Фазовые и амплитудные объекты

Фазовые и амплитудные объекты [c.70]

Например, в первом приближении электронограмма является плоским сечением обратного пространства, так что фурье-преобразование распределения интенсивности электронограммы дает проекцию функции Паттерсона Р(г) в направлении пучка, го является приближением, позволяющем рассматривать объект как двумерный фазовый и амплитудный объект. [c.125]

В гл. 3 мы рассматривали прохождение падающей волны через двумерные фазовые и амплитудные объекты и распространение ее между такими объектами, используя представление дифракции Френеля. Действие двумерного объекта на падающую волну было описано умножением на функцию прохождения (х, у) и прохождение через пространство — сверткой с функцией распространения р х, у). Применение к рассмотрению трехмерных объектов дано в уравнении (3.31) для реального пространства и в уравнении [c.234]

В п. 1.1.2 рассматривались вопросы, относящиеся к записи трехмерного изображения на двухмерной регистрирующей среде классическими методами. Качество изображения в этом случае зависит от глубины резкости изображения, поскольку на голограмме записываются непосредственно фазовое и амплитудное распределения волны, отраженной от объекта. Процесс реконструкции дает возможность получить трехмерное изображение предмета. Если это изображение наблюдается с помощью глаза или фотографируется, оно вновь отображается на двухмерной регистрирующей среде и вновь возникает вопрос о глубине резкости изображения. [c.85]

При измерениях электрической проводимости хорошо проводящих материалов используется включение катушек в схему последовательного контура. Амплитудно-фазовые и фазовые схемы содержат компенсационный и рабочий, или, как его иногда называют, измерительный, датчики трансформаторного типа. Их вторичные обмотки включены встречно. По своим функциональным схемам такие измерители электрической проводимости не отличаются от толщиномеров, описанных Б [Л. 24]. Их схемы более сложны, более трудны в настройке, но они позволяют уменьшить влияние зазора между датчиком и контролируемым объектом при изменении зазора от нуля до 2—3 мм. [c.39]

Динамические свойства регулируемых участков пароперегревателей выражаются временными (разгонными и импульсными) или амплитудно-фазовыми частотными характеристиками. Амплитудно-фазовые характеристики являются более универсальными. Они позволяют произвести исследование системы на устойчивость, определить оптимальные настройки регуляторов и построить переходные процессы в системе регулирования при различных возмущениях. По временным характеристикам можно непосредственно определить приближенные динамические параметры объекта и настройки регулятора, а также приближенные выражения передаточных функций и амплитудно-фазовые характеристики объекта, по которым можно произвести полное исследование системы регулирования. [c.185]

Определение параметров настройки регулятора может быть произведено по расширенной амплитудно-фазовой характеристике (АФХ) объекта, по обычной АФХ и по кривой разгона. Расчет настройки по расширенным АФХ производится в тех случаях, когда в целях исследования желают получить более точные результаты. Этот метод описан достаточно подробно в [Л. 102 и 111]. [c.229]

Расширенная амплитудно-фазовая характеристика объекта задается в зависимости от выбранной степени колебательности т, частоты ш и параметров объекта fei, [c.862]

Срезы биологических материалов, проверяемые в оптической микроскопии, нередко бывают в значительной степени или даже полностью прозрачными. Говоря без преувеличения, это создает трудность в наблюдении их структуры, если не использован какой-либо особый прием. Для таких материалов характерно изменение от точки к точке показателя преломления и, следовательно, их оптической толщины. Так как это явление создает только фазовое различие между светом, прошедшим через разные области, оно не оказывает влияния на амплитуду прошедшего света и, следовательно, не воспринимается человеческим глазом. По очевидным причинам материалы этого типа называют фазовыми объектами в противоположность амплитудным объектам, которыми мы в основном интересовались. [c.113]

НИЯ, которые и дадут искомое распределение интенсивности поля, соответствующего мешающему изображению. Результат такого моделирования показан на рис. 10.11 для исходного изображения рис. 10.10, а (а — мешающее изображение 5х (к, Г) для случая амплитудно-фазовой записи голограммы объекта а с диффузором б — то же для объекта а без диффузора). Рисунок наглядно показывает, что в случае синтеза голограммы с диффузором мешающее изображение совпадает с исходным, наблюдаемым как бы на фоне шума диффузорности. Причина появления этого шума очевидна — это нелинейное искажение амплитудного распределения голограммы (4.36). В случае голограммы без диффузора мешающее изображение напоминает оконтуренный исходный объект. Оконтуривание также связано с искажением амплитудного распределения голограммы неискаженного объекта. [c.208]

При плавном изменении высоты ступеньки дифракционные картины (рис. 1.1.2) периодически сменяются. Таким образом, изучение дифракционной картины от щели, на которую наложен прозрачный преломляющий объект, позволяет судить о соотношении оптических длин путей. В отличие от случая амплитудного объекта, здесь нет однозначности. Наблюдая и измеряя распределение энергии в дифракционной картине от щели, перекрытой фазовым объектом, в общем случае нельзя определить истинное значение толщины различных участков объек-та. Кроме того, трудно отличить этот случай от опыта, в котором в некоторой точке объекта изменяется не оптическая длина пути, а показатель преломления. Определенное изменение показателя преломления приведет к точно такому же результату, как и соответствующее изменение толщины. [c.15]

Очень полезным является случай амплитудной и фазовой модуляции, когда желаемое изменение амплитуды волны создается амплитудной модуляцией, а изменение фазы — фазовой модуляцией. ого можно достичь с помощью толстых (объемных) голограмм. Рассмотрим голограмму В на рис. 1. Максимумы в распределении энергии вызывают осаждение серебра вдоль поверхностей, указанных линиями. Волна, освещающая голограмму, отражается от поверхностей осажденного серебра. Плотность осажденного серебра связана с амплитудой объектной волны. Коэффициент отражения поверхности определяется плотностью осажденного серебра. Следовательно, амплитуда волны, отраженной от голограммы, изменяется пропорционально изменению амплитуды исходной объектной волны. Форма поверхности осажденного серебра зависит от относительной разности фаз интерферирующих волн. Таким образом, при отражении освещающей волны от голограммы ее фаза модулируется пропорционально фазе исходной волны от объекта. Если голограмма освещается по направлению исходной опорной волны, то ее и амплитудное, и фазовое распределения по отдельности модулируют освещающую волну, и восстанавливается только одна волна, а именно исходная волна от объекта. [c.144]

Мы изучим прежде вСего амплитудные объекты, определение которых данов гл. 4 темную точку, темную линию и границу светлого поля. Фазовые объекты и периодические (по амплитуде или фазе) структуры будут рассмотрены при изучении фазового контраста (гл. 6). [c.97]

Таким образом, в изображении, соответствующем структуре объекта, контраст отсутствует. Для большинства объектов имеет место некоторое поглощение и многократное рассеяние, так что объект, если он достаточно тонкий, следует рассматривать как смешанный фазово-амплитудный объект с функцией прохождения [c.71]

В ряде случаев интерферометр выгодно настроить на одну интерференционную полосу и работать с очень малыми порядками интерференции. При этом можно измерять малые фазовые изменения, вносимые объектом. Такие фазовые изменения превращаются в амплитудные, а, следовательно, в изменения интенсивности. В этом случае измерения сводятся к обнаружению и измерению малых изменений интенсивности. [c.144]

Эти свойства очень сильно зависят от качества искателя. Особую роль при этом играют демпфирование и частота искателя, а также подавление побочных резонансов и затухающих. колебаний после посылки импульса. Однако и крутизна подъема (фронта) импульса излучателя и свойства усиления, например-амплитудная и частотно-фазовая характеристики, полоса видимых частот выпрямителя и высокая добротность ограничителя тоже имеют важное значение. Ввиду очень различных требований, зависящих от конкретных условий применения, вышеназван--ные свойства, относящиеся к условиям применения, обычно-лишь очень редко регламентируются (гарантируются) Изготовителями приборов. Дополнительная трудность заключается в том, что точные данные могут быть регламентированы только для системы в целом, т. е. для искателя с прибором (дефектоскопом) и контролируемым объектом. [c.250]

Приборы амплитудно-фазовые иа отражение . Внутреннее состояние объекта контроля определяется по воздействию среды на сигнал, отраженный от дефекта или поверхности образца. [c.13]

Итак, если известны амплитудный и фазовый спектры изображения объекта, то можно получить в виде таблицы значения функций 1(р, q), характеризующие освещенность точки с координатами р я q в илоскости голограммы. [c.29]

Метод фазового контраста служит для получения изображений прозрачных и бесцветных объектов, невидимых при наблюдении по методу светлого поля. К числу таких объектов относятся, напр., живые неокрашенные животные ткани. Метод основан на том, что даже при малом различии показателей преломления объекта и среды световая волна, прошедшая сквозь них, претерпевает разные изменения по фазе и приобретает т. н. фазовый рельеф. Эти фазовые изменения преобразуются в изменения яркости ( амплитудный [c.420]

Тип голограммы, который определяется связью между амплитудно-фазовыми распределениями объектной волны в плоскостях голограммы и объекта, зависит как от взаимного расположения объекта и фотопластинки, так и от наличия оптических элементов между ними. [c.45]

Голография — это относительно новое направление в когерентной оптике, развитие которого связано с появлением и совершенствованием источников когерентного излучения — лазеров. В голографии, как и в фотографии, решается вопрос записи информации, которую несет световая волна, отраженная от объекта. Информация об объекте содержится частично н амплитуде амплитудная информация), частично в фазе (фазовая информация). При фотографировании на фотопластинке фиксируется интенсивность волны и тем самым регистрируется амплитудная информация об объекте. Фазовая информация при этом утрачивается. Однако если волна обладает высокой когерентностью, то на фотопластинке можно записать как амплитудную, так и фазовую информации, применив метод голографии ( голография -переводится как полная запись ). [c.344]

В своей формулировке п-волновой дифракционной теории Каули и Муди [71 ] описывают прохождение электронов через образец как прохождение через ряд N двумерных фазовых и амплитудных объектов, разделенных расстояниями Дг. Считают, что полное изменение фазы и амплитуды электронной волны в слое образца толщиной Дг происходит в одной плоскости. Распространение волны от одной такой плоскости к следующей представляют как дифракцию Френеля в вакууме. Было показано [310], что в предельном случае, когда толщина слоя Дг стремится к нулю и число слоев N стремится к бесконечности, так что Л Дг Я, где Н — толщина образца, эта форма описания становится строгим представлением процесса рассеяния, полностью согласующимся с более общепринятыми квантовомеханическими описаниями. [c.234]

Оба эти явления, позволяющие различать направления на источник, называются соответственно фазовый и амплитудный бинауральные эффекты. При слушании шумов низких тонов или коротких непериодических звуковых импульсов решающую роль играет фазовый бинауральный эффект. Бинауральный эффект позволяет легче -сосредоточивать свое внимание на нужном нам источнике звука при наличии мешающих источников. Так, мы легко слышим собеседника, даже когда рядом идут другие разговоры или имеются сильные мешающие звуки, — это так называемый эффект шумного общества ( o ktail—party effe t). Подобное свойство слуха может быть использовано в технике пеленгования шумящих объектов. [c.26]

Сланский (S. Slansky, 1959) в другой работе обратил внимание на то, что в случае слабого контраста, кроме фильтрования пространственных частот, можно обнаружить также соответствие в виде свертки между объектом и его изображением. Иначе говоря, маленькая деталь (амплитудная или фазовая) на объекте вносит в изображение аддитивное распределение амплитуд, которые играют роль изображения точки. Природу этого изображения легко уточнить, например, в случае какого-нибудь амплитудного объекта и совершенного прибора закон фильтрования представлен на фиг. 63 заштрихованными площадями, т. е. сверткой окружностей, ограничивающих функции F я е. Изображением точки здесь является преобразование Фурье, т. е. произведение преобразования функции F на преобразование функции е. [c.146]

Таким образом, восстановленная со спектроголограммы волна несет информацию как о пространственной, так и о спектральной зависимости амплитудных и фазовых изменений, вносимых объектом, что и необходимо при изучении пространственно неоднородных объектов сложного состава. [c.407]

До сих пор мы рассматривали оптические системы, в которых используется некогерентное освеш,сние. В таких системах усредненный по времени квадрат электрического вектора складывается липейпо от точки к точке в плоскости изображения, т. е. отсутствует интерференция. Поэтому подобные системы всегда ведут себя как низкочастотные фильтры прострапственных частот. Чтобы оптические фильтры были столь же разнообразными, как и электрические, необходимо обеспечить возможность интерференции. При этом нужно учитывать, что интерференция не всегда лишь искажает изображение, но может быть использована и для улучшения его качества. Короче говоря, нужно иметь возможность воздействовать на амплитудное и фазовое распределение точечного изображения. Как показали Марешаль и Крое [17] и О Нейл [18], это возможно при использовании когерентного освеш ения в плоскости объекта. В схеме фиг. 6.8 преобразование Фурье для структуры прозрачного объекта производится тогда, когда свет проходит от плоскости объекта к плоскости фильтра. В соответствии с принципом Аббе фурье-составляюш,ие структуры объекта в результате действия второй линзовой системы рекомбинируют, образуя изображение. Необходимо иметь в виду, что в этой схеме оптическая система, расположенная слева от объекта, используется просто для когерентного освеш ения плоскости объекта. Можно считать, что изображение в такой системе [c.154]

Приборы амплитудно-фазовые иа прохождение . В этом случае внутренне состояние объекта контроля определяется по воздействию среды на сигнал, прогпедший через образец. [c.12]

Реакция объекта на механическое воздействие может вычисляться как во временных, так и в частотных представлениях. Реакцию системы на вибрационное воздействие удобнее вычислять в частотных представлениях. Для гармонических и подигармонических воздействий вычисления амплитудных и фазовых искажений осуществляют для каждой гармонической компоненты процесса. В силу линейности объекта эффект от действия нескольких гармонических компонент равен сумме воздействий от каждой из них. [c.275]

Получить выралшиие амплитудно-фазовой характеристики объекта регулирования и построить ее график. Получить выражения фа-80В0Й частотной характеристики для случаев т = О и т 0. [c.297]

Для объяснения описанного, очень эффектного эксперимента можно рассуждать следующим образом. На первом этапе голографирования фотопластинка воспринимает более или менее сложное поле, фазовые свойства которого зависят от геометрических особенностей объекта и опорной волны, поскольку использованное лазерное излучение пространственно когерентно. Каково бы ни было это поле, его можно представить в виде набора плоских волн (теорема Фурье). Каждая нз них в результате интерференции с опорной волной создает периодическую систему интерференционных полос с характерными для нее ориентацией и периодом. Каждая элементарная интерференционная картина приводит к образованию на голограмме некоторой дифракционной решетки. В соответствии с изложенным в 58 каждая из этих решеток на втором этапе голографирования восстановит исходную плоскую волну. Более детальный анализ показывает, что восстановленные элементарные волны находятся в таких же амплитудных и фазовых отношениях, как и набор исходных плоских волн. Поэтому совокупность восстановленных элементарных плоских волн воссоздаст согласно теореме Фурье полное рассеянное объектами поле, которое мы и наблюдаем визуально или регистрируем фотографически. [c.244]

Когда объект находится достаточно далеко от фотопластинки либо в фокусе линзы (рис. 13, 6), каждая точка объекта посылает на фотопластинку параллельный световой пучок, при этом связь между амплитудно-фазовыми распределениями объектной волны в плоскости голограммы и в плоскости объекта дается преобразованием Фурье или Фурье-образом, осуществляющим разложение оптического изображения объекта в двумерный спектр по пространственным частотам (более подробно о преобразовании Фурье мы поговорим в главе Голографические оптические. элементы ). Голограмма в. этом случае называется голограммой Фраунгофера. Если амплитудно-фазовые распределения объектной и опорной волн являются Фурье-образами и объекта, и опорного источника, то голограмму называют голограммой Фурье. При получении голограммы Фурье объект и опорный источник обычно располагают в фокусе линзы (рис. 13, в). В случае безлинзовой голограммы Фурье опорный источник располагают в плоскости объекта (рис. 13 г). При. этом фронт опорной во7шы и фронты. элементарных волн, рассеянных отдельными точками объекта, имеют одинаковую кривизну. В результате структура и свойства голограммы практически такие же, как у голограммы Фурье. Голограммы Френеля образуются в том случае, когда каждая точка объекта посылает на фотопластинку сферическую волну (рис. 13, <)). [c.47]

Голограмма регистрирует как амплитудную, так и фазовую информацию, содержащуюся в волновом фронте, j поэтому при ее помощи можно рас-1 сматривать объект с различных точек [зрения, фотографировать изображение I отдельных деталей объекта, располо- окенных яа различной глубине от наблюдателя. Голограммы позволяют выполнять прямые измерения размеров [c.78]

По первичному информативному параметру различают следующие СВЧ методы нераэрушающего контроля амплитудный, фазовый, амплитудно-фазовый, частотно-фазовый, поляризационный, геометрический, временной. Первые пять методов основаны на регистрации одного или двух параметров волн, взаимодействующих с контролируемым объектом амплитуды (интенсивности), модуля коэффициента отражения. или прохождения, фазы, амплитуды и фазы, частоты (длины волны) и фазы, поляризации. [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...