Параметры состояния тела

ПАРАМЕТРЫ СОСТОЯНИЯ ТЕЛА [c.3]

Изменение одного или нескольких параметров состояния тела называется терм )динамическим процессом. Есл)г параметры не изменяются, то рабочее тело находится в равновесном состоянии. [c.110]

Основные параметры состояния тела [c.7]

Если внутренняя энергия является функцией состояния газа и, следовательно, заданными его параметрами (р и Т или v и Т) определяется ее значение, то внутренняя энергия и может быть принята за новый параметр состояния тела в дополнение к основным параметрам р, V и Т. Дифференциал функции состояния du есть полный дифференциал. [c.56]

Для дальнейшего рассмотрения термодинамических процессов недостаточно знать только функциональную зависимость внутренней энергии от параметров состояния тела. Необходимо выяснить вели-56 [c.56]

Удельные, т. е. отнесенные к единице количества вещества, экстенсивные свойства приобретают смысл интенсивных свойств. Так, например, удельный объем, удельная теплоемкость и т. п. могут рассматриваться как интенсивные свойства. Интенсивные свойства, определяющие состояние тела или группы тел — термодинамической системы, называют термодинамическими параметрами состояния тела (системы). [c.6]

Так как ы, р и у являются параметрами состояния тела, то, следовательно, и энтальпия, как функция этих трех параметров, также является термодинамическим параметром состояния газа. Это означает, что энтальпия есть не просто какая-то математическая величина, а величина характерная, которая для каждого состояния тела имеет одно, строго определенное значение. По значениям энтальпии данного тела можно отличить одно его состояние от д ругого. [c.73]

В рассматриваемом частном случае количество теплоты [которая в общем случае ( 3) является функцией процесса] подобно внутренней энергии может рассматриваться как функция состояния, т. е. непосредственно определяться через параметры состояния тела (температуру, давление и т. д.). В случае твердого тела состояние вполне определяется одним параметром — температурой, поэтому количество теплоты вполне определяется изменением температуры. [c.273]

В параграфах 1.3, 4. 5 и 5.8 было установлено, что величины V, р, и, г являются параметрами состояния тела, а величины д, I не являются параметрами состояния. Теплота и работа зависят от процесса изменения состояния тела. [c.127]

Итак, для всякого тела и любой термодинамической системы существует функция их состояния — энтропия. К рассмотренным параметрам состояния тела t, V, р, и, г добавляется еще один пара-мет-р состояния — энтропия 5, численная величина которой может быть определена для любого состояния тела или системы. Пользование этой величиной во многом облегчает изложение и понимание теоретических основ термодинамики, а также значительно упрощает различные тепловые расчеты машин и установок. [c.134]

Допустим, что для какого-либо начального состояния 1 и конечного 2 нам известны параметры состояния тела Т и у. Тогда, воспользовавшись уравнением первого закона термодинамики, выраженным в виде [c.134]

Как уже отмечалось, все параметры состояния тела, в том числе и основные р, V, Т, находятся в зависимости один от другого. Эта зависимость может быть выражена аналитическими уравнениями, графиками, таблицами. Знание этих зависимостей совершенно необходимо для количественного анализа состояния рабочего тела. [c.10]

Температурное поле. Процесс теплопроводности, так же как и другие виды теплообмена, осуществляется только при условии, что в различных точках тела температура не одинакова. Как известно, температура является параметром состояния тела и характеризует степень его нагретости. Совокупность значений температуры во всех точках рассматриваемого пространства в данный момент времени называют температурным полем. Математически температурное поле выражается функцией координат [c.143]

Из практики известно, что перенос тепла в твердом теле (теплопроводностью) полностью зависит от распределения температуры в нем. Температура, являясь параметром состояния тела, в общем случае является функцией координат х, у, г и времени т. Поэтому для изучения процесса передачи тепла теплопроводностью необходимо знать зависимость [c.21]

В термодинамических уравнениях всегда пользуются абсолютным давлением, так как только оно является параметром состояния тела. [c.19]

Так, при изменении объема рабочего тела непременно изменяется его давление или температура. Следовательно, основные параметры состояния тела находятся во взаимной зависимости. Уравнение, выражающее эту зависимость, называется уравнением состояния тела. [c.20]

В таком случае сумма приведенных теплот может рассматриваться как изменение некоторой величины, имеющей совершенно определенное значение для каждого состояния тела и, следовательно, являющейся функцией или параметром этого состояния. Параметр состояния тела, элементарное изменение которого в любом обратимом процессе равно приведенной теплоте, называется энтропией и обозначается через 5. [c.94]

Основные параметры состояния тела. Получение ра боты за счет теплоты требует наличия, р а б о ч е г о тела, при посредстве которого и происходит процесс Преобразования в работу тепла, в общем случае сообщаемого телу извне. В результате сообщения телу тепла оно изменяет свое состояние, характеризуемое в основном тремя величинами удельным давлением, удельным объемом и температурой. [c.13]

Силу тяжести можно определить и прибором—пружинными весами, но эти весы обладают меньшей точностью, чем рычажные, и, например, в торговой сети, как правило, не используются. Что же касается величины удельный вес (или удельная сила тяжести), то ею вообще не следует пользоваться в расчетах по следующим соображениям. Удельный вес тела зависит от многих переменных — параметров состояния тела и географических координат, и потому его численные значения не могут быть сведены в таблицы (это — не табличная величина) поэтому рекомендуется при определении силы тяжести (веса) тела пользоваться произведением плотности на местное ускорение силы тяжести каждая из этих величин —табличная и потому более удобна при выполнении расчетов. [c.5]

В термодинамике исследуется обычно не абсолютная величина внутренней энергии те ла, а ее изменения (увеличение или уменьшение) в термодинамических процессах. Эти изменения однозначно определяются начальными и конечными значениями параметров состояния тела и не зависят от вида и характера процесса, в котором имеют место. Удельная внутренняя энергия тела, отнесенная к 1 кг его массы, обозначается , ее размерность Дж/кг. [c.41]

Масса, моменты инерции и аэродинамические коэффициенты вычисляются как функции параметров состояния тела [c.192]

Если для одной адиабаты выбрать произвольно значение энтропии, то с помощью "А уравнения (95) можно определить энтропию -к шаг за шагом для всех адиабат. Энтропия при этом в каждом состоянии будет иметь определенное значение и явится, следовательно, параметром состояния тела. Семейство адиабат представляет энтропию так же, как семейство изотерм — температуру. [c.68]

Внутренняя энергия есть функция состояния рабочего те (а, поэтому значение u определяется параметрами рабочего тела при входе (сечение потока /), а значение U2 — параметрами рабочего тела при выходе из агре -ата (сечение II). [c.44]

Физическое состояние тела вполне определяется некоторыми величинами, характеризующими данное состояние, которые в термодинамике называются параметрами состояния. [c.12]

Основные термодинамические параметры состояния р, v ч Т однородного тела зависят один от другого и взаимно связаны определенным математическим уравнением вида [c.16]

Как выше указывалось, основные параметры состояния (абсолютное давление, удельный объем и абсолютная температура) однородного тела зависят один от другого и взаимно связаны математическим уравнением вида [c.23]

Поскольку кинетическая составляющая внутренней энергии целиком определяется температурой тела, так как температура есть мера средней кинетической энергии молекул, а потенциальная ее составляющая при заданной температуре зависит только от удельного объема (расстояния между молекулами), то, следовательно, и полная внутренняя энергия будет являться функцией параметров и в данном состоянии тела будет иметь вполне определенную величину. [c.54]

Из pti-диаграммы видно (рис. 5-7), что величина работы расширения (или сжатия) зависит не только от начального и конечного состояний тела, но и от характера процесса, в котором рабочее тело переходит из одного состояния в другое. Все процессы 1-а-2, 1-Ь-2, 1-С-2, l-d-2 имеют начальные и конечные параметры одинаковые, но разные площади, изображающие работу. Так, например, [c.59]

Значения энтальпий для паров, газов и газовых смесей приводятся в технической и справочной литературе. Пользуясь этими данными, можно определять количество теплоты, участвующее в процессе при постоянном давлении. Энтальпия получила большое значение и применение при расчетах тепловых и холодильных установок и, как параметр состояния рабочего тела, значительно упрощает тепловые расчеты. Она позволяет применять графические методы при исследовании всевозможных термодинамических процессов и циклов. [c.66]

При исследовании идеальных термодинамических циклов поршневых двигателей внутреннего сгорания обычно определяют количество подведенной и отведенной теплоты, основные параметры состояния рабочего тела в типичных точках цикла, причем температуры в промежуточных точках вычисляют как функции начальной температуры газа вычисляют термический к. п. д, цикла по основным характеристикам и производят анализ термического к. п. д. [c.260]

Величины, характеризующие тело в данном состоянии, называют параметрами состояния. Чаще всего состояние тела определяется следующими параметрами удельным объемом, давлением и температурой. [c.3]

Тройная точка воды—это температура, при которой нее три фазы воды (твердая, жидкая, газообразная) находятся в равновесии. Нижним пределом шкалы является абсолютный нуль. Термодинамическую температурную шкалу называют также абсолютной шкалой. Параметром состояния рабочего тела является абсолютная температура, обозначаемая символом Т и измеренная в кельвинах (К). [c.7]

Для целей технической термодинамики и последующего изучения теплотехники можно рассматривать энтропию как функцию и параметр состояния тела. При графическом изображении процессов энтропию S используют как координату, позволяющую создать особую систему координат для исследования термодинамических процессов. Введение наукой этой функции (энтропии) значительно облегчает теоретические исследования и практические расчеты. В вычислениях энтропия измеряется в тех же единицах, как и теплоемкость, т. е. в ккал1кг-град. Энтропию будем обозначать буквой S для 1 кг и буквой S для G кг. [c.95]

Поскольку 8 не является параметром состояния тела, то уравнение (22) не пригодно для решения. Таким параметром может служить Упругая деформация е. Если в теле нет разрывов, то полная деформация 8 + е " удовлетворяет условию совместности. Учитывая это и уравениё ( 22), получим основной геометрический закон для поля т) [c.107]

Явление распространения тепла иеразрывпо связано с распределением температуры. Температура, как отмечалось в главе I, является параметром состояния тела и характеризует уровень внутренней энергаи тела (степень его нагретости). В телах, имеющих в любой точке одинаковую температуру, процесса передачи тепла быть не может. Основной задачей учения о теплопроводности является определение изменения температуры в пространстве и во времени. [c.264]

Величина г, определяемая по уравнению (3-35) внутренней энергией тела, удельным давлением и объемом, есть, очевидно, функция состояния тела и, следовательно, сИ есть полный дифференциал этой функции. Таким образом, величина г подобно р, V, 1 и и характеризует состояние тела, т. е. она является параметром состояния тела. Ее физическое значение выясняется ь известной степени сравнительно просто действительно, при р = сопб1 уравнение (3-36) получает вид [c.73]

Между тремя основными параметрами состояния тела существует связь, называемая уравнением соспюяния. Оно записывается в форме функциональной зависимости между р, V я Т [ р, V, 7 )=0. Это уравнение описывает только равновесные состояния тела. [c.126]

Применение методов дифференциальной геометрии для построения параметров состояния тела с полем повреждений и в настоягцее время представляется актуальной задачей, несмотря на то, что, но-видимому, уже сформировались основные иринцины соответствия между аффинно-метрическими теориями и дефектными структурами. [c.27]

Такие величины, как было установле1Ю ранее, называются параметрами, или функциями, состояния. Следовательно, внутренняя энергия, являясь параметром состояния, будет представлять собой одновременно однозначную непрерывную и конечную функцию состояния тела. [c.54]

Только обратимые процессы могут быть изображены графически на диаграммах состояния, так как на этих диаграммах каждая точка представляет равновесное состояние тела. Графическое же изображение необратимых процессов при помощи диаграмм или совершенно невозможно, или их можно изображать лишь приближенно, заменяя, например, все параметры их осреднепными по объему значениями. [c.61]

Уравнения (6-1) —(6-4), (6-7), (6-8) определяют значения теплоемкостей при данных значениях параметров состояни51.ц и Т или р и Г (т. е. в данном состоянии тела). Вычисленные с помощью этих уравнений теплоемкости называются истинными теплоемкостями. Истинные теплоемкости реальных газов можно выразить в виде суммы двух слагаемых [c.77]

Энтропия, являясь экстенсивныга--(зависит от массы вещества) параметром состояния, в любом термодинамическом процессе полностью определяется крайними состояниями тела и не зависит от пути процесса. В связи с этим энтропия газа, являясь парамет- ром состояния, в процессах 1-3-2, 1-4-2, 1-5-2, 1-6-2 (рис. 6-1) будет изменяться одинаково. Это свойство относится как к обратимым, так и необратимым процессам. Поэтому [c.82]

Для лучшего уяснения порядка осуществления данного цикла пред-ставим себе тепловую машину, цилиндр которой может быть по мере надобности как абсолютно теплопроводным, так и абсолютно нетеплопроводным. Пусть в первом положении поршня начальные параметры рабочего тела будут ри Vi, а температура Тi равна температуре теплоотдатчика. Если в этот момент цилиндр будет абсолютно теплопроводным и если его привести в соприкосновение с теп-лоотдатчиком бесконечно большой энергоемкости, сообщ,ив рабочему телу теплоту qy по изотерме 1-2, то газ расширится до точки 2 и совершит работу. Параметры хочки 2 — рр V2, T l- От точки 2 цилиндр должен быть абсолютно нетеплопро водным. Рабочее тело с температурой Ti, расширяясь по адиабате 2-3 до температуры теплоприемника Гг, совершит работу. Параметры точки 3— Рз, Vs, Т2- От точки 3 делаем цилиндр абсолютно теплопроводный. Сжимая рабочее тело по изотерме 3-4, одновременно отводим теплоту 2 в теплоприемник. В конце изотермического сжатия параметры рабочего тела будут 4, v , Т . Отточки 4 в абсолютно нетеплопроводном цилиндре адиабатным процессом сжатия 4-1 рабочее тело возвращается в первоначальное состояние. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...