Период усреднения

Здесь период усреднения Г предполагается настолько большим, что усредненные величины от времени не зависят. Другими словами, повторное усреднение средних величин лает исходное среднее значение. Тогда если представить истинное значение составляющей скорости и в виде суммы и=й+ц, где и —ее пульсационная часть, что й = й- - и = и. Отсюда следует, что усредненные по времени значения пуль- [c.167]

Поскольку долговременная стабильность частоты определяется главным образом макроскопическими изменениями в генераторе, долговременную стабильность часто указывают, относя ее к удобным периодам усреднения (минуты, часы, дни) при определенных значениях различных внешних параметров (давление, время прогрева, температура, сетевое напряжение и др.) При очень больших временах усреднения максимальная долговременная стабильность [c.409]

К таким показателям в основном относятся техникоэкономические характеристики производства. Они вычисляются по заданным известным формулам, справедливым в случае отсутствия динамической связи между входящими в расчетную формулу измеряемыми величинами. На практике это условие всегда выполняется только при значительном периоде усреднения величин. Уменьшение периода усреднения ведет к повышению погрешности оценки показателя. В системе контроля обычно требуется вычислять текущие значения показателей при этом использование заданных формул расчета невозможно без специальной компенсации динамических связей между входящими в формулу величинами. [c.21]

Скорость равномерной коррозии выражают в разных единицах, чаще всего в миллиметрах в год (мм/год) или в граммах на квадратный метр за сутки [г/(м .сут)1 . Эти единицы характеризуют глубину разрушения или потерю массы металла, причем рассматривается поверхность металла, свободная от продуктов коррозии. Например, сталь в морской воде корродирует с приблизительно постоянной скоростью близкой к 0,13 мм/год, т. е. 2,5 г/(м .сут). Это усредненное значение обычно в случае равномерной коррозии в начальный период скорость повышена [9], поэтому данные о скоростях коррозии должны сопровождаться сведениями о длительности испытаний. [c.26]

Важно обратить внимание также на реакцию 0 (п, р)М в результате которой возникают ядра, испускающие нейтроны. Период полураспада ядер 4,14 сек. Энергия нейтронов около 0,9 Мэе. Наличие их обусловливает необходимость нейтронной защиты теплоносителей Н2О и ОгО. На рис. 10.3 показана зависимость микроскопического се.чения реакции от энергии. Величина сечения, усредненного [c.98]

Нетрудно заметить, что эффект светового давления должен наблюдаться при отражении электромагнитных волн от любого вещества или их поглощении в облучаемом образце. Действительно, при всех изменениях светового потока должна возникать дополнительная сила, которую можно интерпретировать как давление света. Если исходить из наличия в веществе заряженных частиц (электронов), то мы вправе предположить, что при взаимодействии электромагнитной волны с веществом, приводящем к отражению или поглощению части светового потока, электрическая компонента электромагнитного поля будет раскачивать электрон с силой qE, сообщая ему скорость v. Другая составляющая электромагнитного поля (И) будет воздействовать на движущийся заряд с силой Лоренца Af q [vH]/ . Усреднение за период колебаний приводит к тому, что эффективное действие на движущийся заряд оказывает только эта составляющая силы Лоренца, которая много меньше (и << с) раскачивающей электрон силы [c.108]

Если м(i)— периодическая функция с периодом ТI, то к уравнениям (ii 31 i) можно применить метод усреднения, рассмотренный выше. В результате найдем систему линейных дифференциальных уравнений первого приближения [c.315]

При /1 1 (черта означает усреднение по периоду функции). [c.197]

Период электромагнитных колебаний, относящихся к оптической области спектра, чрезвычайно мал, вследствие чего приемники излучения, обладающие большей или меньшей инерционностью, способны регистрировать лишь величину световой энергии, среднюю за период колебаний, но не мгновенное ее значение. В результате такого усреднения мы имеем возможность судить об амплитудах колебаний, но полностью теряем сведения об их фазах. Вместе с тем, именно фазы волн содержат в себе информацию о взаимном расположении частей источника света, о его удалении от приемника и т. д. Таким образом, результаты измерений, из которых выпали сведения о фазах колебаний, несо.мых волнами, не позволяют, вообще говоря, составить полное представление о свойствах источника этих волн. [c.235]

Произведем усреднение правой части (6) по периоду Tq с единственной целью выделить слагаемое [c.168]

Решение. Поскольку w< t , то время x X v, за которое электрон проходит расстояние порядка длины волны, велико по сравнению с периодом волны. Поэтому электрон движется в усредненном поле, обладая потенциальной энергией [c.185]

Тепловой ПОТОК, связанный с каждым нормальным колебанием, усредненный по периоду, дается формулой [c.230]

Экипажи обычно не могут иметь длительное время большое ускорение одного направления. Наиболее неблагоприятный в этом отношении случай — это набор скорости, который может длиться значительное время и вызвать хотя и не очень большие, но все же заметные отклонения оси гироскопа. Ускорения при поворотах длятся короткое время, а при качке они меняют направление, и отклонения оси гироскопа под влиянием этих переменных ускорений в результате усреднения оказываются незначительными. Таким образом, гироскопический маятник с большим периодом прецессии может служить искусственным горизонтом. Такие гирогоризонты сейчас широко применяются на морских судах для астрономических наблюдений, на самолетах при слепом полете и для различных специальных целей. [c.457]

При некотором несовпадении частот интерферирующих волн амплитуды результирующих колебаний частиц среды периодически изменяются с частотой биения. Напомним, что частота биения (см. 45) равна разности частот обеих волн. В этом случае характерная картина пространственной интерференции наблюдается при следующем условии частота биения должна быть столь ма.па, чтобы период биения существенно превышал время, необходимое для наблюдения интерференционной картины. Если же период биения мал по сравнению с временем наблюдения, то интерференционная картина ие возникнет. Объясняется это тем, что за время наблюдения разность фаз складываемых воли в каждой точке успевает изменяться на величину, превышающую 2я, и принимает все возможные значения. Согласно формуле (45.3), для усредненной по времени энергии результирующего колебания частиц среды можно записать [c.214]

Ядро-мишень Ядерная реакция Остаточное ядро Период полураспада продукта реакции Энергия реакции, МэВ Сечение при =14,5 МэВ, 10-31 2 Сечение, усредненное по спектру деления iiU, Ю-ч мг [c.1130]

Эта система двух уравнений первого порядка точно соответствует исходному уравнению (2.5.2) второго порядка. Она не дает никаких преимуществ в смысле упрощения решения задачи. Однако из этой системы следует, что производные й ч ii имеют порядок малости Р"<1, что подтверждает справедливость выбранных условий й< и, v- u. Существенный шаг в сторону нахождения приближенного решения можно сделать, если заменить мгновенное значение и и v их средними величинами за каждый период колебательного процесса, равный 2л. Производя усреднение по периоду от О до 2я, мы приходим к системе так называемых укороченных уравнений [c.72]

Здесь Л (т) и 6 (т) являются медленными функциями времени т, что позволяет усреднить правые части (2.5.19) за период, считая, что за это время Л и 6 не меняются. Указанная процедура усреднения приводит к системе двух укороченных уравнений вида [c.75]

Сущность квазилинейного метода колебательных характеристик состоит в том, что ищется такая усредненная крутизна 5, которая обеспечивает равенство нулю коэффициента при диссипативном члене в среднем за период колебания, т. е. в стационарном режиме (26 —5(/4)Л сОо) = 0. Отсюда сразу получается [c.204]

Однако и при учете вероятностных соотношений в деле установления объема 5апаса определенной величины, потеря штучного выпуска питаемого запасом бункера участка линии на ожидание возобновления питания неизбежна, если потолок запаса для такого питания последующего участка назначен не на основе величины возможного особо длительного интервала выпуска, вызванного, например, поломкой уникального элемента одного из устройств, и без учета вероятности повторных появлений таких же длительных интервалов. Процент потерь времени на ожидание возобновления питания последующего запаса при таких особо длительных интервалах выпуска предшествующего участка может быть доведен до нуля только при неисчерпаемом (по крайней мере, неисчерпываемом за период усреднения интервалов выпуска) запасе. [c.123]

В нашем примере скользящее среднее в хчисляется по цене закрытия и имеет следующие периоды усреднения короткое -24 часа (сутки), среднее - 60 часов (неделя) и длинное 120 часов (2 недели). [c.1231]

Прием усреднения по нескольким периодам, па-иидимому, впервые применен в работах [8, 9, 7J. [c.154]

Это выражение является, по существу, лишь первым членом раз-лол<еиия в ряд по степеням А и А. При увеличении модуля 1Л (но когда он все еще остается малым) надо учесть следующие члены этого разложения. Ближайшие следующие — члены третьего порядка по А. Нас, однако, интересует не точное зна-ченне производной, а ее среднее по времени значение, причем усреднение производится по промежуткам времени, большим по сравнению с периодом 2n/ oi периодического множителя ехр(—1(й1 ) (напомним, что, поскольку Ш1 71, этот период мал но сравнению с временем l/yi заметного изменения модуля Л ). Но члены третьего порядка непременно содержат периодический множитель и при усреднении выпадают ). Среди чле- [c.139]

Рассмотрим подробнее характер накладывающегося на усредненный поток нерегулярного, пульсационного, движения. Это двил<ение можно в свою очередь качественно рассматривать как результат наложения движений (турбулентных пульсаций) различных, как мы будем говорить, масштабов (под масштабом движения подразумевается порядок величины тех расстояний, на протяжении которых существенно меняется Kopo ib движения). По мере возрастания числа Рейнольдса появляются сначала крупномасштабные пульсации чем меньше масштаб движения, те. 1 позже такие пульсации появляются. При очень больших числах Рейнольдса в турбулентном потоке присутствуют пульсации с масштабами от самых больших до очень малых. Основную же роль в турбулентном потоке играют крупномасштабные пульсации, масштаб которых — порядка величины характеристических длин, определяющих размеры области, в которой происходит турбулентное движение в дальнейшем будем обозначать порядок величины этого основного (или внешнего) масштаба турбулентного движения посредством /. Эти крупномасштабные движения обладают наибольшими амплитудами. Их скорость по порядку величины сравнима с изменениями Ли средней скорости на протяжении расстояний I (мы говорим здесь о порядке величины не самой скорости, а ее изменения, поскольку именно оно характеризует скорость турбулентного движения абсолютная же величина средней скорости может быть произвольной в зависимости от того, в какой системе отсчета рассматривается движение) ). Что же касается частот этих крупномасштабных пульсаций, то они — порядка отношения и/1 средней скорости и (а не ее изменения А ) к размерам /. Действительно, частота определяет период повторяемости картины движения, наблюдаемой из некоторой неподвижной системы отсчёта. Но относительно такой системы вся эта картина движется вместе со всей исид-костью со скоростью порядка и. [c.185]

Сделаем еще следующее общее замечание ). Можно было бы думать, что существует принципиальная возможность получить универсальную (пр 1менимую к любому турбулентному движению) формулу, определяющую величины Вгг, Вц для всех расстояний г, малых по сравнению с /. В действительности, однако, такой формулы вообще не может существовать, как это явствует из следующих соображений. Мгновенное значение величины (v2i — Ук) ( 2 — V]k) можно было бы, В пршщипе, выразить универсальным образом через диссипацию энергии е в тот же момент времени. Однако, при усреднении этих выражений будет существенным закон изменения е в течение периодов крупномасштабных (масштабы /) движений, различный для различных конкретных случаев движения. Поэтому и результат усреднения не может быть универсальным ). [c.200]

Обозначим усредненные ) но времени температуры газа на выходе регенератора через и Т[, а в некотором сечении АА на расстоянии I от входа обратного потока — через Т и Т (фиг. 95). Температуры газа Т и Т будут ненрерывно меняться со временем, как это показано на фиг. 96. В период нагревания Т растет, в период охлаждения Т падает. [c.114]

Рис. 43.9. Вариации относительной плотности потока я дерном компоненты галактических КЛ по усредненным за 27 дней показаниям нейтронного монитора станции Клаймакс (географическая широта 39,37°, долгота 253,82°). Средняя энергия первичных КЛ за пределами атмосферы примерно равна 6 ГэВ/нуклон. За нулевой уровень выбрана плотность потока в период минимума солнечной активности (1954 г.) [27]

Дополнительно к изложенному в п. 2.1 заметим, что интервал Т должен быть достаточно большим по сравнению с максимальным периодом пульсаций, но в случае усредненно неустановившегося движения малым по сравнению с характерным для него интервалом времени (например, периодом колебательного движения, временем опорожнения резервуара и т. п.). [c.90]

Решение (4.5.8), как и прежде, ищем в виде x = u osT-j--4-о sin т, х<= — sin т +у OST. Подставляя выражения для х и i в правые части укороченных уравнений и проводя их усреднение по периоду, получаем следующую систему укороченных [c.168]

Метод многократных экспозиций (го-ло рафирование с усреднением по времени) широко используется при изучении вибраций, так как он наиболее прост в техническом отношении. При получении голограмм этим методом вибрирующий объект экспонируется с выдержкой много большей, чем период колебаний. При этом интерференционная структура из голограмме главным образом создается за счет предметных пучков, соответствующих тем положениям объекта, в которых при колебаниях он находится дольше всего. [c.80]

Широкое распространение в бетатрон-ной и рентгеновской дефектоскопии получили схемы, основанные на измерении разности усредненных с помощью диодов и интегрирующих звеньев импульсов первого и второго сцинтилля-ционных детекторов (рис. 7). Существенным недостатком этих схем является необходимость выбора параметров интегрирующих звеньев строго одинаковыми. В противном случае при нестабильно работающем ускорителе точность определения степени дефектности контролируемого изделия не люжет быть высокой. Этот недостаток устраняется при сравнении амплитуд импульсов сцинтилляционных детекторов, пропорциональных дозе в импульсе излучения с их предварительным преобразованием, которое осуществляется с помощью зарядного устройства и ключа (рис. 8). Управление ключом производят таким образом, чтобы длительность получаемых импульсов равнялась половине периода следования импульсов излучения. Благодаря предварительному преобразованию формы импульсов сцинтилляционных детекторов повышаются быстродействие и помехоустойчивость дефектоскопов как при вычитающей схеме, так и при схеме измерения отношения. [c.378]

Контроль методом ПРВТ распределения ПЛ0ТН0С-1И комнози ного материала с усреднением по области, значительно превосходящей период структуры армирующих элементов, позволяет решать задачу качественного и количественного определения относительного содержания известных компонент в разных зонах конструкции. Это положение наглядно иллюстрируется изображениями рис. 23, в и м. [c.457]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...