Теплоемкость 17 — Зависимость от температуры

На рис. 2.16 и 2.17 показаны зависимости теплоемкостей некоторых твердых тел от температуры. [c.107]

Расчет энтальпии (5.17), энтропии (5.18) И изобарной теплоемкости (5.20) диоксида углерода целесообразно выполнять на ЭВМ, предварительно составив специальную программу (см. далее программу № 4). С этой целью предварительно необходимо получить уравнения, описывающие энтальпию, энтропию и изобарную теплоемкость в идеально газовом состоянии ко, Зо, Ср,о) в зависимости от температуры. Для этого достаточно иметь температурную зависимость изобарной теплоемкости в идеально газовом состоянии, а также значения энтальпии и энтропии при одной температуре, например при t=0° . Из [37] видно, что изобарная теплоемкость диоксида углерода в идеально газовом состоянии в интервале температур от 0 до 60 °С может быть описана линейной зависимостью от температуры [c.143]

Зависимость теплоемкости и теплопроводности карбидов от температуры, а также их коэффициенты термического линейного расширения и удельного электросопротивления приведены в табл. 13—16. Карбиды переходных металлов лучше других тугоплавких соединений ведут себя в условиях эксплуатации при высоких температурах в вакууме. Об этом свидетельствуют более низкие значения скорости испарения и давление диссоциации металла над карбидом (табл. 17) [16], Карбиды, относящиеся к фазам внедрения, при испарении диссоциируют на металлы и углерод (например, карбиды титана, циркония, ниобия, тантала и др.). Испарение карбида хрома, в отличие от перечисленных карбидов, носит ступенчатый характер — при [c.419]

Теплоемкость 17 — Зависимость от температуры 18 [c.551]

Рис. 17.20. Зависимость теплоемкости сплава Си—2п от температуры

Изменение молярной теплоемкости в точке превращения (см. 9.1.2) приводит к различиям в уровне энергии или величине энтальпии, которые определяются при дифференциально-термическом анализе. Если нагревать вещество, у которого предполагается наличие точки превращения и откладывать на графике разность температур с веществом, взятым для сравнения, в зависимости от температуры (рис. 9.17), то точка превращения обнаруживается по скачкообразному изменению разности температур, так как превращения связаны с тепловым эффектом (экзотермическим или эндотермическим). [c.186]

Удельная теплоемкость в зависимости от температуры при t = от 10 до 50 —0,8 до 0,15. Кремнекислое стекло ири i = от 17 до 100°—0,18, при < = от О до 600°-0,2420 кал кг°. [c.1226]

Гелий, став жидким при 4,2 К, не затвердевает при атмосферном давления вплоть до абсолютного нуля температуры. Однако при температуре Т к. 2,19 К происходит фазовый переход и гелий обнаруживает в новой жидкой фазе совсем иные, чем ранее, свойства. В частности, вблизи указанной температуры (Л-точки) имеет место аномальное поведение теплоемкости в зависимости от температуры. Как указано на рис. 5.4, в интервале температур от 4,2 до 2,17 К гелий находится в одной фазе, где он ведет себя как обычная жидкость (Hel), а при переходе через Л-точку в более низкотемпературную область — в другой фазе (НеП) и характеризуется рядом удивительных свойств. [c.111]

В этих уравнениях, в отличие от рассмотренных в 8 уравнений гидродинамики, величина р не считается заданной, а является независимой величиной. Приближение ее к равновесному значению определяется уравнением (17.25). Коэффициент Л определяет величину поглощения звука вблизи 1-точки. Он просто связан с коэффициентами второй вязкости. По экспериментальным данным коэффициент Л имеет величину, приблизительно равную 15. Функцию о(р, 5, р ) принципиально можно определить из экспериментальных данных о зависимости теплоемкости гелия и р от температуры и давления вблизи Я-точки. Область применимости уравнений ограничена неравенством [c.105]

Для исследования термически изолированной системы, в которой протекает адиабатический процесс, очень удобно использовать уравнение (17.3). При этом следует помнить, что для реального газа показатель адиабаты не является постоянной величиной вследствие изменения теплоемкостей газа в зависимости от давления и температуры. Любой реальный процесс в газовой системе сопровождается потерями энергии. Так, при конечной разности температур между системой и внешней средой существует теплообмен, являющийся следствием реальных теплоизолирующих свойств разделяющей поверхности. Помимо этого имеются энергетические потери на трение и диффузию. В результате термомеханическая система оказывается неравновесной и без изменений во внешней среде процесс провести нельзя. В таком случае без затраты внешней работы система не может быть возвращена в начальное состояние и, следовательно, реальные газовые процессы необратимы. Второй закон термодинамики постулирует это правило для идеального и реального газов. Поэтому неопределенно долгое действие тепловой машины становится возможным только при работе термомеханической системы по круговому циклу с несовпадающими процессами прямого и возвратного ходов. [c.394]

Экспериментальные результаты по изобарной теплоемкости ароматических углеводородов в зависимости от температуры и давления представлены в приложении 8 и частично графически на рис. 8.11—8.17. [c.236]

На рис. 17.2 изображены характерные кривые изменения температуры вдоль поверхности теплообмена Р для прямотока и противотока в зависимости от соотношений полных теплоемкостей и Й7х. На графиках, как следует из уравнения (17.6), меньшее изменение температуры получается для того теплоносителя, у которого полная теплоемкость массового расхода больше. [c.424]

Пример 17. Определить среднюю объемную теплоемкость при постоянном объеме для кислорода в интервале температур от 0° С до 725° С, считая зависимость теплоемкости от температуры криволинейной. [c.53]

На рис. 17.1 приведена зависимость теплоемкости серебра от температуры в координатах Су Т—7 , в этом случае зависимость Су(Т)—прямая линия, а отрезок, отсекаемый [c.276]

Рис. 17.1. Зависимость теплоемкости серебра от температуры

Исследование теплоемкости при отпуске закаленной стали. В процессе отпуска стали происходят фазовые и структурные превращения, в результате которых изменяется удельная теплоемкость. По зависимости теплоемкости от температуры (рис. 17.19) можно установить интервалы температур, в которых при данной скорости нагрева (10 град/мин) происходят фазовые превращения, а по величине изменения Ср определить характер или род превращений. [c.286]

Рис. 17.22. Зависимость теплоемкости олова от температуры

Измерение теплоемкости при переходе металла в сверхпроводящее состояние. Когда по каким-либо причинам невозможно определить критическую температуру перехода,образца из нормального в сверхпроводящее состояние прямым. методом, проводят измерения теплоемкости. На рис. 17.22 приведена зависимость теплоемкости олова от температуры. Скачок конечной величины на кривой С Т) соответствует превращению 2-го рода, каким и является переход в сверхпроводящее состояние (критическая температура для олова 3,7 К [c.287]

При выделении или поглощении тепла в исследуемом образце, например, вследствие протекания фазовых превращений, происходит отклонение температуры от заданной на величину АТ. В этом случае суммированный сигнал от задачника программы Л и от измерителя температуры образца через блок сравнения 12 подается на вариатор мощности измеритель мощности фиксирует изменение расходуемой мощности. При этом автоматически создаются адиабатические условия благодаря сигналам измерителей б и 9 разности температур на вход соответствующих терморегуляторов. Так как данный процесс измерения теплоемкости происходит в динамическом режиме и изменения скорости нагрева или охлаждения отличаются от заданных программой, то автоматически вводится коррекция для записи истинного значения теплоемкости. Запись осуществляется следующим образом сигнал с блока сравнения поступает на дифференцирующий блок 18, с выхода которого — на фазочувствительный блок 21 и через переключатель 22 на суммирующий блок 15 на второй вход суммирующего блока поступает сигнал, пропорциональный скорости нагрева, с задатчика программы 11 через дифференцирующий блок 16. С выхода суммирующего блока сигнал идет на вход блока деления 17 на второй вход блока деления поступает сигнал от измерителя мощности. В зависимости от знака сигнала с дифференцирующего блока 18 на вход регистра- [c.50]

В большинстве типов тепловых машин в качестве рабочего тела используются смеси реальных газов. Однако современные тепловые машины работают при сравнительно невысоких давлениях и высоких температурах. Поэтому в технических расчетах достаточно учесть зависимость теплоемкости от температуры при использовании для каждого компонента и всей смеси в целом уравнения состояния идеального газа. При расчетах целесообразно вместо термических параметров состояния р, V, Т использовать калорические и, i, s. Эти параметры состояния обладают свойством аддитивности (изменение энтропии при смешении обычно не учитывается), а их значения для отдельных компонентов находятся по таблицам (табл. 17 и 18). При определении энтальпии пользуются соотношением (15). [c.412]

Из уравнения (17) следует, что теплоемкость является однозначной функцией Г/0, т. е. ири равных значениях этой безразмерной величины теплоемкости различных веществ должны совпадать. Если выразить зависимость теплоемкости твердого вещества от температуры в долях ее характеристической величины, получается одна кривая для всех веществ (рис. 1.2), [c.15]

Построенный в соответствии с этим равенством график зависимости 1п Кр от т почти линеен, поскольку изменение АНт с температурой довольно часто оказывается незначительным, что зависит от относительной величины теплоемкостей реагентов и продуктов. Чтобы убедиться в этом, можно вернуться к разд. 17.8, хотя в данном случае вместо изохорных рассматриваются изобарные удельные теплоемкости. [c.414]

В 4.1 мы отмечали, что в силу принятого определения температуры, внутренняя энергия тел всегда растет с повышением температуры. Поэтому всегда положительна. При этом ее численные значения оказываются порядка единицы. В самом деле, если воспользоваться формулами (7.17) и (7.18) для внутренней энергии, соответственно, одноатомного идеального газа и таердого тела, получим = 3 / 2 в первом случае и = 3 во втором. Более подробно о величине теплоемкости и ее зависимости от температуры мы поговорим в следующих параграфах. [c.170]

Фиг. 17. Изменение удельной теплоемкости нормальной и сверхпроводящей фаз в зависимости от нриведелиой температуры.

Первой и наиболее известной двухжидкостной моделью является модель Гортера и Казимира [25], которая в своей обычной форме приводит к зависимости теплоемкости от температуры по закону Г .Коппе [26] предложил специальную форму двухжидкостной модели, базирующуюся на теории Гейзенберга. При этом теория Коппе не связана с взаимодействием, которое обусловливает конденсацию, и может иметь большую область применения. Теория Гинзбурга [17,27] основана на модели с энергетической щелью, согласно которой для возбуждения электрона из конденсированной фазы необходима некоторая минимальная энергия г Дальнейшие обобщения, включающие другие теории как специальные случаи, обсуждались Коппе [26], Бендером и Гортеро.м [28], а также Маркусом и Максвеллом [29]. [c.686]

Опытным путем установлено, что теплоемкость Ср перегретого пара зависит от температуры и давления (рис. 1.17). При помощи этих зависимостей по формуле (1.164) можно определить теплоту перегрева, численно равную площади а аЬ Ь при р =рз = = onst. Если известна теплота перегрева, то можно подсчитать полную теплоту перегретого пара. С учетом формулы (1.160) [c.36]

Н2О, Н2О2, НО2 азот предполагается нейтральным [15]. При наличии реакций задача решается в квазиламинарном приюдижении - скорости химических реакций определяются осредненными значениями параметров. Кроме того, может использоваться упрощенная модель бесконечно тонкого фронта пламени [16, 17]. В расчетах учитывалась зависимость теплоемкости компонент от температуры [18. [c.340]

Мы не будем рассматривать детали теории [10, 11], но отметим, что этим методом были получены хорошие результаты на хромометиламиновых квасцах [16, 17]. На фиг. 1 приведена кривая зависимости энтропии от температуры, вычисленная по теоретическим значениям теплоемкости. Точки на кривой соответствуют данным, полученным из многочисленных экспериментов с адиабатическим размагничиванием. Значения энтропии [c.267]

Теплоемкость Сх зависит от того, в каких условиях протекает процесс нагревания тела на эту зависимость указывает в уравнении (1-17) индекс X у частной производной dQjdT, означающий, что процесс изменения температуры системы происходит 1вполне определенным образом, а именно при постоянном значении величины X. [c.24]

На самом деле оценить АСр по экспериментальным данным непросто. В области предпла-вильных температур в повышение теплоемкости может внести вклад не только образование вакансий, но, например, и энгармонизм или наличие примесей. В случае криптона можно оценить ДСр по разности между табличными данными для Ср и значением С , полученным путем экстраполяции графика Ср в области 60 —75°К. График зависимости g pT ) от 1/Т для полученных таким образом значений АСр (для твердого криптона) показан на рис. 5.17.1. [c.166]

Теплоемкости всех реальных газов зависят, как уже указывалось в 2-6, от давления или объема. Представление о виде этой зависимости для теплоемкости при постоянном давлении дают фиг. 7-14 — 7-17, относящиеся к азоту, водяному пару, аммиаку и воздуху. Как видно из фиг. 7-15, изобары теплоемкости проходят при сверхкрнтических давлениях с увеличением температуры через максимум, затем резко спадают, достигают минимума, после которого медленно поднимаются вверх величина максимума тем больше, чем меньше отличается давление от критического, причем с [c.135]

Для обработки результатов измерений с помощью дифференщсаль-ного калориметра должны быть известны теплофизические параметры образца сравнения его теплоемкость должна быгь такой, чтобы она могла скомпенсировать теплоемкость исследуемого образца при температуре фазового перехода (температуре реакции). При этой температуре образец сравнения должен проявлять инертность (быть нереакционноспособным). На рис. 6.17 показаны теоретические температурно-времен-ные зависимости для калориметров этого типа. Данные кривые отличаются от кривых, приведенных на рис. 6.16, заменой измеряемой температуры исследуемого образца Гизм на измеряемую температуру инертного образца сравнения Гизм- Температурно-временные кривые для экзотермической и эндотермической реакции существенно различаются. Часть кривой в интервале Д так же как и часть кривой и (см. рис. 6.17), обусловлена теплопередачей между образцом и датчиком температуры. Искажение кривой во времени зависит от природы теплопроводящего материала между нагревателем и датчиком температуры другими словами, искажение кривой связано с конструкцией используемого прибора. Согласно уравнению (6.2) площадь F между кривой ДГ(г) и кривой, которую регистрирует прибор в отсутствие фазового перехода (базовая линия), пропорциональна теплоте фазового перехода Q . Следовательно, [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...