Импульс

Па рис. 74, б показана форма тока, протекающего через сварочную дугу. Обычно длительность импульса h, составляет 0,1 Т, где Т — период цикла. [c.136]

Для указания полярности импульса, т. е. для указания направления движения по каждой координате, используется отдельный капал. [c.586]

Эти уравнения можно разделить на две различные группы. В первую группу мы включаем те уравнения, которые представляют физические закономерности, выполняющиеся для любого материала. Эти уравнения называются уравнениями баланса, так как они представляют математическую формулировку принципов сохранения. Имеются в основном четыре уравнения баланса, выражающих принципы сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии. [c.11]

Следовательно, всегда требуется привлекать принцип сохранения импульса. Он может быть записан в виде [c.12]

Термодинамическое уравнение (скалярное) Уравнение баланса массы (скалярное) Уравнение баланса импульса (векторное) Реологическое уравнение ) (тензорное) [c.14]

Для более сложных материалов, которые обладают некоторой степенью упругости, внутренняя энергия может обратимо запасаться вследствие деформации, и энергетическое уравнение состояния необходимо содержит кинематические независимые переменные. Очень немного известно о форме энергетического уравнения состояния для реальных упругих жидкостей, т. е. о приемлемых определяющих предположениях относительно внутренней энергии. Это положение ставит ряд проблем, которые будут подробно обсуждены в последних главах. Вообще говоря, можно установить, что механика неньютоновских жидкостей занимается преимущественно рассмотрением импульса, и в настоящее время принцип сохранения энергии может дать лишь незначительную информацию. [c.15]

Принцип сохранения импульса выполняется только в так называемой инерциальной системе отсчета, которая, как предполагается, существует в евклидовом пространстве классической физики. Если существует одна такая система, то любая другая система отсчета, движущаяся с постоянной скоростью по отношению к первой, также инерциальна. Динамическое уравнение записывается в предположении, что система отсчета инерциальна. Фактически справедливость динамического уравнения можно положить в основу определения инерциальной системы отсчета. [c.43]

Для выражения чистого притока импульса рассмотрим диаду pvv. Согласно определению диады (см. уравнение (1-3.6)), имеем [c.43]

Чистый расход потока импульса Vna единицу объема. [c.44]

Можно показать, что принцип сохранения момента импульса предполагает, что тензор напряжений симметричен, т. е. Т = Т . Это утверждение справедливо в так называемом неполярном случае, т. е. в случае отсутствия объемно-распределенных пар и внутренних моментов напряжений. [c.46]

В этой книге рассматривается только неполярный случай, для которого принцип сохранения момента импульса не налагает иных ограничений, кроме требования симметричности тензора напряжений. Таким образом, этот принцип не будет затрагиваться в последующем изложении, а тензор напряжений всегда будет предполагаться симметричным. [c.46]

Может оказаться полезным упомянуть в заключение о известных проблемах, связанных с логическим обоснованием принципов сохранения. Классическая точка зрения состоит в том, что четыре принципа сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии логически не зависят один от другого. В некоторых недавних работах [9—И] по основаниям механики сплошной среды эти классические предположения заменяются постулатом о независимости механической мощности от выбора системы отсчета, т. е. один из членов в уравнении энергии предполагается не зави-сяш,им от системы отсчета. С использованием этого постулата динамическое уравнение и принцип сохранения момента импульса могут быть выведены из уравнения энергии. Ясно, что этот новый подход с использованием в качестве отправной точки трех постулатов позволяет получить в точности те же самые окончательные уравнения, что и классический подход, который опирается на четыре исходных постулата. [c.53]

В разд. 1-1 было показано, что первый закон термодинамики (т. е. уравнение баланса энергии) является одним из основных уравнений, необходимых для того, чтобы иметь возможность решить — по крайней мере в принципе — любую проблему механики жидкости. Оно рассматривается наряду с уравнениями баланса массы и импульса. Одновременно с этим необходимо совместно рассматривать три уравнения состояния одно — для полного напряжения (которое можно разложить на давление и девиаторную часть напряжения), другое — для теплового потока (которое не обязательно выражается в виде простой формы закона Фурье) и третье — для внутренней энергии (см. табл. 1-2). [c.149]

Сохранение импульса (векторный) [c.150]

В вышеприведенном примере для обоих движений предполагалась одна и та же отсчетная конфигурация. Если бы мы в качестве отсчетной приняли текущую конфигурацию (как это обычно делают для жидкостей), те же самые два движения имели бы предыстории деформаций, значения которых различались бы во все моменты времени, за исключением момента наблюдения, где благодаря выбору отсчетной конфигурации градиент деформации был бы равен единице для обоих движений. Следовательно, при таком выборе отсчетной конфигурации физический смысл различия двух движений в момент наблюдения оказался бы скрытым математическим символизмом. При выборе текущей конфигурации жидкого элемента в качестве отсчетной вычисление производных по деформационным импульсам в момент наблюдения потребовало бы сложных операций. [c.158]

Если использовать отсчетную конфигурацию, не совпадающую с конфигурацией в момент наблюдения, то на норму, определяемую уравнением (4-2.22), не оказывают влияния (как и в случае с температурой) деформационные импульсы в момент наблюдения. Это влияние следует учитывать отдельно, вводя Рд в число переменных ). Таким образом, мы запишем временно [c.159]

Напротив, когда в качестве отсчетной используется текущая конфигурация, прежнее определение нормы даваемое уравнением (4-2.22), учитывает деформационные импульсы в момент наблюдения. Действительно, если прошлое движение остается неизменным, а в момент наблюдения имеет место другой импульс, полная прошлая история окажется эффективно измененной. Из-за влияния импульса в момент наблюдения приближения, полученные для медленных течений (уравнения (4-3.25) — (4-3.27)), справедливы при условии, что предыстория непрерывна в момент наблюдения. [c.159]

Из соотношения (4-4.41) можно сделать ряд важных выводов. Во-первых, поскольку ускорение поля g является величиной, контролируемой независимо от состояния материала, уравнение импульса показывает, что величина D может быть контролируемой и, таким образом, играть в (4-4.41) роль, аналогичную роли Т [c.162]

Мы выяснили, что уравнения типа (6-4.47), не допускающие существования импульсов деформаций, не охватываются общей теорией простых жидкостей с затухающей памятью, и ввиду сказанного выше они не могут следовать из любой общей теории. Разумеется, когда они уже записаны, эти уравнения вполне законны и определяют свою собственную топологию. Вопрос состоит в том, существуют ли какие-либо реальные неньютоновские жидкости, которые описываются уравнениями такого типа. [c.244]

Для улучшения технологических свойств дуги применяют периодическое изменение ее мгновенной мощности — импульсно-дуговая сварка (рис. 48). Теплота, выделяемая основной дугой, недостаточна для плавления электродной проволоки со скоростью, равной скорости ее подачи. Вследствие этого длина дугового промежутка уменьшается. Под действием импульса тока происходит ускоренное раснлавлепиэ электрода, обеспечивающее формирование капли на его конпе. Резкое увеличение электродинамических сил сужает шейку канли и сбрасывает ее в направлении сварочной ванны в любом пространственном по-ло5кении. [c.56]

В этом случае целесообразно С1 арку вести импульсным электронным лучом с большой плотностью энергии и частотой импульсов 100—500 Гц. В результате повышается глубина нронлавления. При правильной установке соотношения времени паузы и импульса можно сваривать очень тонкие листы. Благодаря теплоотводу во время пауз уменьшается протяженность зоны термического влияния. Однако при этом возможно образование подрезов, 1соторые могут быть устранены сваркой колеблющимся или расфокусированным лучом. [c.68]

Основными параметрами луча лазера являются его мощность, длительность импульса и диаметр светового пятна на свариваемой поверхности, Расфокусировка луча также влияет на глубину проплав-ленпя основного металла. При положительных расфокусировках глубина проплавления изменяется более резко. Поглощение световой энергии основным металлом зависит от состояния его по- [c.69]

Процесс сварки происходит при непрерывно горящей маломощной дуге и периодически зажигающейся импульсами мощной дуге. Источник питания представляет собой комплект из двух источников, которые работают одновременно и независимо друг от друга. Такие источники могут быть спроектированы специально (ИПИД-1, ИПИД-300, ИПИД-ЗООМ) или составлены из сварочного генератора или выпрямителя (иапример, ПСГ-500, ИПП-ЗООП, ВС-500 и т п.) и генератора кратковременных импульсов, амплитуда и длительность которых регулируются. [c.136]

При сварке пенлавяш имся электродом в среде инертных газов часто применяют импульсное питание дуги. Это обеспечивает ввод теплоты в металл импульсами определенной длительности и величины. В паузах дуговой промежуток поддерживается в ионизирован но.м состоянии маломощной непрерывно горящей дежурной дугой для стабильности повторных возбуждений. [c.150]

Силовая цепь источников питания включает сварочный трансформатор, дроссель иасыщепия и сварочный выпрямитель. Тира-троннып или тиристорный прерыватель тока формирует импульсы [c.150]

При пересечении лучом стыка происходит скачкообразное изменение сигнала вторичных электронов, катг это показано на рис. 87, б. Положение этого импульса сравнивается с положением луча при отсутствии тока в отклонякяцей системе и при необходимости автоматически корректируется непосредственно в процессе сварки. Такая система обеспсшвает точность слежения за стыком, исчисляемую сотыми долями миллиметра, и является исключительно быстродействующей. [c.165]

Материал лазера Режим работы Дли- на ВОЛ- НЫ, мкм Максимальная частота слсдоиа-ни)1 импульсов,, Гц Длительность им-1[ульсои, мс Пиковая выходная мощность, кВт Энергия в импульсе, Дж Энер- гия кванта н.члу- чения, эВ [c.167]

При использовании рубина в качестве рабочего тела частота повторепия импульсов достигает 60 Гц. Неодимовое стекло способно создать большую выходную мощность в луче, но частота следова-1[ия импульсов меньше — не выше 0,5 Гц, так как теплопроводность этого лгатериала в 17 раз нин№ теплопроводности рубипового монокристалла. 1 оэффициент полезного действия наиболее высок у лазера па С0 , где он составляет около 10% (у рубипового лазера он едва достигает 0,5%). [c.168]

Поскольку частота следования импульсов у сварочных лазеров невелика, высокую производительность при выполнении швов получить 1H удаетс [, скорость сварки не превышает 5 — 10 мм/мин. Некоторых успехов можно достичь, применяя цилиндрическую оптику, j aK как в этом случае луч на изделии имеет прямоугольное сечение с С00Т 10шением сторон до 10 1 и более. [c.168]

ИЛИ двигатель с регулируемым числом оборотов. В настоящее время разработаны конструкции шаговых электродвигателей, в которых периодически включается цепь питания. При каждом включении ротор электродвигателя иоворачивается точно на заданный угол. Эти включения, или импульсы, посылаются через блок уиравления в соответствии с заданной программой. Через тот же блок подаются команды начала и конца дбижсния, прямого и обратного хода и другие, предусмотренные программой движения. Двигатель с регулируемым числом оборотов обычно имеет девять различных скоростей от 1/9 до 9/9 номинальной скорости. [c.590]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.0 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.170 , c.454 ]

Основные законы механики (1985) -- [ c.65 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.132 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.217 , c.261 ]

Физические величины (1990) -- [ c.71 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.39 ]

Атомная физика (1989) -- [ c.24 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.51 ]

Механика (2001) -- [ c.14 ]

Вариационные принципы механики (1965) -- [ c.18 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.73 , c.354 , c.372 ]

Аналитическая динамика (1999) -- [ c.79 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 3 (1981) -- [ c.46 , c.47 , c.95 , c.96 , c.252 , c.257 ]

Гидродинамические муфты и трансформаторы (1967) -- [ c.34 , c.61 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.198 ]

Вибрации в технике Справочник Том 1 (1978) -- [ c.114 ]

Повреждение материалов в конструкциях (1984) -- [ c.497 , c.509 ]

Теория пластичности (1987) -- [ c.140 ]

Принципы лазеров (1990) -- [ c.0 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.59 , c.119 , c.290 ]

Теория и приложения уравнения Больцмана (1978) -- [ c.38 , c.40 , c.295 , c.296 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.202 , c.227 , c.271 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.492 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.32 ]

Математические методы классической механики (0) -- [ c.45 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.64 ]

Динамические системы-3 (1985) -- [ c.16 ]

Общая теория вихрей (1998) -- [ c.27 , c.57 ]

Алгебраические методы в статистической механике и квантовой теории поля (0) -- [ c.14 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.19 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.43 ]

Ракетные двигатели (1962) -- [ c.119 ]

Теоретическая механика (1981) -- [ c.70 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.30 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...