Распространенно л свободном пространстве

Если к —единичный вектор в направлении распространения плоской электромагнитной волны в свободном пространстве, то [c.52]

Промежуток времени между отправлением и возвращением сигнала т = + Tj, где %2 — время прохождения сигнала туда , а Tj — время прохождения сигнала обратно. Мы не можем непосредственно на опыте убедиться в том, что = Tj, т. е. что скорость сигналов в обоих направлениях одинакова. Однако веские соображения дают основания считать, что скорость света в свободном пространстве (в пустоте ) должна быть во всех направлениях одинакова. Эти соображения вытекают из свойств изотропности свободного пространства, в котором все направления должны быть равноправны i). Заметим, кстати, что это утверждение о равноправности всех направлений не применимо к свободному пространству, в котором действуют силы всемирного тяготения. Как будет показано ниже ( 85), силы тяготения могут изменять скорость и искривлять пути распространения света. [c.33]

Говоря о свободном пространстве ( пустоте ), мы имеем в виду, чго среда, в которой распространяются сигналы, настолько разрежена, что она не влияет на скорость их распространения. При наличии достаточно плотной среды не только скорость распространения сигналов может отличаться от скорости в пустоте, но И путь их распространения может оказаться криволинейным м, наконец, различные направления в пространстве могут оказаться неравноправными. [c.33]

Фазовая скорость Оф в волноводе зависит от частоты. Эта зависимость приведена на рис. 10.3. При о)->оо Оф стремится к скорости света с, т. е. условия распространения в волноводе приближаются к условиям распространения волны в свободном пространстве. При (В -> Уф 00 [c.327]

Тепловое излучение (радиация) — это излучение, возникающее в результате возбуждения частиц вещества (атомов, молекул, ионов и пр.) и распространяющееся в пространстве электромагнитными волнами. Скорость распространения электромагнитных волн в свободном пространстве (в вакууме) составляет 300 000 км/с. [c.270]

Распространение теплоты теплопроводностью и конвекцией происходит только в вещественной среде (в твердых телах, жидкостях, газах), в то время как распространение теплоты излучением может происходить и в так называемом свободном пространстве. [c.271]

В современной лаборатории моделирования, занимающейся нестационарными процессами тепло- и массопереноса, необходимо иметь счетно-рещающее устройство. Сейчас применяются гидравлические интеграторы, просто и наглядно решающие задачи из этой области. В частности, они используются для численного интегрирования дифференциальных уравнений теплопроводности и диффузии при любых граничных условиях в одно-, двух- и трехмерном пространстве [Л. 7-5, 7-6, 7-7 ]. С их помощью решаются частные задачи расчета процессов диффузионного горения пласта угля [Л. 7-8] и диффузионного горения газового факела ]Л. 7-9]. Они используются для решения задач о распространении свободных турбулентных струй, некоторых задач пограничного слоя ]Л. 7-8] и др. [c.256]

ПЕРЕНОС ИЗЛУЧЕНИЯ — распространение эл.-магн, излучения, звука, нейтронов и др. частиц в различных средах в свободном пространстве, в регулярно-неоднородных и случайно-неоднородных (турбулентных) средах, в средах с дискретными рассеивателями и т. д. при наличии процессов поглощения, испускания и рассеяния. Традиционно П. и. рассматривают в разл. разделах оптики, в частности при описании фотометрии. измерений, выяснении условий формирования оптич, изображений, нахождении характеристик рассеянного излучения и др. Классич, теория П. в. получена из энергетич. соображений и служит основой фотометрии. Кроме того, теорию П. и. применяют в астрофизике при расчёте светимости звёзд, в теплофизике при анализе теплопередачи через излучение, в геофизике при изучении теплового баланса Земли, а также в акустике, теории плазмы и ядерной физике. [c.565]

Свободно распространяющимися, или прямыми, называются радиоволны, существующие в свободном пространстве (в пустоте) при отсутствии каких-либо тел и предметов на пути распространения, которые могли бы исказить поле волны (рис. 7.3 а ПРД — передатчик, ПРМ — приемник). [c.325]

Широкое распространение находят ТЭП, изготовленные из термопарных кабелей, рассчитанные для измерения температур до 1300 °С. Они состоят из металлической оболочки из нержавеющей стали, внутри которой размещаются электроды из хромеля и алюмеля или хромеля и копеля. Все свободное пространство внутри оболочки заполнено порошком оксида магния. Наружный диаметр термопарных кабелей находится в пределах I—6 мм при длине до 50 м. [c.334]

Соотношение (2.15), как и (2.6), описывает преобразование волновых аберраций третьего порядка при распространении сферической волны, но в отличие от (2.6) дает связь между аберрациями в оптически сопряженных плоскостях. В п. 2.1 при выводе формулы (2.6) предполагалось, что волна распространяется в. свободном пространстве, тогда как выражение (2.15) справедливо только при наличии оптического элемента между рассматриваемыми плоскостями, который и обеспечивает их оптическое сопряжение. Если в соотношении (2.6) при переходе в другую плоскость зрачковые координаты заменяются линейными комбинациями новых зрачковых координат и координат центра кривизны сферической волны, в результате чего происходит перераспределение аберраций по типам, то в (2.15) все сводится к изменению масштаба координат зрачка и предмета, а перераспределений аберраций по типам не происходит. Конечно, именно к такому результату для сопряженных плоскостей должно было привести проективное преобразование, которому подчиняется замена переменных в аберрациях третьего порядка. [c.56]

Распространение в свободном пространстве [c.168]

Физическую природу наблюдаемой зернистости нетрудно понять как при распространении света в свободном пространстве (рис. 7.10,6), так и при распространении его через систему формирования изображения (рис. 7.10, в), если рассмотреть случай, когда рабочие поверхности рассеивателей имеют очень большую шероховатость в масштабе оптических длин волн. При распространении в свободном пространстве результирующая оптическая волна в любой точке, находящейся на не слишком большом расстоянии от рассеивающей поверхности, состоит из многих когерентных компонент или элементарных волн, каждая из которых испускается со своего микроскопического элемента поверхности. Обратившись к рис. 7.10,6, заметим, что расстояния, пройденные этими различными волнами, могут отличаться на много длин волн. Интерференция сдвинутых по фазе, но когерентных элементарных волн приводит к зернистому распределению интенсивности (или спекл-картине, как ее называют). Если оптическое устройство представляет собой систему формирования изображения (рис. 7.10,в), то при объяснении наблю- [c.466]

Рис. 7.10. Спекл-картина (а) и ее физическая интерпретация при распространении света в свободном пространстве (б) и через систему, формирующую изображение (в).

Рис. 7.11. К расчету размера зерна при распространении света в свободном пространстве (а) и через систему, формирующую изображение (б).

В. С. Дубов, Распространение свободной закрученной струи в затопленном пространстве, Труды ЛПИ, № 176, 1955, 137—145. [c.570]

Рассмотрим подробнее влияние некоторых из этих факторов на следующем примере [771. Пусть решетка, находящаяся на расстоянии hj от диэлектрического слоя (рис. 23), возбуждается плоской -поляризованной волной. Режим рассеяния характеризуется вектором Л , М , где N— число гармоник, распространяющихся в свободном пространстве, постоянные распространения которых не совпадают. В режиме 1,2 методом обобщенных матриц рассеяния без учета высших нераспространяющихся в диэлектрическом слое волн можно получить простые представления для комплексных амплитуд q и Ь . Их анализ показывает, что только при наличии связи между решеткой и слоем на высших нераспространяющихся [c.59]

Полезность этого оператора вытекает из того факта, что распространение когерентной волны света в свободном пространстве на расстояние d можно записать в виде свертки комплексной амплитуды а(х) и оператора (1//Xd)i))(x d). Кроме того, прохождение волны через линзу с фокусным расстоянием f можно описать также произведением комплексной амплитуды света, падающего на линзу, и функции хр (х /). [c.194]

Среди всех допустимых нормальных волн существует волна нулевого порядка. Для нее волновой фронт плоский и совпадает с поперечным сечением слоя, а фазовая скорость не зависит от частоты и равна скорости распространения волн в свободном пространстве. Волна нулевого порядка не характерна ля волноводного распространения. Особенностями волноводного распространения для волновода с жесткими стенками обладают нормальные волны более высоких порядков (т>0). Для этих волн характерно наличие дисперсии скорости распространения и то, что поверхность равной фазы не плоская, а имеет волнистую форму, которая при распространении волны не изменяется. [c.322]

Таким образом, звуковые поля в закрытом помещении и свободном пространстве существенно отличаются. В частности, в свободном поле интенсивность звука есть средний за период поток мощности в направлении распространения волны и является энергетической характеристикой поля бегущей волны. Для звукового поля в помещении, если поглощение незначительно, понятие интенсивности теряет смысл, поскольку в каждый момент времени существуют потоки мощности различных направлений, поэтому в некоторых случаях они компенсируются, тогда как в этот момент уровень звуковых колебаний воздуха в данной точке пространства может достигать значительной величины. [c.347]

Теорема Гельмгольца — Кирхгофа. Распространение световых волн в свободном пространстве описывается уравнением (2.12). Полагая в случае монохроматических волн [c.213]

В настоящее время уже сложились определенные методы, по которым идет развитие дефектоскопии с помощью полей СВЧ к ним можно отнести амплитудный, фазовый, поляризационный. Широкое распространение получил метод, основанный на измерении электрических параметров образца, помещенного внутрь волновода. Волноводный метод применим только для исследования образцов небольших размеров и только в лабораторных условиях [101]. Значительно большие возможности имеет метод, основанный на регистрации интенсивности прошедшей или отраженной радиоволны в свободном пространстве [115, 143, 145]. При этом просмотр всей поверхности изделия или конструкции осуществляется путем механического сканирования приемо-пере-дающего тракта прибора по его поверхности. Фиксация изображения производится на фотобумагу или фотопленку. [c.61]

В заключительном П2.4 говорится об основах общей теории относительности. Достаточно подробно обсуждаются уравнения тяготения Эйнштейна, в связи с чем даются некоторые тензорные соотношения и определяется скорость распространения гравитационной волны в свободном пространстве. Заканчивается параграф рядом соображений об обосновании выбора той или иной модели пространства-времени в релятивистской теории тяготения. [c.425]

Для пластичного смазочного материала в корпусе подшипника предусматривают некоторое свободное пространство - стенки крышек располагают не вплoт lyю к подшипникам. Это пространство периона-чально заполняют на 2/3 свободного объема при п 1500 мин и па 1/3... 1/2 при п> 1500. В дальней[пем обычно через каждых 3 месяца добавляют свежий смазочный материал, а через год его меняют с предварительной разборкой и промывкой узла. Все большее распространение получают герметизированные под-[иинники с одноразовым смазыванием. [c.368]

Рис. 2.16. Для плоской электромагнитной волны, распространяющейся в свободном пространстве, векторы электрического и магнитного полей перпендикулярны к направленик> распространения к. Таким образом, iT E = k B=0.

В результате рассмотрения эффектов сокращения длины линеек и замедления хода часов при движении отчетливо выступает тесная связь между обоими указанными эффектами и свойствами световых сигналов. Как мы убедились, с одной стороны, пути, проходимые световыми сигналами между какими-либо двумя фиксированными точками, оказываются различными в разных системах координат. При рассмотрении опыта Майкельсона была показана причина этого за время распространения светового сигнала точка, в которую сигнал должен прийти, успевает сместиться в той системе координат, относительно которой эта точка движется. Значит, пути, проходимые световым сигналом в разных системах координат, оказываются различными потому, что скорость световых сигналов не бесконечно велика, а конечна (при бесконечно большой скорости сигнала точка не успевала бы сместиться). С другой стороны, скорость световых сигналов одинакова во всех инерциальных системах координат. А ведь именно в опытах, в которых световые сигналы проходят в разных системах координат разные пути, вследствие того, что они проходят эти пути с одинаковой скоростью, должны существовать эс к )екты сокращения длины линеек и замедления хода часов (иначе скорость света в этих опытах не могла бы оказаться одинаковой). Отсюда ясно, что оба эти эс )фекта самым тесным образом связаны с основными свойствами световых сигналов — именно конечной и одинаковой во всех инерциальных системах координат скоростью их распространения (в свободном пространстве). Естествен1ю поэтому, что множители, выражающие величину сокращения линеек и замедления хода часов, стремятся к 1 при е ос. [c.274]

Электромагнитная волна представляет собой совокупность быстропере-менных электрического Е и магнитного Н полей, распространяющихся в определенном направлении г. В свободном пространстве электромагнитная волна поперечна, т. е. векторы Е и Н перпендикулярны направлению распространения волны Z (продольная волна отсутствует) (рис. 1). [c.206]

Диапазон частот, используемых для интерферомет-рич. измерений, ограничен, с одной стороны, условием распространения волн (в> й а с другой — мин. измеряемым сдвигом фаз. При плотностях плазмы <10 смиспользуют СВЧ-диапазон. В этом диапазоне суш ествует неск. иптерферометрич. схем локация в свободном пространстве, волноводный, резонаторный методы (по изменению сдвига резонансной частоты). [c.608]

Распространение нейтронных волн в среде. Для нейтронов с энергией г, распространяющихся в свободном пространстве, решением ур-ния Шрёдингера (нерелятивистское приближение) является суперпозиция плоских Ajj exp[t((Bi — кг)] и сферических (ai/r)exp[i(aii — —/ьГ )] волн, где (1) = — частота волны, к = [c.273]

СКОРОСТЬ СВЁТА в свободном пространстве (вакууме) — скорость распространения любых электромагнитных волн (в т. ч, световых) одна из фундам. физ. постоянных представляет собой предельную скорость распространения любых физ. воздействий (см. Относительности тпеория) и инвариантна при переходе от одной системы отсчёта к другой. [c.548]

Значения Дмакс (табл. 7.10) справедливы в условиях свободного пространства. Фактически при распространении радиоволн в атмосфере часть энергии поглощается и рас- [c.364]

В области электричества и магнетизма наиболее распространенными в СССР системами были системы СГС электростатическая (СГСЭ), электромагнитная (СГСМ) и симметричная (СГСС). Основными единицами в этих системах являются грамм, сантиметр и секунда, причем в системе СГСЭ диэлектрическая проницаемость свободного пространства 8о=1 и является величиной отвлеченной (безразмерной), а в системе СГСМ магнитная проницаемость свободного пространства 1о=1 и также считается отвлеченным числом. [c.85]

Введем, как и в гл. 1, матричные операторы / , Г, R, Т преобразования плоских и волноводных волн соответственно на границе раздела свободного пространства с полубесконечной решеткой, которая получается из рассматриваемой структуры при устремлении одной из границ раздела в бесконечность. Пусть длина плоской электромагнитной волны, падающей на решетку, и параметры щелей таковы, что полупространства над и под решеткой взаимодействуют на волноводных модах с одинаковыми постоянными распространения oji = oss =. .. в тех щелях, в которых могут существовать распространяющиеся волны. Тогда с помощью метода матричных операторов представим вектор амплитуд прошедшего поля в виде [c.107]

Изменением значения одного из параметров можно добиться полного отражения первичной волны полупрозрачной двухэлементной ножевой решеткой, если в свободном пространстве будут распространяться только основные гармоники и в двух соседних волноводных областях — в сумме не меньше двух гармоник с различными постоянными распространения. Так, например, ход кривой 2 на рис. 60, а при on= oi2 соответствует случаю, когда связь между прошедшим и отраженным полями осуществляется Только одной волноводной гармоникой. При этом, как показано выше, режимы [c.117]

Андреев В.Г., Карабутов A.A., Руденко О.В. Экспериментальное исследование распространения нелинейных звуковых пучков в свободном пространстве // Акуст. журн. 1985. Т. 31. вып. 4. С. 423-428. [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...