Численная апертура

Однако в современных объективах микроскопа, как видно из приведенных выше сводок результатов расчета, удается получить значительно лучшие результаты волновые аберрации для основного цвета не превышают нескольких сотых длины волны. Портят картину красные и синие лучи, у которых эта аберрация достигает нескольких десятых для ахроматов в апохроматах волновые аберрации для всего видимого спектра не превышают 0,05 —0,07Х, что следует считать превосходным результатом. При таких волновых аберрациях нет смысла вычислять 4RX она в пределах 1—2% не отличается от 4RX идеальной системы с такой же численной апертурой. Для зеркально-линзовых объективов следует принимать во внимание наличие центрального виньетирования, кроме того, волновые аберрации этих объективов больше, чем в линзовых, и достигают 0,1—0,2Я — контраст может пострадать в результате этих двух причин на 5—10%, что впрочем мало ощутимо. Однако влияние бликов может оказаться значительным. Если бы -не погрешности изготовления и сборки, было бы невозможно изображение отличить от идеального. [c.421]

А — численная апертура объектива или, как часто говорят, апертура объектива. Апертура определяется выражением [c.7]

Конденсоры. В зависимости от требуемого метода наблюдения в микроскопах применяются конденсоры различных типов конденсор светлого поля конденсор с апертурной диафрагмой, смещающейся перпендикулярно оптической оси для обеспечения косого освещения конденсор темного поля и специальный конденсор для наблюдения по методу фазового контраста. Конденсор представляет собой двух- или трехлинзовую оптическую систему с ирисовой апертурной диафрагмой. Численная апертура конденсоров при условии применения иммерсионной жидкости достигает вели- [c.21]

Предметные и покровные стекла должны соответствовать по толщине, показателю преломления и дисперсии значениям, принятым при расчете объективов и конденсоров микроскопа. В противном случае они будут ухудшать качество изображения. Особенно важно соблюдать расчетные значения при ответственных экспериментах. При менее ответственных работах можно допустить некоторые отступления этих величин. Требования к предметным и покровным стеклам тем выше, чем больше численная апертура объективов. Кроме того, эти требования зависят от метода наблюдения. [c.234]

Диагонали отпечатков измеряют при помощи микроскопа в светлом поле с точностью отсчета 0,5 от наибольшего деления шкалы при объективе увеличения 30—40 (численная апертура А = 0,65). Наименьшая длина получаемой диагонали отпечатка составляет 4 мк, следовательно, этим методом могут подвергаться испытанию на микротвердость образцы или изделия, имеющие толщину 4 1,5 = 6,0 мк и выше и ширину не менее 8 мк. [c.286]

Эффект РРМ также важен с точки зрения других характеристик волокна численной апертуры и эффективного диаметра. [c.72]

Численная апертура определяет собирательную способность волокна. Она определяет величину углов, под которыми свет может вводиться и распространяться в волокне. [c.76]

Этот член также является приближенным в том смысле, что не была учтена зависимость рш от телесного угла элемента х из апертуры. Погрешность, связанная с этим, незначительна, за исключением полостей, имеющих <2 и 1. Численное интегрирование (7.49) приводит к значениям ЬЩ, представленным в табл. 7.1. [c.337]

Методы теории аберраций оптических систем в лучшем случае позволяют найти систему, у которой полностью или частично компенсированы аберрации низших порядков — третьего и пятого, причем всегда существуют остаточные аберрации, определяющие максимально возможные апертуру и полезное поле изображения системы. Более, того, в большинстве случаев решение, найденное из аберрационного расчета, — всего лишь исходный пункт последующей численной оптимизации параметров системы, осуществляемой методом прослеживания хода лучей. В процессе оптимизации, как правило, нарушается достигнутая коррекция аберраций низших порядков, и остаточная аберрация системы представляет собой сложный комплекс членов различных порядков, сбалансированных таким образом, чтобы их совместное влияние на качество изображения было минимальным. Поэтому разработка оптической системы обязательно включает оценку ее реального качества — оценку, при которой [c.80]

Апертура, апертура численная 7 [c.246]

ЧТО введение усиливающей среды даже со слабым коэффициентом усиления приводит к неустойчивым колебаниям в резонаторе, которые нельзя считать физически обоснованными решениями АР. Для сравнения можно отметить, что аналогичные колебания в распределении фазы поля по апертуре зеркала наблюдаются в неустойчивых резонаторах [5]. Анализ показывает, что с увеличением коэффициента усиления среды неустойчивости в решении возрастают. Это можно объяснить следующим образом. Аналитические [23] и особенно численные [106] методы расчетов открытых пустых резонаторов определяют устойчивые стационарные решения задачи как результат д-го количества итераций поля резонатора с зеркала на зеркало. В результате, начиная с д + 1 итерации, распределение поля на зеркалах повторяется с точно- [c.97]

Целесообразно рассмотреть выражение (37) для некоторых конкретных функций т]). В одних случаях решения можно получить аналитически в компактном виде, в других же интегрирование должно выполняться численными. метода.ми. Хорошо известны играющие важную роль соотношения, которые описывают дифракцию на прямоугольной апертуре высотой 2Ь и шириной 2а. При этом распределение комплексных амплитуд в картине дифракции Фраунгофера дается выражением [c.51]

Знание модовой структуры конфокального резонатора позволяет, с одной стороны, попять физические особенности поведения мод резонатора с ограничивающей апертурой, а с другой, дает возможность провести тестирование программ численного решения уравнений в случае резонатора общего вида, что очень важно с практической точки зрения. Кроме того, существует целый ряд приближенных методов расчета резонаторов общего вида, базирующихся на знании модовой структуры конфокального резонатора [40]. Эти обстоятельства определяют исключительно важную роль изучения конфокального резонатора в теории лазерных резонаторов. Поэтому уделим данному типу резонатора отдельный параграф и проведем анализ его модовой структуры достаточно подробно. При этом, тем не менее, постараемся избежать громоздких математических выкладок и доказательств, отсылая интересующихся читателей к соответствующим работам по математике [41, 42. [c.141]

Описанные характеристики неустойчивого резонатора с ограниченной апертурой оказываются неудобными на практике, так как вырождение мод затрудняет достижение одномодового режима. Характеристики реальных резонаторов, однако, гораздо ближе к геометрооптическому приближению, чем это следует из численного анализа исходных уравнений. Описанные характеристики вырожденных мод получаются при идеальном симметричном и резком контуре апертуры резонатора. Нарушение формы контура или сглаживание фронта коэф- фициента отражения на краю зеркала, неизбежное на практике, автоматически снимает вырождение собственных типов колебаний [49, 118]. Для полного снятия вырождения достаточно, чтобы коэффициент отражения [c.88]

Таким образом, численно показано, что при расчете ДОЭ, фокусирующих свет в малые области пространственного спектра, наилучшего результата можно добиться при использовании адаптивно-итеративного алгоритма с начальной оценкой искомой фазы ДОЭ, полученной при решении обратной задачи в геометрооптическом приближении. В ходе итераций регулярная структура зон фазы (рис. 2.47) видоизменяется, в основном, на периферийной части апертуры ДОЭ. [c.110]

Одной из важнейших характеристик микроскопа является его разрешающая способность. Разрешающая способность микроскопа ограничена вследствие диффракции света и зависит от численной апертуры объектива и длины волны света. В результате диффрак-дии изображение бесконечно малой светящейся точки, рассматриваемой в микроскоп, имеет вид круглого светлого диска, окруженного несколькими слабыми светлыми кольцами. Освещенность первого кольца равна 1,75% освещенности диска. Диаметр диска [c.7]

Использование излучения с длиной волны Хо позволяет измерить минимальную длину порядка A/ Xo/2sinw с помощью микроскопа с численной апертурой sin и. Нижний предел Х[ используемых для этого длин волн X соответствует собственной энергии частицы гпос . Таким образом, [c.283]

Для простоты Аббе в качестве объекта рассматривает решетку (фиг. 31), освещенную когерентным пучком, созданным, например, малым источником света 5, помещенным в фокусе коллиматора С. Согласно описанию свойств решетки (стр. 54) в фокальной плоскости объектива микроскопа создаются диффракционные спектры 5 , 52, 5з... эти спектры играют роль вторичных когерентных источников, интерферирующих между собой в результате этой интерференции создается перед окуляром картина / , которая воспринимается, как изображение решетки R. Вычисления П окавывают, что изображение тем лучше, чем больше имеется спектров в фшалъной плоскости объектива число спектров обратно пропорционально расстоянию между штрихами, м тем больше, чем больше численная апертура микроскопа. Необходимо наличие не менее двух спектров, чтобы была видна структура изображе -гия, позволяющая считать число штрихов. При одном спектре получается серый фон микроскоп не разрешает решетки. Согласно этой теории, при освещении, перпендикулярном плоскости решетки, наименьшее разрешаемое расстоятше равно [c.61]

Итак, рациональное увеличение микроскопа в 220 раз больше -его численной апертуры. Так как последняя в самых мощных иммерсионных апохроматах не превышает 1.4—1.5, то мы приходим I выводу, что полезное увеличение микроскопа не превышает 300—350 раз. И здесь, как и в телескопических системах, Monafo итти на удвоение, даже утроение этих чисел все же увеличения, превьпнающие 1000, явно бесполезны и даже вредны в них диффракционные явления ясно выступают, добавляют свой рисунок к контурам рассматриваемых объектов и являются причиной всяких ошибок и недоразумений. [c.68]

Фррмула ( ) показывает, что наименьшее разрешаемое расстояние пропорционально длине врлны X. Поэтому можно уменьшить е, пользуясь ультрафиолетовым светом. Правда, для работы в этой части спектра нельзя пользоваться обычным стеклянным объективом, так как он не пропускает ультрафиолетового света. Можно применить специальные объективы ий прозрачных кристаллов (например кварц и флюорит) или, еще лучше, зеркальные системы. Так как наш глаз также нечувствителен к ультрафиоле-товьш лучам, то изображения приходится фотографировать, что является большим неудобством этих микроскопов. Зато их разрешающая сил а примерно вдвое больше, чем у обычных ми1 роско-пов с- Той же численной апертурой. [c.78]

Объективы микроскопов, особенно те из "них, которые обладают большим увеличением (от 60 до 100), должны иметь большую численную апертуру Л, обеспечивающ ю хорошую разрешающую силу. Поэтому при их расчете офащается особое внимание на исправление аберрации центра (изображения, т. е. на сферическую и 88 [c.88]

Численной апертурой (Numeri aperture, NA) называется способность волокна собирать лучи. Только лучи, которые инжектируются в волокно под углами, большими критического, смогут распространяться вдоль него. NA зависит от свойств материалов волокна и определяется показателями преломления ядра и оптической оболочки [c.72]

Автоматическое измерение параметров объектов — это определение физических характеристик объектов, а также обнаружение и измерение координат объектов по радиолокационным изображениям, полученным в системах с синтезированной апертурой, определение числа, размеров и плотности аэрозольных частиц по рассеянному ими волновому полю, определение численных параметров диаграмм направленность антенн и т. п. задачи. В основном для их решения могут использоваться приемы и методы, применяемые при обработке изображений вообш е. Однако для некоторых задач разрабатываются и спецхшльные методы, учи-тываюш ие особенности формирования голограмм и измеряемого физического параметра. Таковы, например, методы измерения шероховатостей поверхностей по спекл-шуму на восстановленных изображениях этих объектов [91, 108, 119, 153], измерение размеров рассеиваюш их частиц [210] и т. п. [c.175]

Выражения для kn получены при рассмотрении простых видов потерь. При учете более сложных видов потерь, таких как дифракция света на апертурах Элементов резонатора или потери за счет деполяризации света в элементах резонатора, приходится решать более сложные задачи для каждого конкретного случая отдельно. Выписать в общем случае добавки к Кц за счет подобных потерь не представляется возможным. Часто на практике подобными потерями на фоне рассмотренных выше можно пренебречь. Рассмотрим численные оценки потерь для Лаверов в режиме свободной генерации с йепрерывной и импульсной накачкой. Основным отличием в устройстве этих двух лазеров является коэффициент отражения выходного зеркала для непрерывных лазеров он достаточно большой (р2 0,9), для имоульсных заметно меньше (р2 0,5). Отличие обусловлено тем, что в импульсных лазерах средняя за импульс мощность накачки заметно выше, чем в непрерывных. [c.54]

Точность, с которой должны выполняться условия (58), лучше всего выразить через число полос. Максимально допустимое отклонение волнового фронта от сферической формы без потери разрешающей способности, согласно оценке Глазера [9], равно 0,4 от длины волны, а согласно оценке Брука [10] — одной длине волны. Вторую оценку можно считать более реальной. Следовательно, условие (58) для s должно быть выполнено с точностью до одной полосы. Принимая снова l см и предел разрешения 1 А, в соответствии с правилом Аббе найдем, что необходимая апертура sin — 0,025 или, используя более точный числовой множитель 0,6 вместо 0,5, sin = 0,030. Это дает 200 и 400 полос на краю поля, в соответствии с чем и выбирают численный множитель. Таким образом, сферическая аберрация в оптической модели должна имитировать s с точностью около одной полосы на 200 или 400 полос. [c.261]

Корф [8.35] взял интеграл перекрытия (Аг, 8) для случая дифракционно-ограниченной системы с круглой апертурой, а оставшиеся интегралы рассчитал численным методом. Его результаты представлены на рис. 8.33. Предполагается, что величина Го равна 13 см и приводимые результаты относятся к телескопной оптике диаметром О , равным 15 см, [c.426]

Уменьшение апертуры выходных усилительных каскадов также приводит к увеличению стоимостной эффективности из-за повышения плотности запасенной энергии в таких усилителях и из-за уменьшения стоимости усилителей и других элементов [5]. Однако апертура элементов усилительной системы определяется лучевой стойкостью и не может быть уменьшена при фиксированной длительности импульса. Выбор оптической схемы мощ,ного лазера основывается обычно на принятии компромиссного решения, учитывающего все вышеназванные ограничения и соображения, затем он уточняется численным расчетом уравнений переноса типа (6.3). Необходимые оценки могут быть сделаны и с помощью формулы для интеграла распада. Мы пе будем описывать детали такого расчета (см., например, [5]), а рассмотрим различные варианты оптических схем мощных лазеров и пути их оптимизации. [c.265]

Пример 3.21. Рассмотрим прохождение Н-волны (Л = 1 мкм) по планарному волноводу через цилиндрическую фокусирующ линзу. На рис. 3.34 представлен результат численного моделирования для распределение интенсивности в фокальной плоскости линзы, радиус кривизны которой 5 мкм, апертура 8 мкм, /(Л) = 5 мкм, п — 2, а волна содержит 8 путов. Заметим, что волновой фронт после линзы является сферическим. [c.226]

Смотреть страницы где упоминается термин Численная апертура : [c.95] [c.408] [c.603] [c.8] [c.15] [c.50] [c.235] [c.235] [c.237] [c.328] [c.625] [c.60] [c.69] [c.82] [c.95] [c.72] [c.460] [c.91] [c.6] [c.173] [c.120] [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...