Масса и энергия. Единицы массы и энергии

Как известно, по измерению разницы между массой того или иного атомного ядра и суммой масс образующих его протонов и нейтронов можно вычислить энергию связи нуклонов в ядре. Ниже мы приводим наиболее употребительные приближенные соотношения между единицами массы и энергии [c.320]

Равенство (8А. 15) выражает второй закон термодинамики для многокомпонентной жидкости. Вводя энтропию на единицу массы и энергию на единицу массы в движущейся системе координат по формулам (8А.6), из (8А.15) получим [c.209]

Посмотрим теперь, что будет, если выполняются оба эти знакомые нам неравенства. Мы можем их сложить при условии, что они записаны в одинаковых единицах. Внутренняя диссипация б имеет размерность скорости изменения во времени энергии единицы массы, и мы будем записывать неравенство Фурье в величинах той же размерности, в частности не зависящих от единицы измерения температуры. С помощью (2) мы можем тогда записать неравенства Планка (4) и Фурье (8) в виде [c.434]

Функция а ( ) имеет размерность энергии на единицу массы и зависит от выбора отсчетной конфигурации R. Можно заметить [c.222]

Энергия за вычетом этих слагаемых называется внутренней энергией (U). Она сосредоточена в массе вещества и в электромагнитном излучении, т. е. это сумма энергии излучения, кинетической энергии движения составляющих вещество микрочастиц, потенциальной энергии из взаимодействия и энергии, эквивалентной массе покоя всех этих частиц согласно уравнению Эйнштейна. При термодинамическом анализе ограничиваются каким-либо определенным уровнем энергии и определенными частицами, не затрагивая более глубоко лежащих уровней. Для химических процессов, например, несущественна энергия взаимодействия нуклонов в ядрах атомов химических элементов, поскольку она остается неизменной при химических реакциях. В роли компонентов системы в этом случае могут, как правило, выступать атомы химических элементов. Но при ядерных реакциях компонентами уже должны быть элементарные частицы. Внутренняя энергия таких неизменных в пределах рассматриваемого явления структурных единиц вещества принимается за условный уровень отсчета энергии и входит как константа в термодинамические соотношения. [c.41]

Выделим из полной энергии Е пл )тность (на единицу массы) кинетической энергии de d . Оставшаяся часть полной энергии называется внутренней энергией и обозначается U. Таким образом, [c.27]

Закон Колмогорова — Обухова можно представить в эквивалентной спектральной (по пространству) форме. Вве, 1ем вместо масштабов Я соответствующие волновые числа пульсаций k /X, и пусть E k)dk есть кинетическая энергия (единицы массы жидкости), заключенная в пульсациях со значениями k в заданном интервале dk. Функция E(k) имеет размерность см /с составляя комбинацию этой размерности из е и k, получим [c.191]

Сюда надо подставить Ьцг и bik,t из (34,4) и (34,16). Производная по времени от кинетической энергии единицы массы [c.198]

Если ei и б2 — внутренние энергии единицы массы гелия при температурах Г, и Гг, то условие механического равновесия (условие минимума энергии), осуществляемого сверхтекучим перетеканием жидкости, будет [c.710]

Масса и энергия. Единицы измерения [c.26]

Между двумя сечениями расширяющейся части сверхзвукового сопла число М увеличивается от Мх = 2 до Ма = 3. Определите, что происходит с кинетической энергией единицы массы при движении от сечения 1 к сечению 2, а также найдите отношение скоростных напоров в рассматриваемых сечениях, полагая, что течение изэнтропическое и теплоемкости постоянные (й = Ср/су == 1,4). [c.78]

Каждый член в этом уравнении, как видно из приведенного вывода, представляет собой соответствующий вид энергии единицы массы газа УУ2 — кинетическая энергия р р — потенциальная энергия давления U — внутренняя энергия и — потенциальная энергия веса. [c.84]

Изменение кинетической энергии единицы массы жидкости при течении вдоль линии тока из одной точки в другую равно и /2—и /2 (где и и щ — скорости течения в соответствующих точках линии тока). Если относить кинетическую энергию жидкости к единице веса или объема, то изменение энергии запишется в первом случае И 1 (2 )—U2/ 2g), а во втором ри(/2—ри1/2. [c.86]

Энергия единицы массы, веса или объема движущейся жидкости равна сумме механической и внутренней энергии. По закону сохранения энергии в рассматриваемом случае суммарное количество энергии остается постоянным. При течении жидкости от одного сечения канала к другому происходит процесс необратимого превращения части механической энергии во внутреннюю (тепловую). Следовательно, вдоль потока при отсутствии подвода тепла или механической энергии извне механическая энергия потока снижается и соответственно увеличивается внутренняя энергия. [c.99]

Относя механическую энергию и ее потери к единице массы и объема, соответственно получим [c.100]

Напор насоса Н представляет собой разность энергий единицы массы жидкости (в полном соответствии с понятием напора жидкости из 2.4) в сечениях потока после насоса и перед ним. В поле сил тяжести напор насоса согласно уравнению Бернулли (2.31) равен разности энергий жидкости после насоса н Перед ним [c.127]

Каждый член уравнений (119), (120), как и члены уравнения Бернулли (116) для несжимаемой жидкости, представляет собой энергию, отнесенную к единице массы, и имеет аналогичную размерность. [c.100]

Многие единицы системы СИ уже широко применяются (метр, килограмм массы, секунда, вольт, ом, генри, фарад, кулон, ампер, ватт, люмен, люкс и др.). Новым в системе является сравнительно небольшое число единиц единица силы — ньютон, единица работы, и энергии — джоуль и некоторые тепловые и магнитные единицы. Однако переход от старых, давно применявшихся единиц (миллиметр ртутного столба, лошадиная сила, калория, техническая атмосфера и т. п.) к новым вызывает определенные трудности. [c.95]

Проблема рассеяния касается отклонения частиц под действием центральной силы. Мы рассмотрим однородный пучок частиц, например, электронов или а-частиц, обладающих одинаковой массой и одинаковым законом изменения энергии V в зависимости от расстояния г до центра силы. Силу эту мы будем предполагать стремящейся к нулю при г- со. Поток частиц мы будем характеризовать его интенсивностью / (эту величину называют также плотностью потока), которая равна числу частиц, проходящих через единичное поперечное сечение потока в единицу времени. По мере приближения частицы к центру силы она будет притягиваться им либо отталкиваться, и траектория ее будет отклоняться от начальной прямой линии. Затем частица станет удаляться от этого центра, и действующая на нее сила в конце концов уменьшится настолько, что траекторию можно будет опять считать прямолинейной. В общем случае конечное направление ее движения не будет совпадать с начальным, т. е. будет иметь место некоторое отклонение. Поперечным сечением рассеяния в данном направлении мы будем называть величину а(й), определяемую равенством [c.97]

Свинцовые аккумуляторы тяжелы и громоздки, имеют низкую мощность на единицу массы и малое количество запасаемой энергии на единицу массы (удельную энергию). [c.90]

Для того чтобы бьша возможность связать практические единицы электрических й магнитных в личин с механическими единицами, имея уже готовую единицу работы и энергии - джоуль, при одновременном требовании, чтобы единицы длины и массы бьши десятичными кратными или дольными единиц СГС, необходимо выполнить следующее условие [c.235]

Тактико-технические расчеты для вертикального полета ракеты, стартуюш,ей с земли, и ракеты, служаш ей спутником Земли, вынолни-ли несколько авторов. Вторая космическая скорость Ue, т.е. скорость необходимая для выхода из сферы притяжения Земли, грубо оценена простым уравнением = gR, которое уравнивает кинетическую энергию единицы массы и работу, необходимую для движения едипич-пой массы от расстояния R к бесконечности против силы притяжения, пренебрегая всеми другими видами сопротивления. Если заменить g значением гравитационного ускорения на поверхности Земли, а R радиусом земного шара, то получим Ug порядка 7 миль в секунду. [c.189]

В случае идеального газа йи=СуйТ, где Су — теплоемкость при постоянном объеме, и — его внутренняя энергия (энергия единицы массы), и уравнение состояния может быть записано в виде адиабаты Пуассона [c.11]

Действие излучения на материалы. При оценке действия радиации на твердое тело констатируется изменение какого-либо свойства или ряда свойств тела, соответствующее определенной степени воздействия излучения, которую характеризуют дозой облучения. Доза — количество энергии, полученное единицей массы вещества в результате облучения. Взаимодействие излучений с твердым телом представляет собой сложное явление, которое в общем случае сводится к следующему возбуждение электронов, возбуждение атомов и молекул, ионизация атомов и молекул, смещение атомов и молекул с образованием парных дефектов Френкеля. Кроме того, в результате воздействия излучений возможны ядерные и химические превращения, а также протекание фотолити-ческих реакций. Все это приводит к уменьшению плотности, изменению размеров, увеличению твердости, повышению предела текучести, уменьшению электросопротивления, изменению оптических характеристик тела. Знание изменений свойств под действием облучений особенно важно при создании ядерно-энергетических установок, ряда устройств космических аппаратов [52]. Покрытия в космическом пространстве испытывают воздействие радиации, состоящей из электромагнитного излучения и потока частиц. Каждое [c.181]

Первый член в этом выражении (еоро) представляет собой энергию единицы объема неподвижной жидкости и не имеет отношения к звуковой волне. Что касается второго члена (jUop ), то это есть изменение энергии, связанное просто с изменением количества вещества (массы жидкости) в каждой данной единице объема. В полной энергии, получающейся интегрированием энергии единицы объема по всему объему жидкости, этот ч.пеи выпадает поскольку общее количество жидкости остается неизменным, то p dF = 0. Таким образом, полное изменение энергии жидкости, связанное с наличием звуковой волны, равно интегралу [c.357]

Для предельного перехода от уравнения адиабаты (135,5) к нереля-тивисткому уравнению (85,10) такое приближение недостаточно надо положить W = птс + птй + р (в — нерелятивистская внутренняя энергия, отнесенная к единице массы) и, разделив уравнение (135,5) на с , перейти к пределу с оо. [c.701]

Полная энергия единицы массы Е1 состоит из кинетичес -кой , потенциальной и внутренней энергий У/А [c.10]

Проанализируем выражение (3.18). Выясним условия, при которых величина 1/2/2 + dpZp + и постоянна, что соответствует сохранению полной энергии единицы массы газа при установившемся движении. Очевидно, для этого необходимо, чтобы определитель в (3.18) был равен нулю, что будет в случае, если элементы какой-либо строки пропорциональны соответствующим элементам другой строки. Следовательно, можно представить зависимости [c.83]

Поскольку каждый фотон несет энергию йи, концентрация фотонов равна н Дйсо). Фотоны движутся к поверхности тела по нормали со скоростью с. Следовательно, число фотонов, падающих в единицу времени на единицу поверхности тела, равно w/(fi(a). Универсальный характер соотношения между массой и энергией позволяет заключить, что, обладая энергией, фотон должен обладать также и массой, а поскольку он движется, он должен иметь также и определенный импульс. [c.23]

Под действием ионизирующих излучений материалы и изделия претерпевают два вида изменений а) необратимые (не исчезающие с течением времени) и б) обратимые, наведенные, проявляющиеся только во время действия облучения. Обратимые изменения в первую очередь определяются интенсивностью излучения, необратимые— общим количеством энергии излучения, поглогценным единицей массы вещества,— дозой. Последняя в системе СИ измеряется в джоулях на килограмм 1 Дж/кг равен дозе излучения, при которой массе излученного вещества 1 кг передается энергия ионизирующего излучения 1 Дж. Иногда дозу измеряют в рентгенах (Р) 1 Р — количество энергии га.м.ма- или рентгеновского излучения, которое при поглощении его одним кубическим сантиметром сухого воздуха при давлении 101,325 кПа (760 мм рт ст.) и температуре 0 "С приводит в результате ионизации газа к образованию одной единицы заряда каждого знака (в системе СГС). [c.200]

Так как внутренняя энергия есть функция основных термодинамических параметров состояния, то она сама является функцией состояния и, следовательно, внутренняя энергия единицы массы может быть рассмотрена как термодинамический параметр состояния. В технической термодинамике за параметр состояния принята внутренняя энергия одного килограмма рабочего тела, т. е. и = Uftn, Дж/кг. [c.13]

Взаимопревращение массы и энергии особенно эффектно проявляет себя в физике атомного ядра. В табл. 1 (см. стр. 23) массы нейтрона и протона соответствуют единице (в массовых числах), а масса ядра дейтерия — двум. Однако это лишь приблизительно, а если более точно, то масса нейтрона равна 1,00в95 а, е. м., масса протона — 1,00758 а. е. м., а масса дейтрона (ядра дейтерия), как выяснилось в результате экспериментов, равна не сумме этих двух масс (2,01653 а. е. м.), а всего лишь 2,01419 а. е. м., и, таким образом, налицо дефект массы в 0,00234 а. е. м. Куда же пропала недостающая масса Она превратилась в энергию (в конечном счете в тепло) при образовании дейтрона из нейтрона и протона. Этот процесс является экзотермической ядериой реакцией, подобно, например, химической реакции образования двуокиси углерода (углекислого газа) из углерода и кислорода [c.35]

Суммарная масса (и энергия) образовавшихся протона, бета-частицы и нейтрино равна массе (и энергии) исходного нейтрона (и действительно, как мы знаем, масса нейтрона слегка превышает массу протона). Очевидно, что электрический заряд при этом процессе сохраняется, и общий заряд равен нулю как до, так и после превращения нейтрона в протон положительный и отрицательный заряды протона и электрона в сумме дают нуль, а нейтрон и нейтрино являются нейтральными частицами. С другой стороны, положительный заряд ядра возрастает на одну единицу, а значит, в результате этого процесса образуется ядро другого химического элемента (тогда как при рассмскгрениом нами ранее процессе излучения нейтрона образуется ядро изотопа исходного элемента). Образовавшееся ядро может по-прежнему иметь избыток нейтронов, н тогда в зависимости от различных условий оно излучает или еще одну бета-частицу (электрон) или нейтрон. Таким образом, процесс потери бета-частиц или нейтронов ядром будет продолжаться до тех пор, пока соотношение нейтронов [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...