Сходящиеся и расходящиеся течения

Очевидно, авторы здесь имеют в виду сходящиеся и расходящиеся течения в пограничных слоях на телах с изменяющейся по длине поперечной кривизной (см, примечание редактора к 10-1), т. е. в трехмерных телах с переменной площадью поперечного сечения. Иллюстрация (рис. 10-1,(3) в оригинале книги, по-видимому, помещена ошибочно и в переводе заменена другой (из обзорной статьи Ф, Мура [Л. 7 ]). (Прим. ред.) [c.219]

Итак, для определения трёх произвольных постоянных Эд, g2 и g мы получили три уравнения (17.8) и (17.9). Кроме того ясно, что искомая функциям (6) не должна обращаться внутри промежутка (—а/2, а/2) в бесконечность. Мы не будем в полном объёме решать вопрос о том, имеет ли поставленная нами задача решения и, если имеет, то сколько будет этих решений и каков будет их характер. Нашей главной задачей будет показать, что сходящиеся и расходящиеся течения в диффузоре имеют при некоторых условиях совершенно различный характер. [c.463]

СХОДЯЩИЕСЯ И РАСХОДЯЩИЕСЯ ТЕЧЕНИЯ 6 [c.61]

СХОДЯЩИЕСЯ и РАСХОДЯЩИЕСЯ ТЕЧЕНИЯ [c.63]

Не рассматривая истечение тяжелой жидкости из насадков типа пожарных стволов и насадков гидромониторов, дадим краткую характеристику насадков, используемых для опорожнения сосудов. В качестве таких насадков применяют цилиндрические, сходящиеся и расходящиеся насадки. На рис. V.6 показаны типы цилиндрических насадков. Первые два (а и б) называются внешними, а вторые (виг) — внутренними цилиндрическими насадками. Течение в относительно длинных насадках (длина более 3—4 диаметров) при небольших напорах происходит так, как показано на рис. V.6, а и в. В этом случае, хотя и существует суженное сечение потока, истечение происходит при полном заполнении всего поперечного сечения насадка, т. е. коэффициент сжатия такого насадка е = 1. [c.104]

Более совершенным моделированием структуры пористой среды является замена цилиндрической капиллярной трубки капиллярными трубками различных конфигураций прямой канал, прямая щель, соосная и концентрическая щели, в которых можно изучить эф кты асимметрии профиля скорости, искривления канала и трубы, сходящихся и расходящихся каналов (рис. 6-11). В частности, модель смешивающей ячейки используется для объяснения того факта, что коэффициент диффузии для цилиндрической трубки прямо пропорционален квадрату скорости, а 8 пористой среде коэффициент диффузии прямо пропорционален первой степени линейной скорости течения. Однако надо отметить, что в ряде работ было получено иное соотношение между D и в частности, коэффициент диффузии D прямо пропорционален где показатель степени л > 1. [c.446]

Будем различать два случая радиального течения расходящееся к. сходящееся. Для расходящегося течения радиальная скорость положительна, а величина и убывает от оси к верхней стенке, т. е. [c.141]

Для получения сверхзвуковой скорости струи газа ее пропускают через сопло Лаваля, представляющее собой канал со сходящимся и расходящимся участками. Переход к сверхзвуковому течению происходит в самом узком сечении такого канала. [c.490]

Если число Рейнольдса немного превзойдёт предел, допускаемый неравенством (10.32), то в ядре вблизи линии симметрии течение будет расходящимся, а вблизи стенок теоретически оно должно было бы стать сходящимся, а практически будет происходить отрыв жидкости от стенок. Таким образом, рассмотренная задача о радиальном течении в плоском диффузоре поучительна в том отношении, что решение её указывает теоретически на возможность отрыва жидкости от стенок в расходящемся течении, что в действительности часто и происходит. [c.145]

Насадки используют для разных технических целей. Примеры цилиндрических насадков — трубы, служащие для выпуска жидкости из резервуаров и водоемов, наконечники всевозможных кранов и т.д. Конические сходящиеся и коноидальные насадки применяют для получения больших выходных скоростей, увеличения силы удара и дальности полета струи жидкости в пожарных брандспойтах, в форсунках для подачи топлива, гидромониторах для размыва грунта, фонтанных соплах, соплах активных гидравлических турбин, гидромониторных долотах, гидропескоструйных перфораторах для вскрытия пластов. Конические расходящиеся насадки используют для замедления течения жидкости и соответственно увеличения давления во всасывающих трубах гидравлических турбин, трубах под насыпями, для замедления подачи смазочных масел и т.д. Весьма широко применяют насадки в разнообразных приборах и устройствах, предназначенных для подъема жидкости (эжектор и инжектор, см. 25), для разбрызгивания и распыления жидкости (в брызгальных градирнях и бассейнах), 8 также для различных целей в химической технологии. [c.185]

Величину Q мы будем называть обильностью источника и будем считать её заданной. Если О положительно, мы имеем дело с источником, т. е. с расходящимся течением в диффузоре если же О отрицательно, то мы имеем дело со стоком, т. е. со сходящимся течением. [c.463]

Пусть мы имеем плоское течение жидкости между двумя плоскими стенками ОАВ и ОСО, наклонёнными друг к другу под углом а (рис. 160, стр. 461). Мы будем стараться придерживаться тех же обозначений, что и в 17, в котором вопрос о течении в диффузоре был рассмотрен вполне строго. В соответствии с этим обозначим через Q обильность источника, считаемую положительной, если мы имеем дело с расходящимся течением в диффузоре, и отрицательной—для случая сходящегося течения. [c.579]

Так как правая часть всегда отрицательна в интервале 0<и<1, то <3 непременно должно быть отрицательно. Таким образом, пограничный слой рассматриваемого вида может образоваться только для случая сходящегося течения в диффузоре для случая расходящегося течения такого правильного пограничного слоя не получается. Эти результаты находятся в полном согласии с тем, что мы нашли в 16. [c.580]

Процесс истечения газа из области высокого давления в область пониженного давления всегда включает две фазы вначале происходит сужение площади поперечного сечения струи, а затем ее расширение. Это справедливо как при звуковых (дозвуковых) скоростях течения газа, так и при сверхзвуковых. Последнее подтверждается характерным изменением профиля проточной части сверхзвукового сопла (Лаваля) (фиг. 1, а), в котором скорость газа между сечениями 1 ж 2 увеличивается до звуковой (критической), а меледу сечениями 2 я 3 — превышает звуковую. Заметим, что в соответствии с известным условием обращения внешних воздействий (геометрических, тепловых, расходных, механических и трения) [2, 31 равенство скорости течения газа местной скорости звука (число Маха М = 1) может устанавливаться не только в узком сечении соила, по и в его расходящейся или сходящейся частях. Как будет доказано ниже, при отсутствии внешнего теплообмена и пренебрежимо малом влиянии трения отмеченное равенство обеих скоростей наступает в случае учета местных сопротивлений входа и выхода в узком сечении сопла. [c.187]

Система двигатель — регулятор является устойчивой, если появившееся при переходном процессе в результате случайного возмущающего воздействия отклонение ф регулируемого параметра от положения равновесия (ф =0) с течением времени стремится к значению, меньшему любого заданного. Из сказанного следует, что в устойчивой системе должны быть только сходящиеся переходные процессы. И, наоборот, неустойчивая система характеризуется наличием расходящегося переходного процесса в тех же условиях. [c.487]

Система координат сплюснутого сфероида используется и при изучении медленного течения вязкой жидкости через сходящееся-расходящееся сопло, имеющее форму однополостного гиперболоида вращения (см. рис. А.18.1в). [c.175]

Значительное влияние на геометрию отверстия, а также на характер разрушения материала оказывают условия фокусировки излучения. В сходящемся световом пучке характерным является конический профиль отверстия, а в расходящемся - цилиндрический. За счет неравномерности распределения излучения по сечению светового пятна и во времени в течение импульса, а также вследствие теплопроводности и гидродинамических явлений, профиль отверстия, задаваемый ходом лучей, искажается. В частности, появляется характерная воронка на входе и плавный переход от дна к стенкам, а при больших расфокусировках профиль отверстия становится параболическим. [c.305]

До сих пор мы рассматривали расходящиеся цилиндрические волны. Однако из приведенных решений легко получить и сходящиеся. Для этого достаточно при некотором / = /о >0 изменить направление течения времени , что не отражается на уравнении. Итак, положим [c.179]

Наглядный смысл этой теоремы состоит в следующем. Пучок траекторий с нулевой кривизной (т. е. с плоским фронтом) после отражения от фокусирующей компоненты Г границы становится сходящимся, но перед следующим отражением от Г он проходит через сопряженную точку и при этом время, когда он был расходящимся, превосходит время, в течение которого данный пучок сходился (т. е. сжимался) (см. рис. 12). Такая же ситуация имеет место между любыми двумя последовательными отражениями от Г в данной серии. При этом кривизна пучка остается ограниченной (по абсолютной величине) сверху. Тем самым в течение серии отражений от фокусирующей компоненты границы не происходит эффективного уменьшения длины криво V в фазовом пространстве. [c.189]

Кроме последовательно соединенных элементов, ПГС ЖРД содержит всевозможные разветвления. Будем различать два типа разветвлений типа I—с расходящимися после узла (по ходу течения) ветвями и типа П — со сходящимися ветвями. Графы этих разветвлений представлены на рис. 2.32, б и в. На этих же рисунках стрелками указано направление движения жидкости. Вводя участки трактов длиной, близкой к нулю, любое другое разветвление можно представить совокупностью разветвлений типа I и П. Рассмотрим разветвление типа I. Учитывая условие равенства давлений для концов ветвей, сходящихся в узел, 5 , (1)= 6р](0) = (0), а также уравнение баланса расходов 5С, (1) = 6С](0) +Ь0к(0) и исключая амплитуды вариаций расходов из уравнений (2.9.10) трех четырехполюсников, связанных с узлом, находим, что для любого разветвления типа I коэффициенты передач ветвей графа, направленных к узлам разветвления (см. рис. 2.32, б), определяются по формулам [c.142]

Наиболее удивительное свойство решения уравнений Стокса в конусе состоит в отсутствии отличия между сходящимися и расходящимися течениями соответственно с q <с. О nq >0. Это утверждение становится неверным, если принять во внимание инерционные эффекты ) если заменить в полных уравнениях Навье — Стокса V на —v, инерционные члены pvVv останутся неизмененными, в то время как вязкие члены iV изменят свой знак. Следовательно, решения уравнений Навье — Стокса в общем случае не инвариантны относительно изменения направления потока. [c.164]

Итак, для случая сходящегося течения в диффузоре течение при больщих числах Рейнольдса очень мало отличается от потенциального течения идеальной жидкости. Только вблизи стенок происходит очень быстрое изменение скорости от значений, соответствующих потенциальному потоку идеальной жидкости, до нулевых значений, требуемых условиями прилипания вязкой жидкости к стенкам. Обратим внимание на то, что сходящееся течение в диффузоре происходит в направлении падения давления. В то время, как при малых числах Рейнольдса сходящееся и расходящееся течения в диффузоре имеют одинаковый характер, при больших числах Рейнольдса течения носят совершенно различный характер, а именно, сходящееся течение всюду, кроме непосредственной близости стенок, мало отличается от потенциального течения, расходящееся же течение резко отличается от потенциального течения. [c.474]

Сопоставляя полученные формулы (6.5) и (6.6) с формулами (10.3) и (10.7) главы IV, мы заключаем, что как при сохранении квадратичных членов инерции, так и при их отбрасывании зависимвеги радиальной скорости и давления при движении жидкости в плоском диффузоре от расстояния г от вершины диффузора остаются одними и теми же, меняются лишь зависимости этих величин от полярного угла решении задачи о плоско-параллельном радиальном течении вязкой жидкости принципиальные различия между ра< ходящимся и сходящимся течениями, которые были обнаружены при точном рассмотрении этой задачи в 10 главы IV, обнаружить уже не удаётся. [c.176]

Наряду с продольными скоростями, очень разнообразными, в Р. имеют место скорости, направленные поперек Р. и вверх. Лелявский указал, что в Р. на плесах суш ествует верховое сходящееся клинообразное сбойное течение, а на перекатах—донное расходящееся, веерообразное. На изгибах Р. течение в общей массе принимает винтообразный илц спиралеобразный характер. В общем распределение струй и распространение по всему потоку отдельных частиц воды в Р. крайне сложны и не поддаются точному учету. Для измерения и определения скоростей течения и расходов воды имеется много приборов и методов, позволяющих с большей или меньшей точностью выявить искомые величины (см. Гидрометрические приборы и Гидрометрия). На основании [c.242]

В качестве насадков применяются сужающиеся и расширяющиеся трубки. На рис. V.7 показаны три типа насадков. Первые два коноидальный (рис. V.7, а) и конический (рис. V.7, б) сходящиеся насадки, для которых коэффициент сужения равен единице, а коэффициент скорости близок к единице для коно-идальных и значительно меньше (0,8—0,9) для конических сходящихся насадков. Течение жидкости в расходящихся насадках (рис. V.7, в) значительно отличается от одномерного. Оно будет рассмотрено в главе, посвященной движению в диффузорах. [c.105]

Из формулы (102) следует, что знак приращения скорости в пограничном слое будет таким же, как и во внещнем потоке, а интенсивность приращения определяется отнощением Мо/ . Как видно, при изменении скорости внешнего потока скорости в пограничном слое изменяются тем больше, чем меньше скорость в рассматриваемой точке пограничного слоя. Поскольку изменение скорости внешнего потока вызывает соответствующие изменения давления, то часто говорят о влиянии интенсивности изменения (градиента) давления на формирование пограничного слоя. В сходящемся потоке имеет место отрицательный градиент давления, т. е. Ар < О, а Аио > О, поэтому в таком потоке профиль скорости в пограничном слое по длине становится все более наполненным. В расходящемся потоке существует положительный градиент давления, т. е. Ар > О, а Аио < О, поэтому по длине пограничного слоя профиль скорости становится менее наполненным. Градиент скорости по нормали к поверхности, а следовательно, и напряжение трения по длине такого слоя убывают до тех пор, пока в некоторой точке 5 поверхности не станут равными нулю (рис. 21, а). В этой точке происходит отрыв пограничного слоя от поверхности. Ниже точки отрыва под действием обратного перепада давления вдоль поверхности возникает возвратное течение. [c.79]

Отсюда следует, что при обтекании выпуклой стенки (6<0 рис. 3.2, а), когда угол наклона и давление падают, линии 1 = = onst, выходящие из криволинейного участка аЬ поверхности стенки (или траектории поршня), образуют расходящийся пучок прямых. Если правее точки Ь стенка имеет постоянный наклон, то параметры течения здесь будут постоянными (область III), а характеристики параллельными. Наоборот, при обтекании вогнутой стенки (9>0 рис. 3.2, б) эти линии = onst образуют сходящийся пучок, а поскольку каждая из них несет свои постоянные значения величин, то появляется нереальная область многозначности решения. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...