Постоянные величины — Таблицы

Неподвижный непрерывно действующий источник теплоты переменной мощности. Определение приращений температуры точек тела при действии источника теплоты переменной мощности принципиально ничем не отличается от ранее рассмотренных случаев с источниками теплоты постоянной мощности. Если мощность источника теплоты изменяется во времени, т. е. q = q t), то необходимо взамен постоянной величины q в уравнения (6.9), (6.12) и (6.14) подставить функцию q t), а затем провести интегрирование. Разумеется, при этом может оказаться, что интегралы взять невозможно. В таких случаях их определение следует производить численно, составляя таблицы или программу для ЭВМ. [c.165]

Наиболее часто встречается следующее определение Фундаментальные физические постоянные — это постоянные величины, являющиеся характеристиками микрообъектов или входя-щие в качестве коэффициентов в математические выражения фундаментальных физических законов [8, 20]. Оно сразу же порождает массу вопросов. Все ли характеристики микрообъектов фундаментальны Характеристикой какого микрообъекта является, например, магнетон Бора Микрообъектов (элементарных частиц) в настоящее время известно несколько сотен, и каждый из них характеризуется несколькими параметрами — массой, зарядом, спином и др. Включение в таблицы всех этих характеристик предельно усложнило бы проблему. Но на этом вопросы к определению [8, 20] не кончаются. Нет ли в нем логической ошибки, когда одно понятие определяется через другое, которое также нуждается в определении Конкретно какие физические законы следует относить к фундаментальным В какой фундаментальный физический закон входит, например, постоянная Ридберга Следует ли считать закон Стефана — Больцмана Q=(t7 и соответственно постоянную <т фундаментальными [c.32]

Таким образом, удалось установить, что для дерева при гибкости Х=87,5 в таблице 9 предусмотрен коэффициент запаса устойчивости [Пу]=3,19. Заметим, что при составлении таблицы 9 коэффициент [Пу ] для данного материала не является постоянной величиной, а зависит от гибкости. [c.251]

Из таблицы видно, что 1,15 является постоянной величиной и поэтому, сравнивая между собой вес двух стрел, приближенно можно принять = l,15G p . [c.128]

Если функция f x) задана таблицей для значений х, отличающихся на постоянную величину й, вычисления разностей удобно расположить в таблицу (табл. 7). [c.253]

Экстраполяция. Свойство полинома, заключающееся в том, что разность его порядка п 1 есть постоянная величина, может быть использовано для составления таблицы значений полинома для равноотстоящих значений аргумента. Для вычисления разности порядка л достаточно найти п + 1 значение функции после того как А / известна, последовательно вычисляются -2/и т. д. Вычисления [c.255]

Постоянная Эйлера С 135 Постоянные величины — Таблицы 6 Потенциал векторный 234 ---- силы 376 [c.582]

В табл. 6-1 для примера приведена градуировочная таблица по (1-4) для тепломера перегретого пара ТЭП-1, описанного в 4-2. Постоянные величины имеют следующие значения А=0,01252 10=0,7815 < 2о= =87,2 мм т=0,6503 Д/ п=1 кгс/см . Такая таблица может быть составлена с любым шагом по Ар, put. Для удобства в таблице приведены значения е для раз-11— 212 53 [c.153]

Таблица свойств преобразования Фурье, приводимая без доказательств, дана здесь ввиду значимости этих свойств для многих оптических задач. Большинство необходимых доказательств легко выполнить по схеме, использованной в предыдущем разделе. Если х и и — постоянные величины, то [c.198]

Для облегчения перехода к Международной системе единиц основные таблицы представлены в новой и старой системах единиц основные постоянные величины и ряд результатов расчетов и выводов выражены как в Международной системе единиц, так и в старой системе (значения приведены в скобках). [c.3]

Для определения М целесообразно пользоваться упрощенными формулами и таблицами с произведениями постоянных величин, входящих в эти формулы. [c.145]

Для каждого тела коэффициент теплопроводности имеет свое численное значение и зависит от природы, пористости, влажности, давления, температуры и других параметров. Численное значение определяется опытным путем. В практических расчетах используют значения коэффициента теплопроводности, которые приводятся в справочных таблицах. При выводе уравнения (13.1) принято, что X не зависит от температуры и является постоянной величиной. Однако коэффициент теплопроводности всех материалов изменяется с изменением темпера [c.148]

Примечание. В таблице приняты следующие обозначения а, Ь, с — постоянные величины у—измеряемые случайные величины у—среднеарифметическое значение рядов 51, 5г,. ..среднеквадратичные значения рядов у , уг и т. д. [c.223]

В производственных условиях, зная угол Р (угол а принимают постоянным), величины и определяют по таблицам. [c.9]

Р, А, Ат — постоянные величины, приведенные в таблице [c.60]

Тогда, если / = /р (что достигается при помощи реостата г), то падение потенциала УаЬ равно н9 и при П в положении 1 через НГ ток не пойдет. Так как нэ строго постоянна, величина / р устанавливается с большой точностью. Да лее П перемещается в положение 2 движок с передвигается до тех пор, пока стрелка НГ не станет на нулевую отметку. Тогда Е/ = и Ьс и по положению движка с относительно шкалы можно произвести отсчет У с.а следовательно, определить Е( и температуру рабочего конца термопары (по градуировочной таблице или по градусной шкале непосредствен но, если она имеется). [c.1615]

Постоянные величины и их логарифмы (десятичные) — Таблицы 66 Постоянный ток 205 Пояс шаровой — Поверхность и объем — Расчет 81 Предел выносливости — Обозначения 11, 12 - пропорциональности — Обозначения 11 [c.597]

Сведения, представленные в справочнике, рассчитаны на максимальное сокращение потерь рабочего времени, а также на устранение причин, порождающих брак в процессе изготовления и контроля специального инструмента. Ряд таблиц, содержащих готовый результат расчетов, необходимых при косвенных измерениях, освобождают исполнителей от выполнения расчетов, связанных с постоянными величинами. [c.4]

Постоянная параллактического неравенства определяется данным выражением коэффициент согласуется с соответствующими величинами в Таблицах Брауна. [c.183]

Проведем другой опыт. Будем смешивать струю горючего газа си струей воздуха, подогревая раздельно эти струи. Постёпенно повышая температуру подогрева,, мы увидим, что при некоторой температуре произойдет воспламенение смеси, а затем смесь будет гореть. Минимальную температуру, при которой смесь воспламеняется, называют температурой воспламенения. Она не является физико-химической постоянной величиной, Так как зависит от условий опыта (от пропорции между газом и окислителем и от потерь в окружающую среду). Значения температуры воспламенения для некоторых газов приведены в табл. 17-1. Из таблицы видно, что наиболее высокой она является для метана. Не обязательно подогревать весь объем смеси можно нагреть от постороннего высокотемпературного источника (от небольшого факела или от искры) небольшой объем смеси. Произойдет вынужденное зажигание смеси, д ре> зультате чего реакциями будет охвачен весь объем благодаря распрост." ранению пламени, но не мгновенно, а с некоторой объемной скоростью. [c.229]

Постоянные величины сит, установленные из графиков, приведенных на рассматриваемых рисунках, даны в табл. 6.6. Для металлов т равно 2 ч-4. Как можно видеть из таблицы, в случае армированных пластмасс эта величина имеет очень больщое значение. [c.182]

Эти допущения приводили к необходимости производить разработку таблиц, опираясь на экспериментальный материал, необходимый для определения ряда постоянных величин в уравнении Вукаловича — Новикова [c.25]

Постоянная Эйлера С 135 Постоянные величины—Таблицы 6 Потенциалы векторные 234 Потенциальная энергия 367 Потенцирование 78 Потери в механизмах 429 Поток векторного поля 232 Правила Гюльдена 111 Правило Жуковского-Гркя 399 Предел функции 134 —— числовой последов тел15ности 131 Предельная теорема 328 Предельные погрешности 65 Пределы—Теоремы 135 [c.559]

Температура насыщения Т находится по давлению перед скачком с помощью таблиц насыщенного пара. Пусть давление перед скачком конденсации равно р = 10 Па, а величина переохлаждения водяного пара составляет АТ = 30 К. Определив по таблицам насыщенного пара температуру насыщения при давлении перед скачком Т, = 453 К, найдем температуру пара перед скачком Т = 423 К. Задаемся степенью повышения давления в скачке е = 1,2 и находим давление за скачком pj = 1,2 X X 10 Па, температуру насыщения при. этом давлении = = 462 К, степень повышения температуры т = 1,092, скрытую теплоту конденсации г = 2000 кДж/кг. Подставив полученные значения в уравнение (8.94), определим число М перед скачком конденсации = 1,198. Задаваясь различными степенями сжатия, можно построить зависимость их от числа М перед скачко.м при постоянной величине переохлаждения (рис. 8.3). Ветвь аЬ соответствует чистому скачку конденсации, причем поток после скачка остается сверхзвуковым. Ветвь ас соответствует совмещению скачка конденсации с адиабатическим скачком. В данном случае скорость за скачком дозвуковая. Точка а отвечает минимально возможному числу М перед скачком при данном переохлаждении. При меньше.м числе М поток не может воспринять то количество теплоты, которое выделяется при полной конденсации, соответствующей данному переохлаждению перед скачком. [c.223]

Стандартная теплота образования Qs определяется как изменение энтальпии при постоянных температуре и давлении в реакции образования вещества из элементов в их стандартных состояниях. За стандартное состояние, как правило, принимают температуру О К или 25 °С. Пожалуй, наилучшим источником сведений об этой величине являются таблицы JANAF [161], в которых за стандартное состояние принята температура 25 [c.18]

Дающего Besa, составляющего 45 с Двумя главными кристаллографическими осями, напряжение полуволнового смещения Ух/г составляет 37 В на постоянном токе, 40В при 1 МГц и 24 В при 15 МГц (табл. 4.6) [1, 40]. С увеличением содержания бария в твердом растворе эти величины (см. таблицу) заметно повышаются, но остают- [c.119]

В работе [8] приведена часть рассчитанных таблиц pi l)/ и d/ , позволяющих простым суммированием при фиксированных параметрах %J , п и AHjH определить значения функции N ), являющейся решением уравнения (29). Параметр xJ для рассматриваемого случая определяется через е и ц по формуле (30). Следует отметить, что при совпадении параметров п, АЯ/Я и rJ в рассматриваемом случае с входными данными таблиц работы [8] общими будут только значения функции Л ( ), т. е. только значения суммы значения функции постоянную величину от значений этой функции, указанных в работе [8] для сжатия пластической упрочняющейся полосы. Величину сдвига можно найти по величине параметра d с использованием формулы (27) и формулы, служащей для этой же цели в работе [8], а также по значениям функции ф( ) при y= hJ2 с использованием формулы (25). Функцию (fi l)/as моАно определить и по значениям 0 0/0 , приведенным в таблице работы [7] и отличающимся от соответствующих значений функции ф1( )/а8 на некоторую постоянную величину. [c.25]

Постоянная величина называется разовой- постоянной она отнесена к 1 кг газа берется по справочным таблицам. Размерности остальных параметров (кроме р), входящих в формулы (2.20) и (2. 21), общепринятые, т. е. V [лг ], О [кг], [кгм1кг град] и Т [°К]. [c.25]

Для всех изложенных выше задач на основе разработанных методов были реализованы на ЭВМ алгоритмы и получены числовые результаты, которые можно найти в опубликованных статьях [13, 57, 59, 61] в виде таблиц и графиков, которые свидетельствуют об эффективности предложенных методов и могут иметь практическое значение. Здесь приведем интересный практически значимый результат, полученный в работе [59] для задачи 1. В этой работе наряду с другими величинами исследовалась безразмерная величина Р = Р -и)(11даУ при разных значениях параметров Х = Н/аи К = К/а. Анализ значений величины Р при фиксированном значении параметра Л позволяет сделать следующий вывод при увеличении параметра Я от единицы до некоторого значения, которое зависит от Л, сопротивление цилиндра внедрению штампа растет, а при дальнейшем увеличении параметра К это сопротивление уменьшается и стремится к некоторой постоянной величине. Отметим, что полученные решения при К а стремятся к известному точному решению, а при Я —) сю — к решению аналогичной задачи для слоя. На рис. 4 изображена [c.166]

Износостойкость мат >иалов пары трения. Наиболее интенсивное изнашивание материалов пар трения наблюдается в период приработки, когда происходит формирование оптимального микрорельефа поверхности. По мере приработки коэффициент трения снижается, скорость изнашивания уменьшается, достигая относительно постоянной величины. Приработка наблюдается не только у вновь изготовленной пары трения, но и у ранее работавшей пары трения после перерыва в работе. Результаты анализа работоспособности пар трения торцовых уплотнений, эксплуатировавшихся на 30 предприятиях химической промышленности, приведены в табл. 2. Уплотнения эксплуатировались при давлениях в аппарате от 1,0 МПа до ва-кумма, диапазоне температур 0-260°С и скоростях скольжения до 2,5 м/с. В качестве смазочной жидкости использовали воду. Из данных таблицы видно, что наибольший ресурс имеет пара 2П-1000 по СГ-П. [c.12]

В этой таблице приведены также данные Нешпо-ра и Самсонова [17], которые определяли коэффициенты расширения и модули упругости различных нитридов и боридов. Обращает на себя внимание почти постоянная величина произведения лЕ даже для тех фаз, которые относятся к различным структурным типам. Следует заметить, что приведенная в таблице величина модуля Е для ТаС слишком мала. [c.142]

Численные значения постоянных величин, входящих в указанные формулы, приведены для различных газов в табл. 7.2, а подсчитанные значения теплоемкостей продуктов сгорания и воздуха прп различных температурах в табл. 7.3. Средние значения тепло-физпческих свойств для смесей газов могут подсчитываться, согласно данным этих таблиц, адитивным способом по формуле [c.255]

Пользуясь графиком температур сетевой воды (фиг. 18-20) и данными о длительности стояния в той или иной местности различных наружных температур (по климатологическим таблицам, приведенным в гл. 20), можно построить график годовых отопительных нагрузок по их продолжительности (фиг. 18-22). Пристроив слева к этому графику зависимость часовых расходов тепла (фиг. 18-20), находят распределение годового отпуска тепла между основными и пиковыми подогревателями. Оно зависит от принятого способа регулирования нагрева воды в основных подогревателях. Линия ае соответствует работе с нагревом воды в них не выше 95° С линия ае., разграничивает отпуск тепла между подогревателями при постоянной величине нагрева воды в основных подогревате- [c.27]

В табл. 8.3 приводятся расчетные данные и значения резонансных интегралов урана-238 в стержнях разного размера из естественного металлического урана и двуокиси урана, полученные из приведенных выше выражений [114]. Расчетные данные были получены численным решением уравнения (8.85) с использованием точных значений вероятности Рр [115]. Столбец в таблице, обозначающий неразрешенные резонансы , относится к неразрешенным s-pe-зонансам, для которых средние резонансные параметры можно вывести достаточно надежно из экспериментальных значений параметров при более низких энергиях р-резонансы включаются в полный резонансный интеграл только в виде добавляемой постоянной величины (1,6 бар ). Кислородная поправка для двуокиси урана представляет o6ori разность между значением резонансного интеграла в приближении узкого резонанса для размешанного кислорода в топливе, как в уравнении (8.85), и результатами, полученными численным расчетом интеграла замедления для кислорода, т. е. с помощью уравнения (8.84). Эта поправка существенна только для нескольких резонансов при самой низкой энергии. [c.361]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...