Величины — Измерения постоянные —Таблицы

Например, При измерении распространенности изотопа i = 10% с точностью не хуже 1 отн.% необходимо установить такой интервал времени между измерениями, чтобы в промежутке между измерением сильно и слабо распространенных изотопов остаточная интенсивность от первого изотопа из-за постоянной времени усилителя не превышала 1 1000 его первоначальной величины. При этом необходимо предварительно убедиться, что это не фон от сильной линии. Контрольным опытом может служить запись одного и того же фронта пика, произведенная в двух направлениях. Анализируя полученные кривые, вычитанием определяется остаточная величина интенсивности, вызванная постоянной времени усилителя-Результаты измерений заносят в типовые таблицы (колонки 2 и 4) и после несложных вычислений получают искомую величину i. В табл. 4.1 в качестве примера приведены результаты измерения изотопов неона. [c.112]

Для обеспечения постоянной температуры холодных спаев последние помещаются в специальные коробки спаев с контролем температуры в них при помощи ртутных стеклянных термометров. Так как градуировочные таблицы для термопар составлены с учётом температуры холодных спаев, равной 0°, то при определении т. э. д. с. термопары, в случае если температура холодного спая будет отличной от 0°, к величине т. э. д. с., измеренной прибором, следует прибавить величину т. э. д. с., соответствующую температуре холодного [c.468]

Так как измерения частоты при внешнем постоянном магнитном поле дают ту же информацию, что и измерения поля при неизменной частоте, то на практике пользуются либо величиной абсолютного сдвига Av = Vo — Vf, где vq и Vr — резонансные частоты исследуемого атома (см. таблицу) и эталонного соединения, либо величиной относительного сдвига Av/vq (АЯ/Яц), По природе возникновения различают три типа отклонений резонансной частоты химический сдвиг, сдвиг Найта, сдвиг за счет квадрупольных взаимодействий. [c.182]

Эта таблица показывает, что распределение напряжений, найденное теоретическим путем, подтвердилось на опыте и что применение манжеты с гидравлическим давлением дает правильные результаты, за исключением части кольца на небольшом расстоянии от внутреннего контура. Это подтверждается также измерениями величины гг-] ЬЬ (см. 2.47), которая в этом случае должна иметь постоянное значение во всех точках кольца [c.261]

Неточность изготовления средств измерения (к этой неточности относится также и погрешность сборки и юстировки) вызывает погрешность показаний прибора. Эта погрешность может быть постоянной по величине и знаку или переменной для различных значений измеряемой величины. Зависимость обычно представляется в виде таблицы или кривой. Так, например, у интегрирующих приборов погрешность показаний, при прочих равных условиях, пропорциональна значению измеряемой величины. [c.302]

Длину измеренной хорды отсчитывают непосредственно по нониусу 4. Определение номинальной толщины зуба и высоты до постоянной хорды производят по заранее составленным таблицам этих величин или расчетом по формулам, помещенным в справочниках для машиностроителей. [c.134]

Используя эти таблицы, можно определять величину капиллярной постоянной а ртути в манометре тремя независимыми методами. Каждый из этих методов сводится к измерениям, которые производятся с помощью описанной установки. [c.260]

Сведения, представленные в справочнике, рассчитаны на максимальное сокращение потерь рабочего времени, а также на устранение причин, порождающих брак в процессе изготовления и контроля специального инструмента. Ряд таблиц, содержащих готовый результат расчетов, необходимых при косвенных измерениях, освобождают исполнителей от выполнения расчетов, связанных с постоянными величинами. [c.4]

Величины постоянных при О °К получены экстраполяцией измерений, выполненных при 4 °К- Данные для таблицы собраны с помощью профессора Смита. Ссылки на исход ные работы даны в статье Киттеля в сборнике 14[. [c.163]

ГРАДУИРОВКА МОНОХРОМАТОРОВ. Градуировку монохроматоров по длинам волн надо проводить регулярно, особенно для тех монохроматоров, где градуировку" осуществляют с помощью электроники, а не путем прямого механического соединения. Для градуировки применяют ртутные пальчиковые лампы. Ртутную лампу низкого давления изготавливают в форме цилиндра диаметром 5 мм. Такие лампы хорошо входят в кюветное отделение. Для того, чтобы стационарно установить лампу, используют метал-лИ ческий блок, в который плотно входит лампа. Этот держатель имеет те же размеры, что и кювета. На одной из его сторон есть диафрагма, которая позволяет ограничивать световой поток, попадающий в монохроматор испускания. Для того чтобы повысить точность определения длины волны и уменьшить интенсивность света, устанавливают небольшую ширину щели. Важно ослабить световой поток, чтобы не повредить фотоумножитель и/или усилитель. После выполнения указанных предосторожностей устанавливают наиболее сильные ртутные линии, используя монохроматор испускания. Измеренные длины волн сравнивают с известными величинами, которые приведены в табл. 2.1. Если наблюдаемые значения отличаются от табличных на постоянную величину, градуируют монохроматор еще раз до получения совпадения. Более серьезные проблемы возникают, если шкала длин волн нелинейна, т. е. измеренные длины воли отличаются от приведенных в таблице на величину, которая зависит от длины волны. В этом случае монохроматор обычно возвращают изготовителю для переделки. [c.42]

На описанных установках нами были измерены постоянные термодиффузионного разделения указанных бинарных смесей при значениях температуры верхнего сосуда от 400 до 1010° К. Температура нижнего сосуда во всех опытах оставалась примерно постоянной (от 290 до 294° К). Всего ползгчено около 250 экспериментальных значений постоянных разделения (табл. 1—4). Для большинства систем была достигнута высокая точность (погрешность в измерении величины разделения при низких температурах не более 1%, а при высоких 0,5% и менее). Для системы гелий — водород точность составляла 2—4% для большинства смесей. Наибольшая ошибка для всех бинарных смесей получалась при небольшом (около 5—10%) содержании одного из компонентов. Каждое значение величины разделения, приведенное в таблицах, как правило, является рв- [c.35]

Вопрос о размерности имеет чрезвычайно важное значение для понимания проблемы физических констант. Подавляющее большинство физических постоянных имеет размерность, т. е. помимо числового значения констант в таблицах указываются и их единищл. Например, скорость света с = 2,997 10 метров (м), деленных на секунду (с) (приводится округленное значение с)-элементарный заряд е=1,6 10 кулон (Кл), 1 Кл=1,610 ампер (А), умноженных на секунду постоянная Планка А = 6,62 10 джоулей (Дж), умноженных на секунду, или, раскрывая размерность джоуля, А = 6,62 10 м кг с масса покоя электрона /и,=9,1 10 кг и т. д. Размерность любой физической величины отражает ее связь с величинами, принятылш за основные при построении системы единиц. В приведе1шых вьппе примерах используется Международная система единиц (СИ), в которой основными единицами являются метр, килограмм, секунда, ампер, моль (для измерения количества вещества), кельвин (для измерения температуры) и кандела (для измерения силы света). В другой часто применяемой в физике системе — СГС — основными единицами выбраны сантиметр, грамм и секунда. [c.39]

Величину постоянной установки k можно определить, воспользовавшись одним из первых измерений при длине капиллляра /о. Так как в этом состоянии измерены температура и давление углекислоты, то, воспользовавшись таблицами термодинамических свойств (например, Л. 6-3 и 6-7]), можно определить величину удельного объема углекислоты Утабл при этих параметрах, а затем рассчитать постоянную прибора k [c.156]

Проведенная систематизация возможных (наиболее вероятных) уровней чередования скачков усталостной трещины в цикле нагружения позволяет перейти к построению универсальной диаграммы дискретного роста трещины, что будет проведено на примере сплавов на основе алюминия. Прежде чем перейти к построению этой диаграммы следует показать, что выполненная выше систематизация уровней чередования является правомерной не только для алюминиевых сплавов и не только для величин шага усталостных бороздок. Были проведены расчеты соотношений между уровнями выявленных постоянных скоростей роста трещины и измеренных величин шага усталостных бороздок на различных сталях, основываясь на результатах опубликованных экспериментов [236, 269]. Результаты проведенных расчетов представлены в табл. 32. Как следует из этой таблицы, уровни чередования удовлетворительно систематизируются с использованием соотношения (215). Вместе с тем часть уровней чередования удовлетворяет соотношение (207), что подтверждает справедливость используемого соотношения для проведения систематизации уровней чередо- [c.225]

Толщину зуба проверяют штангензубомером, но он дает невысокую точность. Вертикальный движок его устанавливают на определенном расстоянии, немного превышающем высоту головки зуба. Эта величина определяется по таблицам. Горизонтальным движком после этого измеряют толщину зуба по начальной окружности. Оптический зубомер дает большую точность (до 0,02 мм). По возможности следует избегать контроля толщины зуба, а контролировать смещение исходного контура. Более правильно измерять толщину зуба по постоянным хордам зуба (пользуясь таблицей), а не по хорде делительной окружности, доскольку на результате измерения не скажется часть погрешности обкатки. [c.262]

Обработку данных по отражению Ю методом Крамерса — Кронига проводили с помощью таблиц работы [7] >, составленных для расчета частотных характеристик электрических цепей. При этом весь спектр отражения, построенный как функция частоты V в двойном логарифмическом масштабе, разбивали на 22 участка, каждый из которых аппроксимиро-Езли отрезком прямой. Для области частот О—12500 см величина коэффициента отражения принята постоянной и равной 12,8 /о в соответствии с измерениями на краю длинноволновой части исследуемого диапазона. При меньших частотах [c.148]

ДЛИННЫХ коленах, сделанным по окончании измерений с газовым термометром. Фотографии были сделаны для нескольких положений менисков и для различных высот менисков во всех трубках. Координаты X и 7 измеряли при помощи астрономического измерительного микроскопа в Гарвардской обсерватории. Блейсделл [171 вычислил значения интеграла уравнения Лапласа для поверхности равновесия жидкости в поле тяготения, соответствующие 40 значениям параметра. В результате им были получены таблицы координат, капиллярных депрессий и объемов мениска. На основании этих таблиц и результатов исследования рентгеновских снимков оказалось возможным [18] определить капиллярную постоянную, а следовательно, н поверхностное натяжение ртути в наших манометрах. Значения капиллярных постоянных ртути а для двух коротких колен нашего манометра при 27° Сбыли равны 0,268 0,001 сл1 и 0,264 0,001 см. Средняя величина 0,266 см соответствует поверхностному натяжению 469 дин1см при 27° С. Капиллярные постоянные ртути для длинных колен были равны 0,248 0,001 см и 0,249 0,001 см-, более низкие значения, полученные для длинных колен, объясняются тем, что после 379-й серии измерений ртуть в длинных коленах загрязнялась вследствие течи в системе откачки длинных колен ). [c.246]

В более ранних работах поправкой на капиллярную депрессию обычно пренебрегали или определяли ее из таблиц ), в которых поправка выражалась как функция диаметра трубки и высоты мениска. Предполагалось, что объем мениска не изменяется и может быть определен по одной из опубликованных таблиц. Кеезом, Ван-дер-Хорст и Таконис [5] при каждом отсчете по газовому термометру определяли объем мениска по его рентгеновским снимкам объем вычислялся как сумма ряда сферических сегментов, размеры которых определялись непосредственно по рентгеновскому снимку. Такое определение дает правильный объем для каждого измерения независимо от предположений относительно величины капиллярной постоянной ртути. [c.254]

Для этого сначала, проводя серию адпабатич. размагничиваний от неск. значений начального поля, оиределян1Т зависимость Т от величины начального поля Н. В свою очередь, по зависимости магнитно энтропии соли > от величины поля устанавливают за-впсимость Т от (при адиабатич. размагничивании энтропия постоянна). После этого, подводя к охлажденной соли определ. количество теила О, измеряют ее теплоемкость в магнитной шкале те.мп-р (9Q/aГ ) д И а основании 2-го закона термодинамики Т = AQj .S = === (ЗQ/(Э7 )J o/(a5/aГ )д Q =/(Т ). практически магнитную темп-ру переводят в абсолютную по таблицам и кривым, составленным на основании тщательных измерений, проведенных практически для всех наиболее употребительных парамагнитных солей. [c.69]

Одновременно с разверткой спектра свечения исследуемого газа были получены осциллограммы интенсивности излучения для длины волны 5840 А (рис. 5), что позволило увязать излучательную способность газа с экспериментально измеренной температурой. Поскольку фотоэлектрический канал был проградуирован при помощи эталонного источника света в абсолютных единицах, то можно было на основании закона Кирхгофа вычислить степень черноты газа. Зависимость интенсивности излучения в абсолютных единицах оттемпера-туры, измеренной экспериментально, приведена на рис. 6 (Х = 5840 А, ДА,= 10 А). Точность измерения излучательной способности была 20%. Вследствие небольшой точности измерения температуры и излучательной способности газа точность измерения степени черноты невелика, так что можно говорить лишь о порядке величины. Значения степени черноты приведены в таблице, из которой видно, что и степень черноты остается практически постоянной. Таким образом, поскольку масса газа во всей серии опытов не изменялась, то в первом приближении можно считать, что и коэффициент поглощения на единицу массы остается неизменным. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...