Ленца

В 1843 г. англичанин Джоуль, а в 1844 г. русский академик Ленц установили соотношение между электрической энергией и теплотой. Доказали эквивалентность электрической работы и тепла. Этот закон вошел в физику под названием закона Ленца — Джоуля. [c.53]

Трудами Джоуля, Майера, Гесса, Ленца, Клаузиуса, Гельмгольца, Больцмана и других были разработаны математические доказательства основных принципиальных положений Ломоносова. [c.53]

Место соединения при контактной сварке разогревается проходящим по металлу электрическим током (рис. 63). Количество выделяемой теплоты О, (Дж) определяется законом Джоуля — Ленца где 1 — сва- [c.106]

Общее количество теплоты Q, выделяемое в электрическом контакте, в соответствии с законом Джоуля—Ленца определяется как [c.133]

Правило Ленца. Опыт показывает, что направление индук- [c.187]

Правило Ленца можно наглядно показать с помощью легкого алюминиевого кольца (рис. 195). Опыт показывает, что при внесении постоянного магнита кольцо отталкивается от него, а при удалении притягивается к магниту. Результат опытов не зависит от полярности магнита. [c.187]

Общая формулировка правила Ленца возникающий в замкнутом контуре индукционный ток имеет такое направление, что созданный им магнитный поток через площадь, ограниченную контуром, стремится компенсировать то изменение магнитного потока, которым вызывается данный ток. [c.188]

С учетом правила Ленца закон электромагнитной индукции записывается следующим образом [c.188]

В соответствии с правилом Ленца ЭДС самоиндукции препятствует нарастанию силы тока при включения и убыванию силы тока при выключении цепи. [c.191]

Поток излучения 261 Правило Ленца 187 Предел прочное. i i)i>, [c.363]

Физическая природа диамагнетизма может быть понята на основе классической модели атома, в которой считается, что электроны движутся вокруг ядра по замкнутым орбитам. Каждая электронная орбита аналогична витку с током. Поведение витка с током в магнитном поле хорошо известно из теории электромагнетизма. Согласно закону Ленца, при изменении магнитного потока, пронизывающего контур с током, в контуре возникает э. д. с. индукции, в результате чего изменяется ток. Это приводит к появлению дополнительного магнитного момента, направленного так, чтобы противодействовать внешнему магнитному полю. Другими словами, индуцированный магнитный момент направлен против поля. В контуре, образуемом. движущимся по орбите электроном, в отличие от обычного витка с током сопротивление равно нулю. Вследствие этого, индуцированный магнитным полем ток сохраняется до тех пор, пока существует поле. Магнитный момент, связанный с этим током, и есть диамагнитный момент. [c.322]

Принцип Ле Шателье — Брауна был получен чисто интуитивно, в результате поиска термодинамического аналога закона индукции Ленца индукционный электрический ток имеет такое направление, при котором ослабляется внешняя причина его вызывающая. [c.131]

Если в цепи э. д. с. закону Джоуля — Ленца в ней выделяется в единицу времени количество теплоты Q = Sl, а в единице объема контура (в общем случае и не однородного) в единицу времени выделяется теплота [c.371]

При движении проводника в магнитном поле возникает индукционный ток, на который магнитное поле действует с силой, препятствующей движению. Ток, возникающий в проводнике, благодаря приближению к нему магнита отталкивает последний и наоборот. Из этого примера видно, что правило Ленца является частным случаем принципа Ле Шателье—Брауна. [c.112]

В период 1840—1850 гг. ряд ученых приходит к частичному утверждению закона сохранения и превращения энергии и, наконец, к признанию этого закона трудами Майера, Джоуля, Гельмгольца, русских академиков Г. И. Гесса и Э. X. Ленца. [c.7]

Если известна теплота диссипации, то выражение для обобщенной силы можно получить, не используя уравнение баланса, а непосредственно через выражение для функции диссипации (8.13). Например, теплота диссипации электрической энергии передается законом Джоуля—Ленца [c.210]

От значений у и р зависит также рассеяние электрической энергии в веществе, в соответствии с законом Джоуля - Ленца [c.11]

Новому взгляду на теплоту способствовали и дальнейшие открытия, подтверждавшие взаимосвязь различных видов энергии. Так, Фарадей (1791 —1867) открывает в 1831 г. электромагнитную индукцию. Русский академик Г. И. Гесс (1802—1850) опубликовывает в 1840 г. открытый им основной закон термохимии — так называемый закон Гесса (независимость теплового эффекта реакции от условий протекания реакции), представляющий собою закон сохранения и превращения энергии в химических явлениях. В 1844 г. русский академик Э. X. Ленц (1804—1865), исследуя тепловое действие электрического тока, открывает условия перехода электрической энергии в теплоту (закон Ленца — Джоуля). [c.8]

Сквозной ток утечки /<. вызван перемещением свободных зарядов в диэлектрике в процессе электропроводности, не изменяется со временем и вызывает потери, аналогичные потерям по закону Джоуля — Ленца в проводниках. [c.159]

В 1924 г. Ленц [i ] впервые рассмотрел изменение фазы колебаний, вызванное столкновением. В том случае, если это изменение достаточно велико и происходит достаточно быстро, оно играет такую же роль, как полный [c.493]

Соотношение (7.34) выражает известный закон Джоуля—Ленца в дифференциальном виде. [c.194]

С классической точки зрения пог-лощение света свободными носителями происходит следующим образом носители заряда ускоряются в электрическом поле световой волны и, рассеиваясь на де-фектах кристаллической решетки, передают им свою энергию. Иными словами, энергия световой волны переходит в тепло благодаря эффекту Джоуля—Ленца. Классическая формула для коэффициента поглощения свободными носителями имеет следующий вид [c.323]

Место соединеиня разогревается проходящим по металлу электрическим TOKO i, причем максимальное количество теплоты выделяется в месте сварочного контакта (рис. 5.24). Количество выде-ляемо11 теплоты определяется законом Джоуля — Ленца [c.211]

Контактная сварка непрерывным оплавлением. При сварке непрерывным оплавлением подвижные зажимы машины перемещаются с возрастающей скоростью. Зона, прилегающая к оплавляемым торцам, в основном прогревается вследствие того, что металл проводит теплоту от источника в зоне контакта и в меньшей степени вследствие теплоты Ленца — Джоуля, выделяемой при протекании тока в стержне. При оплавлении с равномерно возрастающей скоростью v = st, где s — ускорение, распределение приращений температуры в околоконтактной области описывается эмпирической формулой [c.243]

Закон (43.12) был экспериментально установлен английским ученым Джеймсом Джоулем (1818—1889) и русским ученым Эмилием Христи-ановичем Ленцем (1804— 1865), поэтому носит название закона Джоуля — Ленца. [c.150]

Рассмотрим движение катушки, принимая во внимание, что при изменении числа N магнитных силовых линий, пересекающих контур тока, возникает (по закону Ленца) обратная электродвижущая сила = —dNldt. Если [c.514]

Зарождение технической термодинамики было связано с изобретением в конце XVIII в. паровой машины и изучением условий превращения теплоты в механическую работу. Основы технической термодинамики были заложены французским физиком и инженером Сади Карно (1796—1832), который первый осуществил термодинамическое исследование тепловых двигателей и указал пути повышения их экономичности. В развитие технической термодинамики огромный вклад внесли крупнейшие ученые Р. Майер, Дж. Джоуль, Г. Гельмгольц, С. Карно, Р. Клаузиус, В. Томсон (Кельвин), Л. Больцман. Их исследования обусловили установление первого и второго начал термодинамики, что создало основу для теоретического изучения и практического применения процессов превращения теплоты в работу. Помимо указзЕгных ученых в развитии термодинамики участвовали Д. И. Менделеев, Г. В. Рихман, Г. Ленц, Ф, Бошнякович, М. П. Вукалович и многие другие. [c.5]

В течение XIX века были сделаны открытия, составляющие основу современной электротехники. Фарадеем был открыт закон электромагнитной индукции, Ленц и Джоуль установили, что прохождение тока по проводнику сопровождается выделением тепла, Максвелл получил основополагающие уравнения электромагнитного поля, носящие его имя, и построил систему современной электродинамики. В 80-х годах У. Томсон открыл и исследовал поверхностный эффект, заключающийся в том, что переменный ток вытесняется к поверхности проводника. В 1886 г. русский ученый И. И. Боргман исследовал нагревание стекла в конденсаторе при быстро следующих друг за другом зарядах и разрядах. Таким образом, уже в XIX веке были заложены теоретические основы техники индукционного нагрева. [c.4]

Вслед за М. В. Ломоносовым обоснованием и развитием закона сохранения и превращения энергии занимались Б. Румфорд (1797 г.), Г. Дэви (1798 г.), Д-П. Джоуль (1843 г.), Ю.-Р. Майер (1842 г.) и Э. X. Ленц (1844 г.), которые шли по пути установления эквивалентности разных видов энергии. [c.24]

Существенно отметить, что в теории Ленца — Вейскопфа расширение линии вызвано распадом излучения в результате ударов на ряд некогерентных между собой отрезков (см. рис. 268< ). Изменение частоты излучения не играет роли, так как время соударения считается малым по сравнению со временем всего свободного пробега Tq. Аналогично теории Лоренца излучение на длине свободного пробега рассматривается как невозмущенное. Таким образом, причина расширения линий и в теории Лоренца и в теории Ленца—Вейскопфа одна и та же. [c.494]

По теории Лоренца и Ленца—Вейскопфа ширина линии пропорциональна давлению газа. Этот вывод хорошо оправдывается на опыте в довольно широком интервале давлений при расширении линий посторонним газом. На рис. 270 приведено изменение ширины линии ртути в зависимости от давления р посторонних газов. Как видно, точки хорошо ложатся на прямые. Однако эксперимент дает еще один эффект, не объясняемый приведенными теориями линия не только расширяется, но и сдвигается (рис. 271) сдвиг растет линейно с увеличением давления газа. В ряде случаев наблюдается асимметрия контура линии. Возможные причины сдвига линий будут рассмотрены ниже. [c.494]

Классическая электронная теория металлов представляет твердый проводник в виде системы, состоящей из узлов кристаллической ионной решетки, внутри которой находится электронный газ из коллективизированных (свободных) электронов. В свободное состояние от каждого атома металла переходит от одного до двух электронов. К электронному газу применялись представления и законы статистики обычных газов. При изучении хаотического (теплового) и направленного под действием силы электрического поля движения электронов был выведен закон Ома. При столкновениях электронов узлами кристаллической решетки энергия, накопленная при ускорении электронов в электрическом поле, передается металлической основе проводника, вследствие чего он нагревается. Рассмотрение этого вопроса привело к выводу закона Джоуля—Ленца. Таким образом, электронная теория металлов дала возможность аналити- [c.187]

В зависимости от знака и величины магнитной восприимчивости марнетики подразделяются на три группы. В том случае, если b ktqp намагниченности направлен противоположно полю Н и магнитная восприимчивость — величина отрицательная, то вещество диамагнитно. Физическая природа диамагнетизма вытекает из представления об электроне, движущемся вокруг ядра. Угловая скорость движения электрона и магнитный момент изменяются под действием магнитного поля, ориентированного перпендикулярно плоскости вращения электрона. В этом случае электрон представляет собой как бы небольшую индуктивность, в которой в соответствии с правилом Ленца возникает э. д. с., противодействующая приложенному полю. Магнитная восприимчивость серебра 3,7 -10-5, меди 0,95-10- титана 3,2[Л. 43]. К числу наиболее интересных диамагнетиков относятся сверхпроводники, [c.9]

Закон Джоуля—Ленца. Сообщая свободным носителям задряда скорость направленного движения Уд, электрическое поле S совершает работу над коллективом этих носителей, увеличивая их энер- гию. Если, например, ток переносится электронами, то за единицу времени в единице объема от электрического поля электронному газу передается энергия ш, равная [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...