Переменные безразмерные свободных

Переменные безразмерные свободных колебаний 20, 21 Платформа контейнерная — Параметры 406 [c.541]

Следовательно, зависимость переменных, характеризующая теплообмен в условиях свободной конвекции (а), приведена к виду зависимости безразмерных величин [c.286]

Все вышеизложенное относится к задачам вынужденной конвекции, в которых скорость течения w входит в состав условий единственности. Для теплообмена при свободном движении эта предпосылка недействительна произвольно задаваться приходится не скоростями, а одними лишь температурными разностями, которые и служат возбудителями движения. Вот почему наряду с относительной температурой Тст/Тср или (что то же) относительным температурным напором ДГ/Т, где ДТ = Тст — Т ср и Т есть некоторая характерная температура, могут фигурировать только такие независимые переменные, которые не содержат скорости. Очевидно, одной из независимых переменных остается число Прандтля. Другую можно было бы получить в виде безразмерного числа Re Fr —(оно называется числом Галилея, Ga), из которого скорость исключена. Однако этот вопрос нуждается в дополнительном рассмотрении. [c.102]

Согласно 4-6 в вопросах конвекции тепла при свободном движении безразмерными независимыми переменными (критериями [c.135]

Безразмерные переменные. Свободные колебания описываются уравнениями (2) при / = О и q = 0. Решение в этом случае ищут по методу Фурье [c.20]

Переходя к нормальным возмущениям и вводя безразмерные переменные, получим условие на свободной границе для безразмерных амплитуд возмущений [c.287]

Перейдем к безразмерным переменным, выбрав единицы измерения, отличающиеся от тех, что были введены в задаче со свободной поверхностью, и более удобные для рассматриваемой задачи. А именно, возьмем в качестве единиц длины [а/ р + Р2)ё 1 времени — скорости — [ag/ pl + Р2)] и давления — [а р1 4- p2)g] . Получающаяся задача характеризуется следующими безразмерными параметрами [c.21]

Трудность проблемы пространственного заряда хорошо демонстрируется тем фактом, что даже уравнение параксиальных лучей (12.9), записанное для нерелятивистского пучка с постоянной плотностью заряда, движущегося в области пространства, свободной от внешних сил, является нелинейным дифференциальным уравнением. Решим его с начальными условиями, заданными при 2=0 в виде гь 0)=го и г/(0)=Го. Вводя безразмерные переменные [И] [c.607]

Как было показано в гл. X, решение задачи о пограничном слое плоской пластины содержит только одну независимую безразмерную переменную X. В данном случае необходимо ввести еще одну безразмерную переменную , так как в число определяющих размерных параметров задачи входит величина среднего свободного пути пробега в невозмущенном потоке /оо. [c.638]

Если обобщенная координата да имеет размерность длины, то соответствующий ей обобщенный импульс ра имеет размерность обычного импульса (напрпмер, обобщенные импульсы свободной системы совпадают с проекциями импульсов отдельных частиц) если да — безразмерная угловая переменная, то обобщенный импульс Ра имеет размерность момента импульса. [c.173]

Что касается зависимости V от амплитуды а волны, характеризующей ее интенсивность, то прн выполнении условия асЛ скорость и можно разложить в ряд Тейлора по малому безразмерному параметру (аД)с1. Прн этом нз физических соображений ясно, что такое разложение должно содержать только четные степени указанного параметра, так как амплитуда колебаний а имеет переменный знал<. Нулевой член разложения вообще не зависит от а. Таким образом, для оценки V мы составляем величину с размерностью скорости из комбинации К и ускорения свободного падения д. Так как =м/с, то для скорости волны и получаем [c.100]

Полагая Т = Т хз) + Т, р = р хз) + р и линеаризуя уравнения свободной конвекции относительно возмущений и<, Т и р, мы придем к системе пяти уравнений с пятью неизвестными, из которой нетрудно исключить все переменные, кроме Т. Если теперь перейти к безразмерным переменным и затем, следуя [c.110]

Замена переменной Т) = y h x) выпрямляет свободную границу пленки. Уравнение теплопроводности (1.4) в безразмерных переменных имеет вид [c.204]

По горизонтали (х - координата) ставится условие периодичности канала, по вертикали (г) - жесткие свободные от касательных напряжений границы, на которых поддерживается постоянная температура и соленость. В безразмерных переменных конвекция описывается следующей задачей [2] [c.185]

В безразмерных переменных г = г/Вс, Ь = о1Нс, где ид — скорость свободного потока аэрозоля. При скорости поля и, определяемой теорией потенциального потока, уравнения (10.129) и (10.130) при подстановке уравнений (10.126) и (10.127) принимают вид [c.473]

Дриз [D.73] разработал дисковую теорию винта, у которого циркуляция присоединенных вихрей описывается формулой Г = Го—risinijj, т. е. постоянна по радиусу и переменна по азимуту. В этом случае продольные свободные вихри образуют вихревой слой на поверхности цилиндра, целиком заполненного внутри поперечными свободными вихрями. Поскольку безразмерная скорость потока, обтекающего. сечения лопасти, равна г + л sin г 5, подъемная сила всей лопасти определяется интегралом [c.142]

Произвольно ориентированная внутренняя трещина. Рассмот-X рим случай прямолинейной трещины, когда ее центр размещен на средней линии полосы. Будем считать, что трещина находится на отрезке a iI / действительной оси OjXii ее центр совпадает с началом системы координат хОу (г = 0), угол ориентации а (а а), к берегам трещины приложена самоуравновешенная нагрузка Pi (Xj ), а грани полосы свободны от напряжений (рис. 36). В безразмерных переменных = tjl и у] ==х /1 интегральное уравнение задачи приобретает вид [c.136]

Чэпмена ( hapman) и Рубесина (Rubesin) [5], так как он содержит минимум ограничивающих предположений. Для простоты мы ограничимся рассмотрением плоской пластины с постоянной температурой поверхности. Уравнения переноса массы и количества движения запишем в безразмерной форме, отнеся параметры к их значениям в невозмущенном потоке (состояние 1 рис. 4.8, а). В частности, независимые переменные х, у) будем относить к длине свободного пробега ( j) в состоянии 1. [c.168]

Безразмерная характеристика переменного режима р представляет собой относительную величину амплитуды колебания производительности для действующих газопроводов она изменяется в пределах р = 0,10- -0,20. Этому соответствуют колебания гидравлической мощности газопроводов Л ртах/Л рт1п = 1,83-н3,66. Таким образом, двигатели энергопривода газоперекачивающих агрегатов должны быть рассчитаны на переменный режим нагрузки, а единичные мощности агрегатов установки подобраны так, чтобы возможно было свободное маневрирование 0Х числом. [c.271]

Экспериментальное определение функций от четырех переменных представляется в настоящее время практически безнадежным поэтому большой интерес представляют условия, при которых число переменных в формулах для двухточечных моментов может быть уменьшено. Таким условием является, в частности, условие — > 1, где — положительное число, определяющее нижнюю границу интервала значений , для которых турбулентный режим является режимом свободной конвекции (о порядке величины числа мы будем говорить в следующем параграфе). При этом условии можно считать, что = О, так что из параметров задачи здесь уже нельзя составить никакого конечного масштаба длины. Кроме того, в этом случае в плоскости Оху нет выделенного направления, так что все скалярные (т. е. не зависящие от ориентации координатных осей) двухточечные моменты могут зависеть только от Гй=[ х2 — Ail) -I-+ (уч — УlYV но не от Хч — Хх и г/2 —г/1 по отдельности. Из величин 21, 22 и Го можно составить две безразмерные комбинации, [c.404]

Постановка задачи и метод решения. При исследовании характеристик сферически симметричного разлета одноатомного газа в вакуум используется кинетическое уравнение Больцмана. В качестве модели взаимодействия молекул применяется модель псевдомаксвелловских молекул, при этом полное сечение взаимодействия молекул обратно пропорционально их относительной скорости. Граничные условия для решения уравнения Больцмана ставятся на сферической поверхности радиуса Л , с которой вылетают молекулы, имеющие максвелловское распределение по скоростям. Функция распределения определяется параметрами р,, м,, Г, (плотность, скорость и температура), причем м, =. (5/3)/ 7], т.е. массовая скорость равна скорости звука. Вводятся безразмерные переменные расстояние / = г/г], плотность р = р/р , скорость ы = uhi, температура Г = Т Т. Число Кнудсена определяется как КП = = где А, - длина свободного пробега, соответствующая функции распределения вылетающих из источника молекул. Длина свободного пробега псевдомаксвелловских молекул связана с коэффициентом вязкости соотношением Я, = 4ц/(71р< ). [c.124]

При переходе к безразмерным переменным в качестве масштабных единиц скорости течения, глубины бассейна и смещений свободной поверхности жидкости использованы соответственно величины JWoig - ускорение свободного падения) и максимальная глубина бассейна Hq. Для радиальной координаты и времени в качестве [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...