Взаимодействие волн, распространяющихся в одном направлении

Пока мы имели дело с нелинейным искажением и взаимодействием волн, распространяющихся в одном направлении. Сделаем теперь несколько замечаний по экспериментальной методике исследования взаимодействий волн, пересекающихся под углами, при которых возможно комбинационное рассеяние звука на звуке. [c.303]

Из вопросов распространения немонохроматической волны представляет определенный интерес один частный случай взаимодействие двух волн, распространяющихся в одном направлении. Когда в (2.104) отличны от нуля От и Яд, причем г> q, из (2.106) и (2.107) следует, что отличны от нуля только Br-q, Вт, Вд, В,+д, B i, B2q, причем [c.83]

Ряд косвенных признаков нелинейного искажения и взаимодействия волн на частоте 9 10 гц наблюдался в [45] увеличение поглощения при увеличении интенсивности гиперзвука. В этой работе также делалась попытка параметрического усиления двух гиперзвуковых продольных волн, распространяющихся в одном направлении, однако выяснилось, что дисперсия вблизи частоты парамагнитного резонанса недостаточно велика для того, чтобы существенно препятствовать развитию нелинейных эффектов. [c.337]

Вследствие малой длины волны рентгеновские лучи не отражаются от поверхности, а проникают внутрь вещества. Под действием электромагнитного поля этих лучей электроны атомов приводятся в колебательное движение. Колеблющиеся электроны являются источником электромагнитных волн, так называемых рассеянных лучей, распространяющихся во все стороны. Можно считать, что эти волны исходят из центра атома. Вследствие правильного расположения атомов в кристалле рассеянные лучи взаимодействуют между собой в одних направлениях усиливают друг друга, в других — гасят. Если по направлению [c.24]

Рис. 19.1. Схема устройства для атомной оптики. Атомная волна распространяется через резонатор и взаимодействует (резонансным образом) с одной стоячей модой светового поля. Здесь изображена ситуация, когда атомный волновой пакет перекрывает много длин волн светового поля и поэтому может рассматриваться как плоская волна, распространяющаяся в -направлении.

Система (7.6) упрощенных уравнений теории упругости состоит из двух связанных уравнений и служит для описания двух квазипоперечных волн, распространяющихся с близкими скоростями в одном направлении и взаимодействующих между собой. Уравнения (7.6), так же как и исходные уравнения (7.2) для поперечных движений среды, выражают сохранение поперечных компонент импульса и имеют дивергентную форму. Это позволяет написать соотнощения на разрывах [c.303]

Мы сосредоточим свое внимание на А в. Это термодинамическая величина. Если выбрать в качестве независимых переменных давление и энтропию, то Ае в первом приближении можно рассматривать как сумму двух членов, которые характеризуют соответственно флуктуации давления при постоянной энтропии (адиабатические) и флуктуации энтропии (изобарические). Рассмотрим адиабатические флуктуации они могут быть описаны посредством широкого спектра плоских звуковых волн теплового происхождения, распространяющихся по всем направлениям. Взаимодействие плоской световой волны и одной из этих звуковых волн, действующих как дифракционная решетка с синусоидальными колебаниями показа- [c.156]

Другой вопрос, который возникает в связи с принципом суперпозиции,— это вопрос о комбинационном рассеянии звука на звуке. Процесс взаимодействия двух волн, распространяющихся в одном направлении, может интерпретироваться как рассеяние звука на звуке, а искажение монохроматической волны — как самодепствие или са-морассеяние . Однако в этих случаях область взаимодействия является одновременно и областью, где наблюдаются различные эффекты взаимодействия и искажения. Под комбинационным рассеянием звука на звуке иногда понимается возможность наблюдения волн комбинационных частот вне области взаимодействия двух ограниченных звуковых пучков далее этот термин будет употребляться именно в этом смысле. [c.49]

Возвращаясь к классическим представлениям, можно сказать, что в средах без дисперсии и с одной скоростью распространеная звука возможно взаимодействие, приводящее к нарастающим волнам комбинационных частот, только волн, распространяющихся в одном направлении. Искажение волны конечной амплитуды, которое может рассматриваться как самодействие , возможно, вообще говоря, только в среде без дисперсии. В среде с диспер- [c.51]

Из (8.43) следует, что компонейта смещения из" должна удовлетворять однородному волновому уравнению, но поскольку из"(0) t) = О, очевидно, что щ" = О, т. е. при распространении лоперечной волны в изотропном твердом теле не генерируется поперечная вторая гармоника. Этот результат физически довольно очевиден, так как при распространении поперечных волн не изменяется плотность среды и в изотропном твердом теле упругие напряжения при сдвиговых деформациях не зависят от знака деформации. Последнее, в частности, проявляется в том, что для плоских волн внутренняя энергия (8.13) является четной функцией сдвиговых компонент тензора деформации. По этой же причине две поперечные волны, распространяющиеся в одном направлении, не будут взаимодействовать. [c.316]

До сих пор в этой главе мы рассматривали ФКМ двух волн, распространяющихся в одном и том же направлении эти волны отличались друг от друга длинами волн или состояниями поляризации. Третий возможный случай когда две волны с одинаковыми частотами и состояниями поляризации распространяются по световоду в противоположных направлениях. Прямая и обратная волны будут взаимодействовать друг с другом за счет ФКМ. Такое взаимодействие может привести к качественно новым свойствам, проявляющимся в виде оптической бистабильности [63 66], когда волоконный световод используется для создания нелинейного кольцевого резонатора. Также это может привести к оптическим неустойчивостям и хаосу [67, 68]. Особый интерес представляет невзаимность, вызванная ФКМ она может воздействовать на работу волоконных гироскопов [69- 74] и волоконных ВКР-лазеров [75]. [c.209]

Ранее бьшо рассмотрено искажение и взаимодействие волн, распространяющихся в сплошной среде в одном направлении. В твердых телах, благодаря тому, что скорость распространения продольной волны отличается от скорости распространения поперечной волны, становится возможным при вьшоллении некоторых условий, иногда называемых резонансными, взаимодействие волн при их пересечении под некоторым углом. В результате такого взаимодействия генерируется бегущая волна комбинационной частоты, направление распространения которой определяется резонансными условиями. Резонансные условия проще всего получить, рассматривая звуковые волны [c.319]

Таким образом, потери приводят к изменению амплитуд ин при распространении волн вдоль линии, и это изменение может быть описано системой дифференциальных уравнений Как будет видно из дальнейшего, можно ограничиться рассмотрением взаимодействия лишь волн, распространяющихся в одном и том же направлении, пренебрегая взаимодействием между прямыми и обратными волнами Для волн, распространяющихся в направлении от гене-рато1ра, соответствующая система уравнений имеет вид [c.27]

При двухпучковом взаимодействии участвуют по-прежнему четыре волны две записывают рещетку, одна из них на ней дифрагирует и рождает волну, распространяющуюся в направлении другой волны. [c.26]

Возможность взаимодействия или кажущееся рассеяние в экспериментальных условиях получается также по целому ряду причин, имеющих различную природу. В том слзшае, когда в области взаимодействия находятся какие-либо неоднородности (пузырьки, рассеивающие первичные волны препятствия и др.), в результате рассеяния первичных волн на этих препятствиях появляются волны, идущие в одном и том же направлении эти волны, как ун е отмечалось, взаимодействуют с образованием комбинационных частот. Такая н е возможность не исключена и в том случае, когда область взаимодействия однородна, но в качестве взаимодействующих используются пучки недостаточно хорошо коллимированные, о чем говорилось уже выше, или имеет место отражение (хотя бы и небольшое) от стенок экспериментального сосуда или помещения, приводящее к параллельному взаимодействию. В этой связи следует подчеркнуть, что экспериментально довольно большие уровни комбинационных частот наблюдаются при 0 = О, т. е. в одном из взаимодействующих hjpikob, что, по-видимому, связано с появлением в этом пучке (из-за отражений или особенностей характеристики направленности) слабого излучения другой частоты, распространяющегося в том же направлении. [c.95]

Второе из этих условий определяет направлания взаимодействующих и рассеянной волн. В частности, из (8.54) легко видеть, что в слзгчае бездисперсионной среды и только одной скорости звука возможно взаимодействие волн, распространяющихся только в одном направлении. Отсюда еще раз следует, что комбинационного рассеяния звука на звуке (см. гл. 2, 7) в жидкостях без дисперсии не может быть. В отличие от жидкостей, в твердых телах из за возможности распространения волновых процессов с двумя различными скоростями при выполнении резонансных условий комбинационное рассеяние звука на звуке становится возможным. [c.320]

В задаче о нахождении равновесного спектра акустической тур булентности следует учитывать совместное действие двух факторов С одной стороны, нелинейные эффекты возникают благодаря иска жеиию каждой из волн и росту амплитуд гармоник (эффект самовоз действия). С другой стороны, происходит перераспределение энер ГИИ по спектру в результате нелинейного взаимодействия волн. При этo . мы имеем дело с начальным интенсивным шумом с 1иироким спектром — ансамблем плоских акустических продольных волн, распространяющихся во всевозможных направлениях само взаимодействие происходит лишь в узком конусе, определяемом углом параметрического захвата. [c.117]

Объяснение состоит в том, что релеево давление и давление излучения, обычно измеряемое при опытах, суть не одно и то же. Давление 5 относится главным образом к простирающейся неограниченно идеальной плоской волне, распространяющейся в перпендикулярном к волновым фронтам направлении, или к ограниченной части такой волны, не соприкасающейся с окружающим невозмущенным пространством. На практике, однако, в большинстве случаев мы имеем дело со звуковыми лучами, поперечные размеры которых конечны и которые пронизывают невозмущенную среду или соприкасаются с ней. В этих условиях между звуковым полем и невозмущенной средой возникает взаимодействие, которое и приводит к появлению давления излучения. [c.18]

О сильной корреляции между направлениями атомных спинов в магнитоупорядоченных кристаллах. Причину такого поведе ния легко увидеть на примере следующего простого процесса. Рассмотрим ферромагнетик, находящийся в основном состоянии при 0 = 0°К. Тогда все атомные магнитные моменты направлены в одну сторону и энергия ферромагнетика минимизирована (рис. 1.7.1 (а)). Теперь отклоним магнитный момент одного атома и отпустим. Момент начнет прецессировать вокруг локального эффективного поля (рис. 1.7.1 (Ь)). Но из-за наличия обменных взаимодействий между соседними спинами изменение направления момента не останется локализованным в исходном атоме оно начнет распространяться сквозь кристалл в форме волнового движения (рис. 1.7.1 (с)), называемого спиновой волной. Имеются как продольные, так и поперечные спиновые волны (рис. 1.7.2). Видно, что спиновые волны могут рассматриваться как колебания плотности магнитного момента, распространяющиеся сквозь магнитно упорядоченный кристалл. [c.50]

Оно описывает совокупность двух волн распространяющихся без взаимодействия друг с другом в направлении положителышх и отрицательных значений Э . Видно, что в данном приближении отражения волн от неоднородностей среды отсутствуют. Это следует из того, что приближение ВКБ есть одна из форм приближений геометрической акустики ( 2 А ). Выражение в показателе экспоненты дает набег фазы при распространении между горизонтами и 0 Формула <10.32) непригодна при , где [c.103]

При наблюдении липпмановская фотография должна быть освещена излучением, характеризующимся сплошным спектром в щироком интервале длин волн, например от до (см. график Ь). Рассмотрим взаимодействие одной гармоники плотности, представленной системой слоев Si, S2, S3.. ., с соответствующей ей монохроматической составляющей Xs падающего излучения. Плоская волна такого излучения W , распространяющаяся по направлению вектора k, проходя через эмульсионный слой фотографии f, последовательно отражается от зеркал Si, s , S3... и образует систему волн, иду- [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...