Потокосцепление

Постоянная составляющая в функциях Lni (a) равна нулю, ибо при вращении взаимное потокосцепление между катушками статора и ротора изменяется как по величине, так и по знаку. Функциональное выражение Lni справедливо для любой конструктивной модификации. Специфика последних отражается лишь на коэффициентах типа L ni и L /. [c.57]

Постоянная составляющая для индуктивностей L nj в отличие от не равна нулю, так как соответствующие потокосцепления изменяются только по величине, а не по знаку. [c.57]

Уравнения (4.3) или (4.3а) при моделировании на ЭВМ приводят к форме Коши, т. е. разрешают относительно производных токов (потокосцеплений). Последние являются переменными состояния для электрических цепей типа R — L. Поэтому переход к уравнениям состояния в форме Коши дает преимущества, присущие методу переменных состояния в теории цепей. Запись уравнений состояния в матричной форме позволяет использовать стандартные программы обработки матриц на ЭВМ. [c.86]

Взаимная индуктивность М, L — скалярная величина, равная отношению потокосцепления взаимной индукции одного элемента электрической цепи к силе тока в другом элементе, обусловливающего это потокосцепление. [c.132]

Приведенное выражение для числа потокосцеплений Ч справедливо, если магнитные потоки всех витков одинаковы, что соблюдается во многих интересующих нас случаях с достаточной точностью. [c.7]

Если магнитный поток пронизывает контур, содержащий некоторое число последовательно соединенных витков N, то в ряде случаев приходится пользоваться понятием потокосцепления Ф, которое определяется как произведение потока магнитной индукции на число витков [c.250]

Разумеется, размерность и единица потокосцепления те же, что и магнитного потока. [c.250]

Потокосцепление (полный магнитный поток) Ф =Л Ф L MT- [c.362]

Отметим, что уравнения электромагнитных переходных процессов в двигателях переменного тока (асинхронных или синхронных) являются существенно нелинейными в силу того, что электромагнитный вращающий момент выражается в виде векторного произведения потокосцепления и тока. Кроме того, у асинхронного двигателя взаимоиндуктивности между статорными и роторными обмотками являются функциями угла 0 между магнитными осями фаз статора и ротора. Угловая скорость ротора 0D, являющаяся функцией времени t (независимого переменного), связана дифференциальной зависимостью с углом 0. Поэтому уравнения, в которых потокосцепления выражаются через токи, являются также нелинейными [61], [105]. [c.18]

В теории неустановившихся процессов асинхронных двигателей предложен ряд преобразований систем координат, существенно упрощающих уравнения потокосцеплений и электромагнитных [c.18]

Уравнения потокосцеплений статора [c.19]

Уравнения потокосцеплений ротора [c.19]

Произведение Фо), обозначаемое i ), называется потокосцеплением, и при этом обозначении приведенное выше уравнение принимает более сжатый общий вид [c.450]

R — сопротивление катушки ip = Li — потокосцепление катушки [c.277]

Потокосцеплением называется сумма магнитных потоков, сцепленных с отдельными витками данной электрической цепи. [c.291]

Магнитный поток и потокосцепление измеряются в в е-берах (вб), магнитная индукция — в теслах (т). [c.291]

Индуктивность L контура численно равна отношению потокосцепления ф контура к силе постоянного тока / в нем [c.291]

Потокосцепление Т — сцепление магнитного потока с электрическим контуром — имеет ту же размерность и выражается в тех же единицах, что и магнитный поток, т. е. в веберах. [c.39]

Единицы магнитного потока и потокосцепления, напряженности магнитного поля, магнитодвижущей силы образуются посредством уравнений (13). Эти единицы носят названия максвелл (Мкс), эрстед (Э) и гильберт (Гб). [c.77]

При замыкании магнитной системы резко возрастает магнитный поток Ф, так как воздушного промежутка нет, весь магнитный, поток замыкается по магнитопроводу и усиливается им. Возрастает также потокосцепление фх, [c.180]

Обобщенная модель ЭМП имеет две группы переменных электрические (заряды, токи, напряжения и т. п.) и механические (частота вращения, ускорение и т. п.). Связи между переменными устанавливаются исходя из общего физического содержания системы. Например, для любой катущки известны связи между током и зарядом, током и потокосцепленнем и т. п. Для вращающегося тела (ротора) также известны связи между частотой вращения и углом поворота, между частотой вращения и ускорением и т. п. Анализ связей, присущих обобщенной модели без учета соединений между катушками, показывает, что каждая катушка в отдельности имеет по одной независимой электрической переменной, а ротор имеет одну независимую механическую переменную. Таким образом, число обобщенных координат для обобщенной модели равно числу катушек плюс единица [1]. [c.59]

Уравнения (4.3) являются обычными дифференциальными уравнениями с вещественными постоянными коэффициентами, а в случае (o= onst они становятся линейными. Решение подобных уравнений излагается в математических справочниках и не вызывает затруднений. Однако постоянство индуктивных сопротивлений в (4.3), достигнутое при пренебрежении насыщением, приводит к большим погрешностям в решении уравнений. Учет насыщения в осях d, q осуществляется проще, чем для исходной модели ЭМП (рис. 4.1, а). Обычно насыщение учитывается раздельно по каждой из осей d. q. Для этого вводятся новые переменные в виде собственных и взаимных потокосцеплений катушек, которые связываются с токами с помощью заданных функций насыщения. [c.86]

Боздушном зазоре ЭМП с учетом вращения ротора, явнополюсно-сти или зубчатости статора и ротора, а также эксцентриситета и скоса пазов [41]. Аналогичный подход используется также в методах зубцовых проводимостей и зубцовых контуров, которые отличаются от метода гармонических проводимостей тем, что в гармонический ряд разлагается магнитная проводимость одного зубцового деления при повороте противоположной зубчатой части на одно зубцовое деление. Эти методы находят применение при расчете потокосцеплений и параметров ЭМП с зубчатой конструкцией статора и ротора [37]. [c.95]

Z- 2i, d22 активные сопротивления и полные индуктивности соответствующих обмоток Afrfi J, M(ji2 qj I й Md2 — взаимные индуктивности между обмотками статора и ротора и между обмотками рюто-ра , М( 1, н 21. м 721 "d22 di <71 d21 < 21, d2 2 di ql напряжения, токи и потокосцеплении соответствующих обмоток. [c.104]

Потокосцегление взаимной индукции — потокосцепление одного элемента электрической цени, обусловленное электрическим током в дрЗ Том элементе цепи. [c.130]

Формулы (7.62) и (7.63) представляют собой частный случай, когда поток, изменения которого порождают ЭДС индукции, создан в тороиде или длинном соленоиде. В более общем случае контура любой формы с любым числом произвольно расположенньис витков можно, основываясь на законе Био, Савара и Лапласа, выразить потокосцепление с этим контуром в виде [c.254]

Так как работа флокулятора ограничивается задачей создания укрупненных частиц, которые выносятся из рабочей зоны аппарата потоком конденсата, условия этой магнитной зоны должны соответствовать условию >/ маг. Иначе говоря, скорость потока конденсата при данной магнитной силе потокосцепления железоокисных частиц должна, с одной стороны, обеспечить рост флокул до требуемых размеров, а с другой — не допустить накопления частиц в магнитной зоне флокулятора. [c.106]

Если удалить потенциалометр из магнитного поля, то возникнет поворот подвижной системы баллистического гальванометра, пропорциональный изменению потока. Отсюда 11п = — (СьО.)1К, где а —показания гальванометра /С=се 5ро — постоянная потенциалометра Съ — баллистическая постоянная гальванометра. Для определения К используют катушку с известным числом витков, в которую вставлен потенциалометр. При этом концы потенциалометра соединяются между собой. Включение или выключение тока в градуировочной катушке вызывает изменение потокосцепления в потенциалометре. [c.309]

Постоянная жесткого потенциалометра равна Кг — 2wS n, величина потокосцепления при изменении Я АФ = КхИоАЯ. [c.99]

Если исследовать величину магиитного потока при разомкнутой магнитной системе (якорь не притянут), то ока кется, что магнитный поток, созданный током в катушке электроаппарата, мал, так как воздушный зазор представляет для замыканий магнитных силовых линий большое сопротивление. Поскольку величина магнитного потока при разомкнутой системе мала, мало также потокосцепление и величина индуктивного oripo-тнвления Хь, обусловленная им, тоже незначительна. При грубом подсчете им можно пренебречь. [c.180]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.250 , c.362 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.333 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.205 , c.209 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.333 ]

Накопители энергии (1991) -- [ c.61 , c.333 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...