Ток насыщения в р при термоэлектронной эмиссии

Плотность тока насыщения термоэлектронной эмиссии js эмиттера с однородной поверхностью при слабом внешнем электрическом поле, не влияющем на работу выхода, определяется уравнением Ричардсона — Деш-мана [3] [c.445]

Электронная двухэлектродная лампа-диод конструкция, принцип работы. Термоэлектронная эмиссия. Анодный ток насыщения. Схемы одно- и двухполупериодного выпрямления переменного тока с использованием диодов (кенотронов). Схема трехфазного выпрямителя. [c.319]

Металлическая связь отлична от других видов связи частиц в кристаллах. Природа ее обусловлена взаимодействием ионов с электронами, переходящими от одного иона к другому. Последнее сближает металлическую связь с ковалентной, однако в отличие от нее металлическая связь не обладает ни направленностью, ни насыщенностью, определяемой валентностью соответствующих атомов, что сближает ее с ионной связью. Степень связанности электрона в металле в определенной степени характеризуется работой выхода электрона, измеряемой наименьшей энергией электромагнитных колебаний, способной выделить электрон, или температурой, при которой начинается термоэлектронная эмиссия. Экспериментально найденные значения работы выхода электрона для некоторых металлов приведены в табл. 17. [c.110]

Накал нити катода осуществляется от низковольтного источника (понижающего трансформатора, аккумуляторной батареи) через реостат. Поскольку плотность тока термоэлектронной эмиссии возрастает с повышением темп-ры (закон Ричардсона), повышение накала нити У от 2000 до 2200° С увеличивает плотность тока в 10 раз. Резкое увеличение количества свободных электронов приводит к росту тока в трубке. Ток в трубке зависит от приложенного к ней напряжения. При нек-ром напряжении наступит насыщение. Типичные электрич. характеристики электрон- [c.426]

В случае дальнейшего роста анодного напряжения все электроны, вылетевшие из катода, притягиваются анодом (объемный заряд отсутствует). Наступает режим насыщения, когда величина анодного тока зависит только от тока термоэлектронной эмиссии катода. Верхний загиб анодной характеристики объясняется процессом перехода к режиму насыщения. Максимальный анодный ток лампы называется током насыщения. [c.53]

Наибольшее значение тока при термоэлектронной эмиссии называют током насыщения. Плотность тока насыщения при термоэлектронной эмиссии определяется соотношением [c.112]

Термоэлектричество 114 Термоэлектродвижущая сила 114, 119, 120, 129 Термоэлектронная эмиссия 112 Тесла 132 Типы спектров 167 Ток насыщения 112 [c.207]

ЛЕНГМЮРА ФОРМУЛА, аналитич. зависимость электрич. тока i между двумя электродами в вакууме от разности потенциалов U между ними. Обычно такой ток переносится эл-нами, эмиттируемыми накалённым катодом (см. Термоэлектронная эмиссия), хотя в неск. изменённом виде Л. ф. пригодна и в случае ионных токов. Л. ф. справедлива при токах, меньших тока насыщения. В этих условиях эл-ны, не достигшие анода, формируют отрицательный объёмный заряд, определяющий вид зависимости i U). Конкретный вид Л. ф. зависит от формы электродов и геометрии межэлектродного пр-ва, но при всех простых геометриях ток оказывается пропорциональным Для частного [c.346]

Если величина ть1/2 — высота потенциального барьера, изображающего стенку, то iir>iro представляет поток выходящих из системы частиц (если, конечно, этот попЬк мал настолько, что не вызывает заметного нарушения равновесного состояния газа). Если эти вылетевшие частицы обратно в системы не возвращаются (т.е. рее они отсасываются от границы каким-либо внешним полем), то полученный результат будет представлять формулу Ричардсона (О. Ri hardson, 1901) для плотности тока насыщения термоэлектронной эмиссии из катода с работой выхода mvg/2 в классической модели электронного газа. [c.118]

ТЕРМОЭЛЕКТРОННЫЙ КАТОД (терме катод)—катод электровакуумных и газоразрядных приборов, эмитирующий электроны при нагревании (см. Термоэлектронная эмиссия). Осн. характеристики Т.к. плотность эмиссионного тока насыщения и её зависимость от темп-ры рабочая темп-ра обычно рекомендуемая для Т.к. [c.102]

Т. М. Лифшиц. ШОТКИ ЭФФЁКТ, уменьшение работы выхода эл-нов из тв. тел под действием внешнего ускоряюгцего их электрич. поля. Ш. э. проявляется в росте тока термоэлектронной эмиссии в режиме насыщения, в уменьшении энергии поверхностной ионизации и в сдвиге порога фотоэлектронной эмиссии в сторону больших длин волн. [c.855]

Явление Т. э. можно рассматривать как испарение электронов из эмиттера. При Т. э. на испарение (эмиссию) термоэлектронов затрачивается тенлота, тем большая, чем больше работа выхода эмиттера, аналогичная теплоте испарения атомов или молекул. Равновесие между выходом термоэлектронов из эмиттера и их обратной конденсацией наступит при наличии пад поверхностью этого эмиттера электронного газа определенной плотности, аналогичной плотности насыщенного пара при испарении атомов или молекул. Термодинамич. рассмотрение системы эмиттер — равновесный электронный газ над ним, также дает возможность получить выражение для / (Т). Ото рассмотрение не содержит к.-л. предиоложении о свойствах электронов внутри эмиттера, по требует знания свойств электронного газа иад эмиттером. Если рассматривать этот газ как идеальный (законность этого можно обосновать почти для всех известных эмиттеров), то на основе термодинамики так е получают ур-ние (2), из к-рого видно, что Т. э. тела при заданной темп-ре определяется работой выхода ф и средним коэфф. прохождения термоэлектронов (1 — г) через границу эмиттер — вакуум последний близок к 1 и не сильно отличается у различных эмиттеров, поэтому основной характеристикой тер-люкатода является его работа выхода. [c.174]

А/см -К , Ге — коэффициент отражения для электронов при нулевом поле и ф — работа выхода. Не следует забывать те предположения, которые легли в основу вывода уравнения (2.1). Главные из них следующие а) поверхность проводника однородна, б) поле, необходимое для насыщения тока, настолько мало, что может быть положено равным нулю. На практике эти критерии так редко выполняются, что постоянные эмиссии , получаемые обычными методами, не имеют очевидного физического смысла и должны рассматриваться только как ориентировочные ожидаемые значения плотности тока с данной поверхности и при данных условиях. Несмотря на это и несмотря на предостережения, высказанные в явной или неявной форме в работах Херринга и Никольса [3], Хенсли [5], Шелтона [6] и Добрецова [7], неизменно продолжается составление таблиц термоэлектронных работ выхода и постоянных Ричардсона с целью представления их в качестве характерных физических констант. Вследствие этого имеет смысл еще раз подчеркнуть важность учета отклонений от указанных выше основных предположений, хотя это уже достаточно ясно было показано Херрингом и Ни-кольсом [3], а также другими авторами. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...