Инерция потоков жидкости

ВЛИЯНИЕ НА РАБОТУ ГИДРОСИСТЕМЫ СЖИМАЕМОСТИ И ИНЕРЦИИ ПОТОКА ЖИДКОСТИ [c.369]

Сила инерции потока жидкости, проявляемая при уменьшении или увеличении расхода, оказывает влияние на режим работы гидросистемы и, в частности, на ее быстродействие. [c.370]

Перерегулирование гидромуфты может происходить по двум причинам из-за инерции потока жидкости, устремляющейся в рабочую полость или из нее, и вследствие запаздывания в изменении режима работы гидромуфты при изменении заполнения. [c.257]

OM, затрачивается на разгон жидкости в круге циркуляции. Второй причиной различия статических и динамических характеристик привода может явиться податливость характеристик двигателя, благодаря которой обороты турбины устанавливаются лишь спустя некоторое время, потребное для установления оборотов двигателя. Оба фактора — и инерция потока жидкости в гидромуфте и податливость характеристик двигателя — приводят к зависимости от времени величины момента, передаваемого гидромуфтой. [c.263]

При росте пузырь на поверхности нагрева приводит в движение некоторый столб жидкости над собой. В то же время пузырь проникает в слой жидкости с меньшим перегревом, чем на поверхности нагрева, его рост замедляется. При этом восходящий по инерции поток жидкости над пузырьком отрывает его от поверхности. [c.308]

ИНЕРЦИЯ ПОТОКОВ ЖИДКОСТИ [c.377]

Инерция потока паров, как правило, на порядок меньше, чем инерция потока жидкости, ввиду малого объема паров на тарелках. Если бы емкость тарелки точно равнялась объему парового пространства, то инерция потока паров была бы пренебрежимо малой, однако повышение давления, которым сопровождается увеличение потока паров, означает, что для нагрева жидкости до более высокой температуры пары должны конденсироваться. Объем жидкости в этом случае представляет собой дополнительную емкость для паров, которая как правило, значительно превышает физический объем парового пространства. Схема материальных потоков паров для одной тарелки представлена на рис. 14-11. [c.382]

Рассматриваемая модель потока во вращающемся канале представляет его грубую схему. В действительности относительное движение частиц оказывается весьма сложным. Благодаря инерции поток жидкости в канале оказывает сопротивление его закручиванию. [c.397]

В качестве примера (рис. 1.2, а) показана картина всплывания газового пузырька в спокойной жидкости при наблюдении из системы отсчета, в которой жидкость и стенки заключающие ее сосуда неподвижны (лабораторная система координат). Для этой задачи можно также выбрать систему отсчета, привязанную к центру инерции пузырька. Тогда картина процесса в этой собственной системе координат примет вид рис. 1.2,6 вместо стационарного всплывания неподвижный пузырек обтекается встречным потоком жидкости. [c.13]

Первое предположение означает, что не учитывается поверхностное натяжение и силы инерции в жидкости. Оно оправдано, если радиус пузырька R существенно больше критического радиуса зародыша Rt, а скорость и ускорение радиального движения слоев жидкости на поверхности умеренные. Температура пара в пузырьке равна температуре насыщения Т (р ) при давлении системы. Ту же температуру имеет жидкость на границе пузырька. Поток тепловой энергии к границе пузырька, обусловленный температурным напором доо - Т , определяет интенсивность испарения жидкости внутрь пузырька. Ввиду постоянной плотности пара в пузырьке движение пара в нем отсутствует, а интенсивность испарения как и в динамической схеме роста, оказывается в соответствии [c.250]

Под внешними потоком подразумевают область потока жидкости, в которой влияние сил вязкости ничтожно мало по сравнению с силами инерции, в то время как в пограничном слое силы вязкости и инерции соизмеримы. [c.175]

Понижение или повыщение давления в трубопроводе в результате гидравлического удара объясняется инерцией массы жидкости, перемещающейся в нем. Резкое изменение скорости потока в трубопроводе приводит к возникновению ускоренного или замедленного движения, в результате в движущейся жидкости появляются силы инерции, которые и вызывают соответствующее понижение или повыщение давления (кинетическая энергия потока переходит в работу сил давления). Изменение давления при этом тесно связано с упругими деформациями жидкости и стенок трубопровода. Подобное неустановившееся движение жидкости в трубопроводах часто встречается в практике их эксплуатации. [c.66]

При Ре > 10 наступает стабилизированное турбулентное движение, когда в потоке жидкости преобладают силы инерции. Для расчета среднего по длине трубы (канала) коэффициента теплоотдачи рекомендуется следующая формула [c.210]

Характеризует отношение сил инерции к гравитационным силам в однородном потоке жидкости [c.216]

В этом случае критерий Струхаля 5Ьд характеризует отношение сил инерции, обусловленных локальным ускорением потока и конвективным ускорением колебательного движения потока жидкости Аы, (нелинейные взаимодействия). [c.32]

Из формулы (27) следует, что устойчивость вертикального ротора целиком определяется инерцией потока смазки. Чем больше присоединенная масса смазочной жидкости (отношение массы смазки в объеме цапфы к относительному зазору), тем выше порог самовозбуждения, значение которого, однако, не может превосходить 2шо- Величина не зависит от вязкости смазки. [c.114]

Обращает на себя внимание наличие значительного отрицательного давления в начале переходного периода, что объясняется проявлением сил инерции при ускорении потока жидкости за время переходного процесса. [c.114]

Критерий Рейнольдса, который нами уже использовался ранее, выражает соотношение между силам и инерции и вязкости в потоке жидкости. При малых значениях Re(Reсилы внутреннего трения. Для этого случая характерен ламинарный режим движения жидкости. Наоборот, большие значения числа Re(Re>Re p) отвечают случаю, когда. преобладающими силами являются инерционные [c.142]

Основным в борьбе с кавитацией применительно к насосам является обеспечение на всасывании (на входе в насос) такого давления, которое способно было бы преодолеть без разрыва потока жидкости как гидравлические потери во всасывающей линии, так и инерцию столба жидкости на всасывании. Это достигается путем наддува воздуха или газа в бак гидросистемы, а также установкой подкачивающих насосов, эжекторов и т. п. [c.49]

Представляется, что инерционность потока л<идкости, вытекающей из рабочей полости или из ее дополнительного объема, проявляется следующим образом. Падение числа оборотов турбины из-за возросшей нагрузки вызывает увеличение заполнения рабочей полости за счет некоторого опорожнения дополнительного объема. По мере увеличения заполнения рабочей полости скорость ее турбинного вала будет возрастать при неменяющейся статической нагрузке. В тот момент, когда скорость турбины вернется к первоначальному значению, скорость жидкости, поступающей в рабочую полость из ее дополнительного объема, вследствие инерции жидкости еще не упадет до нуля, поэтому рабочая полость будет продолжать заполняться, а система привода — разгоняться. Под действием давления, возрастающего вместе с ростом угловой скорости турбины, поток жидкости из дополнительного объема затормозится и изменит направление. Однако из-за инерции самого привода угловая скорость турбины не сможет следовать за меняющимся заполнением, наступит более глубокое опорожнение рабочей полости, чем то, при котором гидромуфта работает при установившемся режиме с такой нагрузкой. Число оборотов турбины вновь начнет падать, и процесс повторится, в результате чего возникнут колебания. [c.257]

Колебания давления в основном вызываются пульсацией потока жидкости, обусловленной законом перемещения рабочих органов (вытеснителей) насоса, а также особенностями рабочего процесса. Пульсации потока в результате гидравлического сопротивления выходной магистрали и сил инерции заполняющей ее упругой жидкости сопровождаются колебаниями давления, вызывающими вибрации (колебания) узлов самого насоса и элемен- [c.307]

Для напорных течений в закрытых руслах, т, е. для потоков в трубах, в гидромашииах и тому подобных, такими силами, как показывает анализ, являются силы давления, вязкости и силы инерции. На жидкость действует таки е сила тяжести, но в напорных потоках ее дейстшзс проявляется через давление, т. е. оно сводится к соответствующему изменению давления. Поэтому, рассматривая так называемое приведенное давление /> р = р + pgz, тем самым учитываем силу т н ести. [c.58]

При достаточно больших значениях Re силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся малыми по сравнению с силами инерции частиц жидкости (зона турбулентной автомодельности). Безразмерные характеристики потока, в частности коэф( )и-цнент сопротивления трения л и коэффициенты местных сопротивлений в этой зоне не зависят от числа Ке. что определяет наличие квадратичного закона сопротивления трубопровода. Аналогичная особенность присуща также и процессам истечения через малые отверстия и насадки, безразмерные характеристики которых (коэффициенты истечения) в зоне больших значений Ке остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения). [c.110]

Все основные критерии подобия тепловых, механических и гидромеханических явлений получаются из математических уравнений, описывающих соответстБующий процесс. Напрпмер, соотношение сил инерции F тм pl w/r и массовых сил (сил тяжести) = mg pPg в потоке жидкости характеризуется безразмерным комплексом [c.179]

Действительно, пренебрежение силами вязкости, т. е. вторыми слагаемыми левых частей уравнений движения, будет означать замену движения вязкой жидкости движением идеальной (невязкой) жидкости. Тогда решение не будет удовлетворять граничным условиям на твердой поверхности (п.1, = 0). Пренебрежение силами инерции, что допустимо только при очень малых числах Рейнольдса, возможно для ползучих , редких в практических приложениях, течений. Таким образом, в системе уравнении (5.7) необходимо сохранить и вязкостные, и инер-ц 10нные члены. Оценим порядок малости их величин, на 1рпмер, при обтекании плоским невозмущенным потоком жидкости твердого тела конечных размеров (рис. [c.234]

При больших значениях Re силами тяжести и вязкостного трения в гурбулентном потоке можно пренебречь по сравнению с силами инерции частиц жидкости (инерционные потоки, зона турбулентной автомодельности). Соотношения масштабов подобия при различных законах моделирования приведены в табл. 8.1. [c.100]

Таким образом, при омывании тела поток жидкости как бы разделяется на две части на пограничный слой и навнешнийпо-ток. Во внешнем потоке преобладают силы инерции, вязкостные силы здесь не проявляются. Напротив, в пограничном слое силы вязкости и инерционные силы соизмеримы. [c.139]

При внезапном Ишенении сечения потока жидкость, обладая инерцией, не может сразу заполнить трубу боль лего диамет- [c.27]

Здесь первое из слагаемых в правой части представляет силы инерции движущейся жидкости, а второе — силы вязкости. Характер течения и зависимость потери напора от скорости потока обусловлены соотношением этих двух слагаемых. Для его оценки введем линейный размер L, определяющий течение в системе. От величины L зависят те расстояния, на которых скорость течения уменьшается от максимального значения в ядре потока до нуля на его границах, образуемых наружной поверхностью зерен. Тогда приближенно dujdx и d uldy можно выразить как u/L и ujL , а соотношение сил инерции к силам вязкости как [c.107]

СИЛА [Магнуса действует на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости или газа, направленная перпендикулярно к потоку и оси вращения нормального давления — часть силы взаимодействия тел, направленной по нормали к поверхности их соприкосновения оптическая линзы в воздухе — величина, обратная фокусному расстоянию линзы поверхностная приложена к поверхности тела подъемная — составляющая полной силы давления на движущееся в газе или жидкости тело, направленная перпендикулярно к скорости тела равнодействую1цая эквивалентна действию на тело системы сил света — отношение светового потока, распространяющегося от источника в рассматриваемом направлении внутри малого телесного угла, к этому углу термоэлект-родви ку цая возникает в электрической цени, составленной из разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру тока — отношение электрического заряда, переносимого через сечение проводника за малый интервал времени, к /гому интервалу трения (препятствует относительному перемещению соприкасающихся тел, слоев жидкости или газа качения действует на цилиндрическое или шарообразное тело, катящееся без скольжения цо плоской или изогнутой поверхности покоя имеет максимальное значение составляющей взаимодействующих тел и направлена по касательной к поверхности соприкосновения скольжения действует при движении соприкасающихся тел и направлена по касательной к поверхности их соприкосновения) тяжести — равнодействующая силы гравитационного взаимодействия тела с Землей и центробежной силы инерции, обусловленной вращением Земли фотоэлектродвижушая — ЭДС, возникающая в полупроводнике при поглощении в нем электромагнитного излучения электродвижущая (ЭДС) — характеристика источника тока, определяемая работой, затрачиваемой на перемещение единичного положительного заряда по замкнутому контуру] [c.275]

Критерий Эйлера характеризует соотношение между силами давления и силами инерции, критерий Грасго-фа— соотношение между подъемной силой и силой вязкости в потоке жидкости. Если учесть, что А/-р= [c.143]

Способы борьбы с кавитацией. Основным способом борьбы с кавитацией является максимальное снижение разрежения в зонах возможной кавитации, которое частичмо может быть достигнуто за счет повышения окружающего давления. В частности , в борьбе с кавитацией во всасывающей камере насосов основным является обеспечение на всасывании такого давления, которое способно было бы преодолеть без разрыва потока жидкости гидравлические потери во всасывающей магистрали и в самой камере всасывания, вш1ючая сопротивление, обусловленное инерцией жидкости. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...