Поток магнитный

Удельная электрическая проводимость Электрическая энергия Магнитный поток Магнитная индукция Магнитодвижущая сила, разность магнитных потенциалов [c.12]

Поток магнитной индукции вебер (1 Я 4 с) Вб [c.228]

Поток магнитной индук- Вебер (к ом) вб Wb [c.512]

Поток магнитной индук- Вебер (к/ом) б5 УЬ [c.662]

Магнитная индукция В тесла Т где Ф — поток магнитной индукции, Вб 5 площадь, м [c.108]

Потери напора 81—93 Поток магнитный 111 Правило буравчика 111 [c.761]

Изменения магнитного потока создают ЭДС индукции е в витке, согласно закону электромагнитной индукции равную производной потока магнитной индукции, взятой со знаком минус [c.237]

Поток магнитной индукции Вб Мкс 108 [c.380]

Поток магнитной индукции Вебер вб [c.23]

В отличие от линий электростатической напряженности, которые обрываются на зарядах, линии магнитной напряженности всегда замкнуты, так как магнитные заряды в природе не обнаружены. Поэтому полный поток магнитной напряженности через замкнутую поверхность S всегда равен нулю [c.186]

Аналогично линиям напряженности, которые характеризуют магнитное поле в пустоте, можно построить пинии магнитной индукции. Через единицу поверхности, нормальной к линиям индукции, проводят число линий, равное местному значению вектора индукции полное число линий индукции, пересекающих нормальную к ним элементарную площадку ASn, составляет элементарный поток магнитной индукции [c.189]

Направление п сила индукционного тока таковы, что создаваемый им собственный поток магнитной индукции компенсирует то изменение внешнего потока индукции, которое его вызывает в результате возникают силы, противодействующие относительному перемещению этих двух потоков магнитной индукции. [c.191]

Если в переменное магнитное поле помещен неподвижный проводник, то поток магнитной индукции сквозь сечение контура, охватываемого проводником, изменяется, в связи с чем в проводнике по закону Фарадея возникает ЭДС индукции [c.191]

Соотношением (44), свидетельствующим о неразрывности потока магнитной индукции В через замкнутую поверхность [c.193]

Циркуляция вектора Е по замкнутому контуру равна производной потока магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром, взятую со знаком минус [c.194]

Динамическая вязкость Кинематическая вязкость Удельное электрическое сопротивление Магнитный поток Магнитная индукция Магнитодвижущая сила, разность магнитных потенциалов Напряженность магнитного поля [c.26]

Магнитная индукция, плотность магнитного потока Магнитный поток Магнитный векторный потенциал Индуктивность, взаимная индуктивность Абсолютная магнитная проницаемость, магнитная постоянная Намагниченность Магнитная поляризация Электрическое сопротивление [c.29]

Поток магнитной индукции вебер Вб Wb [c.91]

Магнитный поток, поток магнитной индукции вебер Вб Wb [c.92]

Нагрев плоских и внутренних цилиндрических поверхностей значительно сложнее, чем нагрев любых внешних замкнутых поверхностей. При нагреве внешних поверхностей (см. рис. 1-8) нагреваемый объект помещен внутри индуктора, в зоне сильного магнитного поля, а путь обратного замыкания магнитного потока находится вне индуктора, в зоне с относительно малой напряженностью магнитного поля. Составляющая /р тока индуктора, создающая магнитодвижущую силу, необходимую для преодоления магнитным потоком магнитного сопротивления этого участка, относительно мала. Полный ток индуктора сравнительно мало превосходит ток, индуктированный в нагреваемом объекте. [c.102]

Если магнитный поток пронизывает контур, содержащий некоторое число последовательно соединенных витков N, то в ряде случаев приходится пользоваться понятием потокосцепления Ф, которое определяется как произведение потока магнитной индукции на число витков [c.250]

Поток магнитный (поток магнитной индукции) Ф = В5 Ь МТ- [c.362]

Ф — поток магнитной индукции [c.91]

Поток магнитной индукции вебер вб УЬ (1 к) (I ом) [c.445]

Электрическое напряжение Электрическая емкость Плотность магнитного потока, магнитная индукция Поток магнитной индукции, магнит-, ный поток [c.9]

Для расчета температурной погрешности рабочего потока магнитных систем использовалась формула (6). Значения температурных коэффициентов (ТК) основных параметров МТМ для рабочего интервала температур 213— 373 К даны в [2, 16, 22]. [c.237]

Магнитный методе применением магнитного порошка и магнитных суспензий наиболее распространен для выявления поверхностных дефектов. В намагниченной ферромагнитной детали поток магнитных силовых линий меняет свое направление в том месте, где имеется дефект (трещина, неметаллическое включение). Здесь происходит рассеивание магнитных силовых линий. По краям дефекта образуются магнитные полюсы. При посыпании детали магнитным порошком или погружении ее в масляную либо керосиновую ванну со взвешенными частицами магнитного порошка происходит усиленное оседание порошка по краям дефекта. Это и определяет местоположение и характер дефекта. Этот метод относительно легко поддается автоматизации, позволяющей одновременно контролировать и сортировать детали. [c.312]

Поток магнитный 1 (1-я) — 514—516 Поток на лесопильном заводе — Типичные схемы 7 — 637 Лоточная сборка подвижная 14 — 209 Поточное лужение рулонной жести 8 — 943 [c.210]

Магнитное сопротивление (/ ) — величина, равная отношению намагничивающей силы к магнитному потоку. Магнитное сопроти-I [c.515]

Операции механической обработки колец заканчиваются полировкой желобов, обеспечивающей получение гладкой и блестящей поверхности. Контроль макроструктуры металла колец может быть осуществлён путём исследования формы магнитного потока (магнитного спектра кольца), создающегося в кольце при намагничивании его специальным аппаратом. [c.616]

Закон Ленца (принцип Ленца) описывает свойства наведенного тока. Наведенная э д. с. создает в замкнутом проводящем контуре ток такого направления, что его магнитное поле препятствует изменению наводящего магнитного потока. Если, например, ток в контуре возникает в результате уменьшения наводящего потока, пронизывающего контур, то магнитный поток наведенного тока будет пронизывать площадь контура в том же направлении, что и наводящий поток. Наоборот, если ток возникает в результате увеличения наводящего потока, магнитный поток наведенного тока будет пронизывать площадь контура в направлении, противоположном наводящему потоку. [c.333]

Поток магнитной индукции Ф Вебер во - [c.219]

Поток магнитной индукции Вебер Вб [c.6]

На рис. 11.18, а показана принципиальная схема ячейки памяти на фер-ритовом сердечнике. На сердечник одеты три обмотки , обмотка записи /, опроса 2 и считывания 3 Запись ведется в двоичной системе 1 и О . При записи 1 через обмотку I посылают импульс тока, способный намагнитить сердечник в положительном направлении до В ах- После прекращения действия импульса намагниченность падает до -f-Br (рис. 11.17). При записи О через обмотку / пропускают импульс тока противоположного направления, после прекращения действия которого остаточная индукция сердечника оказывается равной —Вг- Для считывания записанной информации через обмотку 2 пропускают импульс тока, который создает магнитное поле Яд р > Я в направлении, переводящем сердечник в состояние О . Если в элементе была записана информация, отвечающая 1 , то опрашивающий импульс, перемагничивая сердечник из состояния 4"Вг в состояние —Вг, создает в нем переменный поток магнитной индукции, наводящий в обмотке считывания 3 импульс тока. Чем дальше отстоят точки Н-/ г и —В друг от друга и круче переход от к —В , т. е. чем ярче выражена прямоугольность петли [c.303]

Следует заметить, что под э.д.с. поперечной индукцни понимается Э.Д.С., наводимая в катушке с ферромагнитным сердечником переменным током, текущим вдоль сердечника, плоскость витков перпендикулярна направлению тока [34]. Это явление было использовано для измерения небольших магнитных полей. Очевидно, что эта э.д.с. отсутствовала бы при линейной связи между индукцией и полем в проводнике, поскольку поток магнитной индукции через катушку оставался бы постоянным. Таким образом, этот эффект вызван нелинейностью взаимодействия двух взаимно перпендикулярных магнитных полей возбуждаемая током поперечная относительно проволоки компонента поля изменяет продольную компоненту индукции, возбуждаемую постоянным продольным полем. При этом принималось, что магнитные свойства проволоки не зависят от направления, и пренебрегалось гистерезисом. Здесь получается, что если продольное поле постоянно [c.48]

Магнитый поток (поток магнитной индукции). Если изобразить магнитное поле силовыми линиями, густота которых пропорциональна индукции в данной точке поля, то общее число силовых линий, пронизывающих данную поверхность, можно охарактеризовать магнитным потоком. Магнитный поток (или поток магнитной индукции) определяется произведением индукции в данной точке на элемент площади и на косинус угла между нап- [c.249]

Уточненный расчет. Уточненный расчет технологической погрешности рабочего потока магнитных систем проводится с учетом статистического анализа точности формирования свойств материала постоянного магнита. Исследования проведены на партии магнитов нз сплава ЮНДК35Т5 и ЗшСо . [c.238]

Тогда, около десяти лет назад, в Институте высоких температур АН СССР под руководством академика В. А. Кириллина и члена-корреспондента АН СССР А. Е. Шейндлина был разработан первый советский магнитогидродинамический генератор электроэнергии. Это была маленькая, почти настольная, лабораторная установка. Ее мощности едва хватало, чтобы качнулись стрелки чувствительных приборов. От своего будущего зрелого прототипа модель отличалась больше, чем игрушечный автомобильчик от сорокатонного самосвала, но она работала, давала ток и подтверждала правильность теоретических принципов, положенных в ее основу. А принципы эти просты и понятны каждому школьнику. Ведь МГД-генератор отличается от обычной динамомашины лишь тем, что роль медной обмотки якоря в нем выполняет поток диссоциированной электропроводной жидкости или ионизированного газа. При пересечении таким проводниковым потоком магнитных силовых линий в нем возбуждается электродвижущая сила. Если вокруг потока разместить электроды-коллекторы и замкнуть их через внешнюю сеть, то в нее будет поступать [c.117]

Т,,ким образом, значение граничного микрон ндукцион-ного эффекта для теории заключается в том, что им определяется микроскопическая картина распределения в структуре металла потока магнитной индукции, а следовательно, и микротопография индукционных токов и теплопродук- [c.205]

ЗАКОН сохранения [количества движения ( при любом взаимодействии между телами, образующими замкнутую систему, скорость движения центра инерции этой системы не изменяется в электромагнитном поле в замкнутом объеме, ограниченном поверхностью, остается неизменным механический импульс и импульс электромагнитного поля ) массы масса (вес) веществ, вступающих в реакцию, равна массе (весу) веществ, образующихся в результате реакции материи в изолированной системе сумма масс и энергий постоянна момента углового если на систему не действуют моменты внешних сил (замкнутая система), то ее полный угловой момент остается постоянным по величине и направлению магнитного потока магнитный поток связан с частицами среды и перемещается вместе с ними массы масса тела не зависит от скорости его движения, а масса изолированной системы тел не изменяется при любых происходящих в ней процессах даркуляции скорости при движении идеальной жидкости баротронной в потенциальном поле массовых сил циркуляция скорости вдоль произвольного контура, проведенного через одни и те же частицы жидкости, не изменяется с течением времени энергии ( энергия не может исчезать бесследно или возникать из ничего механической в замкнутой механической системе сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической, включая энергию вращательного движения) остается неизменной ) и превращения энергии при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее полная энергия не изменяется энергии электромагнитного поля убыль энергии [c.237]

Справочник металлиста. Т.1 (1976) -- [ c.111 ]

Физические величины (1990) -- [ c.129 ]

Справочник металлиста Том5 Изд3 (1978) -- [ c.111 ]

Справочник по специальным работам (1962) -- [ c.15 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.482 ]

Технический справочник железнодорожника Том 2 (1951) -- [ c.303 ]

Накопители энергии (1991) -- [ c.61 ]

Справочник металлиста Том 1 Изд.3 (1976) -- [ c.111 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.0 , c.516 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.332 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...