Теплоемкость воды — Зависимость от температуры и давления

Теплоемкость воды в зависимости от температуры (от О до 140° С) и давления-до 300 ama по Коху выражается следующим образом [c.191]

Данные о зависимости теплоемкости воды от температуры и давления приведены в табл. 41 в табл. 42 приводятся данные о теплоемкости различных жидкостей. [c.38]

Теплоемкость морской воды в зависимости от солености и температуры (при атмосферном давлении) [c.296]

Рис. 1-5. Зависимость изобарной теплоемкости воды и водяного пара от температуры и давления.

Теплоемкость Ср с ростом температуры в зависимости от параметров состояния может возрастать или убывать. Зависимость Ср от температуры и давления для воды см. в п. 2.4.5. [c.119]

Тепловые характеристики. Удельная теплоемкость воды составляет 4180 Дж,/(кг- С) при 0°С. Она изменяется в зависимости от температуры и достигает минимума при +35°С. Удельная теплота плавления при переходе льда в жидкое состояние составляет 330 кДж/кг, удельная теплота парообразования — 2250 кДж/кг при нормальном давлении и температуре 100°С. Вследствие значительных величин теплоемкости и скрытой теплоты трансформации воды огромные ее объемы на поверхности Земли представляют собой аккумуляторы тепла. Эти же свойства воды обусловливают ее использование в промышленности в качестве теплоносителя. Тепловые характеристики воды являются одними из важнейших факторов термической стабильности биосферы. [c.6]

Значения удельного объема, энтальпии и энтропии воды и водяного пара в состояниях насыщения приведены в табл. I (в зависимости от температуры) и табл. II (в зависимости от давления), а величины их изобарной теплоемкости в этих состояниях — в табл. VI. В этой же таблице помещены и значения коэффициента поверхностного натяжения воды. [c.13]

Теплоемкость воды (а в ккал/гсГ град) в зависимости от температур- 1 и давления [2")) [c.38]

Теплоемкость Ср может и возрастать, и убывать с ростом температуры в зависимости от параметров состояния. При этом понижение с , при возрастании температуры обычно сменяется ростом при дальнейшем повышении температуры. В качестве иллюстрации на рис. 6-7 приведен график зависимости теплоемкости воды от температуры при различных давлениях. Как видно из этого графика, теплоемкость воды имеет минимум при температуре около 20° С. Из этого графика видно также, что с приближением к линии насыщения (значения на изобарах в точках их пересечения с линией насыщения соединены пунктирной линией) теплоемкость заметно возрастает. [c.169]

При составлении нелинейной модели использовались зависимости, связывающие давление, энтальпию, внутреннюю -энергию, плотность пара и воды на линии насыщения с температурой, а также зависимости плотности и теплоемкости раствора от температуры и концентрации. Данные по воде и пару аппроксимировались в интервале температур 55—140° С полиномами с погрешностью, не превышающей 5% (аппроксимация проводилась методом наименьших квадратов). Для моделирования нелинейной системы дифференциальных уравнений выпарной установки составлена программа применительно к машине Раздан . [c.108]

Представление о характере зависимости теплоемкости от / и р дает рис. 3-3, на котором приведены данные для воды и водяного пара, В сверхкритической области теплоемкость Ср при некоторых значениях температуры, зависящих от давления, проходит через максимум. В критической точке Ср = оо. При р>ркр значения Ср в точках максимума убывают с ростом давления. Вблизи точек максимума теплоемкость может изменяться в десятки раз в узком интервале температуры и давления. [c.33]

Термодинамика системы воздух — вода — пар проста поэтому такая система удобна для иллюстрации задач массопереноса, в которых в L-состоянии находится жидкость, а в О- и оо-состояниях — газ. Мы рассмотрим сначала расчет этой системы, затем — систем с химическими реакциями и, наконец, некоторые специальные случаи. Если считать газ совершенным и для определения парциальных давлений использовать только закон Гиббса—Дальтона, то термодинамическое состояние рассматриваемой системы однозначно определяется заданием следующих параметров кривой зависимости давления насыщенных паров воды от температуры, скрытой теплоты испарения Н2О при некоторой определяющей температуре, а также удельных теплоемкостей воды, водяного пара и воздуха. [c.389]

Рис. 4.3. Зависимость удельной теплоемкости воды и водяного пара от температуры при различных давлениях

Зависимость теплоемкости жидкостей от давления при температурах много меньших, чем критические, крайне мала, и в большинстве случаев ею можно пренебречь. Для воды при комнатной температуре теплоемкость Ср уменьшается на 5% при увеличении давления от 0,1 до 100 МПа (от 1 до 1000 кгс/см ). [c.172]

Водный теплоноситель. Вода — наиболее дешевый и распространенный жидкий теплоноситель. Обладая хорошим сочетанием теплофизических свойств теплопроводности, удельной теплоемкости, плотности и вязкости, вода способна отводить большое количество тепла от поверхности нагрева реактора даже при небольшой скорости. Увеличение скорости воды, например, от 0,3 до 5 м/с повышает коэффициент теплоотдачи в 10 раз. Вода радиационно устойчива и требует умеренного расхода энергии на транспорт по контуру. Основной недостаток водного теплоносителя — низкая температура насыщенного пара и ее медленный рост с повышением давления это ограничивает рабочее давление перед турбиной (7—10 МПа). Малая зависимость плотности воды от давления ограничивает возможности самозащиты первого контура при повышении в нем давления поэтому в первом контуре предусматривают газовые компенсаторы объема. Вода — коррозионно-активное вещество и, взаимодействуя с конструкционными материалами, загрязняется продуктами коррозии. Вода также хороший растворитель минеральных примесей. Наличие в воде первого контура продуктов коррозии и минеральных примесей при прохождении через реактор приводит к образованию долгоживущих изотопов, распространяющихся вместе с водным теплоносителем по контуру, что затрудняет ревизию и ремонт оборудования. [c.340]

В области докритических давлений ниже линии насыщения, где существует только жидкая фаза Н2О, повышение температуры сопровождается снижением вязкости, плотности и диэлектрической проницаемости воды теплоемкость при постоянном давлении Ср несколько возрастает. При температурах выше точки насыщения ts, где существу ет только газообразная фаза Н2О, перегрев пара сопровождается снижением его плотности и теплоемкости Ср и незначительным увеличением вязкости. На линии насыщения существуют обе фазы — пар и вода, различающиеся по плотности, вязкости, диэлектрической проницаемости и другим показателям. Зависимость плотности пара и воды и их диэлектрической проницаемости от давления на линии насыщения по казана на рис. В.6. Из этого рисунка видно, что разность между плот- [c.16]

Приведены таблицы значений удельного объема, энтальпии, энтропии, изобарной теплоемкости, скорости звука, поверхностного натяжения, динамической вязкости, теплопроводности и числа Прандтля для воды и водяного пара, рассчитанных по уравнениям, рекомендованным Международной ассоциацией по свойствам воды и водяного пара для применения в промышленных расчетах. Таблицы термодинамических свойств охватывают область параметров до температуры 800 °С и давления 100 МПа (до 1000 °С при давлениях ниже 10 МПа), включая состояния насыщения. Для этой же области параметров даны и значения динамической вязкости. Предельная температура области применения данных о теплопроводности в зависимости от давления — от 800 до 500 °С. [c.2]

Этим способом можно для всех индивидуальных веществ установить зависимость энтропии от температуры, определив теплоемкости и энтальпии фазовых переходов во всем интервале температур, допустимом для измерений вплоть до непосредственной близости к абсолютному нулю. При этом остается неопределенной ее константа интегрирования. Обычно ее выбирают по соглашению из соображений удобства. В таблицах водяного пара, в частности, энтропия жидкой воды при температуре 0°С и соответствующем давлении насыщения принята за нуль. Для газов исходным состоянием обычно считается 0° С и 1 физ. ат. В случае аммиака и углекислоты удельную энтропию жидкости при 0° С и соответствующем давлении насыщения принимают равной I ккал/кг град, для того чтобы избежать отрицательных значений энтропии в важной для холодильной техники области отрицательных температур. Неопределенность константы интегрирования для энтропии устраняется только теоремой Нернста, которую мы рассмотрим далее. [c.327]

Таблица 9. П. Зависимость удельной изобарной теплоемкости Ср, кДж/(кг К), аммиака, воды, водяного пара и углекислого газа от давления и температуры

Особенно сложна проблема учета переменности свойств теплоносителя при анализе и расчете теплообмена в околокритической области состояния, где теплофизические свойства среды резко и своеобразно изменяются в зависимости от температуры и давления удельная теплоемкость, число Прандтля и коэффициент термического расширения имеют резко выраженные максимумы, немонотонно изменяются теплопроводность и вязкость, резко изменяется плотность среды. При этом коэффициент теплоотдачи зависит от плотности теплового потока или, точнее, от соотношения плотности теплового потока и массовой скорости теплоносителя, причем наряду с нормальными режимами теплообмена, когда температура стенки монотонно (при = onst) изменяется вдоль потока в соответствии с изменением температуры теплоносителя, наблюдаются и так называемые режимы ухудшенной (улучшенной) теплоотдачи, при которых температура стенки трубы имеет немонотонный (при ухудшенных режимах — пиковый) характер изменения. К настоящему времени предложено множество эмпирических формул и расчетных схем. Для расчета теплоотдачи при вязкостно-инерционном течении однофазных теплоносителей с околокри-тическими параметрами (т е. в отсутствие влияния естественной конвекции) широкое распространение получила формула [46], основанная на данных опытов с водой и диоксидом углерода. Однако применима она к нормальным и лишь частично к ухудшенным режимам теплоотдачи. [c.222]

В книге Даны новые значения теплоемкости пара в идеальном состоянии, таблицы средних теплоемкостей пара й таблицы значений истинных теплоеМкортей при постоянном давлении и при постоянном объеме, вязкости и теплопроводности воды и водяного пара и их зависимости от температуры и давления. [c.2]

Примечание. При рассматриваемых давлениях и температурах следует учитывать зависимость теплоемкости воды от температуры и давления. Поэтому температуру воды на выходе нужно определять по измененню энтальпии воды по длине канала [c.94]

В закритической области вещество находится в однородном состоянии, и в нем отсутствует резкое разделение на отдельные фазы, что имеет место при пересечении пограничной кривой вдали от критической точки. Различие между жидкостью и паром в этой области носит лишь количественный характер, поскольку между ними можно осуществить непрерывный переход без выделения или поглощения скрытой теплоты изменения агрегатного состояния. Однако в указанных переходах непрерывный ряд микроскопических однородных состояний содержит области максимальной микроскопической неоднородности флуктуац ионного характера. Существование такой микроскопической неоднородности связано с падением термодинамической устойчивости первоначальной фазы и с возникновением внутри >нее островков более устойчивой фазы. Указанная внутренняя перестройка вещества, несмотря на свою нелрерывность, имеет узкие участки наибольшего сосредоточения, которые обусловливают появление резких скачков теплоемкости, сжимаемости, коэффициента объемного расширения, вязкости и других свойств вещества. Эти явления демонстрировались рис. 1-5, где был показан характер изменения критерия Прандтля для воды, и перегретого водяного пара от температуры и давления, и рис. 1-6 — для кислорода в зависимости от температуры при закритическом давлении. Из графиков следует, что при около- и закритиче-ских давлениях наряду с областями резкого изменения физических параметров имеются области, где они изменяются с температурой незначительно. При высоких давлениях в области слабой зависимости тепловых параметров от температуры теплоотдача подчиняется обычным критериальным зависимостям. В этом случае при проведении опытов можно не опасаться применения значительных температурных перепадов между стенкой и потоком жидкости, обработка опытных данныл также не [c.205]

Погрешность значений. теплоемкости охлаждающёй воды бср,в составляет около 0,1 % Однако здесь следует обратить внимание на то, что теплоемкость воды при атмосферном давлении несколько изменяется в зависимости от температуры. Так, пр и температуре 10 X Ср,в=4,192, а при 20°С соответственно Ср,в=4,182 кДж/(кг-К), т. е. изменение теплоемкости составляет 0,25 %. Поэтому при точном измерении энтальпии, если опыт проводится при значительном подогреве охлаждающей воды i"—t, количество теплоты, полученной 1 кг охлаждающей воды, равно [c.205]

Величину Y — соотношение теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме— довольно трудно определить для многоатомных молекул, таких, например, как молекула воды (HjO), и это соотношение следует найти эмпирическим путем. Для водяного пара в интервале температур, близких к 0°С, оно составляет около 1,05. Зависимость температуры от парциального давления приводит к тому, что, когда смесь воздуха с водяным паром охлаждается при подъеме в атмосферу, количество водяного пара в смеси должно уменьшиться, чтобы сохранилось соответствующее парциальное давление. Но, поскольку при этом значения температур и давлений лежат за пределами тройной точки, водяной пар вымерзает и превращается в ледяные кристаллы. Вот отчего тропопаузный минимум температуры часто называют ледяной ловушкой . Температура воздуха над тропопаузой снова [c.302]

Теплоемкость рабочего тела сравнительно мало зависит от давления (в пределах ожидаемых из1Мбнений в нестационарном режиме), но заметно изменяется при изменении температуры, особенно если состояние потока близко к насыщению при доиритичеаком давлении или к области фазового перехода при шерхйритическом давлении. Удельная теплоемкость воды Св с повышением температуры возрастает, а пара—падает. Неучет зависимости n=f t) может существенно исказить температурную информацию как в динамике, так и в статике. [c.137]

Характер нижней пограничной кривой на диаграмме T — s напоминает логарифмическую кривую, которая идет в области довольно высоких температур это видно из приближенного уравнения (234). Однако при температурах, близких к критической, это уравнение становится неверным, так как теплоемкость кипящей воды будет существенно меняться в зависимости от температуры. Поэтому характер протекания нижней погранично кривой при этих температурах будет другим. Изобары жидкости вплоть до давлений, близких к критическому, практически совпадают с нижней пограничной кривой (линия аЪ, рис. 110). Поэтому для не очень точных расчетов можно считать, что нижняя пограничная кривая является также и совокупностью изобар жидкости (точка а совпадает с точко Со). В области между верхней и нижней пограничными [c.176]

Вода обладает многими специфическими свойствами, имеющими ярко выраженный аномальный характер. Все они - следствие особенностей структуры воды и развитости в ней водородных связей. Плавление твердой воды - льда - сопровождается не расширением, а сжатием, а при замерзании воды объем льда значительно увеличивается. Как известно, подавляющее большинство веществ при плавлении расширяется, а при затвердевании, наоборот, уменьшает свой объем. Аномально также влияние температуры на изменение плотности воды при росте температуры от 273 до 277 К плотность увеличивается, при 277 К она достигает максимальной величины, и только при дальнейшем повышении температуры плотность воды начинает уменьшаться. Зависимость теплоемкости воды от температуры имеет экстремальный характер. Минимальная теплоемкость достигается при температуре 308,5 К и вдвое превышает теплоемкость льда, а при плавлении других твердых тел тегаюемкость изменяется незначительно. Удельная теплоемкость воды аномально велика, она равна 4,2 Дж/(г К). Вязкость воды в отличие от вязкости других веществ растет с повьцнением давления в интервале температур от 273 до 303 К. Вода имеет температуру плавления и кипения, значитель- [c.186]

Пример 2. Построение графика зависимости удельной изобарной теплоемкости воды и водяного пара от давления и температуры в Math ad Professional. [c.129]

Наибольшее значение термического КПД цикла может быть получено при максимально высоких температурах подводимой теплоты, что подтверждается проведенным выше анализом зависимости КПД паровых циклов от параметров рабочего агента. Однако для создания реальных циклов и реализации указанных преимуществ требуются особые природные свойства рабочего тела, так как в отличие от цикла Карно в цикле Ренкина качество рабочего тела существенно влияет на термический КПД установки. Наиболее часто в качестве рабочего тела в современных энергетических паровых установках испольаус-ся водяной пар. Однако вода по своим свойствам не может удовлетворять всем требованиям, предъявляемым к рабочим телам о целью увеличения КПД. Прежде всего она имеет низкую критическую темпера-туру (Т р 647.15 К) и при этом достаточно большое критическое давление р р = 22,219 МПа. При таких физических свойствах воды и водяного пара при росте температуры перегрева не удается существенно повысить среднюю температуру подводимой теплоты. Вода имеет слишком большое значение удельной теплоемкости, а это, как [c.318]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...