Тонкостенные оболочки вращения

Осесимметричная деформация тонкостенных оболочек вращения [c.160]

Однако задача устойчивости кругового кольца под действием равномерной гидростатической нагрузки представляет большой интерес. В методическом отношении эта сравнительно простая задача помогает лучше понять более сложные задачи устойчивости тонкостенных оболочек вращения при различных схемах их нагружения. [c.237]

Легкие и прочные тонкостенные оболочки вращения находят широкое применение в технике. Для получения таких оболочек из листового металла используют процессы пластического формообразования, для которых характерны большие пластические [c.88]

Тонкостенные оболочки вращения являются основными элементами конструкций многих отраслей техники. [c.147]

В данной работе рассматриваются вычислительные аспекты методики численного анализа поведения произвольных тонкостенных оболочек вращения с большим показателем изменяемости геометрии (гофрированные, сильфонные, оболочки с начальными неправильностями и т. д.), подверженных осесимметричному силовому и температурному нагружению при конечных смещениях. [c.147]

При анализе осесимметричного НДС гофра в к-м полуцикле используем следующую систему дифференциальных уравнений для тонкостенных оболочек вращения [c.155]

Ниже предлагается общий подход численного исследования предельных состояний непологих тонкостенных оболочек вращения с произвольным меридианом при сложном неизотермическом нагружении и ползучести с большими смещениями. Рассматривается класс произвольных достаточно тонких оболочек вращения переменной толщины. Предполагается, что оболочка деформируется симметричным образом при прогибах, соизмеримых с толщиной, под действием осевой нагрузки Р, распределенного гидростатического давления р и температуры i. Существенными при этом [c.151]

ТОНКОСТЕННЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ [c.417]

Корпус ракеты представляет собой тонкостенную оболочку вращения, силы в каждом ее поперечном сечении могут быть сведены к нормальной (осевой) силе JV, перерезывающей силе Q и изгибающему моменту [c.284]

При численном решении задачи об определений напряженно-деформированного состояния бесшовных сильфонов исходят из уравнений тонкостенных оболочек вращения. [c.289]

Номограммы получены на основе линейного решения дифференциальных уравнений тонкостенной оболочки вращения [1] и не отражают геометрической и физической нелинейности в поведении сильфона. Более полные сведения о свойствах сильфона с учетом геометрической нелинейности даны в работе [I]. [c.295]

Предположим, начальное (основное) НДС тонкостенной оболочки вращения, компоненты которого не зависят от окружной координаты 2, изменяется вследствие приложения некоторой системы внешних механических или температурных нагрузок. В результате вектор компонентов НДС конструкции можно представить в виде [c.186]

Кинематические компоненты в сечении одномерной системы будем характеризовать вектор-столбцом обобщенных перемещений X. С помощью компонент вектора X при стыковке отдельных элементов обеспечивается необходимая гладкость решения и формируются главные граничные условия. Например, в расчетах тонкостенных оболочек вращения под компонентами вектора обобщенных перемещений выступают перемещения и углы поворота нормали к базовой поверхности. [c.26]

В томе III при изложении расчетов на прочность и ползучесть лопаток турбомашин и вращающихся неравномерно нагретых дисков, а также расчетов пружин центробежных муфт и регуляторов, при исследовании ряда вопросов упругих колебаний и, в частности, изгибных колебаний, критического числа оборотов валов и колебаний пружин, при изложении некоторых вопросов усталостной прочности, при рассмотрении динамической устойчивости сжатых стоек и инженерной теории удара, при изложении расчетов на устойчивость сжатых стоек с промежуточными опорами, расчета на устойчивость естественно-закрученных стержней, витых пружин, кольцевых пластин и тонкостенных оболочек вращения — были использованы исследования авторов. книги, проведенные ими в последние годы. [c.5]

Определение безмоментного напряженно-деформированного состояния тонкостенной оболочки вращения является частной задачей упругости анизотропного тела, учитывающей изложенные выше допущения. [c.170]

На практике в большинстве случаев при расчетах тонкостенных оболочек вращения, находящихся под воздействием равномерно распределенного давления, изгибающие моменты и поперечную силу не учитывают. Такую теорию расчета оболочек, когда учитывают только растягивающие или сжимающие усилия 5 п У, называют безмоментной или мембранной теорией оболочек. Во многих случаях расчеты по этой теории дают вполне удовлетворительные результаты. [c.40]

ТЕРМОУПРУГИЕ НАПРЯЖЕНИЯ И ДЕФОРМАЦИИ В КОРПУСНЫХ ДЕТАЛЯХ ТИПА ТОНКОСТЕННЫХ ОБОЛОЧЕК ВРАЩЕНИЯ [c.217]

Анализируя полученные уравнения для расчета тонкостенных оболочек вращения, обнаруживаем их более общий характер по сравнению с известными не только благодаря наличию температурных членов, но и благодаря возможности производить расчет более общего класса оболочек вращения. [c.223]

ОСЕСИММЕТРИЧНОЕ НАГРУЖЕНИЕ ТОНКОСТЕННЫХ ОБОЛОЧЕК ВРАЩЕНИЯ [c.68]

Основанная на этих гипотезах теория. тонкостенных стержней открытого сечения рассматривалась рядом исследователей, но законченная форма ей была придана В. 3. Власовым [24]. Деформации тонкостенных кривых стержней в отличие от прямых сопровождаются существенными искажениями формы их сечения. Задача о чистом изгибе стержней с круговой осью описывается почти такими же уравнениями, как осесимметричная деформация оболочек,вращения. Для стержней малой кривизны эти уравнения могут быть упрощены. В 45 рассмотрены числовые методы расчета, а для стержней, составленных из цилиндрических и плоских стенок, приведены аналитические решения. [c.408]

Тонкостенные кривые стержни представляют собой в сущности оболочки, причем, если ось стержня круговая, — то оболочки вращения. Однако и в этом случае благодаря большой, по сравнению с размерами сечения, длине стержня в расчете могут быть сделаны некоторые упрощения. [c.428]

Рассмотрим чистый изгиб тонкостенного стержня с круговой осью в плоскости начальной кривизны, причем предположим, что сечение стержня симметрично относительно плоскости кривизны (рис. 10.17). В этом случае деформации всех поперечных сечений стержня одинаковы, так же как и при осесимметричной деформации оболочки вращен"Ия (предполагается, что усилия, создающие моменты на торцах, распределены так же,, как и внутренние силы в любом поперечном сечении стержня). Однако эта задача отличается от рассмотренной в гл. 3. Там центральный угол d(p, занимаемый элементом оболочки, оставался неизменным, так как оболочки были замкнутыми по окружности. Здесь, в связи с изгибом, угол получает приращение ф, причем отношение [c.429]

Многие рассмотренные в этой книге задачи статики тонкостенных конструкций приводят к необходимости решать системы обыкновенных дифференциальных уравнений с переменными коэффициентами. В. частности, к краевым. задачам для таких уравнений приводит расчет круглых пластин переменной толщины и расчет оболочек вращения. [c.446]

МОДЕЛИРОВАНИЕ НА ЭЦВМ ПОВЕДЕНИЯ ТОНКОСТЕННЫХ ПРОИЗВОЛЬНЫХ ОБОЛОЧЕК ВРАЩЕНИЯ ПРИ КОНЕЧНЫХ СМЕЩЕНИЯХ И РАЗЛИЧНЫХ УРАВНЕНИЯХ СОСТОЯНИЯ [c.147]

Предлагается методика численного анализа поведения произвольных тонкостенных оболочек вращения с большим показателем изменяемости геометрии (гофрированные, сильфонные, оболочки с начальньши неправильностями и т. д.), подверженных осесимметричному силовому и температурному нагружению при конечных смещениях. Явления ползучести и пластичности, возникающие при этом, моделируются системой дополнительных сил в уравнениях типа Рейснера. Для описания начальной и последующих геометрий оболочек и уравнений состояния используются онлайновые функции. Решение соответствующих нелинейных краевых задач теории оболочек осуществляется методом факторизации (разностной прогонки) для последовательных приближений. [c.184]

Петушков В. А., Велостоцкий А. М. К анализу напряженного состояния произвольных тонкостенных оболочек вращения, подверженных термоупругопластическому деформированию и ползучести при конечных смещениях.— Машиноведение, 1978, № 5, с. 65—73. [c.168]

Сварной сильфон, как тонкостенную оболочку вращения можно рассчитать по методике, изложенной в работе [1]. Представление результатов решения вJвидe номограмм позволяет разработать инженерную методику расчета сварных сильфонов. [c.300]

Расчетные фрагменты первого типа представляют собой тонкостенные оболочки вращения — оболочечные элементы. Каждый оболочечный элемент может быть многослойным с изотропными, ортотропными или конструктивно-ортотропными слоями (рис. 8.3), с постоянными вдоль параллелей и переменными вдоль меридиана толщиной, а также механическими и теплофизическими характеристиками. На геометрию меридиана и толщины слоев оболочечных элементов никаких ограничений (кроме условия тонкостен-ности) не накладываем. [c.138]

На рисунках показаны промежуточные положения меридиана, обрисовывающего контуры детали, представляющей собой тонкостенную оболочку вращения. Эти положения приведены для различных моментов времени. Для решения этих упругопластических задач был использован конечноразностный метод. Устойчивость явной конечноразностной схемы исследовалась методом спектрального анализа [3] и обеспечнва-лась выбором временного шага. [c.41]

Рассмотрим тонкостенную оболочку вращения постоянной толщины под действием внещних контурных сил и температурного поля, распределенных симметрично относительно ее оси. [c.112]

Диагональная шина. Резинокордная оболочка вращения (пневматическая шина, упругий элемент пневматической подвески) при нагружении ее внутренним давлением принимает совершенно определенную, так называемую равновесную конфигурацию. Рабновес-ная конфигурация каркаса шины, воспринимающего нагрузку от внутреннего давления только нитями, может быть рассчитана теоретически. Рассматривая шину как тонкостенную оболочку вращения, нагруженную внутренним давлением р, выделим бесконечно малый элемент, вырезанный плоскостями (рис, 11.13, а). В этом элементе возникают усилия — меридиональное 7 ] и окружное Тг. [c.336]

В полной мере положительные качества тонкостенных оболочек проявляются в том случае, когда напряженное состояние в них равномерно по толщине, чему соответствует равенство нулю моментов Л1 , Mi, Mi2- Такое напряженное состояние называется беэмо-ментным. В этом случае для оболочек вращения дифференциальные уравнения равновесия (18.27) получим в виде [c.432]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...