Линейное изменение скорости внешнего потока

ЛИНЕЙНОЕ ИЗМЕНЕНИЕ СКОРОСТИ ВНЕШНЕГО ПОТОКА [c.67]

Линейное изменение скорости внешнего потока и = = оо(1—I), где % = х1с с — характерный линейный размер в канале, часть которого имеет параллельные стенки, а примыкающая к ней другая часть ограничена сходящимися и расходящимися стенками. [c.67]

В настоящей главе для решения данной задачи используются идеи, заложенные в работе [38], где на основе решения так называемой обратной задачи в теории пограничного слоя подробно рассмотрен случай линейного изменения скорости внешнего потока по поперечной координате Us = = а х) + Ь х)у. Задача о несжимаемом ламинарном пограничном слое в этом случае может быть сведена к следующей краевой задаче [c.132]

РЕШЕНИЕ УРАВНЕНИЙ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ПРИ ЛИНЕЙНОМ ИЗМЕНЕНИИ СКОРОСТИ ВНЕШНЕГО ПОТОКА [c.105]

В Л. 129] решена задача о расчете ламинарного пограничного слоя при изменении скорости внешнего потока по линейному закону [c.105]

Скорость уноса вещества с поверхности рассматриваемого стержня определяется величиной интенсивности теплового потока, скоростью напора набегающего потока газа, термомеханическими характеристиками материала поверхности. Абляция вызовет также изменения в температурном поле стержня и уменьшение толщины внешнего слоя. Для отражения указанного явления предположим, что абляция начинается через время to. после начала воздействия теплового потока и достаточного нагрева поверхности. Скорость уноса вещества с этого момента будем считать постоянной, определяемой из эксперимента. Изменение толщины внешнего слоя (t) в этом случае будем предполагать линейным. [c.188]

Толщина этих пограничных слоев различна. Толщина динамического пограничного слоя зависит от соотношения между инерционны.ми и вязкими воздействиями на поток, которое характеризуется величиной числа Рейнольдса. Чем больше число Рейнольдса, тем значительнее величина инерционных сил и тем тоньше область пограничного слоя и соответственно больше протяженность внешнего потока. С уменьшением числа Рейнольдса расширяется область преобладающего воздействия сил вязкости и уменьшается область внешнего потока. При значениях числа Прандтля порядка единицы и значениях числа Рейнольдса, обычно встречающихся в практических задачах, толщины динамического и теплового пограничных слоев сравнимы по величине. Эта величина мала по сравнению с линейными размерами тела ес отношение к характерному размеру тела уменьшается по мере увеличения числа Рейнольдса. В этих условиях пограничные слои можно рассматривать как области, в которых изменения компонентов скорости и их производных, а также температуры и ее производных в на-36 [c.36]

На рис. 1 и 2 в качестве примеров показаны зависимости критического теплового потока от недогрева для двух режимов. На рис. 3 — эти же зависимости, полученные при исследовании закономерностей кризиса теплообмена в кольцевом канале с внешним обогревом шириной 1,5 мм и диаметром внутренней поверхности 10—12 жж [16]. Представленная закономерность характерна для диапазона изменения давления от 9,8-10 до 215-10 массовой скорости 500—2500 кг м -сек и недогрева от О до 100— 120° К. Как видно из рис. 3, величина критического теплового потока возрастает с ростом недогрева по линейному закону, причем степень влияния недогрева увеличивается с ростом скорости. Такой же характер зависимости был установлен для цилиндрических каналов диаметром 0,5 мм в области недогревов от 40 — 50 до 150—180°К в пределах изменения давления (10,8-т--7- 69,5) 10 и массовой скорости (20 -г- 90 )10 кг/м -сег [c.20]

Для случая линейного изменения скорости внешнего потока (uo o = Ах) функция [c.95]

Расчетный прием определения коэффициента теплообмена в критическом сечении сопла основывается на хо рошо известном факте о том, что по мере приближения газа к критическому сечению и в самом критическом сечении скорость внешнего потока щ х) увеличивается монотонно и влияние предыстории пограничного слоя на изменение его толщины вниз по течению быстро уменьшается. Это дает основание принять линейное распределение скорости Ui x) с тем же, одиако, градиентом скорости с1и11йх в критическом сечении, какой дает истинное распределение скорости. Кроме того, предполагается, что пограничный слой появляется в той точке, где начинается изменение скорости внещнего потока по линейному закону. Эти допущения аналитически формулируются так [c.443]

Как мы уже знаем, характерной длиной и скоростью для вязкого подслоя являются величины бл 11,5 /у и 11,5 у. Толщина логарифмической области характеризуется линейностью изменения пути смешения I = ху я динамической скоростью у, внешняя область — толщиной пограничного слоя б и скоростью внешнего потока и. Несколько сложнее обстоит дело с надслоем . Как показали измерения, для надслоя характерной скоростью является поперечная скорость на внешней границе пограничного слоя, или, как ее еще называют, скорость проникновения Уо внешней жидкости в пограничный слой. Из уравнения неразрывности следует, что скорость проникновения в простейшем случае постоянного давления будет равна [c.748]

Проблема совместного действия свободной и вынужденной конвекции в задачах внешнего тепло- и массопереноса привлекла к себе внимание уже свыше сорока лет тому назад. Известны тщательно поставленные опыты Карриера, опубликованные в 1918 г. [1]. Результаты этих опытов установили для горизонтальной плоской поверхности линейное влияние скорости вынужденного движения на интенсификацик> гравитационного переноса массы и тепла. Опыты Юргеса [2] и Франка [3] по теплообмену вертикальной плоской поверхности выявили в указанных условиях аналогичную закономерность до определенного-значения продольной скорости вынужденного потока. Основным и серьезным недостатком всех этих экспериментов с точки зрения возможности их обобщения является незначительный диапазон значений Аг(Ог). Положительной стороной является широкий диапазон изменения скорости движения жидкостей. В 1947—1948 гг. в ЦКТИ Д. Н. Ляховским были поставлены опыты по теплообмену шариков при совместном действии свободной и вынужденной конвекции в интервале значений 14 Ог - -,Л500 и 5 Ре 142. Результаты этих опытов даны в виде серии кривых Пи=/(Ог, Ре). [c.281]

Фигура 3 иллюстрирует зависимость максимальной скорости течения от безразмерной частоты 2 для различных Ье. Интенсивность микроконвекции возрастает с увеличением частоты изменения внешнего потока тепла, причем оба эта зависимость близка к линейной. Аналогичные результаты имеют место при импульсном (во времени) воздействии внешнего теплового потока. Так, если амплитуда импульса обратно пропорциональна его продолжительности, максимальная скорость микроконвекции возрастает пропорционально амплитуде импульса. [c.77]

Господствующая тенденция в развитии лабораторного приборостроения заключается во все более широком использовании явлений, происходящих внутри клеток, коллоидных мИцелл, молекул, ионов, атомов и ядер, т. е. внутренних эффектов. Внешние макроскопические эффекты находят в основном применение при дозировании жидкостей по объему и массе, а также при измерении мощности и скорости потоков. В данной группе эфс ктов измеряемая величина преобразуется сначала в линейное перемещение соответствующего элемента датчика, усилие или угловую скорость, а затем в перемещение стрелки индикатора, каретки регистратора, изменение электрического или другого сигнала. [c.28]

Не вдаваясь в детали ), укажем, что так же, сравнительно несложно, решаются задачи ламинарного тепломассопереноса в потоках с продольным изменением давления. Так, например, в случае задания степенного распределения внешней скорости по Фокнеру — Скэн (заключительная часть 103)2) расчет температурного погранлчного слоя сводится к необходимости интегрирования обыкновенного (задача автомодельна) линейного дифференциального уравнения (штрих — производная по ) [c.660]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...