Изменение величины Н вследствие столкновений

Здесь ga (х, t) — сила, действующая на молекулу сорта а, деленная на массу когда молекула находится в точке х. Член (За + Ка) учитывает результат воздействия парных столкновений молекул на функцию распределения. Величина К а представляет суммарную скорость изменения обусловленную столкновениями, которые ведут к исчезновению или появлению частиц сорта а. Величина За учитывает скорость изменения fa вследствие столкновений, меняющих только скорость молекул v и (возможно) внутреннее состояние s. Запишем, по аналогии с уравнением (6.42), [c.337]

Если в результате столкновений атом покидает уровни т, п (неупругие столкновения), то длительность цугов сокращается и будут справедливы формулы (211.21), (211.22), причем под т следует понимать длительности состояний т, п, уменьшенные вследствие столкновений. Для интерпретации фазовой модуляции излучения нужно принять во внимание то обстоятельство, что во время столкновений несколько изменяются энергии стационарных состояний и частота тя. Из-за этого изменения частоты происходит дополнительный набег фазы в течение столкновения, т. е. фазы излучения до и после столкновения оказываются различными. В итоге излучение разбивается на цуги с длительностью, определяемой временем т, в течение которого указанный случайный сбой фазы достигает величины порядка л. Как было показано в 22, фазовая модуляция излучения также приводит к выражению для контура линии вида (211.21), причем Г= 1/т. [c.741]

Изменение величины Н вследствие столкновений [c.494]

Уместно отметить, что для газов, молекулы которых не имеют внутренних степеней свободы (или если последние не успевают возбуждаться при столкновениях молекул, т. е. заморожены ), коэффициент объемной вязкости равен нулю Для многоатомных газов величина имеет тот же порядок, что и ц, а для жидкостей может быть больше ц. Коэффициенты вязкости т] и являются функциями давления и температуры. Однако во многих случаях изменение ц и в потоке жидкости столь незначительно, что они могут считаться постоянными величинами и вследствие этого выносятся за знак производной. [c.363]

Выясним физический смысл отдельных членов в уравнении (33.9). Величина 2 определяет число фазовых точек, возникающих или исчезающих в каком-либо месте фазового пространства. Это происходит вследствие скачкообразных изменений положения изображающих точек при столкновении молекул. Следовательно, 2 в уравнении (33.9) описывает изменения в распределении частиц по скоростям, возникающие в результате соударений молекул. [c.220]

Удар твердого тела о плоскую поверхность воды можно исследовать таким же путем, как и гидравлический удар в трубе. Так как теперь для обеих столкнувшихся сред величина рс имеет разные значения, то скорость распространения волн давления в обеих средах будет разная, а потому будет разным и изменение скорости в них. Если тело, ударяющееся о воду, представляет собой массивный кусок металла, то практически вся относительная скорость воспринимается водой . Повышение давления, возникающее в воде при ударе, довольно быстро спадает, во-первых, вследствие своего распространения со скоростью звука от контура поверхности столкновения, а во-вторых, вследствие того, что твердое тело под действием противодавления более или менее быстро (в зависимости от своей массы) теряет скорость. Кривая, изображающая зависимость ударного давления от времени, имеет примерно такой же вид, как кривая, изображающая распределение давления вдоль ширины прямоугольной пластинки, обтекаемой сверхзвуковым потоком (см. рис. 256). После того как ударное давление в воде делается равным нулю, в ней остается только обычное гидродинамическое давление, соответствующее оставшемуся после удара движению. [c.422]

Мы отыщем сначала изменение, которое испытывает величина Я вследствие внутренних движений молекул, отвлекаясь совершенно от столкновений. Поскольку тогда каждый сорт молекул совершенно не зависит от прочих [c.487]

Оценим указанное изменение импульса на примере (см. 1.2), в котором мы рассматривали диффузию малой концентрации тяжелого газа в легком. Скорости тяжелых молекул вследствие равенства температур тяжелой и легкой компонент смеси газов весьма малы по сравнению со скоростями легких молекул. Следовательно, при вычис.пении передачи импульса тяжелую молекулу можно считать неподвижной. Согласно закону сохранения импульса, изменение импульса тяжелой молекулы ЛР2 при столкновении с легкой равно изменению импульса легкой молекулы ЛРь В процессе одного такого столкновения вектор нмпульса легкой молекулы поворачивается на достаточно произвольный большой угол, так что ДЛ - Л- Следовательно, в одном акте столкновения Изменение ДРз может быть как положительным, так и отрицательным. Определенно положительной является величина АРгУ Р . Умножая ее на Л а, где N — концентрация легкого газа (практически — концентрация всех молекул газовой смеси, так как концентрация тяжелой компоненты мала), и а — сечение столкновений легких и тяжелых молекул друг с другом, получаем изменение квадрата [c.20]

Величина (( f /( I)pa . называемая интегралом столкновений, определяет скорость изменения функции распределения под влиянием процессов рассеяния электронов в данное состояние К нз всех других состояний. Вследствие этого в целом уравнение (21) есть интег-ро-дифференциальное уравнение, отыскание точного решения которого является сложной задачей. [c.22]

Ускорение не происходит до бесконечности, так как в реальных металлах электроны претерпевают столкновения с волнами решетки (фононами) и имеющимися в решетке дефектами. Если х есть некоторое характерное время между столкновениями, а. к — максимальное значение, которое принимает величина к при ускорении, то проще всего считать, что процесс достия ения максимального значения к происходит по экспоненциальному закону к [1 — ехр (— г/т)], где t — время, прошедшее после последнего столкновения. Таким образом, скорость изменения величины к вследствие столкновений приближенно равна [c.106]

УДАР, явление, имеющее место при внезапном изменении режима движения тела или системы материальных точек вследствие столкновения с другим телом или системой материальных точек. У. характеризуется действием относительно значительной силы в течение малого промежутка времени. Сила, возникающая при У., обычно очень велика, время же действия ее ничтожно мало, вследствие чего затрудняется I измерение как самой силы, так и времени, в те- чение которого она действует. Поэтому при У. измеряют импульс силы, к-рый имеет нек-рое определенное конечное значение. Импульс силы при У. часто называют силой У. или же просто У. Импульс силы при У. обычно настолько значителен, что при рассмотрении явления У. возможно пренебрегать импульсами других сил, действующих на тело, как силы тян ести, силы притяжения или отталкивания и т, д., рассматривая только импульс силы, вызванный У.,— ударный импульс. Перемещение тела или точек системы во время У. является величиной того же порядка малости, что и время, в течение к-рого действует сила У., [c.219]

В однородной однофазной чистой жидкости эта мощность расходуется на преодоление внутренних микроскопических вязких сопротивлений жидкости. В суспензиях большая часть энергии диссииируется вследствие взаимодействия взвешенных частиц со свободным потоком дисперсной среды. Это проявляется в виде макроскопической вязкости, которая выран ается, например, уравнением Эйнштейна (XIV. 1), однако следует помнить, что механизм явления совершенно иной. В самом деле, микроскопическая вязкость жидкости не изменяется взвешенными частицами единственное изменение, которое при эт эм происходит, состоит в переходе от ламинарного течения к более сложному в окрестности частицы. В нашем случае, кроме этого, как только скорость сдвига превысит определенную величину (соответствующую = 25), происходит разрушение или распад вторичных частиц. При удачных столкновениях эти частицы вновь восстанавливаются, и, таким образом, устанавливается динамическое равновесие. При этом необходимо постоянно подводить энергию для того, чтобы поддерживать процесс распада в противовес тенденции частиц к восстановлению.Наблюдае-мая в таких системах макровязкость является следствием комбинированного проявления вязкости дисперсной среды, взаимодействия взвешенных частиц с ламинарным течением и непрерывного распада и восстановления вторичных частиц. Тем не менее процесс усложняется тем, что распад вторичных частиц высвобождает растворитель и этим самым понижает макровязкость. Последнее влияние преобладает над предпоследним, и результирующий эффект состоит в постепенном уменьшении вязкости с увеличением скорости сдвига [c.304]

Должно несколько измениться. Столкновение между двумя телами системы, если бы такая вещь была возможна, или взрыв планеты, подобный тому, в результате которого, как предположил в 1802 г. Ольберс (О 1 b е г s), образовались планеты Церера, Паллада, Юнона, Веста и другие, могут произвести заметные изменения в сумме отброшенных членов. В этом случае положение астрономической неизменной плоскости изменилось бы, но на положение динамической неизменной плоскости это в целом не повлияло бы. Можно было бы предположить, что предпочтительнее в астрономии использовать истинную неизменную плоскость. Однако это не так, поскольку угловые скорости вращения и моменты инерции тел, образующих нашу систему, не все известны, так что положение динамической неизменной плоскости не может быть вычислено с достаточной степенью точности, пока мы не убеждены в том, что члены, в которые входят эти неизвестные величины, все являются очень малыми или приблизительно постоянными. Если Все отброшенные члены малы по сравнению с теми, которые сохраняются, то астрономическая неизменная плоскость должна составлять лишь малый угол с динамической неизменной плоскостью. Хотя плоскость можно считать почти неподвижной в пространстве, тем не менее ее линия пересечения с динамической неизменной плоскостью вследствие малости наклонения может значительно перемещаться. [c.268]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...