Технические Теплоемкость

Автор, широко образованный педагог, прекрасно сознавая огромное значение статистической термодинамики для решения технических задач, показал формы и методы использования основных результатов статистики Больцмана и квантовых статистик Бозе — Эйнштейна и Ферми — Дирака при рассмотрении важнейших понятий термодинамики, как например внутренней энергии, теплоемкости, энтропии и т. д. [c.7]

Основываясь на таком рассуждении, были введены элементарные понятия квантовой и статистической механики для интерпретации эмпирической стороны классической термодинамики. Квантовое представление об энергетических уровнях использовано для интерпретации внутренней энергии. Статистические теории приведены для того, чтобы показать, что термодинамические энергии и энтропия являются средними или статистическими свойствами системы в целом. Это позволяет понять основные положения второго закона, обоснование третьего закона и шкалу абсолютных энтропий. Также представлены методы вычисления теплоемкости и абсолютной энтропии идеальных газов. Численные значения абсолютной энтропии особенно важны для анализа систем с химическими реакциями. После рассмотрения этих основных положений технические применения даны в виде обычных термодинамических соотношений. [c.27]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ РАСТВОРОВ, СМЕСЕЙ, СПЛАВОВ И ТЕХНИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ [c.217]

В табл. 9.15—9.20 и на рис. 9.1 I, 9.12 приведены значения удельной теплоемкости для различных сплавов и технических материалов. [c.217]

Таблица 9.20. Удельная теплоемкость tp, кДж/(кг К), неметаллических технических материалов при различной температуре Т, К

Теплоемкость данного идеального газа зависит от температуры, а реального и от давления (последняя зависимость слаба н ею обычно пренебрегают), поэтому в технической термодинамике различают истинную и среднюю теплоемкости. [c.34]

По курсу Техническая термодинамика приведены задачи на темы газовые смеси и теплоемкости термодинамический цикл. [c.446]

При расчете систем охлаждения различных технических устройств часто встречается задача совместного решения системы одномерных уравнений, описывающих распределения температур стенки и жидкости по длине канала. Рассмотрим наиболее простой вариант этой задачи. В канале длиной I с площадью сечения стенки S v и смоченным периметром / протекает жидкость с удельной теплоемкостью с и массовым расходом G (рис. 5.7). Теплопроводность материала стенки может зависеть от температуры kw = (Tw). В стенке действует источник теплоты, для которого задается мощность на единицу длины qi, которая может зависеть от координаты X и температуры стенки Tw- Теплообмен между стенкой [c.169]

Уравнения (2.23) и (2.24) связывают теплоемкости Ср и Ср с термодинамическими параметрами р, V, Т и ы эти уравнения, полученные на основе первого закона термодинамики, справедливы, разумеется, для любого реального вещества, находящегося в любом агрегатном состоянии — твердом, жидком или газообразном (но однофазном). Практическая ценность уравнений типа (2.23) и (2.24) состоит в том, что они позволяют рассчитать все теплофизические свойства определенного технически важного вещества по результатам экспериментального определения лишь некоторых его свойств. Сложность в данном случае состоит в том, что в правой части, например уравнения (2.24), находятся не только уже упоминавшиеся термические параметры р, ю, Т, но и параметр иного рода — внутренняя энергия и. Зависимость и = и и, Т) или Рх и, V, Т) = 0 также является уравнением состояния данного вещества и в отличие от обычного (термического) уравнения состояния носит название калорического уравнения состояния. Величины и, Л, а также теплоемкости Ср и с называют калорическими свойствами вещества. [c.32]

В табл. 1-6 для технически важных газов приведены значения средних теплоемкостей от 0° С до с учетом нелинейной зависимости их от температуры [c.47]

В технических расчетах обычно принимают линейную зависимость теплоемкости от температуры [c.30]

Зависимость удельной теплоемкости технического алюминия [c.12]

Для технических расчетов пневматических систем наиболее важными физическими показателями воздуха являются его вязкость, плотность, давление, температура и теплоемкость. [c.171]

Зависимость удельной теплоемкости технического алюминия марок АД и АД1 от температуры [c.11]

Удельный вес у, коэффициент теплопроводности Я, удельная теплоемкость с и предельная температура применения некоторых технических материалов [c.194]

Объемный вес 7 коэффициент теплопроводности X и теплоемкость с различных технических материалов [c.184]

Звукопроводность 352 Зеркально-линзовые объективы — Технические характеристики 333 Зола — Теплоемкость 39 [c.711]

Теплоемкость 184 Технические термометры 4 Течение турбулентное 216, 624 [c.733]

Если пренебречь разницей суммарных теплоемкостей газов в турбинах 8, то, учитывая, что в идеальных процессах 1—16—1 и 2—14—2 работа не производится, циклы для обеих рассматриваемых схем целиком совпадают, и все предыдущие рассуждения сохраняют силу применительно к схеме по рис. 1-3, г. Однако технические характеристики этой схемы существенно отличаются от характеристик схемы с высоконапорным парогенератором. Тепло ( 2-14> сообщаемое в топке котла, выделяется уже после расширения газов в ГТУ и используется в обычной паросиловой установке. К топливу, расходуемому на выделение этого тепла, не предъявляется специальных требований. Котел в схеме по рис. 1-3, г ничем не отличается от агрегатов нормальной конструкции, если не считать отсутствия воздухоподогревателя, заменяемого развитым водяным экономайзером, аналогичным водяному экономайзеру установки с высоконапорным парогенератором. [c.23]

Парциальное давление НС1 и HjO над водными растворами хлористого водорода — кн. 1, табл. 8.7 --NH3 и Н2О над растворами аммиака — кн. 1, табл. 8.8 Плотность агрегатная золошлаковых материалов — кн. 3, табл. 8.23 —, коэффициент теплопроводности, удельная теплоемкость технических материалов — кн. 2, табл. 2.6 [c.543]

Однако практика тепловых расчетов, а также ряд экспериментов, показали возможность пользования для технических газов, в том числе для двух- и трехатомных, линейными зависимостями теплоемкостей от температуры, т. е. уравнением вида [c.43]

В табл. 2 приведены формулы для истинных и средних мольных теплоемкостей при постоянном давлении для технически важных [c.48]

Для большей части технических расчетов зависимостью теплоемкости жидкости от давления можно пренебречь и только для расчетов, в которых требуется повышенная точность, эту зависимость следует учитывать. Однако и при этом обычно нет необходимости в прямом экспериментальном определении теплоемкости при высоком давлении р , ибо она может быть рассчитана по известной теплоемкости при давлении (обычно атмосферное давление) и той же температуре Т с помощью соотношения [c.167]

Сделанное замечание следует обобщить с тем же обстоятельством мы сталкиваемся во всех методах всех видов испытаний технических неоднородных материалов, будут ли это испытания механические, объемные, тепловые и т. д. для получения средних величин — среднего объемного веса, средней теплопроводности и др. — необходимо отобрать неско.чько проб материала, испытать каждую и взять среднее арифметическое из результатов отдельных опытов. Исключение представляет только одна величина — удельная теплоемкость с, численное значение которой относится к единице массы или веса данного вещества, безотносительно к тому, какой объем эта масса занимает. [c.236]

Приведенные в табл. 25 цифры представляют собою по большей части результаты некоторых испытаний, производившихся под нашим руководством в ленинградских научно-технических учреждениях [6, 43, 44, 45J, отчасти заимствованы из других источников [40, 46, 47]. Некоторые цифры, преимущественно касающиеся древесины, пластмасс и аналогичных органических материалов, нуждаются в уточнении, на их теплоемкость сильное влияние оказывает влажность, что иногда i можно учесть аддитивной формулой, приведенной выше. [c.244]

Произведенные нами опыты разбиваются на две группы. Предметом опытов первой группы явились химически достаточно определенные, чистые вещества, удельная теплоемкость которых измерялась неоднократно различными экспериментаторами. Опыты второй группы относятся к различным техническим материалам, плохим проводникам тепла, в частности к теплоизоляционным материалам. [c.325]

График показывает, что теплоемкость С в адиабатном процессе насыщенного воздуха при наиболее часто встречающихся параметрах начала и конца процесса возрастает по сравнению с изобарной теплоемкостью сухого воздуха в 2,5—3 раза, почти достигая значения 0,7. Доля теплоемкости, приходящаяся на последний член выражения (IV. 4) или (IV. 44), составляет 55— 65 о. Следовательно, такой же цифрой выражается доля теплового эквивалента подведенной технической работы, идущая на парообразование при сжатии в компрессоре или получающаяся за счет тепла конденсации при расширении и не влияющая, таким образом, на температуру рабочего тела. В момент окончания процесса парообразования теплоемкость С претерпевает скачкообразное снижение до величины изобарной теплоемкости влажного воздуха при конечном паросодержании [c.58]

В технической термодинамике особо важную роль играют теплоемкость при постоянном объеме [c.33]

В особенности исчерпывающе изложены гл. I и II, посвященные техническим вопросам, гл. III— об электрических свойстпах металлов, гл. IV и V— о теплопроводиости и теплоемкости т] ердых тол и гл. VI— об адиабатическом размагничивании. [c.5]

Наличие максимума теплоемкости в области температур вблизи Н должно рассматриваться с технической точки зрения как благоприятное обстоятельство. Как только температура рабочего вещества падает ниже температуры окружающей среды, возникает паразитный приток тепла. Несмотря па меры предосторожности, этот приток тепла никогда не удается устранить полностью, по чем больше теплоемкость, тем меньшее влияние паразитный приток тепла оказывает на температуру рабочего вещества. Кроме того, если необходимо охладить до низкой температуры какой-либо другой материал, то это охлаждегше будет тем эффективнее, чем больше теплоемкость рабочего вещества при низких температурах. Отсюда ясно, что наиболее удобно использовать рабочее вещество в области характеристической тем- [c.422]

Значительный интерес для электротехники представляет водород. Это очень легкий газ, обладающий весьма благоприятными свойствами для использования его в качестве охлаждающей среды вместо воздуха (водород характеризуется высокой теплопроводностью и удельной теплоемкостью). При использовании водорода охлаждение вращающихся электрических машин существенно улучшается. Кроме того, при замене воздуха водородом заметно снижаются потери мощности на трение ротора машины о саз и на вентиляцию, так как эти потери приблизительно пропорциональны плотности газа. Ввиду отсутствия окисляющего действия кислорода воздуха замедляется старение органической изоляции обмоток машины и устраняется опасность пожара при коротком замьпсании внутри машины. Наконец, в атмосфере водорода улучшаются условия работы щеток. Так как водородное охлаждение позволяет повысить мощность машины и ее КПД, крупные турбогенераторы и синхронные компенсаторы выполняются с водородньпч охлаждением (еще более эффективное охлаждение достигается циркуляцией жидкости внутри полых проводников обмоток статора и даже - что, конечно, технически сложнее - ротора). Применение циркуляционного водородного охлаждения требует герметизации машины (подшипники уплотняются при помощи масляных затворов). Чтобы избежать попадания внутрь машины B03ziyxa (водород при содержании его в возд тсе от 4 до 74% по объему образует взрывчатую смесь - гремучий газ), внутри машины поддерживается некоторое избыточное давление, сверх атмосферного постепенная утечка водорода восполняется подачей газа из баллонов. При прочих равных условиях электрическая прочность водорода примерно на 40 %, а угольного ангидрида СОт - на 10% ниже, чем электрическая прочность воздуха. Для заполнения [c.128]

Известен ряд технически важных газов и жидкостей. В теплотехнических устройствах они используются главным образом в качестве теплоносителей и рабочих тел. Теплоносители служат для переноса теплоты например, в системе теплоснабжения вода получает теплоту в водогрейном котле, перемещается по трубам тепловой сети к потребителю и отдает там теплоту в систему отопления. Рабочими телами являются газы, их внутреннюю энергию увеличивают за счет подвода теплоты работа происходит при расщирении газа. К теплоносителям и рабочим телам предъявляются следующие требования они должны быть дещевыми и доступными, сохранять свои свойства при длительной эксплуатации они не должны быть химически агрессивными по отношению к металлу и токсичными (отравляющими, ядовитыми). Желательно, чтобы они имели большие значения теплоемкости и теплоты парообразования, — так как в этом случае каждый килограмм теплоносителя или рабочего тела используется с большей эффективностью. [c.120]

В технической термодинамике особое значение имеют процессы изменения состояния газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, а следовательно, и соответствующие этим процессам теплоемкости. Для теплоемкостей, соответствующих процессам изменения состояния газов ПРИ постоянном давлении изобарные теплоемкости), приняты обозначения Ср — массовая, Ср — объемная и цср — мольная, а для теплоемкостей, относящихся к процессам, происходящим при, неизменном объеме (изохорные теплоемкости) с —массовая, Со ооъемтшя (АСв — мольная. [c.34]

Институт ядерной энергетики АН БССР совместно с рядом организаций работает над новым направлением в ядерной энергетике — применением диссоциирующих систем в качестве теплоносителей и рабочих тел АЭС. Выполненный комплекс исследований и проектные разработки АЭС различной мощности показывают [4—6], что применение диссоциирующей четырехокиси азота, обладающей положительными физико-химическими и теплофизическими свойствами, позволяют создать АЭС по простой одноконтурной схеме с газожидкостным циклом и газоохлаждаемым реактором на быстрых нейтронах. Применение четырехокиси азота позволяет улучшить технико-экономические показатели отдельных узлов и всей станции, а также облегчает техническое решение ряда важных вопросов. Выполненные экспериментальные работы, газодинамические расчеты и проектные разработки показывают, что турбина на N2O4 имеет в 3—4,5 раза меньшую металлоемкость и соответственно габариты, чем на водяном паре. Существует реальная возможность создания одновального турбоагрегата единичной мощностью 2000—3000 Мвт в одном агрегате [8]. Высокая плотность, теплоемкость, теплопроводность и низкая вязкость теплоносителя [12] позволяют резко сократить габариты и вес теплообменного оборудования, трубопроводов и систем АЭС, а также затраты мощности на прокачку теплоносителя [13]. [c.4]

Надежный отвод теплоты от активной зоны для реакторов типа ВВЭР предполагает отсутствие кризиса теплосъема и плавления таблеток из диоксида урана во всех режимах нормальной эксплуатации и при их нарушениях. Как показали исследования, для активных зон ВВЭР, использующих твэлы относительно малого диаметра, условие недостижения кризиса является более жестким, а режимы, связанные с потерей расхода (отключениями ГЦН), определяющими для установления предельных значений тепловой мощности реактора. Вследствие низкой теплопроводности и достаточно высокой теплоемкости диоксида урана тепловая мощность реактора изменяется со значительным запаздыванием по отношению к изменениям нейтронного потока, и быстрое введение в активную зону поглотителей при уменьшении расхода через реактор — недостаточно эффективная мера для обеспечения надежного теплоотвода в авариях, связанных с потерей теплоносителя. Поэтому в проектах реакторов типа ВВЭР предусматриваются технические средства, направленные в аварийных случаях на сохранение достаточного расхода теплоносителя через активную зону в течение времени, требуемого [c.93]

Мел — тонкозернистая, слабосцементированная белая мажущаяся горная карбонатная порода, состоящая из кальциевых скелетных частиц микроорганизмов размером до 0,01 мм (свыше 90%). Состав, % 50—55 СаО 0,2—0,3 MgO 0,5—0,6 Si02 0,2—4,0 AI2O3 0,2—0,7 РегОз + ГеО 40—43 СО2. Плотность около 2,7 г/см сопротивление сн атию влажного мела 10—20 кгс/см и сухого 40— 50 кгс/см . Твердость по Моосу ниже 1, теплоемкость 0,204 ккал/(г-°С), температура диссоциации 925° С. Мел широко применяют в производстве лакокрасочных покрытий, в качестве полирующего состава, флюсов и др. ГОСТ 17498—72 устанавливает виды, марки, основные технические требования и Преимущественные области применения мела. [c.412]

К теплоносителям, используемым в ядерной энергетике, предъявляются специальные требования приемлемые ядерно-фнзические свойства, минимальное воздействие на конструкционные материалы, стойкость при облучении, термическая стойкость, низкая химическая активность, высокая температура кипения, небольшая вязкость, высокая теплопроводность, большая теплоемкость, низкая стоимость теплоносителя и т. д. Трудно найти теплоноситель, который удовлетворял бы всем этим требованиям в равной мере. Каждый из теплоносителей, используемый в ядерной энергетике, имеет преимущества и недостатки, определяющие область его применения. Выбор теплоносителя осуществляется с учетом всех физико-технических требований. Большое внимание при этом уделяется теплофизическим и гидродинамическим характеристикам теплоносителя. Во всех случаях теплообмена между потоком теплоносителя и обтекаемой им поверхностью существенное значение имеют процессы в гидродинамическом и тепловом пограничных слоях. Соотношение между тол-щицами гидродинамического 8 и теплового слоев в основном зависит от соотношения кинематической вязкости v и коэффициентов температуропроводности среды а, т. е. от критерия Рг. По значению числа Рг теплоносители можно разделить на три группы теплоносители с Рг < 1 теплоносители с Рг 1 и теплоносители с Рг > 1. [c.8]

Топливно-электрический источник анергии может открыть широкие технические и экономические возможности для повышения качества технологической продукции в топливно-энергоемких производствах, если исходить из положения, что начальные, наиболее теплоемкие стадии технологического процесса реализуются на топливновоздушном или топливно-кислородном источнике энергии, а заключительные ( чистовые , рафинировочные) и обычно наименее теплоемкие технологические стадии могут проводиться на высококачественном источнике энергии — электрическом. При этом способ превращения электрической энергии в теплоту может быть различный прямой (тепловыделение непосредственно в термически обрабатываемом изделии при прохождении по нему тока) косвенный (тепловыделение с помощью специальных нагревательных элементов, по которым про- [c.32]

Так как объем газа зависит от температуры и давления, то при определении объемной теплоемкости необходимо указывать, к какой температуре и давлению относится 1 газа. В технических расчетах обычно его берут при нормальных условиях, т. е. при 0° С и 760 мм рт. ст. при этом размерность объемной теплоемкости с выражается в ккал1н.м град. [c.49]

Для целей технической термодинамики и последующего изучения теплотехники можно рассматривать энтропию как функцию и параметр состояния тела. При графическом изображении процессов энтропию S используют как координату, позволяющую создать особую систему координат для исследования термодинамических процессов. Введение наукой этой функции (энтропии) значительно облегчает теоретические исследования и практические расчеты. В вычислениях энтропия измеряется в тех же единицах, как и теплоемкость, т. е. в ккал1кг-град. Энтропию будем обозначать буквой S для 1 кг и буквой S для G кг. [c.95]

Для осуществления парового промежуточного перегрева нужно располагать достаточной разницей температур греющей и нагреваемой сред. Если исходить из нежелательности применения в котельном агрегате аусте-нитной стали, то при температуре первичного перегрева 565° С вторичный перегрев может быть доведен до 550° С, считая наименьший технически целесообразный температурный напор в паропаровом перегревателе М=15°С. Например, в установке на 140 ат (за котлом) при соотношении расходов вторичного и первичного пара 0,85 даже при пропуске через паропаровой перегреватель всего первичного пара конечная температура последнего составит лишь 415° С температурный напор на холодном конце противоточного паропарового перегревателя при этом будет составлять около 100° С. Несколько более благоприятные соотношения получаются в установках сверхкритического давления благодаря высоким значениям теплоемкости первичного пара при приближении 46 [c.46]

Темплоемкостью тела в каком-либо процессе изменения его состояния называется количество тепла, потребное для повышения его температуры на один градус. Теплоемкость, отнесенная к единице количества вещества, является его удельной теплоемкостью, однако обычно ее тоже называют просто теплоемкостью. Применительно к газам в технической термодинамике различают массовую теплоемкость с, кдж/ кг град), объемную теплоемкость с, кдж1 м - град ) и мольную теплоемкость с, кдж/(кмоль град). Между собой эти теплоемкости связаны очевидными соотношениями [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...