Нерезонансное ГПР

Рассмотрим нерезонансный случай. Составляя и решая характеристическое уравнение для порождающей системы (е = 0), соответствующей (5.181), получим собственные частоты [c.254]

Парциальные сечения рождения р- и /-резонансов можно определить по относительной доле событий, находящихся между фазовой и соответствующей брейт-вигнеровской кривыми. Число событий, находящихся под фазовой кривой, определяет парциальное сечение нерезонансного канала реакции. [c.283]

Нерезонансный случай Переходя к медленным перемен- [c.305]

До СИХ пор мы рассматривали свойства, присущие как резонансным, так и нерезонансным реакциям, идущим через составное ядро. Перейдем теперь к особенностям резонансных реакций. Из рассуждений 5, п. 3 следует, что в области расположения изолированного (т. е. удаленного от своих соседей) уровня эффективное сечение Оа/, реакции должно иметь резонансный максимум. В квантовой механике доказывается, что форма этого резонанса описывается формулой Брейта — Вигнера ) [c.137]

Даже в окрестности резонанса форма сечения может отличаться от брейт-вигнеровской (4.43). Это наблюдается в том случае, когда, например, наряду с резонансным рассеянием имеется большой фон нерезонансного рассеяния. Для примера на рис. 4.12 приведено сечение упругого рассеяния медленных нейтронов на ядре изотопа урана Асимметричная форма резонансных пиков есть [c.144]

СОСТАВНОЕ ЯДРО. НЕРЕЗОНАНСНЫЕ РЕАКЦИИ 145 [c.145]

Обзор результатов. Интегрируемые конечно гладкие нормальные формы удается получить для деформаций ростков векторных полей в гиперболической неподвижной точке или ростков векторных полей на гиперболическом цикле, в предположении, что линеаризация соответствующих ростков нерезонансна или имеет однократный резонанс. Удается также написать конечно гладкую версальную деформацию ростка векторного поля с одним нулевым собственным значением в особой точке. [c.67]

Общие теоремы и деформации нерезонансных ростков. [c.69]

В частности, рассмотрим росток векторного поля в особой точке, для которого вещественные части собственных значений, соответствующих гиперболическим переменным, образуют нерезонансный набор. Для любого k существует представитель ростка, С -гладко эквивалентный следующему [c.70]

Для нерезонансных линий получим аналогичное выражение, в котором должна быть только учтена возможность перехода с данного k-то уровня на все нижележащие уровни [c.439]

Рассмотрим сначала нерезонансный случай. Решение соответствую-ш его однородного уравнения (23.10.2) определяет свободные колебания. Однако они не представляют для нас интереса, поскольку в механической системе практически всегда имеется трение, и потому свободные колебания затухают. Частное решение, которое стремится к периодической функции с периодом 2п р, выражает вынужденное колебание. Вынужденное колебание малой амплитуды всегда суш ествует если же р п, то существуют два вынужденных колебания конечной амплитуды. [c.481]

Частное решение неоднородного уравнения (17.175). Частное решение системы (17.175) мол<но представить в следующем виде (будем рассматривать нерезонансный случай, т. е. будем предполагать, что Ф ( )i) [c.141]

Наряду с совершенствованием типов электронных приборов, известных еще до войны, за последние два десятилетия разработаны и получили распространение приборы, в которых электронный поток находится во взаимодействии с бегущей электромагнитной волной, распространяющейся по нерезонансной замедляющей системе (часто выполненной в виде проволочной спирали). Получили развитие два класса подобных приборов. Первый из [c.378]

ТО гармоника частоты асОм является нерезонансной. В этом случае при определении амплитуды соответствующей гармоники ошибки можно в первом приближении пренебречь диссипацией, положив [c.68]

Условия эксплуатации машинных агрегатов определенного класса (судовых и энергетических установок, электромеханических стендовых установок и др.) характеризуются весьма узким диапазоном [Qi, Q2] рабочих скоростных режимов. При динамическом проектировании таких агрегатов достаточным условием их эксплуатационной надежности по несущей способности силовой цени в нервом приближении можно считать нерезонансный характер колебаний в рабочем скоростном диапазоне [Qi, Q2] [c.257]

Оценка резонансных свойств и резонансных состояний машинного агрегата составляет одну из важнейших задач динамического расчета. Выражения (6.13), (6.14) позволяют сделать важный вывод влияние малых трений на уровень вынужденных колебаний при нерезонансных частотах незначительно. Поэтому в диапазоне частот гармонических составляюш,их возмущающих сил 0,9р > > , рс влиянием малых трений на вынужденные колебания, как правило, можно пренебречь. [c.170]

W -I В нерезонансных зонах малые силы сопротивления пре- [c.42]

Тогда из (4.64) при учете (4.65) для нерезонансных режимов получаем [c.156]

Если на собственной частоте пренебречь членами ряда, соответствующими нерезонансным формам колебаний, то среднее квадратическое значение ускорения будет совпадать с максимальным ускорением сосредоточенной массы М, совершающей колебания на упругом подвесе [c.41]

Минимальное значение модуля податливости на частоте определяется нерезонансными формами колебаний и достигается, если точка возбуждения или наблюдения совпадает с узлом формы колебаний. [c.41]

Таким образом, возбуждение сложной колебательной системы на одной из ее собственных частот приводит к амплитуде смещения в этой точке, которая включает реакции одной резонансной формы колебания и бесконечного множества нерезонансных форм колебаний, а возбуждение системы между собственными частотами приводит к амплитуде смещения, которая состоит из бесконечного множества нерезонансных форм колебаний. [c.227]

Структура выражений (1. 31) аналогична классической формуле амплитуды вынужденных колебаний системы с одной степенью свободы. Расчет по ним однообразен как для резонансных состояний (определяется равенством Лд = О и переходом фазы бд через углы л/2 Зя/2. . . ), так и для нерезонансных зон и не требует предварительного определения спектра собственных частот и форм как в методе суммирования движения по главным координатам В то же время знание спектра собственных частот всегда бывает полезным для оценки распределения опасных резонансных зон и качественного исследования амплитудных кривых. [c.40]

Последний принципиально может применяться только без учета трений, т. е. в мало интересных для прочностных расчетов нерезонансных зонах и требует разнесения возбуждения по собственным формам, которые нужно предварительно вычислить. [c.40]

Если силы трения не учитываются, то расчет вынужденных колебаний будет приближенным, пригодным лишь для нерезонансных зон, отстоящих примерно на 10—15% от собственных частот. Для расчета в числе поисковых таблиц просчитываются таблицы на заданную частоту возбуждения со, один раз вперед (от 1-й к п-й массе), другой раз назад [с обозначениями амплитуд и моментов в скобках и с начальной амплитудой (а ) = 1 ]. Пример их дан в табл. 1. 1 и 1.3. Остаточные моменты для данной частоты и формы колебаний, как бы возбуждающие систему на концевых массах, получаются одинаковыми R = (/ ), что используется также и для контроля вычислений в таблицах. [c.72]

Поэтому, практически, проще решать такую систему уравнений методом последовательных приближений. Для этого в нерезонансных случаях достаточно найти сначала амплитуды в нулевом приближении, не учитывая силы трения, только по компонентам Л, например Q,, = ( ,к)т Мд. Подставляя их в выражения [c.107]

Максимальная амплитуда (кН) переменной нагрузки низкочастотной. ... высокочастотной в нерезонансном режиме нагружения. ........ [c.133]

Существование резонансного испускания впервые показал Вуд в 1904—1905 гг. для )-линий паров натрия. Освещая пары натрия светом, частота которого совпадает с частотой желтой линии натрия, Вуд обнаружил, что сами пары начинают испускать свет, состоящий из той же желтой линии. В дальнейшем это явление подверглось детальному исследованию, особенно в парах ртути. Схемы уровней энергии и переходы между ними для паров натрия и ртути показаны на рис. 32.2. Линии, которые проявляются при резонансном испускании, называют резонансными. Когда происходит оптическое возбуждение уровня, с которого возможны переходы не только обратно на основной уровень, но и на другие более низкие возбужденные уровни, то наряду с резонансным наблюдается испускание с частотами, меньшими частоты резонансной линии,— нерезонансное испускание. При возбуждении атомных систем с основного уровня частоты гисп линий испускания обычно меньше или равны частотам Vпoгл линий поглощения. На это впервые обра- [c.226]

СОСТАВНОЕ ЯДРО. НЕРЕЗОНАНСНЫЕ РЕАКЦИИ (з, мбарн/ср [c.147]

Теорема 1 (Г. Р. Белицкий [38], [39]). Гладкий росток диффеоморфизма в гиперболической неподвижной точке имеет С -гладко версальную конечнопараметрическую деформацию для любого к. Эта деформация С -гладко эквивалентна полиномиальной. Если мультипликаторы ростка образуют мультипликативно нерезонансный набор Х= (Xi,..., Х ) [c.69]

Теорема 2а (Такенс [202]). Рассмотрим росток диффеоморфизма в неподвижной точке, для которого модули мультипликаторов, соответствующих гиперболическим переменным, образуют нерезонансный набор. Тогда для любого к существует представитель ростка, -эквивалентный следующему [c.69]

Следствие. Пусть v — росток гладкого векторного поля в особой точке с собственным значением О и одномерным центральным многообразием. Пусть кратность этой особой точки равна j,+ l, и вещественные части ее ненулевых собственных значений образует нерезонансный набор. Росток с такими свойствами встречается в типичном семействе, зависящем не менее чем от р, параметров. Деформация такого ростка в типичном гладком ( j,+1)-параметрическом семействе конечногладко эквивалентна главной [c.75]

Рис. 98. Схемы и характеристики в нерезонансном (сплошные линии) и резонансном (штриховые линии) режимах абсолютного (а) и дифференциального (S) преобразователей импе-дансных дефектоскопов

Машина для испытания на усталость нерезонансного типа с электромагнитным силовозбужде-нием обеспечивает регулирование величины нагрузки и степени асимметрии. [c.198]

Рассмотрим по отдельности нерезонансный случай, когда разность п — р не является й1алой, и резонансный случай, когда параметр р близок к п. [c.481]

Оценку динамических характеристик системы в резонансных и рколорезонансных. частотных диапазонах целесообразно производить на основе выражений (6.13), (6.14) с учетом зависимости (6.16). Динамические характеристики системы в нерезонансных частотных диапазонах (0,9 > g > ЛРс) экономичнее определять, используя частотные характеристики Vsa (со), ij3,5 (со), на основе выражений (6.26), (6.27). [c.171]

При определении резонансных частот аппаратуру в выключенном состоянии подвергают воздействию гармонической вибрацпи при пониженных ускорениях, как правило не превышающих 20 м/с , в диапазоне частот 10— 150 Гц. Резонансные частоты регистри-)уют и составляют их график спектра. 1осле нахождения спектра резонансных частот, ИС.Х0ДЯ из требований к испытаниям, назначают одну или несколько нерезонансных частот, при которых производят контрольные испытания аппаратуры на воздействие ускорения при различной длительности испытания. Испытания на одной частоте предусматривают выявление производственных дефектов изготовления аппаратуры, поэтому при контрольных испытаниях ее не следует испытывать на резонансной частоте. Если испытания проводились на резонансной частоте, то в случае обнаружения какого-либо дефекта трудно установить причину разрушения, так как при длительных испытаниях разрушение может быть вызвано действием резонансных эффектов, а не дефектом изготовления аппаратуры. Поэтому испытания рекомендуется начинать с определения резонансных частот при пониженных воздействующих ускорениях гармонической вибрации. [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...