Теплоемкость как функция температуры

В тех случаях, когда данные по теплоемкости как функции температуры представлены в форме таблиц или графика и неизвестны эмпирические постоянные уравнений для теплоемкости, как в уравнении (1-58), интегралы уравнений (10-8) и (10-10) можно вычислить графически и полученные значения АНт и AS°T подставить непосредственно в уравнение (10-6) для AFt Этот метод проще и короче, чем определение постоянных уравнений для теплоемкостей и использование затем аналитических выражений. [c.296]

Теплоемкость как функция температуры [c.58]

Тепловой закон Нернста в формулировке Планка позволяет вычислить абсолютное значение энтропии, если известна теплоемкость как функция температуры. [c.232]

В тех случаях, когда зависимость средней теплоемкости от температуры в аналитической форме неизвестна, можно найти истинную теплоемкость из графика, выражающего найденную опытным путем зависимость Ср от 1 (рис. 58). Кривая Ср па рис. 58 представляет среднюю теплоемкость как функцию температуры, причем значения Ср измерены в интервалах между О и ГС. [c.233]

Если теплоемкость каждого компонента выражается как функция температуры уравнением (1-58) [c.295]

Дифференциальное уравнение (5.29) может быть проинтегрировано, если известны уравнения состояния тела и аналитические выражения для теплоемкостей Ср и Су как функций температуры и объема (или давления). [c.171]

Программа № 4. Программа позволяет вычислить калорические свойства диоксида углерода (энтальпию, энтропию, изобарную теплоемкость) в области перегретого пара по заданным температуре и давлению. Расчет проводится по (5.17), (5.18) и (5.20). Необходимые для этого значения До, кДж/кг, зо, кДж/(кг-К) и Сро, кДж/(кг-К) вводятся в программу в соответствии с (5.21) — (5.23) как функции температуры t, °С [c.158]

Если известна теплоемкость при низком давлении как функция температуры, то можно определить энтальпию х Д я каждой точки, где кривая на диаграмме температур пересекает ось Р = 0. При небольшом температурном интервале уравнение (24) можно представить в следующем виде [c.124]

Измерение теплоемкости в рассматриваемых с-калориметрах осуществляется в режиме нагревания — охлаждения" образца. На первом этапе опыта образец быстро разогревается до заданной предельной температуры путем пропускания через него электрического тока. При достижении предельной температуры источник питания, отключается и начинается второй этап опыта — охлаждение образца. По записанным в опыте температурным кривым нагрева и охлаждения образца и мощности источника питания удается рассчитать как функцию температуры истинную теплоемкость испытуемого материала и, если это необходимо, степень черноты его поверхности. [c.8]

Рис. 5-4. Поправка на неидеальность для теплоемкости как функции приведенного дав.че-ния и приведенной температуры.

Здесь мы дадим приближенное значение rjt для случая, когда теплоемкость есть функция температуры и выражается, как обычно, уравнением [c.182]

Когда энергия колебательного движения молекул существенно сказывается на удельной теплоемкости, то у должна рассматриваться как функция температуры (см. рис. 4.14). Когда температура возрастает, колебательная энергия составляет значительную часть внутренней энергии и Ср, возрастают [уравнения (6), (7)]. Из дифференциального уравнения для изоэнтропического течения имеем [c.186]

Превращение углерода (графит — алмаз). Подобно тому, как при превращении олова на основе калорических измерений определялась температура равновесия между двумя модификациями, можно вычислить и равновесное давление для превращения графит — алмаз, как функцию температуры. Зная энтальпию превращения и ход молярных теплоемкостей графита и алмаза вплоть до самых низких температур, можно вычислить изменение свободной энтальпии. Расчет показывает, что свободная энтальпия алмаза при атмосферном давлении и при любых температурах больше, чем свободная энтальпия графита. Поэтому при нормальном давлении графит можно рассматривать как устойчивую модификацию. Превращение в этом случае произойти не может. [c.173]

Дифференциальное уравнение (5-21) может быть проинтегрировано, если известны уравнения состояния тела и аналитические выражения для теплоемкостей Ср и с как- функций температуры и объема (или давления). Наиболее просто выполняется интегрирование для идеального газа. [c.93]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕПЛОВОГО ЭФФЕКТА РЕАКЦИИ КАК ФУНКЦИИ ТЕМПЕРАТУРЫ ПО ТАБЛИЦАМ СРЕДНИХ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ [c.514]

Определение теплового эффекта реакции как функции температуры по таблицам средних теплоемкостей 514 [c.666]

Существенно определять следующие свойства фрикционных материалов фрикционную теплостойкость, твердость, теплоемкость, теплопроводность, сопротивление на срез, прочность на разрыв, ударную вязкость. Эти свойства важно было бы определять в зависимости от температуры, однако это затруднительно. Наиболее существенным является определение твердости как функции температуры, так как, располагая значением твердости, можно подсчитать износ. Опишем некоторые методы. [c.347]

Это равенство справедливо при любой температуре, и поскольку 1 известно для всех температур, то и 2 определится как функция температуры. В то же самое время можно определить и так называемую теплоемкость насыщенного пара, которую мы обозначим через Ь. Величина эта определяется как количество теплоты, которое необходимо сообщить единице массы насыщенного пара для того, чтобы поднять его температуру на 1° при таком регулировании его объема, чтобы пар оставался все время насыщенным. [c.22]

Из этих соображений следует, например, что для углекислоты, если заданы ее изотермы, а теплоемкость ее при постоянном давлении измерена как функция температуры для какого-то одного значения давления, притом произвольно выбранного, то будут известны внутренняя энергия и теплоемкость углекислоты для всех ее состояний. [c.44]

Энтропия и внутренняя энергия идеальной несжимаемой жидкости определяются через теплоемкость с (Г), заданную как функция температуры, по формулам [c.252]

Общий вид вращательной теплоемкости как функции безразмерной температуры 1в/Ь = / враш (универсальный график) представлен на рис. 69, а характерные значения враш в градусах шкалы Кельвина приведены в таблице. [c.187]

Рис. 70. График температурной зависимости колебательной теплоемкости как функции безразмерной температуры = в/Пш

Обсуждение и рекомендации. В этом разделе описано пять методик расчета теплоемкости жидкостей как (функции температуры. Все они требуют знания С° при заданной температуре. [c.161]

Другой замечательный факт заключается в следующем. В п. 5 указывалось, что в случае, когда штарковское расщепление и магнитное взаимодействие имеют различный порядок величины, кривая эитропип как функции температуры может иметь горизонтальную часть между т п 6. Кривая зависимости S от Т для хромо-калиеиых квасцов действительно имеет такую горизонтальную часть (см., например, фиг. 19), однако она расположена не при iS =i ln2, как следовало бы ожидать, а при значительно более низком значении энтропии. Это, одиако, находится в качественном согласии с данными Блини о теплоемкости, поскольку из рассмотрения фиг. 18 ясно, что кривая А соответствует большему значению эптрошш, чем кривая С. [c.477]

Для ТОГО чтобы получить внутреннюю энергию идеального газа как функцию температуры в явном виде, требуется сделать допущение, что идеальный газ —это такой газ, который подчиняется уравнению PV = и у которого теплоемкость не зависит от температуры, i/ = onst. [c.29]

Исследование калорических свойств веществ сводится к определению тепловь[х эффектов, сопровождающих изменение состояния вещества. Теплоемкость твердых тел обычно исследуется как функция температуры при атмосферном давлении [57]. [c.413]

Межов-Деглин [165] первый наблюдал в кристаллах гелия характерное резкое падение теплопроводности сразу же после достижения максимума, а затем это явление было исследовано более подробно им [166, 167], Хоганом и др. [98] и Лоусоном и Фейер-банком [141]. Усиление потока наиболее ясно видно, если выделить зависимость теплоемкости от и отложить э( и )ективную среднюю длину свободного пробега как функцию температуры. При высоких температурах средняя длина свободного пробега всегда меньше О и возрастает с понижением температуры. [c.107]

Теоретические и экспериментальные методы определения поверхностных теорм о динамических функций были подробно рассмотрены в работах [380, 422, 435]. Было отмечено, что все термодинамические функции, относящиеся к поверхности, могут быть получены, если известны удельная поверхностная теплоемкость при постоянном давлении как функция температуры и значение поверхностной энтальпии при комнатной температуре (см. рис. 12, а). Используемые в этом случае соотношения имеют вид [c.129]

Чтобы выразить АНт или Д Ут в виде функции температуры, пользуясь уравнением (79) или аналогичным ему уравнением для Аи, необходимо в интервале от Г1 до Г выразить теплоемкость Ср или соответстзенно С как функцию температуры, т. е. знать истинные теплоемкости компонентов процесса во всем рассматриваемом интервале температур. [c.244]

Экспериментальное исследование теплоемкости Ср водяного пара как функции температуры и давления. Этот метод, широко использовавшийся при составлении уравнения состояния перегретого водяного пара, применяется и в настоящее время. В СССР он применялся в МЭИ (Шейндлиным, Рассказовым) и во ВТИ (Тимротом, Варгафтиком, Ривкиным, Часту-хиной, Сиротой). Ранее этот метод использовался в Мюнхенской лаборатории технической физики (Кноблаух и др.). [c.483]

Из рис. 13.25 видно, что при низких температурах удельная теплоемкость Со быстро уменьшается при приближении к абсолютному нулю, а коэффициент теплопроводности, возрастая, проходит через резкий максимум и затем быстро падает с уменьшением абсолютной температуры ), причем оба обращаются в нуль при 7 = 0. Видно также, что коэффициента = /со7о неограниченно возрастает с приближением к 7 = 0. Эти факты указывают, что для точной записи уравнения Фурье в широком диапазоне температур потребовалось бы рассматривать коэффициенты Со и й как функции температуры 0, что привело бы к непреодолимым трудностям при решении задач теплопроводности. Однако несколько интересных выводов можно получить непосредственно из рис. 13.25. Кроме того, можно полагать, что коэффициент температуропроводности с увеличением работы холодного деформирования уменьшается тем больше, чем сильнее растягивается металл при таких низких температурах вследствие увеличения числа мелких площадок кливажа в кристаллических зернах. [c.506]

Рис. 16.40, Теплоемкость кристалла иттриевого феррита-граната (УзРе50)2) как функция температуры [42], Выражение для теплоемкости имеет вид С — аТ +ЬТ , где — ъкл л магнонов, а

Рассмотрим систему из п одинаковых слабо взаимодействующих спинов. Каждый из спинов занимает один из 2 - - 1 равноудаленных невырожденных энергетических уровней с энергией тоЖ т == —5, —8 + 1,. . ., +5) средняя энергия каждого спина равна По- Найти распределение, дающее максимум энтропии, а такнге соотношение между Ио и температурным параметром р. Вычислить статистическую сумму системы и теплоемкость как функцию р для положительных и отрицательных значений р. [Использовать соотношение р = ИкТ как определение температуры при отрицательных значениях р.] Найти упрощенные выражения для случая 8 = [c.388]

Смотрите пункт 14 главы 8 для более подробного ознакомления с термопарами. Термопары имеют очень маленькую собственную теплоемкость, что обеспечивает малые переходные времена на изменение температуры. Основные металлические термопары типов Е, 3, К и Т относительно дешевые, имеют точность 1... 3%, но подвержены ухудшению характеристик со временем. Термопары из благородных металлов типа К и 8 более дорогие и имеют точность 1% или лучше. Они более стабильны и долговечны. В стандартных таблицах приводятся э.д.с. обычно используемых термопар как функции температуры при условии, что один спай находится при 0°С. В пункте 14 главы 8 даны примеры из таких таблиц. Опорный спай термопары обычно поддерживается при 0°С погружением в смесь воды и льда. Альтернативой является последовательное включение с термопарой цепи, которая дает разность потенциалов, компенсирующую температурный уход из-за отличия температуры опорного спая от 0°С. Более подробно такие цепи описаны в пункте 14 главы 8. Э.д.с.термопары может быть измерена непосредственно подключением ее к гальванометру или потенциометрической цепи (как в пункте 8 главы 9) или к электронной схеме, включающей высокоимпедансный усилитель. [c.326]

Рис. 69. График температурной зависимости вращательной теплоемкости как функции безразмерной температуры в/вщаш — Пунктирными линиями обозначены зависимости Свращ ДЛЯ водорода и дейтерия

Ср ро, Т), т. е. теплоемкость при постоянном давлении как функция температуры для некоторого фиксироваппого давления Ро, например 1 атм. [c.63]

Рис. 72. Атомная теплоемкость как функция характеристической темпера уры. На приведенном графике удельные теплоемкости алюминия, серебра и алмаза нанесены в функции от В/6д, где 6 — абсолютная температура, а вд характеристическая температура соответствующего вещества. В первом приближении все точки лежат на одной кривой, которая при высоких температурах асимптотически приближается к значению С = 6 (по Глесстону)

В некоторых лучших корреляциях идеальногазовой теплоемкости для получения полиномиального выражения С° как функции температуры с коэффициентами, определяемыми по структурным составляющим атомов, групп атомов и типов связей, используются теоретические значения С (которые тесно связаны со структурой). [c.16]

В гл. 7 представлены методы расчета теплоемкости чистых газов в идеальногазовом состоянии как функции температуры. В идеальногазовом состоянии для газовой смеси [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...