Усреднение по периоду колебаний

Н. э., и = й (0 = )m V2 (черта сверху означает усреднение по периоду колебаний Т = 2л/со, со — цик-лич. частота). Для комплексных амплитуд Н. а. и тока закон Ома обобщается в виде [c.245]

Отсюда следует, что спектральный состав мощности излучения w (о), усредненной по периоду колебаний (рис. 45), дается соотношением [c.70]

Усреднение по периоду колебаний 79 Устройства проекционные 144 Уширение доплеровское 70 [c.351]

При произвольном соотношении сое и (Оо энергия, усредненная по периоду колебания Ге=2я/сое, сохраняется (здесь опять-таки предполагается, что собственными колебаниями системы можно пренебречь). [c.303]

S> —то же, усредненный по периоду колебаний [c.11]

Тепловой ПОТОК, связанный с каждым нормальным колебанием, усредненный по периоду, дается формулой [c.230]

И. 3. Фишер [43] предлагает для всякой жидкости различать три типа структур в зависимости от времени усреднения. Для быстрых процессов (рассеяние электронов) с характерным временем, много меньшим среднего периода колебания атомов, существенна мгновенная структура жидкости. Для процессов, характерное время которых много больше среднего периода колебания атомов, но много меньше среднего времени оседлой жизни атома во временном положении равновесия, существенна средняя структура ближнего окружения атома, получающаяся усреднением мгновенной структуры по периоду колебаний. Для медленных равновесных процессов существенна средняя структура ближнего окружения атома, полученная усреднением мгновенной структуры по среднему времени оседлой жизни атома. [c.38]

Плотность энергии падающей и отраженной волн, усредненную за период колебания, определим по формуле [c.201]

При исследовании различных динамических процессов представляет интерес наблюдение не только интегральной картины, но и отдельной фазы колебаний. Подобная задача решается при использовании стробоскопического эффекта. Для источника, дающего немодулированный свет в местах пучностей (т. е. в тех местах, где амплитуда нормальных к поверхности зеркала интерферометра механических колебаний отлична от нуля), наблюдается некоторая интегральная, усредненная за период колебаний интерференционная картина, характеризуемая средней величиной интенсивности I. Если применяется прерывистый (модулированный по интенсивности) свет, частота модуляции которого совпадает с колебаниями зеркала, то наблюдается интерференционная картина, соответствующая вполне определенной фазе колебании. Направление интерференционных полос и величина их сдвига (или искривления) будут зависеть от фазы и амплитуды колебаний, нормальных к поверхности зеркал. [c.213]

Здесь Я — комплексно-сопряженная составляющая напряженности магнитного поля по орту — волновое сопротивление свободного пространства, равное 376,7 ом. В этом выражении произведено усреднение мощности по периоду колебаний, благодаря чему появляется коэффициент V2 [c.74]

Она равна сумме средних плотностей энергии монохроматических колебаний, из которых складывается результирующее колебание. То же заключение справедливо и для интенсивности колебаний, если понимать под интенсивностью усредненную по периоду т любую энергетическую величину, характеризующую поле излучения в рассматриваемой точке пространства. [c.213]

Угловое распределение интенсивности ОИ в плоскости колебаний частицы характеризуется наличием двух минимумов под углами 6= 1/у. Следует подчеркнуть, что такими же свойствами обладает угловое распределение мгновенной интенсивности СИ. Однако вследствие усреднения по периоду вращения электрона наблюдение такой зависимости на пуч-ках СИ затруднительно. [c.233]

При некотором несовпадении частот интерферирующих волн амплитуды результирующих колебаний частиц среды периодически изменяются с частотой биения. Напомним, что частота биения (см. 45) равна разности частот обеих волн. В этом случае характерная картина пространственной интерференции наблюдается при следующем условии частота биения должна быть столь ма.па, чтобы период биения существенно превышал время, необходимое для наблюдения интерференционной картины. Если же период биения мал по сравнению с временем наблюдения, то интерференционная картина ие возникнет. Объясняется это тем, что за время наблюдения разность фаз складываемых воли в каждой точке успевает изменяться на величину, превышающую 2я, и принимает все возможные значения. Согласно формуле (45.3), для усредненной по времени энергии результирующего колебания частиц среды можно записать [c.214]

Описанная выше процедура усреднения на текущем периоде колебаний по сути дела привела к тому, что относительно новых переменных Л о, Л/, В,- система стала автономной (т. е. не зависящей в явном виде от времени). Этой системе соответствуют уравнения в вариациях с постоянными коэффициентами (2.44). Тогда, применяя к системе (6.101) критерий Гурвица (см. п. 6), получаем условия, при которых исследуемое периодическое решение оказывается асимптотически устойчивым [c.289]

Указания по определению функции Ф (г), отвечающей усредненному значению б, приведены в табл. 5, причем во всех рассмотренных случаях усреднение производилось по наибольшему из двух периодов колебаний (2я/со и 2я/й). Аналитические зависимости для функций Ф (г) см. [52, 53]. [c.149]

Черта сверху означает усреднение по времени, когда где Гд- период колебаний. [c.77]

Вместе с тем, если речь идет об усредненной нелинейности, проявляющейся за много периодов колебаний поля, в действие могут вступить и другие механизмы. Самый универсальный из них, по-видимому, тепловой при наличии поглощения в среде меняется ее температура Т, что и приводит к изменению скорости звука. [c.183]

Во внешнем акустическом поле пузырек совершает два основных типа движений монопольные пульсации и поступательные (дипольные) колебательные движения. Для нас важно, что скорость последних в среднем не равна нулю пузырек совершает усредненные движения, причем за достаточно большое (по сравнению с периодом колебаний) время смещения пузырька могут быть достаточно большими. Эта усредненная компонента движения связана с действием радиационного давления акустического поля. [c.204]

Поток излучения Ф — это мощность излучения, переносимого электромагнитными волнами через некоторую поверхность а, усредненная за промежуток времени, значительно превышающий период колебаний. Единица потока излучения — ватт (Вт). Поток излучения через поверхность а связан с интенсивностью <5> (средней по времени поверхностной плотностью потока энергии) соотношением [c.67]

Метод многократных экспозиций (голографирование с усреднением по времени) щироко используется при изучении вибраций, так как он наиболее прост в техническом отношении. При получении голограмм этим методом вибрирующий объект экспонируется с выдержкой много большей, чем период колебаний. При этом интерференционная структура на голограмме главным образом создается за счет предметных пучков, соответствующих тем положениям объекта, в которых при колебаниях он находится дольше всего. [c.513]

Усреднение по периоду колебаний. Хотя приборов, которые имели бы разрешение в один период световых колебаний, нет, целесообразно изучить этот вопрбс теоретически, чтобы затем обсудить результаты усреднений интенсивности по более продолжительным периодам. На основании (3.4) с учетом сказанного о скорости изменения a(t) и ф(г) для средней плотности потока энергии волн, напряженность электрического поля которых дается выражением (13.5), получаем, формулу [c.79]

Время разрешения. Каждый прибор измеряет лишь некоторое среднее значение величины по малому промежутку времени, называемому временем разрешения. Время разрешения лучших приборов для измерения напряженности электрического поля по поряД величины равно 10 с. Поскольку время то, в течение которого амплитуда а(г)и фаза ъ(0 в (13.5) существенно изменяются, имеет порядок 10 заключаем, что в течение многих десятков и даже сотен периодов колебаний волны эти величины могут считаться практически постоянными. Это означает, что при усреднении (13.5) по периоду колебаний или многим периодам <Е> =0. Поэтому экспериментально можно изучать не qp eAHHe величины напряженности поля волны (13.5), а средние величины от квадрата напряженности т. е. потоки энергии волн. Результат измерения потока энергии волн в эксперименте зависит от времени разрешения прибора. [c.79]

Здесь произведено усреднение квадрата напряженности поля по периоду колебаний, и поэтому Ео является амплитудой напряженности электрического поля волны т представляет линейный показатель пpeJЮмлeння света, а пгЕо описывает нелинейную поправку к показателю преломления. [c.339]

Другой эффект состоит в воздействии неоднородного поля лазерного излучения в фокальной области на дрейфовое движение электрона, обра зованного в некоторой точке этой области в результате ионизации атома. Действие на электрон неоднородного поля может быть описано как дей ствие пондеромоторной силы [3.27]. Она равна градиенту колебательной энергии, усредненной по быстрым осцилляциям, т.е. по периоду колебаний лазерного поля (со знаком минус) [c.74]

Выражение (6.7) определяет операцию выделения вибрацион-hjdIX функций из уравнений (6.4), (6.5) путем перехода от простого усреднения за период ко второму или высшим приближениям. При этом предполагаем, что время корреляции функции гр (/) значительно меньше периода собственных колебаний системы. Функции Сд и определяем усреднением функций G и Н по Ф функции Ga и Яз определяют невибрационные члены соответственно в выражениях [c.235]

Если в популяций клеток убрать все мебраны, то получится квазигомогенная система, Если концентрации веществ, неспособных к диффузии, одинаковы во всех клетках, то получим систему, однородную [0 всему пространству относительно своих параметров. В химической кинетике такие системы чаще всего исследуются в условиях идеального перемешивания, В этом случае время усреднения по всему пространству, где идет реакция, много меньше, чем характерное время изучаемого процесса. В колебательных системах характерным временем является период колебаний. Если усреднение осуществляется только в результате диффузии, то условие идеального перемешивания им ет вид [c.20]

Исследование вибраций. Голограмма объекта экспонируется в течение промежутка времени, охватывающего, по крайней мере, неск. периодов колебаний (усреднение во времени). Интенсивность полос при атом быстро спадает с ростом амплитуды колебаний. Наиболее яркая полоса соответствует узловым линиям. По таким интерферограммам можно изучать распределепие амплитуды колебаний по поверхности объекта (рис. 2). Для расширения диапазона измеряемых амплитуд используется т. н. стробоголографич. метод, в к-ром голограмма экспонируется не непрерывно, а лишь в определён- [c.506]

Для полного описания электромагнитного поля необходимо знать величины векторов поля, а также их направления (поляризацию) как функции положения и времени. Но в оитическом ноле вследствие его очень высокой частоты (порядка сек ) измеряются не мгновенные значения этих величин, а лишь значения, усредненные по времени в интервале, большом по сравнению с периодом световых колебаний. Более того, обычно имеют дело с естественным светом, где в наблюдаемом (макроскопическом) поле нет преимущественных направлений поляризации. В этом случае первостепенное значение имеет интенсивность I, уже определенная в п. 1,1.4 как средняя повремени энергия, протекающая в единицу времени через единицу площади, содержащую электрический и магнитный векторы, т. е. [c.356]

Смотреть страницы где упоминается термин Усреднение по периоду колебаний : [c.31] [c.92] [c.182] [c.11] [c.42] [c.272] [c.19] [c.223] [c.259] [c.130] [c.81] [c.205] [c.259] [c.317] [c.102] [c.453] [c.195] [c.107] [c.44] [c.121] [c.475]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...