Движение взвешенной частицы

Существуют, наконец, задачи гидромеханики, где может быть определено некоторое характеристическое напряжение Tq. Хорошим примером такого рода является стационарное движение взвешенных частиц под действием силы тяжести. В этом случае характеристическое напряжение определяется как отношение чистой силы тяжести к поверхности частиц. Поскольку отношение ji/Л представляет собой естественное напряжение для рассматриваемой жидкости, можно определить третье упругое число EI3 [2] [c.271]

Уравнение установившегося движения взвешенных частиц в чисто напорном набегающем потоке имеет следующий вид [c.7]

Для того чтобы получить в модели траектории движения взвешенных частиц, подобные траекториям движения взвешенных частиц в образце, прежде всего необходимо при переходе от образца к модели сохранить соотношения между членами уравнения (4-11). Иными словами, соотношение всех сил, действующих на частицу в образце и в модели, должно быть одинаковым. [c.136]

Движение взвешенной частицы. Среди различных статистических расчетов, которые мы производили, мы могли бы поместить и вопрос о распределении энергии между молекулами тела — жидкого или газообразного. Применение прежнего способа рассуждения привело бы нас к закону Максвелла. Мы могли бы также, если бы у нас было время, рассмотреть случай, где не все молекулы тождественны, т. е. случай смеси. Основным результатом — ограничимся тем, что сообщим его — было бы равенство между средними кинетическими энергиями, приходящимися на различные молекулы, каковы бы они ни были. Мы могли бы также применить те же методы к эмульсии и нашли бы, что энергия ее частицы должна равняться, в среднем. [c.66]

Движение взвешенной частицы 67 [c.67]

ОБ УСТОЙЧИВОСТИ ДВИЖЕНИЯ ВЗВЕШЕННОЙ ЧАСТИЦЫ 427 [c.427]

ОБ Устойчивости ДВИЖЕНИЯ ВЗВЕШЕННОЙ ЧАСТИЦЫ [c.429]

Чтобы сделать заключения об условиях устойчивости движения взвешенной частицы, необходимо по методу А. М. Ляпунова провести дополнительные исследования в отношении нулевого корня уравнения (6.19) с учётом нелинейных слагаемых в уравнениях возмущённого движения частицы. При проведении этих исследований можно убедиться в том, что для обеспечения устойчивости движения шаровой частицы в ламинарном потоке можно знаки неравенств (6.15) и (6.22) изменить на обратные. Таким образом, движение взвешенной шаровой частицы в потоке (6.16) будет устойчивым, если для числа [c.431]

Рассмотренные примеры показывают, что движение взвешенной частицы в ламинарном потоке может быть как устойчивым, так и неустойчивым в зависимости от значения числа Рейнольдса потока. Следовательно, по исследованию устойчивости движения одной взвешенной частицы можно в какой-то мере судить об устойчивости всего потока в целом, как это и делалось в некоторых опытах. На основании неравенства (6.23) предельное значение числа Рейнольдса основного потока, при превышении которого должна наступить неустойчивость движения взвешенной частицы в потоке, будет пред определяться 1) квадратом отношения характерного размера основного потока к характерному размеру частиц, 2) отношением характерного размера потока к расстоянию частицы от стенки в момент ее ввода в поток и 3) внешней формой поверхности взвешенной частицы, влияние которой должно отражаться значениями коэффициентов сопротивления и подъёмной силы Из этой формулы, в частности, следует, что для частиц большего размера неустойчивость наступает раньше, чем для частиц с меньшими размерами для частиц, вводимых в поток ближе к стенке, неустойчивость наступает раньше, чем для частиц, вводимых ближе к средней линии ( Уо = 0). [c.432]

Для осаждения порошков изоляционных материалов на проводящие подложки может быть использовано явление электрофореза [23]. Электрофорезом называется движение взвешенных частиц в жидкости под действием приложенного электрического поля. Частицы твердого вещества несут электрические заряды, которые испытывают действие сил электрического поля, что и вызывает перемещение частиц. Электрофорез напоминает явление электролиза с той разницей, что носители зарядов имеют иную природу, а также другие размеры и подвижность. Частицы могут быть поло- [c.72]

Электрофоретическое осаждение изоляционных материалов. Электрофорезом называется движение взвешенных частиц в жидкой среде под действием приложенного электрического поля. Это явление используется для нанесения твердых изоляционных материалов иа металлические основания. Основа процесса [c.253]

Причиной движения взвешенных частиц в электрическом поле являются электрические заряды, которые приобретают эти частицы в результате трения при их хаотическом движении в жидкой среде. Это движение вызывается гравитационными силами, под действием которых частицы стремятся осесть на дно ванны, и турбулентными, возникающими от перемешивания мешалками 5. [c.253]

Поэтому (1) с учетом (2) решает задачу о броуновском движении взвешенных частиц [c.28]

Более строгие исследования показали, что движение взвешенных частиц не точно синхронно с движением окружающего флюид вещества, следовательно, использованные выше выражения для плотности недостаточно точные в случае больших перепадов плотностей [89]. Было также показано, что при наличии пузырьков газа в жидкости доминирующим механизмом являются резонансные явления в газовых пузырьках [4]..Тем не менее приведенная простая формула имеет свою область применения. [c.62]

Движение отдельной частицы (пли невзаимодействующих частиц, взвешенных в жидкости, при малой их концентрации) характеризуется среднеквадратичным смещением ((Аа ) ) за большой промежуток времени т [413] [c.103]

При освещении кюветы сфокусированным излучением аргонового лазера хорошо наблюдается движение конвекционных потоков частиц, находящихся вне фокуса (рассмотрение действующих в таких условиях сил см. в УФН, 110, 1973). В течение нескольких секунд, а иногда и минут можно наблюдать яркое свечение рассеянного на взвешенной частице лазерного излучения (рис. 2.27). Следует заметить, что в этом эффектном опыте проявляются особенности лазерного излучения, которое можно сфокусировать в пятно диаметра л и создать условия, позволяющие освободиться от вторичных эффектов, которые при использовании тепловых источников во много раз превышают исследуемое явление. [c.112]

Броуновское движение - беспорядочное движение мельчайших частиц, взвешенных в жидкости или газе, под влиянием ударов молекул окружающей среды, [c.147]

Основы метода моделирования движения взвешенных частиц в потоке были разработаны в тридцатых годах В. С. Жуковским и П. М. Волковым [Л. 4-3]. Первым объектом исследования такого рода явилась вихревая топка Шершнева для фрезерного торфа, схема которой показана на рис. 4-3, а водяная модель — на рис. 4-4. Исследование на водяной модели имело в основном качественный характер. Наблюдалась картина движения взвеси в камере различных конструктивных модификаций при различном распределении воздуха между питателем, эжектором и дожигатель-ной решеткой (рис. 4-5). Наряду с этим определялся предельный размер куска торфа, не оседающего при заданных скоростях [Л. 4-4] [c.151]

Броуновское движение взвешенных частиц в жидкости можно рассматривать как Д. Ср. квадрат расстояния г, на к-рое удалится броуновская частица за время t, пропорционально её коэф. Д. r =bDt. Коэф. D взвешенных частиц определяется их подвижностью Ь (коэф. пропорцнопалькости между постоянной виеш. силой и скоростью), причё м D=kTb (соотношение Эйпштей га, установленное в 1905). [c.687]

Решения этой системы уравнений, отвечающие невозмущённому движению взвешенной частицы, будут иметь вид [c.431]

В ламинарных течениях частицы могут выступать как своеобразные дискретные турбулизаторы. Последнее проявляется в определенной дестабилизации, нарушении устойчивости ламинарного течения взвешенными частицами. Это приводит к раннему качественному изменению режима движения. При этом турбулентный режим наступает при числе Рейнольдса зачастую в несколько раз меньшем [Л. 40], чем Некр для чистого потока. Ю. А. Буевич и В. М. Сафрай, объясняя подобный дестабилизирующий эффект в основном межкомпонентным скольжением, т. е. наличием относительной скорости частиц, указывают на существование критического значения отношения полного потока дисперсионной среды к потоку диспергированного компонента, зависящего и от других характеристик, при превышении которого наступает неустойчивость течения. Подобная критическая величина может быть достигнута при весьма малых числах Рейнольдса. Отметим, что критерий проточности Кп (гл. 1) может также достичь высоких (включая и характерных) значений при низких Re за счет увеличения концентрации, соотношения плотностей компонентов и др. Согласно (Л. 40] нарушению устойчивости способствует увеличение размеров частиц и отношения плотностей компонентов системы. Отсюда важный вывод о возможности ранней турбулизации практически всех потоков газовзвеси и об отсутствии этого эффекта для гидро-взвесей с мелкими частицами или с рт/р 1 (равноплотные суспензии). [c.109]

Второй пример — случай подвода запыленного потока в батарейный циклон снизу вверх с последующим поворотом вбок под углом 90° (рис. 10.41). Когда пет направляющих устройств на повороте, поток сильно поджимается. Струя газа при входе в ка.меру грязного газа более узкая, чем струя, поступающая через входное отверстие ка.меры. Следовательно, скорость струи больше среднего ее значения но сечению входа. Но чем больше скорость запыленного потока, тем больше скорость движения взвешенных в нем частиц, и наиболее тяжелые частицы п[юдолжают движение к стенке, противоположной входу. В результате основная часть пыли транспортируется через последние ряды цпклон11ЫХ элементов, несмотря на то, что несущий их поток довольно равномерно распределен по всем циклонным элементам, поскольку величина коэффициента их сопротивления достаточно велика. Таким образом, характер распределения концентрации пыли и скоростей в рассматриваемом случае получается совершенно различным (рис. 10.41, а). В некоторых случаях при таких условиях большая часть пыли накапливается вблизи задиег стеикн камеры грязного газа , запирая при этом часть циклонных элементов. [c.319]

Данная глава посвящена процессам переноса при движении одиночной частицы, взвешенной в турбулентном потоке жидкости. Хорошо известно, что пока еще нет вполне удовлетворительных и апробированных методов анализа этой задачи. В этой главе описаны физические особенности процесса, требующие объяснения, сделана попытка обобщения имеющегося запаса знаний в данной области, что должно стимулировать дальнейшее осмысливание проблемы. Следует отметить, однако, что задачи, связанные с одиночной частицей, не яв.ляются препятствием для исследования систем, содержащих множество частиц. Обсуждение этой проблемы преследует также цель указать на потребность в других методах исследования. В гл. 4—9 показано, что уже многое достигнуто в об.иасти динамики многофазных систем путем соответствующего обобщения методов механики сплошной среды. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...