Одномерное потенциальное течение

Одномерное потенциальное течение [c.24]

Если мы вернемся к нашей задаче об одномерном потенциальном течении и рассмотрим область неограниченной протяженности. [c.28]

Различают две группы гидродинамических методов при установившихся и неустановившихся режимах. Первые связаны с теорией одномерного потенциального течения, а вторые - с теорией упругого режима. После пуска или остановки скважины происходит перераспределение давления, которое можно снять и получить кривую восстановления (КВД) или стабилизации (КСД) давления. На форму данных кривых влияют коллекторские свойства, что дает возможность определения таких параметров как проницаемость и пьезопроводность. [c.59]

Рассмотрим одномерное потенциальное течение идеального газа в условиях изотермического процесса. Чтобы получить общее выражение потенциальной функции ф для идеального газа, обратимся к уравнению состояния (IV.19). Положим [c.68]

Решение задачи об одномерном потенциальном течении газированной жидкости строится в принципе по единой расчетной схеме, сущность которой выяснена в предыдущих параграфах настоящей главы на примерах различного рода жидкости. Следует прежде всего найти при помощи уравнения состояния выражения ф в функции давления р, а затем использовать готовые формулы, беря граничные условия. [c.80]

Для ознакомления с основными идеями суперпозиции решений мы сначала исследуем сходство и различие между МГЭ и уже хорошо обоснованным методом функций влияния (или методом функций Грина) и рассмотрим в одномерной постановке задачу о потенциальном течении. [c.24]

Следующие шаги иллюстрируют метод решения, основанный на уравнениях (2.5) и фактически являющийся примером применения непрямого МГЭ. В результате получается алгоритм, применяемый без изменений к любым одномерным задачам о стационарном потенциальном течении. Для большей ясности мы продемонстрируем его на смешанной граничной задаче, представленной на рис. 2.6. Ключевой методический прием состоит в помещении реальной системы (рис. 2.6) в неограниченную область для построения фиктивной системы, изображенной на рис. 2.7. Причина добавления [c.29]

В данной главе мы распространили идеи, лежащие в основе непрямого и прямого МГЭ и изложенные в гл. 2 для одномерных задач, на двумерные задачи теории потенциальных течений. Одной из наиболее замечательных особенностей рассмотренных методов является то, что с увеличением размерности задач основные шаги процедуры получения решения фактически остаются неизменными. В дальнейшем, используя тензорные индексные обозначения, введенные в настоящей главе, мы покажем, что алгоритмы решения двумерных и трехмерных задач о потенциальном течении в принципе действительно являются идентичными (см. гл. 5). [c.97]

Впервые А. Стодола (1903), а затем Л. Прандтль (1904) на основе наблюдений установили, что в сопле Лаваля может осуществляться стационарное сверхзвуковое течение, и если давление на срезе сопла достаточно велико, то внутри сопла образуются скачки уплотнения . Тем самым была дана физическая картина течений в сопле Лаваля и найдена основа для построения теории сопел. В первых исследованиях сопла Лаваля, как и в других задачах механики газа того времени, ограничивались моделью одномерного сверхзвукового течения. Л. Прандтль (1904) только начал заниматься двумерной задачей распространения ударных волн. Ж. Адамар (1901) высказал лишь общие соображения относительно трехмерных разрывных потенциальных и вихревых течений газа. [c.315]

Нестационарные неодномерные течения гораздо сложнее для их расчета были предложены приближенные приемы, сводящие задачу к одномерной. Так, Д. А, ЭфроС (1958, 1963) развил для случая двухфазного течения метод жестких трубок тока, определяемых предварительно согласно теории потенциального течения однородной жидкости. Этим методом были рассмотрены различные задачи плоского течения в пласте, вскрытом системой скважин. [c.640]

Отметим, что первое уравнение (6) интерпретируется как условие постоянства расхода газа через элементарную трубку тока в одномерном ( гидравлическом ) приближении из него находится распределение скорости в тонком канале (т. е. в канале с очень пологими стенками) как функция площади поперечного сечения. Второе уравнение (6) для потенциальных течений выражает довольно тривиальный факт, что сколь угодно близкие эквипотенциальные поверхности отстоят друг от друга по нормали на величину, пропорциональную модулю скорости. [c.17]

Другое характерное свойство отображений (х, у) (i , v) (потенциальное течение), (х,у) р ) (вихревое течение) состоит в том, что риманова поверхность не имеет в сверхзвуковой области изолированных точек разветвления (через каждую точку в физической плоскости и в плоскости годографа проходит по две характеристики), но может иметь линии ветвления — связные одномерные множества (на них якобиан отображения меняет знак). Если разрезать область течения вдоль этих линий и вырезать области течения Прандтля-Майера, то каждая подобласть будет обладать римановой поверхностью с краем в общепринятом смысле, состоящим из линий ветвления и границы области течения. Таким образом, риманову поверхность всей области течения можно представить в виде складчатой поверхности — объединения кусков римановых поверхностей с краем (ориентируемых), склеенных вдоль линий ветвления, которые образуют края складок (рис. 1.11)0. [c.29]

Представим себе, что имеем плоский фильтрационный поток любой жидкости или газа, подчиняющийся закону Дарси. При рассмотрении одномерных течений было показано, что если фильтрация протекает по закону Дарси, существует потенциальная функция ф, удовлетворяющая уравнению Лапласа. Но если существует потенциальная функция ф, то наряду с ней существует функция /, также удовлетворяющая уравнению Лапласа. Зная функцию ф, всегда можно определить функцию / путем интегрирования уравнения (7.37). [c.109]

Изложены физические свойства жидкостей и газов, общие з коны гидромеханики и фуидаиеитальные прикладные задачи, наиболее актуальные для машиностроения теория гидравлических сопротивлений, одномерные течения вязких жидкостей н газа, потенциальные течения несжимаемой среды, течения вязкой жидкости в малых зазорах (щелях) машин, теория пограничного слоя и др. [c.2]

Простые волны. В 22 уже были изучены простые волны для осесимметричных течений и было показано, что все они суть автомодельные решения, зависящие от А = х/у. Поэтому здесь будут рассматриваться простые волны только для плоскопараллельных течений. В этом случае свойства простых волн вполне аналогичны таковым для одномерных изэнптро-пических движений с плоскими волнами, рассмотренных в 16. Так как, согласно общей теореме 13.1, простые волны должны быть изэнтропическими потенциальными течениями, то их можно искать сразу для уравнений (7) с V = 0. [c.266]

Хорошо известно решение одномерной задачи о движении по произвольному закону в покоящемся газе плоского бесконечного поршня, когда в возмугценной области течение газа описывается простой волной Римана. Построение аналитическими методами решений задач о движении в газе криволинейных поршней связано с большими трудностями как в пространственном, так и в плоскопараллельном случае. Некоторые результаты в этом направлении получены с использованием аппарата теории течений с вырожденным годографом скорости, в частности, с использованием уравнений потенциальных двойных и тройных волн [1, 2]. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...