объема вводимого воздуха можно добиться, чтобы толщина пленки не превосходила величины, необходимой для интер--ференции света в видимом диапазоне. Тогда при скачкообразной смене поверхностной ориентации изменяется цвет на участках. [c.182]

Универсальные установки для изучения прочности материалов при высоких температурах методами растяжения, микротвердости известны с 1959 г. Первая такая установка типа ИМАШ-9 служила для измерения микротвердости при растяжении и нагреве в вакууме до температуры 1570 К [ИЗ, 114, 118]. Более совершенная серийная установка ИМАШ-9-66 предназначена для оценки прочности металлов и сплавов при температурах от 300 до 1400 К в вакууме и защитных газовых средах [118, 119, 134]. Основным недостатком этих установок является применение только одного метода нагрева путем прямого пропускания через образец электрического тока низкого напряжения промышленной частоты. В последние годы показано, что при пропускании тока через образец возникает электропластический эффект уменьшения сопротивления металлов пластической деформации [84, 85, 182, 195, 196, 197, 198]. Установки типа НМ-4 японской фирмы Юнион оптикал используют радиационный нагрев образца при растяжении до 1770 К и при измерении микротвердости до 1270 К [119, 226]. [c.95]

В самом начале XIX в. при первых исследованиях действий и проявлений гальванического тока были открыты три возможных метода преврап1 ения электрической энергии в световую, которые и стали принципиальной основой построения электрических источников света. Это — нагревание проводника током, дуговой разряд между угольными электродами и разрядное свечение в вакууме. Прошло, однако, несколько десятилетий, прежде чем эта проблема получила дальнейшую экспериментальную разработку и продвижение в практику, и лишь с появлением электромашинного генератора 3. Т. Грамма (1870 г. началось интенсивное развитие электрического освеш ения. [c.137]

Изделия, на которые наносится покрытие в вакуумной камере, обычно подвергают предварительной очистке, обезжириванию и тщательной просущке. Во время откачивания воздуха из вакуумной камеры удаляются газы, оставшиеся при обработке изделия. Процессы выведения газа и получения рабочего давления в камере можно обеспечить и ускорить, если покрыть изделие лаком. Металл осаждается тогда на поверхность, покрытую лаком. При использовании простого процесса конденсации в вакууме металлические и неметаллические изделия обрабатываются одинаково. При катодном напылении необходимо предварительно обработать неметаллические изделия лаками, проводящими ток, чтобы они смогли принять электрический заряд высокого напряжения. [c.103]

Для нагрева образца в вакууме около 10 мм рт. ст. через него пропускают электрический ток, подводимый через шины. Возможен также радиационный нагрев с помощью трубчатого нагревателя, внутри которога [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...